Тела геометрические

Характерной особенностью методов начальной стадии является учет существенного влияния на расчетные формулы и на результаты экспериментов начальных условий (критерий Фурье Ро = =aт/б <0,5). Обычно в эксперименте начальные условия требуют постоянства и равенства температур по всей массе образца. В чисто нестационарных методах температурные поля имеют сложную. зависимость от физических свойств тела, геометрических размеров, граничных и начальных условий. [c.126]

Уравнения равновесия абсолютно твердого тела. Геометрическая статика [c.352]

Абсолютно твердым телом называют такое материальное тело, геометрическая форма которого и размеры не изменяются ни при каких механических воздействиях со стороны других тел, а расстояние между любыми дву ля его точками остается постоянным. [c.7]

Телами одинаковой формы мы называем при этом тела геометрически подобные, т. е. такие, которые могут быть получены друг из друга изменением всех линейных размеров в одинаковое число раз. Поэтому если форма тела задана, то для полного определения размеров тела достаточно указать какой-нибудь один из его линейных размеров (радиус шара или цилиндрической трубы, одну из полуосей эллипсоида вращения с заданным эксцентриситетом и т. п.). [c.87]

Мгновенное поступательное движение и мгновенное вращение твердого тела. Может случиться, что в некоторый момент t скорости всех точек твердого тела геометрически равны между собою. В этом случае говорят, что твердое тело в момент t совершает мгновенное поступательное движение. При этом важно никогда не упускать из вида, что выражение мгновенное поступательное движение обозначает исключительно состояние скоростей точек твердого тела в момент t. [c.37]

В результате решения задач статики, т. е. исследования равновесия твердого тела, определяются неизвестные силы (активные и реакции связей), обеспечивающие равновесие тела, геометрические параметры механической системы, обеспечивающие ее равновесие, или положения равновесия механической системы. При этом чис- [c.247]

Электронные дефекты вызываются нарушениями в нормальной периодичности распределения зарядов или энергии в твердом теле. Геометрическим дефектам кристалла сопутствуют локальные нарушения распределения зарядов. Например, примесный атом может иметь иной заряд, чем основные атомы в этом случае возникают локальные электронные нарушения. Вакансии или внедренные атомы искажают электрический" заряд. Электроны, поглощая различное количество тепловой энергии, могут изменять свое движение в решетке, например возникновение в полупроводниках потоков положительных и отрицательных зарядов. [c.33]

Согласно этой концепции, при завершении приработки возникает устойчивое соотношение между параметрами микрорельефа поверхности трения каждого из тел. Оно обусловлено механическими свойствами материалов и генерируемых в телах тепловых потоков, обратно пропорциональных полным тепловым сопротивлениям этих тел. Геометрические параметры шероховатости связаны зависимостью [c.49]

Определить, каким является в движущемся теле геометрическое место точек А, обладающих следующим свойством [c.363]

Движение твердого тела около неподвижной точки.—Если твердое тело закреплено в одной точке О, то скорость этой точки постоянно равна нулю, поэтому движение тела в каждый момент времени представляет собой мгновенное вращение вокруг оси OR, проходящей через точку О (п° 65). Если движение тела не есть непрерывное вращение вокруг неподвижной оси, мгновенная угловая скорость постоянно изменяется по направлению и по величине как в неподвижном пространстве, так и в движущемся теле. Геометрическое место мгновенных осей в пространстве есть коническая поверхность с вершиной в точке О (неподвижный аксоид), геометрическое место этих осей в теле есть другая коническая поверхность с вершиной в той же точке (подвижный аксоид). В каждый момент времени [c.83]

Конечное перемещение твердого тела называется поступательным перемещением трансляцией) (п°52), если перемещения всех точек тела геометрически равны. Поступательное перемещение определяется вектором и, геометрически равным перемещению какой-нибудь точки твердого тела. [c.87]

Показать, что в движущемся твердом теле геометрическое место точек, скорости которых в определенный момент имеют одно и то же напряжение, представляет собою круглый цилиндр, осью которого служит ось движения (ор. упражнение 8 гл. I). [c.192]

Введение критериев подобия оказалось весьма плодотворным при решении разнообразных задач аэро- и гидромеханики, теплопередачи и др. Особенно важно то, что с помощью метода подобия можно исследовать различные явления на моделях. Так, например, критерий Рейнольдса (который применим не только к течению жидкостей в трубах, но и к обтеканию жидкостью погруженных в нее тел) позволяет изучать сопротивление, испытываемое телами в потоке жидкости, если заменить тела геометрически подобными моделями меньших размеров и соответственно увеличить скорость потока. [c.120]

