Основные характеристики упругих волн

Основные характеристики упругих волн [c.18]

Следовательно, импеданс границы должен быть реактивным с преобладанием упругости . Физически граница с таким импедансом может быть осуществлена различными путями. В частности, рассмотренная выше ребристая структура, как видно И8 (2.38), обладает таким импедансом. При этом необходимо лишь, чтобы tg kh > О, т. е. кЬ, должно быть заключено в одном из следующих интервалов (О, п/2), (п, Зп/2) и т. д. Подставляя (2.33) в (2.37), мы находим основную характеристику поверхностной волны в случае ребристой структуры [c.15]

Значительное внимание в последнее время уделяется вопросам контроля состава и структуры композиционных материалов и стеклопластиков, так как дефекты структуры (нарушение ориентации наполнителя, несоответствия содержания компонент среды и т. д.) являются основными источниками изменения физикомеханических характеристик материалов. В этом отношении интерес представляют зависимости, устанавливающие взаимосвязь между скоростью упругих волн и параметрами структуры материала. Так, в работе [24] показано, что по аналогии с железобетоном для стеклопластика может быть использована следующая зависимость [c.78]

В результате проведенного анализа различных неразрушающих методов было установлено, что наиболее эффективным методом контроля физико-механических характеристик стеклопластиков является импульсный акустический метод. Так, акустические параметры волнового процесса имеют функциональную связь с прочностными и упругими характеристиками, вязкостью, дефектами структуры материалов и другими свойствами. Значительный практический интерес представляют такие акустические параметры, как скорость и затухание упругих волн, спектр излученного и прошедшего через среду сигнала. При этом одним из основных акустических параметров является скорость распространения упругих волн. [c.73]

Скорость распространения упругих волн является основным параметром при определении прочностных и упругих характеристик, оценки неоднородностей, а также технологических параметров в случае установления корреляционных зависимостей. Точность определения вышеуказанных параметров определяется точностью определения скорости распространения упругих волн, которая складывается из погрешностей определения длины (базы измерения) и времени распространения упругих волн. [c.73]

Как уже отмечалось, основным источником погрешностей в определении времени распространения является крутизна переднего фронта импульса. В работе [114] был предложен способ, позволяющий заменить изображение волнового процесса на искусственный сигнал с крутым передним фронтом и определенным уровнем нормализации. Стремление к увеличению крутизны переднего фронта импульса привело к замене изображения волнового процесса, который сам по себе является важной характеристикой для исследования материала, на искусственный импульс, дающий косвенную величину времени распространения упругих волн. Использование [c.80]

Так, в процессе формования изделий может происходить раздвижка, смещение и изменение ориентации стеклонаполнителя, неравномерное распределение связующего и стекловолокна, образование пористости, расслоений, раковин и других дефектов, влияющих на прочностные и упругие свойства стеклопластика. Поэтому ДЛЯ учета этих изменений и определения упругих параметров стеклопластика весьма важным является их контроль непосредственно в изготовленных конструкциях. Наиболее оптимальным является импульсный акустический метод. Основным параметром, при помощи которого определяют упругие характеристики, является скорость распространения упругих волн. [c.97]

В расчетах конструкций, как правило, используют упругие характеристики, определяемые в соответствии со стандартом, что требует установления корреляционных соотношений между стандартными параметрами и определяемыми импульсным акустическим методом. Поэтому основной задачей этого раздела является получение теоретических выражений для определения упругих характеристик этим методом, и установление корреляционных соотношений между модулем упругости, определенным по ГОСТу, и скоростью распространения упругих волн. Рассмотрим основные выражения, устанавливающие связь между упругими параметрами и скоростью для ортотропной, трансверсально-изотропной и изотропной сред. [c.97]

