Жидкость реальная-—Уравнение для потока

Жидкостные приборы для измерения давления 2 — 10, 456 Жидкость реальная — Уравнение для потока 2 — 463 [c.419]

Уравнение (3.15) является основным уравнением равномерного движения реальной жидкости. Оно справедливо для потока с живым сечением любой формы и в дальнейшем используется для получения расчетных зависимостей потерь напора. [c.39]

ОБЩИЕ УРАВНЕНИЯ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.463]

При движении реальной жидкости с постоянным расходом уравнение Бернулли для потока, как известно, имеет вид [c.129]

Из-за большого числа переменных величин, определяюш их движение жидкости, сложности наблюдаемых при этом явлений и трудности математического исследования действительное движение жидкости обычно заменяется некоторой условной, упрощенной схемой, расчленяющей движение на отдельные составные части. Такой схемой, лежащей в основе гидродинамики и логически наиболее хорошо отвечающей естественным представлениям о движении жидкости, является схема, рассматривающая поток жидкости состоящим из отдельных элементарных струек Иногда для упрощения жидкость полагают идеальной — лишенной вязкости и имеющей постоянную во всех точках плотность. Полученные таким образом уравнения движения идеальной жидкости затем исправляются введением соответствующих поправок и опытных коэффициентов, переносятся на реальные жидкости и применяются для решения конкретных практических задач. [c.57]

Это и есть уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. [c.79]

Таким образом, по аналогии с (2.24) для потока реальной жидкости уравнение Бернулли запишется в виде [c.36]

В чем отличие в записи уравнения Бернулли для потока идеальной и реальной жидкости [c.48]

Для потока реальной (вязкой) жидкости уравнение Бернулли следует писать в таком виде [c.30]

Это уравнение справедливо для потоков идеальных и реальных газов, паров и жидкостей. Для идеального газа h = с Ти поэтому для чего [c.51]

Дополнительное предположение, введенное автором, заключается в том, что поведение электронного потока вблизи твердой стенки или тела идентично поведению реальной жидкости, т. е. предполагаются появление и существование пограничного слоя. Это позволяет использовать метод Прандтля—Блазиуса для определения порядка величин отдельных членов уравнения двухмерного потока сжимаемой жидкости. При таких условиях получено семь упрощенных систем уравнений. Путем соответствующего подбора переменных представляется возможным привести некоторые из уравнений к классическому виду уравнения Блазиуса [3], другие — к системам параметрических обычных дифференциальных [c.91]

В общем случае формулу для подсчета гидравлических потерь на участке потока между произвольно выбранными сечениями 1 — 1 и 2—2 можно получить из уравнения Бернулли для потока реальной жидкости (3.14) [c.27]

Уравнение (3.14) носит название уравнения Бернулли для потока реальной жидкости. [c.40]

Уравнение (10.1), полученное на основании теории Эйлера, выражает закон количества движения, поэтому оно верно для любого потока идеальной или вязкой жидкости. Справедливо оно и для всех типов лопаточных машин паровых и газовых турбин, детандеров, насосов (центробежных и осевых), центробежных и осевых компрессоров как идеальных, так и реальных. Уравнение (10.1) описывает обмен энергией между потоком газа и лопаточным аппаратом в любом направлении, поэтому, используя его, можно анализировать свойства и характеристики ТК и производить их пересчет при изменяющихся условиях, что очень важно для правильного выбора и эксплуатации ТК- [c.199]

На рис. 3.2 приведена диаграмма уравнения Бернулли для потока реальной жидкости. Здесь О—О — плоскость сравнения N—N плоскость начального напора Н—Я — напорная линия, или линия полной удельной энергии. [c.51]

Это уравнение является уравнением Бернулли для потока реальной жидкости. Графическая интерпретация этого уравнения представлена на рис. 1.20. [c.37]

При выводе уравнения Бернулли для потока реальной жидкости воспользуемся выражением (37). Умножим [c.63]

График уравнения Бернулли для потока реальной жидкости может быть построен на основании данных, изложенных в 25, с учетом дополнительного члена к. 2 в правой части этого уравнения. [c.80]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕМСЯ ДВИЖЕНИИ [c.86]

