Интенсивность светового потока

Следует указать на соответствие понятия яркости светящейся поверхности понятию интенсивности светового потока. Интенсивность светового потока измеряется величиной светового потока, проходящего через единицу видимого сечения по направлению, определяемому углом (углом между направлением потока и внешней нормалью к этому сечению), внутрь единичного телесного угла [c.13]

В чем заключается явление самофокусировки интенсивных световых потоков и каковы физические принципы, вызывающие это явление [c.456]

Таким образом, интенсивность светового потока играет для характеристики светового поля ту же роль, что и яркость для характеристики светящейся поверхности. Поэтому ее нередко называют также яркостью светового потока. [c.49]

Теоретически вопрос о давлении света был исследован Максвеллом (1873). Рассматривая процесс распространения электромагнитных волн в веществе, Максвелл показал, что волны должны оказывать на вещество давление, определяемое величиной электромагнитной энергии, которая приходится на единицу объема. Сила давления зависит от интенсивности светового потока и составляет очень малую величину. Вычисления показывают, что в яркий солнечный день световое давление на 1 м- черной поверхности при нормальном падении лучей равно примерно 4,3-10 5 дин/см = 4,3-10 Па. Блестящим экспериментальным подтверждением этих результатов явились опыты Лебедева (1899). [c.182]

До создания лазеров в оптике и спектроскопии практически безраздельно господствовал принцип линейности. Согласно этому принципу реакция вещества на действие света линейно зависит от напряженности действующего светового поля. Отсюда однозначно следует, что оптико-спектроскопические параметры (показатель преломления, коэффициент поглощения, эффективность люминесценции и рассеяния и др.) не зависят от интенсивности световых потоков и определяются только свойствами вещества. [c.298]

До создания лазеров этот принцип не подвергался сомнению и считался надежно подтвержденным всей совокупностью экспериментальных и теоретических данных о распространении света в веществе. Известно лишь несколько работ, в которых высказывалась мысль о том, что принцип линейности в оптике следует рассматривать, как первое приближение в описании оптических явлений, и предпринимались попытки обнаружить оптические эффекты, выходящие за рамки этого приближения. Уже упоминалось об опытах Вавилова (1920) по проверке линейности закона поглощения света веществом, аналитическим выражением которого является известный закон Бугера — Ламберта — Бера (см. 21.6). И хотя в этих опытах был использован очень широкий диапазон интенсивностей световых потоков, никаких отклонений от закона Бугера — Ламберта — Бера не было обнаружено. Причина неудачи заключалась в низкой спектральной плотности [c.298]

Количественный анализ растворов по электронным спектрам поглощения основан на зависимости относительной величины интенсивности светового потока, прошедшего через раствор, от концентрации растворенных веществ, определяемой законом Бугера— Ламберта — Бера (3.20). В аналитической практике он используется обычно в логарифмической форме [c.188]

Помимо описанного метода в некоторых случаях для определения пропускания слоя Т применяется метод, основанный на сравнении интенсивностей световых потоков /1 и /2, прошедших через кюветы, содержащие один и тот же раствор, но имеющие-различные толщины 1 и /г- В этом случае [c.191]

Рис, 71, Зависимость отношения относительных ошибок измерений оптической плотности и интенсивности светового потока от величины пропускания [c.192]

Очевидно, что вынужденное излучение увеличивает интенсивность распространяющегося в среде светового потока с частотой V2l, т. е. действует обратно поглощению. Что касается спонтанного излучения, то его вкладом в увеличение интенсивности светового потока можно пренебречь по сравнению с вкладом вынужденного излучения, если световой поток распространяется в пределах малого телесного угла и имеет достаточно высокую спектральную плотность и (Т21). [c.279]

Флуктуации интенсивности светового потока [c.17]

Флуктуации интенсивности светового потока. Поскольку в световом потоке энергия распределена не равномерно в пространстве, а переносится отдельными фотонами, она и по времени должна восприниматься дискретными порциями. Однако концентрация фотонов при обычных условиях столь велика, что световой поток воспринимается как непрерывный поток энергии. Как и во всякой другой статистической системе, флуктуации макроскопических величин уменьшаются при убывании числа частиц системы. [c.29]

