Уравнение сохранения вещества для потока жидкости

УРАВНЕНИЕ СОХРАНЕНИЯ ВЕЩЕСТВА ДЛЯ ПОТОКА ЖИДКОСТИ [c.72]

Приведенная система дифференциальных уравнений теплопроводности (энергии), движения и уравнения сплошности описывает множество явлений распространения тепла в движущемся потоке жидкости, так как она получена при использовании общих законов сохранения энергии и вещества, поэтому она характеризует лишь основные принципиальные стороны этих явлений, общие для всего указанного множества. Частные особенности отдельных конкретных тепловых явлений характеризуются так называемыми условиями однозначности. Применительно к процессам конвективного теплообмена условиями однозначности задаются геометрическая форма и размеры системы, в которой изучаются процессы конвективного теплообмена физические свойства жидкости, входящие в рассмотренную систему дифференциальных уравнений распределение температуры и скорости в прост-ранстве нной области, в которой исследуется явление для какого-то начального момента времени распределение скорости на твердых и жидких границах исследуемой пространственной области. На жидких границах (во вход- [c.137]

Уравнение (3.3) получило название уравнения неразрывности, или уравнения расхода. Оно позволяет определить среднюю скорость в любом сечении потока жидкости (например, i pi), если известны хотя бы одна из средних скоростей этого потока (например, v p2) И его геометрические размеры. Уравнение (3.3) является законом сохранения вещества для потока (или струйки) жидкости, записанное при условии постоянства плотности жидкости в пределах рассматриваемого потока. [c.44]

В 7 мы рассмотрели наиболее простой случай течения жидкости когда можно пренебречь трением и внешняя техническая работа потока равна нулю (стенки канала неподвижны). Мы выяснили, что задача сильно упрощается, если рассматривать все параметры, характеризующие состояние среды, как постоянные в каждом данном сечении (т. е. положить, что они изменяются только вдоль оси канала)—одномерная задача. Кроме того, мы считали, что с течением времени условия не изменяются — стационарная задача. Для этого случая течения вещества мы получили новую форму уравнения закона сохранения и превращения энергии ( 7). [c.174]

Дифференциальные уравнения движения, баланса энергии и веществ в потоках жидкости и газа, выведенные в гл. II, относились к совершеннопроизвольным средам, лишь бы только эти среды обладали двумя достаточнообщими свойствами — сплошностью и текучестью. При выводе уравнений были использованы второй закон динамики в применении для сплошной системы материальных частиц и общий термодинамический закон сохранения полной энергии системы. [c.351]

Заметим, что, хотя в случае в на рис. 7.2 после открывания клапана возникает поток вещества, система, к которой применяется уравнение сохранения энергии, определена как совокупность жидкостей в обоих сосудах А и В и в клапане, так что поток жидкости через границу этой системы отсутствует. Этот пример подчеркивает, что в качестве первой стадии энергетического анализа беспотоковых систем всегда необходимо тщательно установить границу рассматриваемой системы. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...