Магнитное взаимодействие

Длительное скольжение во фрикционных муфтах привело бы к большому износу поверхностей трения. Поэтому в случаях необходимости длительного скольжения применяют муфты, основанные на использовании в качестве передаточного звена жидкости (гидродинамические муфты) или на использовании сил магнитного взаимодействия (электромагнитные вихревые муфты скольжения). [c.459]

МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Магнитное взаимодействие. [c.176]

Магнитное взаимодействие проводников с током используется в Международной системе для определения единицы силы тока — ампера (А). [c.177]

Сила магнитного взаимодействия токов. Сила, с которой магнитное поле действует на проводник с током, называется силой Ампера. [c.177]

Экспериментальное изучение магнитного взаимодействия показывает, что модуль силы Ампера F пропорционален длине I проводника с током и зависит от ориентации проводника в магнитном поле. [c.177]

Ферромагнетизм. Электростатическое взаимодействие неподвижных зарядов зависит от свойств среды, в которой находятся заряды. Опыт показывает, что от свойств среды зависит и магнитное взаимодействие токов. Если около большой катушки подвесить на двух тонких проводах [c.183]

Кроме магнитного взаимодействия нейтрона с электроном, должно также наблюдаться их электрическое взаимодействие. В п. 6, 4 было отмечено, что наличие у нейтрона магнитного момента можно понять, если предположить, что часть времени своего существования нейтрон состоит из двух частиц с разноименными электрическими зарядами. В связи с этим нейтрон должен обладать распределенным электрическим зарядом, который и будет взаимодействовать с зарядом электрона. Однако это взаимодействие еще более слабое, чем магнитное . [c.239]

Одной из центральных задач ядерной физики является выяснение природы ядерных сил. Ядерные силы невозможно отнести ни к одному из других известных видов сил. Они не могут быть силами электромагнитного происхождения электрическими потому, что проявляются не только между заряженными, но и между нейтральными частицами (например, между нейтроном и протоном в дейтоне) магнитными потому, что чисто магнитное взаимодействие между магнитными моментами нуклонов слишком мало. Силы, ответственные за р-распад, и гравитационные силы, также не могут быть причиной ядерно-го взаимодействия, так как и те и другие чрезвычайно слабы. Кроме того, силы тяготения являются дальнодействующими. [c.7]

Магнитное поле, действующее на диполь, не является постоянным, а непрерывно изменяется вследствие магнитного взаимодействия соседних диполей, которые меняют свою ориентацию и прецессируют вокруг направления поля. Даже в отсутствие внешнего поля поле, действующее на отдельный ион, не всегда равно нулю и может быть учтено введением некоторого эффективного поля Н . [c.384]

Здесь — теплоемкость при постоянной намагниченности. С—постоянная Кюри, Ь — постоянная в выражении для теплоемкости (с = Ь/Т величина Ь определяется расщеплением низшего уровня в кристаллическом электрическом поле, магнитным взаимодействием магнитных диполей, а также обменным взаимодействием). [c.401]

Только поняв сложное поведение сверхпроводящего кольца, мы можем представить себе всю запутанность явлений в катушках, которые изучал Камерлинг-Оннес в своих первых работах. В этом случае нужно рассматривать магнитное взаимодействие большого числа сверхпроводящих витков, составляющих катушку. Решение этой задачи практически невозможно. [c.619]

Магнитная холодильная машина коэффициент полезного действия 594 Магнитного поля влияние на электросопротивление 197—200 Магнитное взаимодействие 427, 466, 470, [c.929]

Взаимодействие магнитных моментов щ и ц приводит к тому, что механические моменты 1 и з электрона не сохраняют свое положение в пространстве, а совершают прецессию вокруг вектора полного момента ] = 1+з. В этих условиях квантовые числа т и ms теряют смысл. Поэтому, если необходимо учитывать магнитное взаимодействие, состояние электрона в атоме следует характеризовать четверкой квантовых чисел п, I, Ш]. [c.57]

Энергия спин-орбитального магнитного взаимодействия А м пропорциональна скалярному произведению которое, в свою очередь, пропорционально 1з. Используя соотношение [c.57]

У щелочных элементов магнитное взаимодействие электронов намного меньше электростатического. Поэтому оно приводит к тонкой структуре энергетических термов. Согласно (2.21) терм с данными п и I расщепляется на два уровня (кроме 5-термов) причем уровень тонкой структуры с большим / лежит выше. Расстояние между уровнями тонкой структуры [c.58]

