Уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости

Учитывая выражение для удельной энергии потока живого сечения (134), получаем уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости без учета потерь энергии [c.111]

Рассмотрим несколько характерных примеров применения уравнения Бернулли для потока несжимаемой жидкости без учета потерь энергии. [c.111]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.22]

Рис. 1.10. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для потока несжимаемой жидкости

Уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости при неустановившемся движении в прямолинейной цилиндрической трубе имеет вид [c.109]

Это выражение есть уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости. Здесь гх- -р11 рд) - -a v 1 2д) = [c.65]

Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости и три формы его представления [c.119]

Основное уравнение. Напишем уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости для двух живых сечений, исходя из уравнений (134) и (139) [c.119]

Уравнение Бернулли для потока в системе вращающейся с постоянной угловой частотой. Пусть ось трубы пере.менного сечения лежит в плоскости, проходящей через ось вращения. Труба, по которой течет несжимаемая идеальная жидкость, вращается с постоянной угловой частотой. [c.24]

Недостатком этой формы является то, что она пригодна для расчета изменения давления и скорости только лишь на очень коротких участках потока. Конечно, длинный участок всегда можно разделить на короткие, но это усложняет расчеты. Существуют формы уравнения Бернулли, удобные для расчетов изменения давления и скорости на больших участках потока. Для несжимаемых и сжимаемых сред эти формы разные. Для потока несжимаемой жидкости, текущего горизонтально без трения, уравнение Бернулли имеет следующий вид [c.12]

При переходе к уравнению Бернулли для потока при неустановившемся движении вязкой несжимаемой жидкости условимся рассматривать только такие случаи неустановившегося движения, при которых форма линий тока во времени не изменяется (а значения скоростей переменны [c.106]

Отметим теперь одно важное явление, относящееся к обтеканию тел потоком идеальной жидкости. Если контур обтекаемого тела имеет участок, представляющий собой дугу с малым радиусом закругления (рис. 2.16, а), то часть потока вблизи этой дуги походит на циркуляционное движение скорость увеличивается по мере приближения к контуру дуги и при достаточно малых радиусах закругления может стать очень большой. При некотором (достаточно малом) радиусе закругления скорость должна быть столь велика, что давление (вычисляемое по уравнению Бернулли для несжимаемой жидкости) должно стать [c.107]

Измерение скорости воздушного потока трубкой Прандтля основано на использовании уравнения Бернулли для несжимаемой жидкости р17 /2 -Ь р =р<,. Из этого уравнения [c.87]

Уравнение (8-7а), представляющее собой запись первого закона термодинамики для обратимого адиабатного потока несжимаемой жидкости, носит название уравнения Бернулли. Это уравнение давно известно в гидродинамике, где оно выводится из законов Ньютона. Уравнение Бернулли имеет большое практическое значение, так как все жидкости при невысоких давлениях (а в некоторых случаях и газы) можно считать практически несжимаемыми. [c.270]

К потоку с такими параметрами применимо уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости [c.132]

Отсюда видно, что чем меньше число Маиевского, т. е. чем меньше при прочих равных условиях скорость потока, тем с большей степенью точности можно применять к вычислению давлений в газе уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости. Так как [c.101]

Трактовка уравнения Бернулли для установившегося движения невязкой несжимаемой жидкости с энергетических позиций такова при потенциальном и винтовом движении суммарная удельная энергия распределена по потоку равномерно, т. е. одинакова для любой пары точек области, занятой движущейся жидкостью. [c.87]

Подставляя в уравнение (51) выражение для удельной механической энергии потока, получаем уравнение Бернулли для целого потока реальной несжимаемой жидкости [c.54]

Связь между изменением скорости и давления потока воздуха устанавливается по уравнению Бернулли для несжимаемой жидкости в предположении, что давление в сечении / — / (рис. [c.345]

При свободном от трения потоке действительно уравнение Бернулли для несжимаемых жидкостей [1], [2] Др=[(1 — [c.12]

Если силы сопротивления отсутствуют, т.е. Ис = О, это выражение соответствует уравнению Бернулли для неустановившегося потока несжимаемой вязкой жидкости [c.61]

Как видно из выражения (4.1.65), для определения коэффициента сопротивления необходимо знать распределение скорости Vx в следе, которое может быть найдено по измеренному в нем полному давлению. С этой целью воспользуемся уравнением Бернулли для элементарной струйки несжимаемой жидкости, пересекающей сечение 1—1 [см. (2.1.15)], из которого скорость невозмущенного потока [c.179]

Представим установившийся поток вязкой несжимаемой жидкости в виде совокупности элементарных струек (струйная модель потока) (рис. 6.4), для каждой из которых справедливо уравнение Бернулли (5.24). Если все его члены умножить на [c.135]

Этот интеграл уравнений Эйлера называется интегралом Бернулли для потенциального стационарного потока идеальной несжимаемости жидкости. Постоянная будет одной и той же для всей области потенциально го потока. Этот интеграл, часто [c.90]

В таком виде уравнение Бернулли обычно и применяется при решении практических задач для потоков однородной несжимаемой капельной жидкости при установившемся движении, происходящем под действием одной (из объемных) силы тяжести. [c.79]

Для определения давления и средних скоростей в различных сечениях потока выше были выведены два уравнения сохранения энергии или полного напора (уравнение Бернулли) и сохранения массы (уравнение постоянства расхода), которые для несжимаемой жидкости записываются в виде [c.148]

Зная основное уравнение энергии (Бернулли) для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости (140) и причины возникновения потерь энергии, а также способы их расчета, можно решать задачи о движении несжимаемой жидкости в трубах и каналах. Составим исходные уравнения и изложим общую методику решения таких задач. [c.216]