Опыты Вавилова. Флуктуации интенсивности светового потока в опытах Вавилова регистрировались непосредственно человеческим глазом, обладающим чрезвычайно большой чувствительностью. Поэтому необходимо сделать несколько замечаний о возникновении зрительного ощущения. Оно возникает при попадании света на сетчатую оболочку глаза. В сетчатке глаза имеются воспринимающие элементы двух типов колбочки и палочки. Колбочки в основном сосредоточены в областях сетчатой оболочки вблизи оптической оси глаза и обеспечивают цветовое зрение. Палочки же сосредоточены главным образом в периферических областях сетчатой оболочки глаза, дальше от оптической оси, и обеспечивают серое периферическое или сумеречное зрение, которое не различает цветов. Однако чувствительность палочек во много раз больше, чем чувствительность колбочек. [c.29]

Ясно, что /i и /2 пропорциональны интенсивности светового потока S в различные моменты времени. Промежуток времени -с между этими моментами определяется разностью Д хода лучей от А до фотоприемников (предполагается, что время движения сигнала от фотоприемников до коррелятора одинаково). Следовательно, X = Д/с и силы токов можно записать в виде /i = I t), I2 = I(t + т). Измеряемой в эксперименте величиной является [c.32]

Интенсивность светового потока, как и светимость, измеряется в люменах на квадратный метр и люменах на квадратный сантиметр (лм/м , лм/см ). [c.296]

Осветительные угли. Температура кратера положительного угля достигает 4200 К, а отрицательного — около 3500° К- Для облегчения условий формирования кратера в центре угольного стержня оставляют канал, заполняемый легко выгорающей массой — фитилем, содержащим фториды редких земель и обеспечивающим создание интенсивного светового потока. [c.378]

Свойство хлора и водорода соединяться на свету было открыто еще в 1809 г. французскими учеными Ж. Л. Гей-Люссаком и Л. Ж. Тенаром. Несколько позже это свойство хлора и водорода было использовано для создания актинометра, прибора для измерения интенсивности светового потока [61, 62, с. 74]. [c.179]

При перемещении подвижной решетки изменение интенсивности светового потока, падающего на фотоэлементы от призмы 2, ведет к появлению электрических импульсов, число которых соответствует величине, а частота — скорости перемещения. Применение двух фотоэлементов позволяет определить направление перемещения. [c.291]

Предложен и еще один способ измерения, заключающийся в следующем в правую кювету наливают испытуемый окрашенный раствор, а в левую — раствор сравнения. Щель диафрагмы полностью раскрывают и уравнивают интенсивность световых потоков оптическими клиньями, т. е. поступают так же, как это описано в первом способе при работе по левому барабану. После этого меняют положение кювет — ставят кювету с испытуемым раствором в левое гнездо, а кювету с раствором сравнения - в правое. Полученное нарушение баланса уравнивают вращением барабана. В отличие от первого варианта (см. рис. 11.3) здесь необходимый угол поворота барабана должен быть примерно в 2 раза больше, чем в первом варианте. В нервом способе испытуемый окрашенный раствор только в правой кювете заменялся более прозрачным раствором сравнения, в левой же кювете оставлялся раствор сравнения. При данном же способе и в правом и в левом гнезде растворы меняются, при- [c.215]

Описанная конструкция зонда позволяет разместить головку зонда непосредственно за последней ступенью турбины, причем длина тубуса может достигать нескольких метров. С зондом работают следующим образом. Поместив головку зонда в исследуемый поток влажного пара, снимают показания измерительного прибора, включенного на выходе фотоумножителя. По полученной зависимости интенсивности светового потока от координаты торца световода 3 определяют индикатрису рассеяния света. Конструкция зонда обеспечивает удаление образовавшейся влаги за счет продувок благодаря избыточному давлению окружающей среды по сравнению с давлением в рабочей части. Преимущество зонда состоит в том, что он обеспечивает достоверную информацию) о крупных [c.45]

В некоторых конструкциях средств контроля применяются фотоэлектрические преобразователи с заслонкой или шторкой, перекрывающей световой поток (рис. 11.3, б). В зависимости от размера измеряемой детали шторка, прикрепленная к измерительному штоку 7, на определенную величину перекрывает диафрагму 3. При этом изменяется интенсивность светового потока, идущего от источника / через конденсор 2, диафрагму 3 и объектив 4 к фотоприемнику 5. [c.307]

Е начала быстро развиваться лазерная технология. Развитие лазерной техники привело к новому подходу при создании оптич. элементов и систем и, в частности, потребовало разработки новых оптич. материалов, пропускающих без их повреждений интенсивные световые потоки (силовая О.). [c.420]

Допустим, что система электронных уровней возбуждается интенсивным световым потоком ак (радиация накачки) в канале /- 3. В этом случае куц кт и, следовательно, влияние теплового излучения можно не учитывать. Кроме того, будем считать, что Рз2 Рз1 и 31 Р21- Первое из этих допущений определяет метаста-бпльность (долгоживучесть) уровня 2. С учетом данных предположений формулы (35.22) становятся проще [c.276]