Основные характеристики звука. Упругие волны в воздухе, имеющие частоты в пределах от 20 Гц до 20 кГц, вызывают у человека ощущение звука. В узком смысле упругие волны в любой среде, имеющие частоту в этом интервале, называются слышимыми звуковыми волнами, или просто звуком. Волны с частотами V < 20 Гц называются инфразвуком, а с частотами V > 20 кГц — ультразвуком. Инфразвук и ультразвук человеческим ухом не воспринимаются. [c.104]

В настоящей главе будет изложена точная теория волноводного распространения. В основном вопрос сведется к исследованию характеристик нормальных волн и коэффициентов их возбуждения. Основное внимание уделяется волноводам в средах, где квадрат волнового числа зависит от координаты г по линейному закону и по закону Эпштейна. Заметим, что задача о параболическом волноводе рассматривается в [204, 254] и в 52.2. В конце настоящей главы рассмотрен также случай волновода в упругом полупространстве. [c.283]

Основной целью настоящей главы является детальное рассмотрение различных нормальных волн, возможных в этих двух основных геометрических телах. Мы рассмотрим главные физические характеристики этих нормальных волн, включая зависимость от частоты фазовой и групповой скорости, а также распределения смещений. Кроме того, будут рассмотрены также вопросы, касающиеся опытной проверки теоретических положений, различных применений теории и некоторых особых эффектов (а именно взаимодействия нормальных волн и селективного затухания), свойственных упругим волнам в волноводах. [c.141]

Прежде чем рассмотреть общее решение уравнений (2.4), приведем два очень простых примера для иллюстрации основных характеристик плоских упругих волн в безграничной среде. [c.23]

Выбор расстояния между источниками и приемниками осуществлялся исходя из основного требования - получить характеристики возбуждаемых упругих волн в той области, где поле упругих волн подчинялось бы линейному (акустическому) волновому приближению. Как известно /18/, на расстояниях [c.68]

Во-вторых, при отражении упругой волны от трещин, имеющих существенно меньшие размеры по сравнению с длиной падающей волны, возникает рассеянное отражение или образование рассеянных волн. При этом зоны трещиноватости являются источниками формирования рассеянных волн, основными характеристиками которых являются существенно низкая энергетика, годограф точечного излучателя и пространственная направленность энергии отражения, обусловленная пространственной ориентацией сечения обратного рассеяния. [c.43]

Для эффективного решения многочисленных экспериментальных и прикладных технологических задач геофизики представляет интерес обсудить различные теоретические подходы к анализу акустических свойств трещиноватых геологических сред, отраженные в научной литературе. Результатом такого анализа является обзор методов расчета зависимостей акустических параметров (скоростей упругих волн, их дисперсии и затухания) в зависимости от характеристик трещиноватой среды (концентрации, размеров, пространственного расположения и ориентации трещин, их заполнения и т.п.). За исключением отдельных частных случаев, эта проблема не может быть решена точно. В связи с этим было развито несколько приближенных подходов, позволяющих с той или иной точностью исследовать и решать указанные задачи. Развитие теоретических методов акустики трещиноватых сред и лежащих в их основе представлений происходило в более широком контексте развития теоретических методов описания волновых процессов в смежных областях физических наук. В первой части данной книге мы рассмотрим основные теоретические результаты, относящиеся к существующим теоретическим методам описания распространения упругих волн в трещиноватых и пористых геологических средах. [c.8]

При падении индентора на образец в последнем возникают деформации, приводящие, как указано выше, к возникновению упругих волн, которые могут быть использованы для определения динамической твердости. Основные пре -имущества акустического метода в этом случае заключаются в простоте измерительного устройства, отсутствии ограничений по высоте отскока, возможности сочетания измерений динамической твердости с измерениями других физико-механических характеристик объекта. [c.211]