Магнитное ноле. Магнитное взаимодействие движущихся электрических зарядов согласно представлениям теории близко-действия объясняется следующим образом. Всякий движущийся электрический заряд создает в окрунсающем пространстве магнитное поле. Магнитное поле непрерывно в пространстве и действует на другие движущиеся электрические заряды. [c.177]

Единица силы тока. Прохождение злектрического тока можот сопро ождаться нагреванием и свечо21ием вещества, рааличны/1 н его химическими превращениями, магнитным взаимодействием. Из всех известных действий тока только магнитное взаимодействие сопровождает электрический ток при любых условиях, в любой среде и в вакууме. [c.177]

Эфир Френеля — Юнга (начало XIX века), в отличие от эфира Ломоносова — Эйлера, был связан с истолкованием только оптических явлений. Несколько позже Фарадей для истолкования электрических и магнитных взаимодействий ввел также понятие гипотетической вещественной среды, состояние которой (упругие натяжения) должно было объяснить наблюдаемые на опыте эф4)екты взаимодействия между зарядами и между токами. Идеи Л аксвелла об электромагнитной природе света позволили объединить светоносный и электромагнитный эфир, сделав его носителем всех электромагнитных явлений. Возникновение электромагнитного поля, равно как и распространение его, представлялось как изменение состояния эфира, могущее распространяться от точки к точке с определенной скоростью. [c.23]

С представлением о сложном составе нуклона мы уже встречались. Отличие магнитного момента протона и нейтрона от ди-раковских значений (1 и О соответственно) интерпретировалось в 4, п. 6 как возможность для нуклона пребывать часть времени в виде сложной системы, состоящей из идеализированного (голого) нуклона и я-мезонного облака (шубы). Эта феноменологическая интерпретация получила обоснование в 76 и 79, п. 6, где для объяснения природы ядерных сил были введены виртуальные я-мезоны, испускаемые нуклонами. В этой схеме физический протон часть времени существует в виде голого протона с л°-мез0 нным облаком, а другую часть времени — в виде голого нейтрона с я+-мезонным облаком. Аналогично физический нейтрон частично существует в виде голого нейтрона с я°-мезонным облаком, а частично — в виде голого протона с я -мезонным облаком. Такая схема позволяет понять равенство численных значений и отличие по знаку аномальных частей магнитных моментов нуклонов (они определяются -временем пребывания нуклона в виде системы с заряженным я-мезонным облаком) отличие в величине масс протона и нейтрона (электро--статическое и магнитное взаимодействие между голыми нуклонами и виртуальными я-мезонами). [c.653]

С таким механизмом связаны, по-впди-мому, и аномалии в поведении теплоемкости разбавленных парамагнитных солей (см. п. 35). В случае редкоземельных элементов точный анализ явления сильно усложняется в связи с магнитным взаимодействием. Паркинсон и др. из результатов измерений на гидратированных сульфатах рассматриваемых редкоземельных элементов вычислили соответствующее расщепление уровней и связанный с ним вклад в теплоемкость, которую сравнили затем с экспериментально измеренными значениями избыточной теплоемкости. Учитывая всю сложность такого рода расчетов, названные авторы нашли, что предложенное ими объяснение, по-видимому, правильно, так как теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с данными калориметрических измерений. [c.343]

Если в соли имеют место различные взаимодействия, приводящие к различным расщеплениям уровня, то кривая энтропии в поле, равном нулю, имеет более сложный ха])актер. Предположим, что соль обладает четырехкратно вырожденным основным уровнедг, который благодаря эффекту Штарка в кристалле расщеплен на два двукратно вырожденных уровня, находящихся один от другого на расстоярши 0,2 см кроме того, предположим, что наблюдается уишреиие каждого из этих двух уровней па величину 0,01 см , вызванное магнитным взаимодействием. Тогда в области температур вблизи 0,3"" К энтропия уменьшается от / 1п4 до Я п2 [c.428]

Ван-Флек [30] сделал попытку вычислить /Удок, исходя из действительных магнитных взаимодействий между ионами. Поскольку точное решение задачи невозможно, он раз н)жил функцию распределения в ряд по 1/Т и вычислил вклад, который дают несколько первых членов разложения. При высоких температурах результаты Ван-Флека эквивалентны [c.432]