Перейдем к рассмотрению процесса генерации. Образование инверсной заселенности еще не гарантирует высокой интенсивности светового потока, выходящего из активного вещества. Степень усиления зависит от коэффициента усиления кус и длины активного слоя I. В простом виде эту зависимость можно представить следующим образом ( = оехр(/ ус/), где о — интенсивность света, падающего на поглощающий слой вещества щ — интенсивность света, выходящего из него /гус = = —йпогл. Если бы удалось сильно увеличить длину активного стержня, то излучение, выходящее из его торцов, было бы весьма интенсивным, причем оно существовало бы даже, если бы и не было внешнего потока. Первичным источником была бы люминесценция, многократно усиленная при прохождении большой длины усиливающего слоя (это явление называют сверхлюминесценцией). [c.277]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

Если облучения катода нет, то и ток между катодом и анодом отсутствует. При наличии облучения возникает электрический ток, сила которого зависит от разности потенциалов, интенсивности светового потока, материала катода и частоты света. Ясно, что существование тока обеспечивается движением отрицательных зарядов, которые покидают поверхность катода под влиянием облучения. Однако природа носителей зарядов не была известна до 1900 г., когда Ленард доказал, что падающее на каюд ульграфиолето-вое излучение выбивает из материала катода электроны. [c.18]

Описываются интерференционнь(е опыты при малых интенсивностях светового потока, из которых делается вывод о существовании явления интерференции при наличии лишь одного фотона. Этот вывод выражается словами фотон интерферирует сам с собой . Обсуждается интерпретация явлений интерференции в рамках корпускулярных представлений. [c.41]

Помимо использования фотоэлементов как преобразователей солнечной энергии в электрическую, они применяются также в качестве чувствительных датчиков, реагирующих на изменение интенсивности светового потока. Широкое применение для этой цели получили германиевые, меднозакисные, селеновые, сернистосеребряные, сернистоталлиевые и другие элементы. Интегральная чувствительность их примерно на 2—3 порядка выше, чем у элементов с внешним фотоэффектом. Для ее повышения фотоэлементы конструируют так, чтобы возможно большее число носителей, возникающих при освещении, достигало р — -перехода. С этой целью базу элемента w (рис. 12.10, а) делают как можно тоньше, а полупроводниковый материал выбирают с возможно большей диффузионной длиной носителей L, чтобы выполнялось соотношение w< L. [c.330]

Электровакуумные фотоэлементы выпускаются двух типов — высоковакуумные и газонаполненные, с сурьмяно-цезневыми или кисло-родно-цезиевыми фотокатодами. Высоковакуумные фотоэлементы менее чувствительны, чем газонаполненные, но имеют линейную зависимость фототока от интенсивности светового потока и практически безынерционны. Электровакуумные фотоэлементы работают только в цепях постоянного тока. [c.250]

Щелевая диафрагма представляет собой прямоугольник, две боковые грани которого перемещаются расходятся или сближаются. Ширина щели при этом изменяется от максимального раскрытия, соответствующего цифре 100 по черной шкале левого барабана, и до полного закрытия, соответствующего О по той же шкале. Угол поворота оси барабанов а пропорщ1онален ширине щели I I = а 360. При а = 0 щель полностью закрыта (/ = 0) при повороте барабана на 90, 180, 270 и 360° щель раскрыта соответственно на одну четверть, на половину, на три четверти, и, наконец, полностью. Так как ширина щели пропорциональна интенсивности светового потока, то, следовательно, / = т = а 360. Деления черной шкалы и показывают т, т. е. светопропуска-ние щелевой диафрагмы. Таким образом, угол поворота оси барабанов а связан с делениями черной шкалы, нанесенной на левом барабане, т соотношением т = а 360, или в процентах т = а/360 100. При полном закрытии щели а = О и т = 0 при полном открытии щели а = 360° и т = 1 или 100 %. Формула отражает тот факт, что степени раскрытия щелевой диафрагмы пропорциональна интенсивность светового потока. [c.212]

В классич. волновой О. параметры среды считаются не зависящими пи от интенсивности света, ни от времени соответственно, оптич. процессы описываются линейными дифферепц. ур-ниями с пост, коэффициентами. Однако во мн. случаях, особенно при больших интенсивностях световых потоков, это предположение несправедливо показатель преломления зависит от напряжённости поля световой волны (нелинейная поляризуемость вещества). Это приводит к совершенно новым явлениям й закономерностям, таким как изменение угла прелои- [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...