Деформация вязкопластического тел

Для вязкопластических тел, как правило, вводят в рассмотрение скалярный X и тензорный с компонентами Xij параметры состояния. В течение всего процесса деформирования в вязкопластическом теле рассматриваемого типа возникают остаточная деформация и структурные изменения, поэтому все необратимые изменения удобно описывать при помощи усредненного скалярного параметра того же типа, что и но имеющего более [c.161]

Механические свойства реальных тел весьма разнообразны. Наряду с в достаточной мере упругими — встречаются тела, почти лишенные этого свойства (пластические тела). Напряженное состояние некоторых из них в значительной степени зависит от скорости деформирования (вязкопластические тела). В ряде случаев последние обладают свойством заметным образом изменять напряженное состояние при постоянной деформации (свойство релаксации), а также изменять деформированное состояние при постоянном напряжении (свойство последействия). [c.345]

При использовании линейной вязко-пластической модели (пренебрегающей упругими деформациями) скорости и напряжения в области, где возникают пластические деформации, должны подчиняться уравнению теплопроводности. Ряд известных решений теории теплопроводности непосредственно переносится на задачи о распространении возмущений в вязкопластических телах. Например, задача об ударе с постоянной скоростью по полубесконечному вязко-пластическому стержню эквивалентна задаче о внезапном нагреве полубесконечного стержня, температура конца которого внезапно повышается и остается постоянной (В. В. Соколовский, 1949). В случае вязко-пластического тела, обладающего жесткой разгрузкой, аналогичная задача сводится к задаче Стефана теории теплопроводности (Г. С. Шапиро, 1966). [c.313]

Термопластическая сплошная среда с памятью. Существует широкий класс материалов, которые при деформации проявляют одновременно упругие, пластические и вязкие свойства, не имея при этом четко выраженного предела упругого деформирования. Вязкопластические свойства у таких материалов могут проявляться при малых напряжениях и сравнительно невысоких по сравнению с То уровнях температуры. Для описания их поведения к настоящему времени предложены различные математические модели с едиными определяющими уравнениями для процессов как нагружения, так и разгрузки. Подобный подход позволяет не рассматривать образование в деформируемом теле зон упругой и неупругой деформации. Модель сплошной среды с памятью и внутренними параметрами состояния относится именно к этой группе моделей. Основная идея, применяемая в данном случае, состоит во введении в рассмотрение приведенного времени, базируясь на различных исходных предпосылках. [c.161]

Механические свойства жидкостей и твердых тел, не обладающих совершенной упругостью и вязкостью, настолько переплетаются, что для тех и других нередко используются одни и те же соотношения между напряжениями и деформациями, и в этих случаях основные дифференциальные уравнения МСС для них совпадают. Важный пример таких сред представляют полимерные материалы (смолы, каучук,. ..). Технология их производства охватывает область жидкого и твердого состояния, причем упругие и вязкие свойства являются существенными. Поведение металлов в технологических процессах и конструкциях в зависимости от диапазона температур определяется вязкими, вязкопластическими, упругопластическими или упругими свойствами. [c.217]

Идеальная изотропная вязкопластическая среда — несжимаемое твердое тело при малых и конечных пластических деформациях или повышенных (высоких) температурах и давлениях, а также некоторые вязкие жидкости, смешанные с твердыми частицами (глинистые растворы и т. п.). Для этой среды [c.222]

Следует отметить, что тела, лишенные свойств упругости (вязкопластическое, пластическое с упрочнением и идеально пластическое), не являются далеко идущими идеализациями реальных тел, так как значения упругих деформаций обычно во много раз меньше пластических. На рис. 116 представлена для сравнения диаграмма растяжения стали вплоть до разрыва. За пределом текучести ее упругая деформация составляет лишь незначительную часть общей деформации. [c.373]

Скорость распространения упругих возмущений в рассматриваемой среде бесконечно велика, так как бесконечно велик модуль Юнга этой среды. Поэтому примем, что возмущение охватывает сразу весь стержень и скорость сечений при любом > О отличается от Уо во всех его точках. Почти очевидно, что а О во всех сечениях стержня. Стержень разделяется на две части в одной из них (О ж Жо ( )) 5 которую можно назвать вязкопластической областью, напряжения превосходят по модулю Ое И здесь имеет место вязкопластическая деформация другую (хо (t) X I) естественно именовать жесткой областью. Напряжения здесь по модулю меньше а , и эта часть стержня движется как твердое тело. Координата подвижной границы вязкопластической и жесткой областей х = хо ( ) должна быть определена в ходе решения задачи напряжения и скорости непрерывны. [c.509]