В этих двух томах рассмотрены одиннадцать основных вопросов 1) основы теории упругости анизотропного тела 2) критерии разрушения и анализ разрушения элементов из композиционных материалов 3) расчет ферм, балок, рам и тонкостенных элементов 4) расчет пластин 5) расчет оболочек 6) распространение волн и удар 7) анализ конструкций из композиционных материа-лов методом конечных элементов 8) вероятностный расчет и на-дежность 9) экспериментальные характеристики композиционных материалов 10) анализ напряжений в окрестностях концентраторов напряжений, кромок и узлов соединений 11) проектирование элементов конструкций из композиционных материалов. [c.9]

Анализ вибрации и распространения волн в вязкоупругих композитах проведен в [1]. Причем основное внимание уделено расчету поведения при стационарном гармоническом нагружении. Хорошо известно, что, используя свойство интеграла Фурье, решения для стационарного случая можно применить для расчета поведения при нестационарных воздействиях произвольного вида. Обсудим вкратце этот подход с точки зрения применения к решению задачи алгоритма FFT [20]. В динамическом анализе композитов используются и другие методы, например преобразование Лапласа [1] и метод характеристик [21]. Однако есть основания полагать, что точность и вычислительная эффективность алгоритма РТТ плюс легкость получения стационарного поведения при помощи упругих решений делают этот подход наиболее привлекательным. Здесь представляет интерес также удобство применения численных или очень общих аналитических представлений комплексных модулей (податливостей). [c.196]

В 12.1 было показано, что форма волны гофрировки, число волн оказывают второстепенное влияние на рабочие характеристики мембраны. Основными геометрическими параметрами следует считать рабочий радиус, толщину материала, глубину гофрировки. Существенное влияние на упругую характеристику может оказывать неравномерность глубины волн, начальная выпуклость (коническая, сферическая), а также геометрия краевого гофра. Второстепенные геометрические параметры можно назначать из конструктивных или технологических соображений. Основные геометрические параметры следует определить в процессе проектирования. Обычно бывают заданы рабочее давление р, соответствующий ему прогиб Шо, рабочий радиус R. Материал мембраны выбирают, исходя из условий работы мембраны, следовательно, модуль упругости Е также можно считать известным. Во многих случаях указывается допускаемая нелинейность у характеристики. [c.278]

Следующий крупный шаг был сделан С. Л. Соболевым (см. Франк и Мизес [1], гл. 12), который, пользуясь методом комплексных волн (см. Смирнов, Соболев [11) и развитием метода характеристик, получил в замкнутом виде решение задачи Коши для полупространства, когда на границе заданы условия первой или второй основных задач теории упругости. [c.344]

Упруго-гистерезисные и усталостно-прочностные свойства резин можно определять на одних и тех же универсальных приборах. Практически выгоднее проводить раздельно кратковременные испытания по нахождению упруго-гистерезисных свойств и длительные испытания на усталостную выносливость. Основные методы испытаний подробно рассмотрены в работе [30]. При использовании этих методов для нахождения динамических характеристик резин следует иметь в виду, что последние характеризуют свойства резин при вынужденных колебаниях в стационарном режиме, когда инерционные эффекты и влияние скорости распространения и затухания волн в резиновых образцах пренебрежимо малы. Однако при измерениях параметров вынужденных колебаний в условиях резонанса, при ударных испытаниях и измерениях частоты и затухания свободных колебаний инерционными силами пренебрегать нельзя. Для описания механического поведения образцов в этих случаях пользуются дифференциальным уравнением движения системы с массой т с линейными с и вязкими Ь характеристиками [c.41]

Поскольку время реализации упругой части деформации близко к четверти периода собственных колебаний, а основная собственная частота соответствует четвертьволновой форме собственных колебаний, то характерная длина волны, при которой реализуются механические характеристики, оп-деляемые таким способом, равна четыре.м длинам образца. Учитывая, что маломасштабные модели имеют максимальный размер от 50 до 150 см, а минимальный в несколько раз меньше, так что характерные длины волн, соответствующие их собственным частотам, могут быть в пределах 10—150 см, длину образца для определения механических характеристик следует выбирать в пределах 2,5—40 см, среднее геометрическое из которых 10 см. Стандартные образцы, ранее предложенные для испытаний полимерных материалов других видов, имеют близкую к требуемой длину 12 см, в связи с чем их размеры приняты в качестве стандартных и для испытаний этих видов. [c.187]

