Среда диатермичная

Среда диатермичная 248 Средства и языки прикладного [c.552]

При лучистом теплообмене между двумя параллельными плоскостями (поверхности двух тел) с температурами Т1 и Гг, если среда диатермична, количество переданного в час тепла определяется по уравнению [c.30]

Если среда диатермична, а система представляет собой цилиндр высотой Я, радиусом R (под Р и Р понимаются основания цилиндра, Р — боковая поверхность). [c.131]

Если среда диатермична, то уравнение энергии имеет тот же вид, что и в случае чисто конвективного теплообмена, т. е. в данном случае по-прежнему справедливо уравнение (8-17). Полагая, что условие г)в (50 [c.169]

Радиационный теплообмен между твердыми телами, разделенными диатермичной средой [c.283]

В простейшем варианте поверхности предполагают диффузно, излучающими и поглощающими, газ — изотермическим, а процесс рассеяния — отсутствующим. Методика решения такой задачи во. многом сходна с рассмотренной выше для диатермичной среды [8]. Отличие в основном заключается в усложнении интегралов для вычисления обобщенных угловых коэффициентов [8], которые можно рассчитывать с помощью методик, описанных в 6.3. [c.201]

При оптически тонком слое (к1 = 0) излучение не поглощается в среде, а переносится от одной поверхности к другой, как в случае диатермичной среды. Полный тепловой поток определяется простым суммированием лучистого и кондуктивного потоков [c.420]

Для определения искомой величины результирующего потока излучения используем. зависимость (16-21). При наличии диатермичной промежуточной среды можно записать [c.388]

Точные решения, как и в случае диатермичной промежуточной среды ( 17-10), основываются на интегральных уравнениях излучения. Для этого используется зависимость (18-10), выражающая изменение яркости излучения вдоль луча [Л. 176]. [c.425]

Метод получения интегральных уравнений для потоков других видов излучения аналогичен изложенному выще ( 17-10) для диатермичной среды. Использование элементарных зависимостей (А) — (Г) позволяет найти потоки излучения по потокам определяемым с помощью интегральных уравнений. [c.426]

К интегральным уравнениям излучения с поглощающей промежуточной средой могут быть применены алгебраические, зональные и резольвентные приближения, как и для случая диатермичной среды. [c.426]

Плотность потока изменяется линейно с изменением оптической толщины а/, причем это изменение существенно Если среда является диатермичной или ее оптическая толщина L = al— 0, то зависимость (18-34) переходит в уравнение (17-9). [c.429]

Если D = 0, тело непроницаемо для излучения и Л+ / = если 0=1, среда пропускает излучение полностью, она диатермична. [c.500]

Если бы среда внутри оболочки была диатермичной, то в условиях теплового равновесия любой выделенный на оболочке элемент поверхности излучал бы на остальную поверхность ровно столько энергии, сколько он сам поглощает из излучения остальной части оболочки. Совершенно очевидно, что замена диатермичной среды поглощающей средой, имеющей температуру, равную температуре оболочки, не может нарушить установившегося теплового равновесия между рассматриваемыми частями поверхности оболочки. Выделенный элемент поверхности оболочки при наличии внутри оболочки поглощающей среды будет получать такое же количество энергии, какое он получал, когда оболочка была заполнена диатермичной средой. [c.161]

Разница будет лишь в том, что в случае диатермичной среды выделенный элемент поверхности непосредственно обменивался излучением с остальной частью оболочки, а в случае поглощающей среды происходит обмен как с оболочкой, так и с самой средой. Часть энергии, излучаемой элементом поверхности оболочки, будет поглощаться недиатермичной средой и одновременно с этим такую же долю энергии среда будет излучать на оболочку. [c.161]

Выделим на поверхности оболочки элементарный кольцевой пояс dFi (рис. 4-13) и определим излучение этого пояса на элемент поверхности dFi через шаровой поглощающий слой. Воспользовавшись формулой (3-4), запишем излучение элемента dF на dF через диатермичную среду [c.162]

Лучистая составляющая теплообмена частицы с газом (но не со стенкой или другими частицами) обычно пренебрежимо мала ввиду значительной теплопрозрачности (диатермичности) газов и малой толщины прослоек газа вокруг частицы. В случаях же, когда средой является капельная практически нетеплопрозрачная (атермичная) жидкость. [c.251]