Сверхтонкая структура. Если ядро парамагнитного иона обладает снином /, то имеет место небольшое расщеиленне основного уровня (эффект сверхтонкого расщепления). Оно состоит из двух частей, обусловленных 1) магнитным взаимодействием между магнитными моментами ядра и электронов и 2) электрическим взаимодействием между электрическим квадру-иольным моментом ядра и градиентом (в месте расположения ядра) электрического поля, создаваемого электронами. Первая из этих составляющих имеет порядок 10 eлГ , вторая еще меньше. [c.465]

Здесь ось Z является осью симметрии, А, В ъ Р—постоянные, которые могут быть определены из экспериментов по парамагнитному резонансу (подобно значениям g в п. 30). Первые два члена обусловлены магнитным взаимодействием с ядрами, а последний представляет составляющую, обусловленную электрическим взаимодействием с ядерным квадруиольиым моментом. Подставив (31.1) в функцию раснределепия, получаем соотнотеиие [108] [c.466]

Необходимо сделать еще несколько замечаний об области температур, в которой теплоемкость соли уже не может быть представлена только членом, ироиорциональньш 1/Т . Здесь трудность заключается в том, что в области, в которой разложение в ряд Ван-Флека перестает быстро сходиться, вычисление еще нескольких добавочных членов не представляет большой ценности, поскольку необходимо учитывать весь ряд в целом. Кроме того, если уширение уровней, обусловленное магнитным взаимодействием, не является действительно малым по сравнению со штарковским расщеплением, то оба максимума теплоемкости частично накладываются друг на друга, и вся задача становится исключительно сложной (даже если полностью пренебречь сверхтонким расщеплением и обменным взаимодействием). Мо- [c.468]

Поскольку единственный изотоп Сг , обладающий ядериым спином, присутствует в количестве всего 9,4% и его спин имеет значение /2, влиянием сверхтонкой структуры на теплоемкость можно пренебречь [124, 125]. Обменные эффекты в хромовых квасцах также малы. Вклад магнитного взаимодействия в теплоемкость может быть определен с помощью формулы (32.11), где [49] [c.470]

Некоторые из результатов Хадсона и де-Клерка приведены в табл. 1 п па фиг. 15. Отклонения при температурах ниже 0,1° К могут быть связаны с тем, что в этой области температур разложенпе в ряд Ван-Флека уже не является удовлетворительным методом учета магнитного взаимодействия. [c.471]

Другой замечательный факт заключается в следующем. В п. 5 указывалось, что в случае, когда штарковское расщепление и магнитное взаимодействие имеют различный порядок величины, кривая эитропип как функции температуры может иметь горизонтальную часть между т п 6. Кривая зависимости S от Т для хромо-калиеиых квасцов действительно имеет такую горизонтальную часть (см., например, фиг. 19), однако она расположена не при iS =i ln2, как следовало бы ожидать, а при значительно более низком значении энтропии. Это, одиако, находится в качественном согласии с данными Блини о теплоемкости, поскольку из рассмотрения фиг. 18 ясно, что кривая А соответствует большему значению эптрошш, чем кривая С. [c.477]

Эксперименты были повторены де-Клерком и Полдером [116], которые исследовали порошкообразный образец, имевший форму эллипсоида и содержавший одни ион хрома на 13 ионов алюминия. Результаты приведены в табл. 5. При расчете теоретических значений Ттеор. иреднолагалось, что магнитным взаимодействием можно полностью пренебречь (t = 0). Трз Д-ность вычисления энтропии состояла в определении поправки на теплоемкость решетки. Поскольку эффективное значение решеточной теило- [c.478]

Вследствие большого значения параметра расщепления размагничивания от сравнительно слабых нолей (для 1<оторых уменьшение энтропии меньше Л1п2) приводят к несколько более высоким температурам, чем в случае неразбавленной соли. Это видно из анализа фиг. 19, на которой нанесена зависимость Гд. от энтронин как для разбавленных, так и для неразбавленных хромо-калиевых квасцов. В этой области значений энтронии применение разбавленной соли не дает преимуществ по сравнению с неразбавленным веществом. Однако при очень сильных полях, когда уменьшение энтропии больше 7 1н2, размагничивание приводит к температурам, при которых существенный вклад в теплоемкость дает только магнитное взаимодействие. [c.479]

Ниже 1° К наблюдалось заметное возрастание теплоемкости, Блини и Инграм высказали предположение, что это обусловлено сверхтонким рас-ш,еплением или магнитным взаимодействием последнее вероятнее, поскольку сульфат кобальта является довольно концентрированной солью. [c.497]