Волны - одно из наиболее фундаментальных и значимых понятий окружающего нас физического мира. Одна из основных характеристик волны - частота V. Волны бывают продольные, когда колебания происходит вдоль линии распространения волны, и поперечные, когда колебания происходят поперек этой ]гинии (рисунок 4.8). Продольные волны могут распространяться исключительно в срсде, тогда как поперечные - и в вакууме. Звук - продольные колебания упругой среды. Наше ухо способгю слышать колебания с частотой 50-12000 Гц. Свет - поперечные электромагнитные колебания. Наши органы зрения способны воспринимать электромагнитные колебания с частотой 10 -10 Г ц. Для сравнения, частота переменно1 о тока в электросети составляет 50 Гц. [c.248]

ВОЛНЫ ВОКРУГ НАС Волны - одно из наиболее фундаментальных и значимых понятий окружающего нас физического мира. Одна из основных характеристик волны -частота v. Волны бывают продольные, когда колебания происходят вдоль линии распространения волны, и поперечные, когда колебания происходят поперек этой линии (рис. 7.1). Продольные волны могут распрост-раняться исключительно в среде, тогда как поперечные - и в вакууме. Звук - продольные колебания упругой среды. [c.337]

Наиболее широкое распространение получил импульсный акустический метод, основанный на определении скорости распространения упругих волн в различных структурных направлениях стеклопластика непосредственно в изделии. Многими исследователями получены эмпирические уравнения однопараме-тровой связи между механической и одной какой-либо физической характеристикой. В основном эти уравнения связывают прочность или упругость материала со скоростью распространения упругих волн. Оценка физико-механических свойств (прочность, упругость) стеклопластика в изделии только по скорости упругих волн, как правило, недостаточно надежна. Сравнительно низкое значение коэффициента корреляции и существенное отклонение фактических значений прочности от рассчитанных по корреляционному уравнению ограничивают широкое применение этого метода на практике. [c.151]

Существенные затруднения, возникающие при исследованиях с высокими скоростями деформации и обусловленные необходимостью сохранения равномерного деформирования по длине рабочей части образца и одноосности его напряженного состояния как основных условий получения достоверной информации в квазистатических испытаниях, являются основной причиной недостаточного объема имеющихся экспериментальных данных о высокоскоростном деформировании материалов. Ограничения длины и диаметра образца, необходимые для обеспечения равномерности его деформирования, определяются условиями (2.8) и (2.9). Невыполнение этих условий при высоких скоростях деформирования снижает достоверность экспериментальных результатов и может привести к количественному и качественному искажению зависимости характеристик прочности и пластичности от скорости деформации. Несоблюдение ограничений иа предельные размеры рабочей части образца (из конструктивных соображений) ограничивает результаты высокоскоростных испытаний получением только качественной информации о влиянии скорости деформирования на механические характеристики материала, тем более что нагрузка регистрируется по деформации динамометра в упругой волне с искажением, вызванным дисперсией волны при ее распространении. [c.116]

Основные свойства упругих колебаний высокой частоты или ультразвуковых колебаний, как известно, описываются теми же закономерностями, что и свойства колебаний звукового диапазона. В частности, это касается условий распространения упругих волн в сплошной изотропной среде, обладающей упругими свойствами. Однако ультразвуковые колебания могут быть примен1 ны для решения ряда новых задач. Примером может служить исследование изменения различных характеристик жидких и твердых тел в зависимости от скорости распространения ультразвука и коэффициента затухания с помощью импульсно-фазового компенсационного метода приборами типа УЗИХ, разработанных Н. И. Бражниковым [9], [10]. Погрешность измерений скорости ультразвука такими приборами составляет 0,007 и 0,003% на частотах соответственно 1 и [c.291]