Когда тело имеет малое термическое сопротивление во всех направлениях, его температуру Г можно считать одинаковой по всему объему. Отдельные участки внутренней поверхности тела (см. рис. 2.2) будут находиться в состоянии температурного равновесия, и ДР, Т) q (P) = е"(Р, Т) Oq при Р е S. Это равенство справедливо, если среда в полости тела диатермична (не поглощает излучение) и внутренние источники излучения отсутствуют. В этом случае теплообмен излучением во внутренней полости тела не оказывает влияния на его температуру. Участки произвольной по форме внешней поверхности тела обмениваются между собой потоками излучения. Поэтому тепловые потоки Яп(Р) и t (P, Т)ооТ при Р е S можно рассматривать независимо друг от друга только в случае выпуклой внешней поверхности S. [c.34]

При радиационно-конвективном теплообмене с потоком газовзвеси тепло от стенки передается конвекцией диатермичному газу и радиацией частицам (фиг. 1в). Для приближенной оценки влияния межкомпонентного теплообмена на итоговый процесс воспользуемся результатами, полученными в [ю] для плоского слоя поглощающей среды, являющегося для рассматриваемого случая моделью пристенного лоя потока. Среда и гра -ничные поверхности предполагаются серыми, а роль второй стенки вы -полняет ядро потока. Тогда [c.321]

D = А = R = 0) — абсолютно прозрачное тело, или диатермичная среда. [c.248]

При инженерных расчетах теплообмена излучением между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, вводится ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения серые, их излучение является диффузным и характеризуется неизменной плотностью на изотермических участках поверхностей системы. В этом приближении для проведения расчетов требуется минимальная т ход-ная информация необходимо знагь интегральные коэффициенты теплового излучения поверхностей системы и размещение тел в пространстве. [c.252]

Сделаем это, не ограничивая задачи допущением диатермичности среды, для чего составим эыражевие2- 1,/(1 Г/) путем умножения г-тых столбцов детерминан- [c.206]

Если1> = 1, (Л = / = 0). то тело называется абсолютно прозрачным, или диатермичным. Воздух является практически прозрачной средой, твердые тела и жидкости — непрозрачны. Многие тела прозрачны только для определенных длин волн. Так, например, оконное стекло пропускает световые лучи и почти непрозрачно для ультрафиолетового (оказывающего наиболее сильное химическое воздействие) и длинноволнового инфракрасного излучения. Кварц прозрачен для светового и ультрафиолетового излучения и непрозрачен для инфракрасного. Этими свойствами оконного стекла и кварца широко пользуются в технике. [c.388]

В случае когда перекрытие расположено выще светящейся зоны факела (А>2,3), излучение от светящейся зоны факела проходит через слой продуктов сгорания, приблил<ающихся по своим свойствам к диатермичной среде, значительно ослабляясь вследствие поглощения и рассеивания молекулами газов и конденсированной фазой. [c.204]

В случае диатермичной среды влияние переноса тепла излучением на конвективный теплообмен проявляется только через граничные условия. [c.257]

Если среда, находящаяся между пластинами, диатермична, то все это излучение падает на вторую пластину, но поглощается лишь часть его Е а , а остальная часть X Х(1—Яг) отражается и попадает назад на пластину I, там снова частично отражается и т. д. То же происходит с собственным излучением пластины // [c.135]

В отличие от непрозрачных тел, газы и некоторые твердые и жидкие тела при ограниченных толщинах слоя излучают и поглощают тепловые лучи во всем своем объеме. Такие тела или среды в отличие от абсолютно прозрачных (диатермичных) будем называть полупрозрачными. [c.284]

В первом случае имеем два непрозрачных тела О = 0) в форме пластин, расположенных параллельно и разделенных диатермичной средой. Площадь поверхности пластин 5 велика по сравнению с расстоянием между ними (рис. 15.2), поэтому излучением в пространство от торцовых краев пластин можно пренебречь. Температура, поверхностная плотность излучения, коэффициенты поглощения и степени черноты соответственно равны Т,, Е , А,, а, и Т , Е , А , а . [c.267]

Рассмотрим случай стационарного лучистого теплообмена между двумя телами, образующими замкнутую систему (рис 11.5). Обозначим температуру, поверхность и степень черноты более нагретого тела Ть А и 8ь менее нагретого тела - Тг, Аг и 8г. Допускаем, что степень черноты тел не зависит от температуры, а среда между телами абсолютно диатермична (прозрачна). При этом на тело может попадать только часть лучистого потока, излучаемого другим телом. Для этого используют коэффициент облученности (р. Для тела 1 (рп = Ql2/Q2 - есть отношение лучистого потока рп, попадающего на тело 2, к полному лучистому потоку Рь излучаемому телом 1. [c.543]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...