Для тел геометрически подобной формы сопротивление пропорционально площади сечения 8 тела речь идет [c.28]

С ростом указанных критериев растут контактные давления, площадь контакта уменьшается, температурные напряжения оказывают существенное влияние на поверхностную прочность материала. Механизм и кинетика изнашивание трущихся сопряжений существенно зависят от характеристик дискретности контактирования волнистых и шероховатых поверхностей тел. Геометрическая форма поверхностей, механические свойства материалов (упругость, твердость, предрасположение материалов к упрочнению) определяют степень влияния нагрузки на фактическую площадь касания. При полной пластичности расчет фактической площади контакта сводится к соотношению [c.158]

Распределение скоростей. Во всякий момент времени существует проходящая через неподвижную точку прямая 02 (фиг. 74), скорости всех точек которой равны нулю. Это — мгновенная ось вращения тела. Геометрическое место мгно- [c.389]

В предыдущих параграфах мы рассмотрели, во-первых, простейшие тела, характерные тем, что для их геометрического описания достаточен только один параметр (пластинка, цилиндр, шар, куб, призматический цилиндр, т. е. бесконечная квадратная призма), во-вторых, ряд тел, геометрическая характеристика которых требует двух параметров (цилиндр конечной длины и частные случаи прямоугольного параллелепипеда). [c.83]

В любом материальном теле геометрическая (векторная) сумма всех внутренних сил равна нулю [c.82]

В механике различают геометрическое, кинематическое и динамическое подобие. Два тела геометрически подобны, если сходственные отрезки тел пропорциональны и углы между сходственными отрезками равны между собой. [c.191]

Рассмотрим осесимметричное тело, геометрическая форма которого показана на рис. 8.4. Закругленная граница справа — это дуга окружности радиусом, равным единице. На этом же рисунке представлены и граничные условия. Будем использовать следующие значения параметров [c.145]

Новожилов В. В. О формах связи между напряжениями и деформациями в первоначально изотропных неупругих телах (геометрическая сторона вопроса). — ПММ, 1963, т. 27, вып. 5, с. 794—812. [c.330]

Оценивая соотношения (2.32)-(2.35), заключаем, что величины сг , есть напряжения и деформации, которые возникают в некотором неоднородном упругопластическом фиктивном теле при его изотермическом нагружении из естественного состояния внешними усилиями Щ при граничном перемеш ении Фиктивное тело геометрически совпадает с рассматриваемым, его упругопластические свойства характеризуются переменным по координатам модулем сдвига G(Ti(a )), объемным модулем K(Ti( )), универсальной функцией нелинейности / (е , Т ) и пределом текучести е Т ). Если указанная задача о деформации неоднородного упругопластического тела решена, то искомые величины следуют из соотношений [c.101]

Фиктивное тело геометрически совпадает с рассматриваемым. Его вязкоупругопластические свойства характеризуются переменными по координатам модулем сдвига Gk T-[ x)) и объемным модулем Кк Т-[ х)). универсальными функциями нелинейности (2.70). Если указанная задача о деформировании неоднородного вязкоупругопластического тела решена, то искомые перемещения следуют из соотношений (2.67). [c.117]

Поступательное двил(ение. В случае иостуиательного движения ускорения всех точек тела геометрически равны ускорению его центра масс. [c.285]

Уравнения (4.8) называются уравнениями Ламе. Они объеди-пняют элементы всех трех групп уравнений, полученных в пре-V дыдущих главах. Действительно, они содержат условия равновесия каждого элемента тела, геометрические характеристики деформации и, у, 0 и физические характеристики материала X и р. [c.44]

Поступательное движение. — О твердом теле, непрерывно перемещающемся с течением времена, говорят, что оно совершает поступательное движение (moavement de translation), если перемещение тела между двумя произаольными моментами времени поступательно, иначе говоря, если соответствующие перемещения двух произвольных точек тела геометрически равны между собой. [c.60]

Мгновенное поступательное движение и мгновен нее вращение твердого тела.-—Может случиться, что в некоторый момент i скорости всех точек твердого тела геометрически равны между собой. Эти скорости оказались бы в этот момент теми же самыми, если бы твердое тело совершало поступательное движение со скоростью V. В этом случае говорят, что твердое тело совершает мгновенное поступательное движение со скоростью V. Однако важно никогда не упускать из виду, что выражение мгновенное поступательное движение обозначает исключительно состояние скоростей всех точек твердого тела в момент t, а не действительное движение этого тела. [c.63]

