Уравнение Бернулли потока вязкой жидкости

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ И ПОТОКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.54]

Выше было получено уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости и результаты распространены на струйку вязкой жидкости. Выведем теперь уравнение Бернулли для установившегося плавно изменяющегося потока вязкой жидкости, состоящего из совокупности элементарных струек, что и будет являться конечным результатом нашего рассмотрения. [c.86]

Так как мы предполагаем, что поток состоит из совокупности элементарных струек, то уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости может быть получено путем суммирования полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергии, в них происшедших (рис. 3.15). [c.86]

Теперь уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости, записанное нами в общем виде (3.48), мы можем переписать следующим образом [c.89]

Уравнение (3.57) является уравнением Бернулли для целого потока вязкой жидкости. При этом сумма трех его членов [c.89]

Таким образом, мы устанавливаем, что уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости по своему построению аналогично уравнению Бернулли для элементарной струйки. Мы как бы увеличили элементарную струйку до размеров целого потока. Новым элементом здесь являются коэффициенты кинетической энергии и й2, величина которых зависит от степени неравномерности [c.89]

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости выводится и является справедливым для условий плавно изменяющегося движения, по своему характеру близкого к параллельноструйному. [c.122]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЦЕЛОГО ПОТОКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.124]

Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости [c.101]

Теперь можно написать уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости [c.103]

Для определения максимальной вакуумметрической высоты всасывания воспользуемся уравнением Бернулли (78). Проведем сечение I—/ по свободной поверхности жидкости в резервуаре, а сечение II—II на входе в насос (там, где подключен вакуумметр 1). Плоскость сравнения расположим по оси насоса. Тогда для потока вязкой жидкости при установившемся движении [c.164]

Для двух сечений потока вязкой жидкости при плавно изменяющемся установившемся движении уравнение Бернулли имеет вид [c.31]

Уравнение Бернулли для неустановившегося движения струйки идеальной жидкости получено в разделе 7. Для неустановившегося потока вязкой жидкости, с учётом неравномерности распределения скоростей и потерь напора, уравнение Бернулли можно записать следующим образом [c.146]

Решение задач безвихревого обтекания цилиндрических тел, помещенных между плоскопараллельными границами потока вязкой жидкости, этой воображаемой идеальной жидкостью может быть произведено обычными методами, изложенными в гл. V настоящей книги. В этом смысле рассматриваемое воображаемое движение можно назвать вязкой аналогией плоского безвихревого потока идеальной жидкости. Однако стоит отметить интересную особенность такого рода обтекания, заключающуюся в том, что для определения поля давлений нельзя уже пользоваться уравнением Бернулли, которого в этом случае, как и в других случаях вязких потоков, просто нет. Следует оговориться, что предыдущие рассуждения, использованные при выводе решений (152) и вытекающих из него следствий (153) — (155), теряют свою силу вблизи поверхности помещенного в поток цилиндрического тела, однако область эта по сравнению с размерами тела невелика, и ее влиянием на потенциальный поток можно пренебречь. Как показывают наблюдения, этот эффект становится заметным в кормовой области обтекаемого тела и в следе за ним. Аналогичные явления имеют место в течениях вязкой жидкости в пограничных слоях, теории которых посвящена следующая глава. [c.410]

Уравнение для целого потока реальной жидкости. Как показано выше, уравнение Д. Бернулли выражает энергетический закон. Поэтому при отнесении этого уравнения к целому потоку все расчеты необходимо вести по средней скорости V и при замене в отдельных членах уравнения местной скорости средней вводить коррективы скорости а, учитывающие влияние неравномерности распределения скоростей по живому сечению. Тогда уравнение Д. Бернулли для целого потока вязкой жидкости получает вид [c.80]

Уравнение Бернулли для установившегося напорного потока вязкой жидкости [c.74]

Одним из путей решения этой задачи, оказавшимся наиболее плодотворным, явился путь обобщения уравнения Бернулли, т.е. распространения его на поток вязкой жидкости. В основу этого метода, как уже отмечалось, положена струйная модель - представление о потоке как о бесконечно большой сумме струек, протекающих через сечение. [c.78]

Это и есть энергетическая форма уравнения Бернулли для потока вязкой жидкости. [c.81]

Подведем некоторые итоги. Использование струйной модели потока и сведение его к одномерному путем введения представления о средней скорости позволяют получить одно из основных уравнений гидродинамики - уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости. Принципиально, с помощью этого уравнения можно рассчитать движение жидкости в каналах при установившемся течении и условии, что в выбранных сечениях поток слабодеформированный либо па-раллельно-струйный. Однако, для полного решения задачи необходимо уметь определять потери напора (АА ), возникающие при движении жидкости в каналах. Эта далеко не простая задача и будет являться предметом дальнейшего рассмотрения. [c.83]

При неустановившемся движении реальной (вязкой) жидкости уравнение Бернулли включает еще член, учитывающий потери напора на рассматриваемом участке потока. Таким образом, для реального потока (пренебрегая неравномерностью скоростей по сечению) будем иметь [c.337]

Изложенное в предыдущей главе показывает, что для применения уравнения Бернулли в прикладных расчетах потоков реальной (вязкой) жидкости необходимо уметь определять потери напора, которые пока обозначались лишь символически членом /Гтр в уравнении (5-17). [c.64]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.135]

Представим установившийся поток вязкой несжимаемой жидкости в виде совокупности элементарных струек (струйная модель потока) (рис. 6.4), для каждой из которых справедливо уравнение Бернулли (5.24). Если все его члены умножить на [c.135]

Для потока вязкой жидкости уравнение Бернулли должно быть дополнено четвертым лaгaevIым — потерянным напором Ahw, что приводит к записи этого ург внения в виде [c.75]

Применение уравнения Бернулли к потоку вязкой жидкости становится возможным при соблюдении следующего условия течение жидкости в рассматриваемых сечениях должно быть плавно изменяющимся. Напомним, что при плавно изменяющемся движении нормальные (по отнощеншо к вектору скорости) составляющие ускорения любой жидкости частицы должны быть пренебрежимо малыми по сравнению с их продольными составляющими. При этом живые сечения потока должны быть либо плоскими, либо круглоцилиндрическими поверхностями, а распределение гидродинамического давления по вертикали должно подчиняться гидростатическому закону. [c.101]

Уравнение Бернулли для установившегося потока вязкой жидкости является выражением закона изменения кинетической энергии приме-нительно к одномерным задачам гидромеханики. Выделим в трубопрово-де (рис. 7.2) сечениями 1-1 и 2-2, в которых движение равномерное или плавноизменяющееся контрольный объем V, ограниченный контрольной поверхностью А, показанной штриховой линией. Запишем для выделен-ного объема V закон изменения кинетической энергии [c.75]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...