Хотя гадолиний имеет несколько нечетных изотопов, однако сверхтонкое расщепление, по-видимому, очень мало [188] Пренебрегая обменной связью, Хебб и Перселл получили для магнитного взаимодействия выражение [гм. (32.11)] [c.498]

Они были проанализированы Хеббом н Перселлом [49], пользовавшимися формулами из п. 46. Поскольку эта соль является заметно более разбавленной, чем сульфат гадолиния, влияние магнитного взаимодействия в ней много меньше и ири расчетах им можно пренебречь. На фиг. 33 показана теоретическая кривая зависимости энтропии от температуры для случая одного лишь штарковского расш епления при значении. = 1,4° К, т. е. при том же значении j, что и для сульфата гадолиния (см. п. 46). Светлыми кружками представлены экснериментальные значения Гд., а залитыми кружками—абсолютные температуры, также вычисленные в приближении Лоренца. Вычисление температур методами Онзагера и Ван-Флека (Го. и Гв -ф.) не имело смысла, поскольку они практически совпадают с Уд. вплоть до самых низких температур. Такое совпадение обусловлено низким значением [c.502]

Очевидно, что ирименепне одной п той же соли в обеих ступенях не является наиболее эффективным методом достижения наинизшей температуры. Действительно, требования, предъявляемые к ступеням А и В, являются весьма различными. Температура, достигаемая при помощи А, не должна быть исключительно низкой (не ниже предела, указаипого выше), зато у блока должна быть отнята значительная энтропия (по меньшей мере намного большая, чем энтропия намагничивания В). Для блока В требуется соль, которая, будучи намагничена при 0,1° К почти до значения момента, соответствующего полному насыщению, приводит к очень низкой конечной температуре. Для этой цели требуется соль с очень слабыми магнитными взаимодействиями н взаимодействиями ионов с полем кристалла, т. е. (см. и. 4) соль, пмеюш ая очень низкое 0. [c.592]

Поскольку приближение независимых частиц Блоха удовлетворительно объясняет свойства нормальных металлов, можно думать, что сверхпроводимость возникает вследствие какого-либо явления, не учтенного в этой теории. Одним из них является корреляция в расиоложенны электронов, вызванная кулоновскими силами и рассмотренная в теории Гейзенберга [7]. Последний предположил, что электроны с энергиями вблизи границы Ферми образуют решетку, стремясь расположиться так, чтобы уменьшить энергию кулонов-ского взаимодействия между собой. Другим таким явлением может быть магнитное взаимодействие между электронами, рассмотренное Уэлкером [18]. Кроме того, к таким явлениям отиосится электрон-фон о иное взаимодействие, первоначально введенное для рассмотрения рассеяния электронов, которое определяет сопротивление металла. Это взаимодействие дает вклад в энергию как нормальной, так и сверхпроводящей фаз и в первую очередь обусловливает переход. [c.682]

Микроскопические теории. Теория Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в поле с периодическим потенциалом, обусловленным ионами и некоторой средней плотностью зарядов валентных электронов, дает хорошее качественное и в некоторых случаях количественное объяснение электрических свойств нормальных металлов, но оказывается не в состоянии объяснить сверхпроводимость. В большинстве попыток дать микроскопическую теорию сверхпроводимости учитывались взаимодействия, не входящие в теорию Блоха, а именно корреляция между положениями электронов, обусловленная кулоновским взаимодействием, магнитные взаимодействия между электронами и взаимодействия между электронами и фонопами. Хотя все эти взаимодействия, несомненно, должны учитываться полной Teopneii, изотопический эффект свидетельствует [c.752]

Другим взаимодействием, которое, как предполагают, обусловливает сверхпроводимость, является магнитное взаимодействие между электронами. Такие взаимодействия могут быть учтены в приближении Хартри путем включения магнитных полей электронных токов как самосогласованных. В случае сильного диамагнетизма это существенно и было сделано в разделе 3. Электронные токи определяются магнитным полем и в свою очередь дают вклад в поле. Однако неясно, насколько необходимо принимать во внимание специфические магнитные взаимодействия между отдельными электронами. Отметим, что Уэлкер [181 пытался развить теорию сверхпроводимости на основе магнитных обменных взаимодействий. [c.754]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.176 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.427 , c.466 , c.470 , c.481 , c.486 , c.497 , c.498 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.246 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.286 , c.307 ]

Магнитные осцилляции в металлах (1986) -- [ c.42 , c.98 , c.286 , c.307 , c.310 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...