Основные параметры Л. з. 1) время задержки г, зависит от длины пути, проходимого упругой волной в звукопроводе 2) рабочая частота /р, определяется преим. резонансной частотой преобразователей 3) полоса пропускания A///q, зависит в основном от добротности преобразователей 4) потери D, вносимые Л.. з., величина к-рых складывается из потерь на двукратное электромеханич. преобразование на входе и выходе и потерь при распространении упругих волн в звукопроводе 5) уровень ложных сигналов, т. е. сигналов, приходящих на выход Л. з. со временем задержки, отличающимся от заданного он оценивается как отно-шепие амплитуды ложного сигнала к амплитуде основного. В зависпмостн от назначения Л. з, могут рассматриваться и такие параметры, как температурный коэф. задержки, зависящий от материала звукопровода и в большинстве случаев равный от 10 1/Х до 10 1/" С неравпомерность амплитудно-частотной характеристики, в значит, степени определяемой уровнем ложных сигналов, и др. [c.594]

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

Другой метод конфоля физико-механических свойств бетона, фанита, мрамора и т.п. основан на использовании нелинейности характеристик напряжение -деформация этих материалов. Физически это означает, что определяющий скорость распросфанения акустических волн динамический модуль упругости зависит от механических напряжений. Влияние нелинейности среды на распросфанение упругих волн проявляется в том, что скорость распросфанения волн зависит от их интенсивности, и в спекфе волны появляются высшие гармоники основной частоты. [c.279]

Если обозначить через максимальную длпну какой-лпбо из упругих волн, соответствующую наи.меньшей частоте, воспринимаемой аппаратурой в опыте, то иаши результаты будут справедливы на расстояниях Д, удовлетворяющих условию Я щах-Если же допустить, что процесс регистрируется идеальной аппаратуро11 с почти равномерной частотной характеристикой от о = О до о = сю, то наши асимптотические формулы будут все же справедливы для моментов, близких к вступлениям волн, где процесс во времени изменяется сравнительно быстро и, следовательно, высокочастотная часть процесса является основной. [c.202]

Основные параметры УЛЗ. Время задержки Т определяется длиной пути L, проходимого упругими волнами в звукопроводе от входного преобразователя до выходного, и скоростью их распространения с, т. е. Т = Lie. Рабочая частота /о примерно равна резонансной частоте преобразователей. Частота / задерживаемого радиосигнала должна совпадать с /о. В случае задержки видеосигнала его следует сначала преобразовать в радиосигнал с частотой заполнения, равной /о, а затем выделить огибающую задержанного сигнала (продетектировать). Возможна и непосредственная задержка видеосигнала, однако при этом неизбежны значительные искажения его формы и нек-рое увеличение потерь в УЛЗ. Полоса пропускания А/ оиределяется преимущественно добротностью преобразователей. В широкополосных УЛЗ с большой задержкой А/ зависит также и от частотной характеристики потерь распространяющихся в звукопроводе упругих волн. Потери в УЛЗ, определяемые обычно коэфф. D = lOlgTI Bx/ вых где и Т вых — мощности сигнала соответственно на входе и на выходе УЛЗ, складываются из потерь на двукратное электромеханич. преобразование на входном и выходном преобразователях и потерь при распространении упругих волн в звукопроводе. Первые зависят от типа применяемых преобразователей, их материала и конструкции, а вторые — от частоты (растут с её увеличением), а также от материала и конструктивных особенностей звукопровода. У р о в е н ь ложных сигналов (УЛС) определяется отношением амплитуды наибольшего из ложных сигналов к амплитуде задержанного сигнала. К лож ным относятся все сигналы на выходе УЛЗ, задержка к-рых отличается от заданной. Величина УЛС существенно зависит от конструкции звукопровода. Температурный коэффициент задержки (ТКЗ> определяется гл. обр. зависимостью скорости распространения упругих волн в звукопроводе от темп-ры, что [c.179]

