Уравнения движения потока через проточную часть

УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ПОТОКА ЧЕРЕЗ ПРОТОЧНУЮ ЧАСТЬ [c.161]

Характерные точки выбираются на средней поверхности тока (см. рис. 107), которую приближенно задают проходящей через середины кромок лопаток решетки (или делящей пополам кольцевые площади поперечных сечений проточной части). Средние параметры потока в характерных точках понимаются обычно либо как действительные параметры в этих же точках, либо как средние параметры вдоль кромок лопаток или по нормали к средней поверхности тока. Отметим, что с точки зрения развиваемой здесь более точной теории разница в этих параметрах в связи с выбором формы средней поверхности тока или способа осреднения параметров не может превосходить принципиальной ошибки из-за одномерной постановки задачи. Решение поставленной так задачи общеизвестно (см., например, [77]) и сводится к решению системы иррациональных алгебраических уравнений процесса, неразрывности, энергии н момента количества движения, записанных между характерными точками проточной части. Эти уравнения по существу совпадают с уравнениями (43.10) — (43.15) и (43.21) для соответствующих средних параметров, причем в уравнении неразрывности вместо (1п берется полная безразмерная ширина п = — /г сечения проточной части. [c.299]

Для рассмотрения перечисленных зависимостей необходимо уточнить характер движения жидкости в рабочем колесе насоса, т.к. принятые при выводе уравнения Эйлера допущения о неизменности течения в нем идеальной жидкости в виде одинаковых по форме элементарных струек с равными скоростями в подобных их сечениях оказываются существенно неверными. Во-первых, решетка лопастей, образующих проточную часть рабочего колеса, состоит из конечного их числа с межлопастными каналами, продольные и поперечные размеры которых представляются величинами одного порядка, а толщина лопастей, которая должна быть достаточной из соображений прочности и износостойкости, заметно стесняет сечение потока. Во-вторых, подача рабочего колеса насоса в процессе его эксплуатации может существенно изменяться, в связи с чем изменяются и условия течения жидкости в межлопастных каналах, характер передачи энергии и величина напора потока иа выходе из насоса. И, наконец, в-третьих, протекающая через рабочее колесо жидкость является вязкой и на весь рабочий процесс накладывается внутреннее трение с неизбежными потерями энергии. [c.400]

Поскольку работа сил трения физически не может изменить знака тр>0 и постоянно приводит к нагреву потока, то под воздействием сил трения дозвуковой поток ускоряется, а сверхзвуковой— тормозится. Это же уравнение показывает, что торможение дозвукового потока и ускорение сверхзвукового принципиально возможно только в расширяющейся части канала проточного сосуда (dF>0), а также при охлаждении (б/р<0) или при отводе механической энергии dLu<0). Отсюда следует, что сохранение ускорения или торможения движения газового потока в момент перехода его через критическую скорость требует одновременно изменения знака воздействия на поток. [c.21]

Необходимо учитывать, что окружные скорости по радиальным сечениям лопаток изменяются пропорционально радиусам от центра вращения и для длинных лопаток эти изменения от корневого сечения к головкам лопаток являются значительными отсюда следует, что диаграмма скоростей изменяется от корневого сечения к головке лопаток. Вследствие этого при наличии постоянных углов облопачи-вания будут потери от турбулентных движений частиц пара. Такое изменение скоростной диаграммы для активных лопаток показано на фиг. 95. Анализ фиг. 95 указывает на то, что принятие за постоянную сумму проекций относительных скоростей w u + w u по радиусу лопаток является ошибочным, но допустимым для коротких лопаток. Если данная частица пара проходит через проточную часть ступени, то ее следует рассматривать как имеющую тангенциальную, осевую и радиальную составляющие траектория ее движения сходна с винтовым движением при увеличении радиуса. Двухразмерный циркуляционный обтекаемый поток был описан в главе первой. Из этого описания следует, что при наличии безвихревого движения поток, подчиняясь уравнению гси = onst, имеет постоянный момент скорости. Он обладает следующими особенностями [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...