Вязкопластические уплотняемые тела (9]. Как показывают эксперименты, сопротивление металлических порошковых материалов и пористых тел при повышенных температурах существенно зависит от скорости деформирования [19], что свидетельствует о вязком характере течения. Вместе с тем течение этих материалов носит пороговый характер, т. е. необратимые деформации возникают только после того, как напряжения достигают некоторого уровня. В связи с этим для описания деформации таких материалов предлагается использовать известную модель вязкопластического тела Малверна—Соколовского, обобщенную на случай необратимо уплотняемых сред. При этом достаточно предположить, что функция нагружения зависит от первого инварианта тензора напряжений (ст), [c.122]

Идеально пластическое тело, диаграмма растяжения которого изображена на рис. 115, можно также рассматривать как предельный случай вязкопластического тела без упрочнения при коэффициенте вязкости 1, равном нулю. Нри деформировании идеально пластического тела напряжение а при растяжении-сжатии по модулю всегда равно пределу текучести знак напряжения тот же, что и у de/dt. Если же деформации не происходит, то напряжение о может принимать любое значение, не превышающее по модулю значения о . Таким образом, a=Os при de > О, а=—а , если < О и а < а , когда е = onst. [c.373]

Экспериментальные исследования последних лет показали, что на процессы термической усталости весьма существенное влияние может оказывать ползучесть. При наличии соответствующих условий в отдельных элементарных объемах тела возникает циклическое чередование кратковременной пластической и ползучей (вязкой) деформаций, протекающих в противоположных направлениях. Результаты вопытаний, проведенных на образцах и моделях конструктивных элементов [2, 3, 56, 57, 62, 85, 101, 164, 185], свидетельспвуют о том, что число циклов до разрушения при таком чередовании существенно сокращается. Этот тип разрушения по аналогии можно было бы называть тер МО вязкопластической усталостью, его изучение в чистом виде в настоящее время только начинается. [c.6]

Людвик заметил, что для олова при всех шести скоростях нагружения на длинном участке диаграммы р е почти постоянного напряжения наибольшее значение достигалось при деформации, равной 0,15. Он решил сравнить скорость деформации с напряжением при деформации 0,15 в опытах на ползучесть при постоянной нагрузке, т. е. в опытах первого типа, в которых скорости деформации были переменными, и в опытах второго типа при постоянной скорости деформации, при которой напряжение было наибольшим, если сама деформация равнялась 0,15. В опытах второго типа скорость нагружения была переменной. Эти результаты, включая разброс по всем четырем повторениям каждого типа измерений, даны в табл. 132 для опытов с постоянной нагрузкой и в табл. 133 для опытов с постоянной скоростью деформации (Ludwik [1909, 1]). Непосредственно на основе результатов своих наблюдений над оловом Людвик предложил для этого твердого тела при одноосном нагружении функцию отклика, отражающую вязкопластические свойства. [c.185]

Надежной теоретической основой расчетов технологич еских процессов обработки давлением является механика сплошной среды (МСС). В книге развивается теория необ )атимых (пластических и вязкопластических) деформаций уплотняемых твердых тел, в основном металлов. Следует отметить, что теория пластичности уплотняемых тел применительно к грунтам имеет давнюю историю [32]. Пористые металлы й металлические порошковые тела имеют свойства, значительно отличающиеся от свойств грунтов. Главным из них является способность упрочняться при уплотнении. Особенности уплот няемых металлов сказываются на возможных формах поверхностей текучести. В определенном диапазоне температур существенную роль начинают играть капиллярные силы, вызывающие самопроизвольное уплотнение (спекание). В некоторых случаях процессы механического и самопроизвольного уплотнения происходят одновременно и могут влиять друг на друга. Моделирование всех этих явлений является одной из задач теории. [c.4]

S, на которое действуют тепловые и механические нагрузки, изменяющиеся в соответствии с заданной программой на отрезке времени [to,ti]. Положим, что материал рассматриваемого тела имеет вязкопластические свойства, а деформации малы. Вследствие внешних воздействий в окрестности любой точки внутри тела возникает необратимый термодинамический процесс, который сопровождается диссипацией энергии, вызванной вязкогша-стической деформацией, связанными с ней структурными изменениями и теплопроводностью. На макроуровне эти структурные изменения можно, как и ранее, описать с помощью набора внутренних параметров состояния, отражающих усредненные плотности микродефектов в материале. [c.161]

В вязких жидкостях ( 14) Ds — 2 iY, где р, — константа или функция (Г, р), в вязкопластических жидких и твердых телах Ds=2m9lv ( 17), где 2т=а — функция модуля скорости деформации u =ViiVif)y температуры и давления, такая что при функция т — конечна, а при J->oo функция т. е, скла- [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...