Работы по созданию электроискрового источника для наземной сейсморазведки начаты в нашей стране в начале 60-х годов и проводятся эпизодически в различных районах Советского Союза. Однако более или менее систематических данных о пара- метрах возбуждаемых таким источником в скважине упругих колебаний, сравнимых по полноте со случаем открытой воды, до сих пор не имеется, В настоящей работе приводятся результаты исследований электроискрового источника, проведенных в 1981-1986 гг. специально применительно к задачам наземной сейсморазведки. При проведении этих исследований основное внимание уделялось экспериментальным наблюдениям, что связано с чрезвычайной сложностью аналитического решения задачи о поле негармонического скважинного источника в окружающей скважину среде. Даже в случае безграничной жидкости система уравнений, описывающих электрические, гидродинамические и акустические процессы, является нелинейной и без дополнительных, весьма существенных, ограничений не поддается решению только численными методами /44/. Вследствие быстрого накопления ошибок счета количественные характеристики удается оп ределить на расстояниях, малопригодных для инженерного расчета поля упругих волн в волновой зоне и во всем интервале [c.8]

Таким образом, в настоящее время благодаря успехам экспериментальных методов, получены подтверждения основных сейсмо-акустических эффектов, связанных с флюидонасыщенностью и трещиноватостью и, в частности, с вызванной ей анизотропией. Экспериментально изучены такие эффекты как дисперсия скорости, поглощение упругих волн, гистерезис, поведение коэффициента Пуассона и его влияние на амплитудные характеристики сейсмических волн, изменение фазовых и групповых скоростей, и т.д. Выявлена доминирующая роль больших трещин в создании эффекта анизотропии параметров упругих волн. [c.41]

В этой работе будут рассмотрены различные теоретические подходы к анализу основных (статических и динамических) характеристик упругих сред с включениями, которые играют важную роль в проблемах акустического каротажа и сейсмической локации бокового обзора. Эти характеристики таковы значения скоростей распространения упругих волн, величины, характеризующие затухание упругих волн (коэффициент поглощения, волновая добротность, удельная диссипативная функция), рассеивательные характеристики контрастных включений в сре- [c.11]

Твердость может быть определена также на основе взаимосвязи скорости упругих волн в контролируемом материале с его характеристиками упругости. Последние, в свою очередь, зависят от структуры материала и обусловленной ей твердости. Строго говоря, в данном случае правильнее говорить об определении качества термообработки материала, которое традиционно определяют, используя твердометрию в качестве экспрессного метода оценки качества материала. С таким же успехом может быть введена и другая характеристика качества, например скорость распространения упругой волны в материале. Однако соответствующая методика должна быть признана, как признан на се -годняшний день метод твердости. Основная трудность заключается в установлении однозначной связи между скоростью распространения волн и прочност -ными характеристиками материала, в связи с чем градуировочные характеристики различны для разных классов материалов, и взаимно однозначное соответствие скорости упругой волны и твердости требует подтверждения в каждом конкретном случае. [c.213]

Звуковые волны, распространяющиеся в воздухе или другой упругой среде, характеризуются скоростью распространения, интенсивностью, частотой и рядом других физических величин. Для образования единвд акустики, как и механики, достаточно трех основных единиц — длины, массы и времени. Производные единицы акустики приведены в табл. П5, а логарифмические единицы, необходимые для характеристики громкости и высоты звука,— в табл. П9, П10. [c.47]

Как уже отвечалось, все типы стеклопластиков в отношении физико-механических свойств, в том числе и в отношении упругих характеристик, разделены на три основные группы изотропные, трансверсально-изотропные и ортотропные. В результате рассмотрения теоретических предпосылок для каждой группы стеклопластиков получены формулы для определения упругих характеристик по измеренным значениям скоростей распространения волн, методика определения которых приведена выше. [c.102]

