Уравнение постоянных расходов. Уравнение неразрывности потока

Этот расход останется постоянным и в расширяющейся части сопла, где скорость будет возрастать сверх критической до конечной величины, определяемой давлением в соответствии с которым по адиабатному процессу в - -диаграмме (см. рис. 6-9) может быть найдена величина/ л л ал/л г]. В итоге конечная скорость истечения из сопла определяется по формуле (6-2). По конечному состоянию пара в /- -диаграмме определяется также удельный объем пара [м /кг], зная который, по уравнению неразрывности потока можно определить выходное сечение сопла [c.125]

Так как при установившемся движении расход в различных живых сечениях потока является величиной постоянной, то средние скорости и площади этих живых сечений связаны между собой уравнением неразрывности (сплошности) потока [c.35]

Приближенный расчет расхода влажного пара через ступенчатое уплотнение основан на следующих допущениях 1) рассматриваемая среда состоит из капель, равномерно распределенных в объеме паровой фазы 2) расширение в щелях уплотнения принимается изоэнтропным с постоянным показателем k 3) поток одномерный, стационарный, монодисперсный 4) расширение среды происходит с постоянным скольжением жидкой фазы 5) теплообмен и массообмен в камерах уплотнения отсутствуют. Такие допущения отвечают модели фиксированного состава, которая описывается уравнением неразрывности [c.270]

Рассмотрим элементарную струйку тока, поперечные размеры которой настолько малы, что в каждом сечении можно считать постоянными все параметры потока скорость, давление и плотность газа (рис. 1.1). Уравнение неразрывности в случае установившегося течения, как известно, формулируется следующим образом секундный массовый расход газа через любое поперечное сечение элементарной струйки при установившемся течении сохраняется постоянным. [c.18]

Уравнение (3.7) есть уравнение неразрывности потока, ил уравнение постоянства расхода, которое показывает, что объем ный расход несжимаемой жидкости при установившемся движени сохраняется постоянным вдоль всего потока, т.е. vS= Q = ons и равен произведению площади живого сечения потока на сред нюю скорость. [c.52]

Уравнение размыва русла. Размыв русла происходит тогда, когда количество наносов, поступающих на данный участок, меньще их количества, выносимого потоком в нижележащие участки. При возрастании скорости потока по его длине русло будет размываться, при уменьшении скорости потока по его длине возможны намыв или заиление русла. Уравнение размыва или деформации русла можно получить путем составления баланса наносов на рассматриваемом участке реки, в. этом смысле оно должно быть вполне аналогичным дифференциальному уравнению неразрывности потока при неустановившемся движении жидкости. Для составления уравнения деформации русла рассмотрим некоторый участок его длиной б5, шириной Ь и глубиной к. Допустим, что расход потока постоянен и равен Q, а режим движения медленно изменяющийся. Такое движение можно рассматривать как одноразмерное, считая гидравлические элементы потока зависящими только от координаты пути 5 и от времени Полученное уравнение может быть применено для любой линии тока или элементарной струйки, потока. Последнее важно, так как при анализе деформации русла на коротком участке приходится исходить из построения плана течения по методу Н. М. Вернадского, основанному на делении потока на ряд элементарных струек. В общем случае по длине потока и, следовательно, по длине струйки могут изменяться все элементы потока (глубина к, ширина Ь и скорость и), кроме расхода Q, являющегося постоянной величиной. [c.240]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Для однофазного слабо-сжимаемого потока измене-.ния в дина1мике расхода и давления в пределах отдельного элемента незначительны. Это позволяет при определении температуры в пределах отдельного теплообменника считать расход и давление постоянными величинами (внешними воздействиями), т. е. исключить из системы уравнений уравнения неразрывности и движения. [c.92]

Уравнение (4.28) аналогично уравнению неразрывности для несжимаемой жидкости ( f= onst), но в данном случае вдоль вихревой трубки переносится не расход жидкости, а поток вихря скорости и по доказанной теореме этот поток остается постоянным для всех ее сечений. Отсюда можно сделать важный вывод о сохранении в пространстве вихревых трубок. Действительно, если предположить, что в некотором месте она может закончиться острием, то согласно (4.28) угловая скорость вращения ш будет бесконечной, что физически невозможно. [c.96]

Vl Лl = V2Щ== = y (в = Q = oпst. (1У.З ) Это и есть уравнение неразрывности для потока жидкости, которое читается так расход жидкости через любое сечение потока при установиешемся движении есть величина постоянная. Из уравнения (1У.З) для двух сечений можно написать [c.66]

Рассмотрим равномерное движение грунтовых вод, т. е. движение с постоянной скоростью фильтрации. При постоянном расходе потока Q из уравнения неразрывности следует, что при равномерном движении грунтовых вод площадь поперечного сечения 2 потока постоянна по его длине. С другой стороны, из формулы (XXIII.2) следует, что Я/<з 5 = = onst, т. е. напор изменяется вдоль потока по линейному закону. [c.449]

В уравнении (4.9) и далее под р и w будут пониматься средние величины в сечении потока, для элементарной струйки они совпадают с истинными, т.е. массовый расход остается постоянным во всех живых сечениях потока (трубки тока) и уравнение (4.9) называется уравнением сплошности, неразрывности или уравнением расхода для потока газа (сжимаемой среды). Произведеиие pw называется массовой скоростью т [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...