Таким образом, можно прийти к выводу, что фильтрация газа через слой сыпучего является сложным процессом, в частности, в зависимости от характера поля эквивалентных отверстий в слое могут существовать застойные зоны и даже обратная циркуляция газа. Поэтому уравнение Бернулли, выведенное для трубки тока при установившемся движении несжимаемой жидкости, не приложимо к движению потока газов через слой материалов в шахтных печах, как это ошибочно иногда делается. [c.324]

Таким образом, плавно изменяющиеся потоки можно считать в первом приближении хорошей иллюстрацией модели одномерного потока. Для такого потока, считая его элементарной струйкой, должно быть в какой-то степени справедливо уравнение Бернулли, в частности для несжимаемой жидкости, например, в виде [c.103]

Поэтому при малых скоростях можно к воздушному потоку применять уравнение Бернулли (1.03) для несжимаемой жидкости. [c.24]

Уравнение (5.23) с равным основанием можно применять для линий тока ламинарного и осредненного турбулентного течений (см. п. 5.4), учитывая лишь различия в способах выражения члена к . В дальнейшем будем использовать его только для неустано-вившихся течений, в которых форма линий тока не изменяется во времени. К таким течениям относится большинство потоков несжимаемой жидкости в трубах и каналах с жесткими (недефор-мируемыми) стенками. Для них уравнение (5.23) можно распространить на поток конечных размеров подобно тому, как это было сделано для установившегося движения. Выполним необходимые операции с инерционным напором h l, имея в виду, что усреднение остальных членов не отличается от аналогичного усреднения членов уравнения Бернулли для установившегося движения. [c.188]

Это соотношение и является искомой формой уравнения Бернулли для плавноизменяющегося потока вязкой несжимаемой жидкости. Заметим, что, как ясно из вывода, выполнение условий плавной изменяемости необходимо лишь для выбранных расчетных сечений 1—1 и 2—2 (см. рис. 59), тогда как на участке между этими сечениями они могут нарушаться. [c.149]

Второй режим течения (рис. 2.8, б). Процесс парообразования и последующей конденсации пара заканчивается восстановлением в цилиндрической части канала (Я—К) гидравлического потока насыщенной воды, температура которой равна начальной температуре процесса 4= fi. Такой режим течения имеет место также в каналах с lld 8 (но не слишком длинных — Ijd не более 25, так как в этом случае увеличение потерь на трение может привести к снижению расхода), при степени не-догрева до насыщения Д/н>20°С. Отметим, что при этих условиях в выходном сечении создается метастабильный поток, который не позволяет применить ранее рассмотренную модель гомогенного потока (с увеличением длины канала метастабильность убывает). Учитывая, особенность протекания процесса, представляется возможным применить модель восстановленного гидравлического потока насыщенной воды. Эта модель позволяет рассмотреть для сечений I—I и Н—Н уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости и получить следующее вырал<ение для расчета массового расхода недогретой до насыщения воды [c.33]

Предложенный Пито принцип измерения скорости по давлению в критической точке предполагает прене-брежимость влияния вязкости. Как мы видели в п. 6-7.3, скорость набегающего потока связана с давлением в критической точке трубки полного напора уравнением Бернулли. Для несжимаемой жидкости, набегающей со скоростью Уо, имеем [c.193]

Для этого сопоставим давления, вычисленные для газа по уравнению (25), о давлениями, которые получаются при тех же скоростях по уравнению (15) для несжимаемой жидкости. Рассмотрим струйку, которая направляется из бесконечно удаленной точки и обтекает поверхность тела. Максимальное давление / тах в этой струйке будет в критической точке, где и = 0. Имея в виду вычислить погрешность от придменения к газу уравнения Бернулли для несжимаемой жидкости, мы должны сопоставить между собой максимальные давлеппя, вычисленные для случаев сжимаемой и несжимаемой жидкостей, так как между ними возможны и наибольшие различия. Давление в критической точке газового потока необходимо знать, кроме того, для определения его скорости с помощью трубки Пию, которая служит не только для измеренпя скоростей в несжимаемой жидкости, но п в газе. [c.99]

Эта модель используется для упрощения исследования течений, когда относительное изменение плотности жидкости весьма мало, т. е. Aq/q< 1. Для решения вопроса—применима ли модель не-сжихмаемой жидкости при исследовании заданного течения — необходимо знать изменения давления и температуры и вызванное имч относительное изменение плотности. Изменение давления в потоке несжимаемой жидкости без обмена энергией с внешней средой и без потерь определим, используя известное из курса физики уравнение Бернулли (4.60) [c.22]

С середины XVIII в. развернулись теоретические исследования но изучению движения жидкости, положившие начало теоретической гидродинамике. Честь ее создания принадлежит Российской Академии наук в лице Леонарда Эйлера и Даниила Бернулли. В труде Обш,ие принципы движения жидкостей Л. Эйлер впервые вывел основные дифференциальные уравнения движения так называемой идеальной жидкости , положив начало важнейшей отрасли механики сплошной среды - гидроаэродинамике. Л. Эйлеру гидроаэродинамика обязана, в частности, введением понятия давления. Д. Бернулли принадлежит открытие фундаментального закона гидродинамики, устанавливающего связь между давлением и скоростью в потоке несжимаемой жидкости, обобщенного ныне для случая сжимаемой жидкости. [c.7]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Для плавноизменяющегося потока при установившемся движении вязкой несжимаемой жидкости в поле силы тяжести уравнение Бернулли имеет вид [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...