В импульсном режиме энергия колебаний генерируется в виде импульсов, заполненных ультразвуковой несзпцей частотой. Продолжительность t импульса и период Ti повторения выбираются такими, чтобы время прохождения импульсом пути, составленного волноводом длиной и нагрузкой длиной Zh, было больше t, а каждый отраженный от конца нагрузки импульс возвращался к преобразователю после излучения последующего импульса. При этих условиях, пренебрегая отражениями порядка выше второго, можно принять, что в колебательной системе практически возникнут бегущие волны и входное сопротивление нагрузки на преобразователь останется постоянным, не зависящим от изменяющейся длины Zh. Для исключения возможного отражения на границе излучатель — нагрузка следует применить согласование между нагрузкой и волноводной системой. Необходимые характеристики импульсного режима могут быть определены следующим образом для максимального сужения спектра импульсного сигнала примем, что в импульсе должно содержаться не менее п периодов несущей частоты. Значение п определяется из условия, что наибольшая часть энергии содержится в основной частоте / спектра. Требование минимально допустимой полосы частот, в частности, связано с тем, что вследствие геометрической дисперсии скорости распространения упругих колебаний по волноводной системе импульс может существенно исказиться. Кроме того, согласование в широком диапазоне частот не может быть удовлетворительным. Отсюда [c.220]

В настоящей монографии кратко и систематизированно описаны основные физические свойства и характеристики многочисленных типов звуковых (упругих) поверхностных волн, дана их классификация. Весьма подробно изложены вопросы возбуждения (приема) и распространения в твердых телах различной формы поверхностных рэлеевских волн, являющихся основным и наиболее широко используемым на практике типом звуковых поверхностных волн. Теоретически и экспериментально рассмотрены звуковые поверхности ные волны в пьезоэлектрических кристаллах, включая их возбуждение (прием), взаимодействие с электронами (усиление волн постоянным электрическим током) и распространение по цилиндрическим поверхностям. Отмечены многочисленные практические применения звуковых поверхностных волн. [c.2]

Упругая анизотропия приводит к целому ряду особенностей в структуре, свойствах и характеристиках рзлеев-ских волн. Рассмотрим здесь основные из них. [c.19]

Второй период охватывает время от конца 17-го до 20-х годов нашего века. И. Ньютон создает основу механики. Р. Гук (Англия) на опыте устанавливает пропорциональность мевду напряжениями и деф01ялациями в твердых телах - основной закон теории упругости. Х.Гюйгенс (Голландия) формулирует важный принцип - так называемый принцип Гюйгенса в волновом движении. С этого времени начи-назтся расцвет классической физики. Механика, гидродинамика и теория упругости, математическая физика, теория колебаний и волн, акустика и оптика развиваются в тесной взаимосвязи. В этот период акустика развивается как раздел механики. Создается общая теория механических колебаний, теория излучения и распространения упругих (звуковых) волн в различных средах, разрабатываются методы измерения характеристик звука (скорости звука, звукового давления в среде, импульса, энергии и потока знергии звуковых волн). Диапазон частот звуковых волн рася иряется и охватывает как область инфразвука, так и ультразвука (свыше 20 кГц).Выяо- [c.5]

Основные трудности при построении решения рассматриваемой задачи состоят в определении скорости распространения волны пластической нагрузки, отделяюш,ей зону упругих деформаций (расположенную перед фронтом пластической волны) от области вязкопластических деформаций (расположенных за фронтом пластической волны). Такая задача не возникает в случае одноосного напряженного или деформированного состояния, где фронт пластической волны нагрузки, независимо от краевого условия, всегда совпадает (в однородной среде) с положительной характеристикой уравнений, определяющих данную задачу. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...