Такое преобразование, естественное в задаче двух тел, в случае параболического движения служит для устранения особенностей, которые появляются в уравнениях движения, относящихся к задаче трех тел, когда два из них стремятся бесконечно сблизиться (столкновение двух тел). Геометрическое и кинематическое истолкование таких преобразований см. Т. L е v i- ivita, A ta math., т. 42, 1918, гл. II, стр. 118—132. [c.365]

Под движением данного геометрического объекта в данной среде разумеется последовательное с течением времени совпадение этого объекта тождественными ему элементами среды. Такое определение движения - меет смысл лишь в том случае, если мы сможем определить положение отдельных тождественных между собой элементов среды. Это достигается шбором определённой системы отсчёта, т. е. некоторой системы тел (геометрических элементов среды), относнтельно которых и происходит движение. Например, о движении точки по прямой чы сможем заключить лишь тогда, (огда изменяется положение рассматриваемой точки относительно некоторой )иксированной точки на прямой движение точки при этом состоит 1 ТОМ что она последовательно совпадает с различными точками прямой. [c.41]

Очевидно, что в качестве воспринимателя давления контролируемой среды может быть использовано любое тело, геометрические размеры которого изменяются под действием этого давления. В частности, для указанной цели может быть использована анероидная коробка или гофрированный металлический мех (сильфон) (фиг. 6, в), манометрическая трубка Т (фиг. 6, г). [c.129]

Методами геометрической С. изучается С. твёрдого тела. При этом рассматриваются решения следующих двух типов задач 1) приведение систем сил, действую-Ш31Х на твёрдое тело, к простейшему виду 2) определение условий равновесия сил, действующих на твёрдое тело. Геометрическую С. можно также строить непосредственно исходя из Ньютона законов механики и вытекающих из этих законов общих теорем динамики. [c.660]

Эти уравнения называются уравнениями Ламе. Они объединяют статические, геометрические и физические предпосылки теории упругости, рассмотренные н предыдущих главах. Действительно, в них содержатся условия разновесин каждого зле.мента тела, геометрические характеристики деформации и, г и., G и физические характеристики материала л и и. [c.43]

Проникание тела звездообразной формы в сжимаемую жидкость. Перейдем теперь к изучению входа пространственного звездообразного тела, геометрическое описание которого дано в п. 1. Число лепестков будем считать четным. Каждому лепестку придадим форму тонкого клина (рис. 6). Регнение для такого тела должно удовлетворять уравнению (1.1) и условиям (1.2)-(1.4). Прежде чем его построить, отметим некоторые свойства пространственных регнений волнового уравнения. [c.280]

В случае отсутствия внешних моментов твердое тело будет устойчиво вращаться вокруг оси максимального или минимального момента инерции. Вращение вокруг промежуточной оси представляет собой состояние неустойчивого равновесия. При вращении твердого тела ось вращения меняет свое положение в теле. Геометрическое место пересечений мгновенных осей вращения с эллипсоидом инерции называется полодией. Согласно геометрической интерпретации Пуансо, неподвижная точка эллипсоида находится выше некоторой фиксированной плоскости на расстоянии, пропорциональном квадратному корню из кинетической энергии, и сама плоскость перпендикулярна вектору кинетического момента. Вектор угловой скорости, а следовательно, и ось вращения направлены из неподвижной точки в точку касания фиксированной плоскости сэллипсоидом инерции. Вид полодий (рис. 25) показывает, что вращение в окрестности промежуточных осей, где полодии расходятся, будет неустойчивым. Это можно легко продемонстрировать, если бросить книгу в воздух, одновременно придав ей вращательное движение (неустойчивость вращения будет более заметна, если книга не перевязана лентой). [c.219]

Пока элемент объема связан со всем телом, геометрические связи препятствуют ему принять ту форму, которая получилась бы, если бы было разгружено не только все тело, но также был предоставлен самому себе и элемент объема при условии отсутствия внешних на него воздействий. Деформация, сообщаемая элементу объема для возможности соединения с остальными элементами, создает напряжения, связанные с соответствующныи им деформацияыи по закону, который можно назвать законом упругости для рассматриваемого материала, соответствующим данным условиям. Так как в действительности отдельные элементы объема не предоставляются самим себе, то ту часть деформации, которая добавляется к г и остается после разгрузки, мы обозначим через "в и назовем ее остаточным упругим удлинением (не смешивать с пластическим удлинением), а у назовем остаточным упругим сдвигом. Полная деформация элемента объема, которая под действием нагрузки тела приняла значение h -f 8, после прекращения действия нагрузки уменьшается не до г, а до 8 + ё, так что исчезнет лишь часть [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...