Тогда, обозначая потери напора в общем виде йтр, имеем уравнение Бернулли для потока реальной жидкости при плавно изменяющемся движении [c.89]

Уравнение Бернулли для потока реальной (вязкой) жидкости было выведено применительно к условиям плавно изменяющегося установившегося движения, и оно может быть применено только для сечений, в которых удовлетворяются все признаки такого движения- [c.90]

При движении жидкости в трубах, каналах, лотках, реках и других водотоках происходят затраты энергии потока на преодоление сопротивлений движению (потери напора). Эти потери напора в общем виде могут быть получены из уравнения Бернулли для потока реальной жидкости при плавно изменяющемся движении [c.91]

Сравним уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости (3.6) и уравнение для потока реальной жидкости (3.14). Из этого сравнения следует, что в последнем уравнении дополнительно присутствуют а и hnoT- [c.40]

Перейдем от уравнения (5-21), полученного ДЛЯ струйки невязкой жидкости, к уравнению Бернулли ДЛЯ неустановившегося потока реальной жидкости. Для этого выразим удельную кинетическую энергию через среднюю скорость потока V, введя коэффициент Кориолиса а, и учте.м потери удельной энергии на преодоление [c.63]

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Для практических расчетов уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости распространяют на нелый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. При этом учитывают, что поток реальной жидкости, ограниченный стенками, имеет неравномерное [c.281]

Выражение (22.15) является уравнением баланса удельных энергий реального потока жидкости с учетом потерь. Все члены этого уравнения имеют тот же геометрический и энергетический смысл, что и уравнение Бернулли для элементарной струйкп идеальной жидкости. Из уравнения (22.15) следует, что удельная энергия ,гр, затраченная на преодоление сил трения на участке /—2, равна изменению полной удельной энергии потока (потенциальной и кинетической) на том же участке. [c.282]

Это равенство пре 1ставляет собой геометрическую интерпретацию уравнения Бернулли для потока реальной жидкости. Здесь наглядно видны потери энергии на преодоление трения по длине, переход потенциальной энергии потока в кинетическую и наоборот. [c.38]

Часть задач данного раздела рассчитана на применение уравнения Бернулли для струйки идеальной жидкости (2.2), т. е. без учета гидравлических потерь (потерь напора) и неравномерности распределения скоростей (коэффициента Ко-риолиса). Другая часть задач решается с помощью уравнения Бернулли для потока реальной жидкости (2.3) в обш,ем случае с учетом указанных выше обстоятельств. [c.33]

Во всех вышеупомянутых работах было показано, что при заданных заранее переменных условиях на поверхности тела (близких к реальным) использование закона Ньютона, а следовательно, и коэффициента теплообмена неприемлемо. Однако закон зависимости температуры стенки от координат и от времени не может быть задан apriori , а должен быть получен путем совместного решения уравнений распространения теплоты в жидкости и твердом теле вместе с уравнениями движения, причем на границе твердое тело — жидкость температуры и тепловые потоки равны, т. е. должна решаться так называемая сопряженная задача теплообмена [Л. 4-4, 4-5]. При такой постановке учитывается взаимное тепловое влияние тела и жидкости, которое при прежней постановке не учитывалось, в результате чего теплообмен оказывался не зависящим от свойств тела, его теплофизических характеристик, размеров, распределения источников в теле и т. д., что, очевидно, противоречит физическому смыслу. Особенно важно рассматривать задачи теплообмена как сопряженные для случая нестационарного теплообмена. Действительно, даже в предельном случае, когда коэффициент теплопроводности твердого тела очень большой (Xj->-oo), температуру поверхности нельзя считать постоянной, так как хотя она и не зависит от координат точек поверхности, но изменяется во времени. Однако в отличие от стационарного теплообмена даже н в этом предельном случае [c.258]

Уравнения кинематики и динамики жидкости весьма значительно отличаются от аналогичных уравнений для твердого тела. Это вызвано прежде всего особенностями исследуемого объекта, т. е. жидкости, частицы которой не имеют жесткой связи между собой. Отсутствие жесткой связи существенно усложняет рассмотрение процессов, происходящих в жидкости. Для упрощения изучения течений в гидромеханике широко используется так назьшаемая идеальная жидкость. Под этим термином понимают не существующую в природе абсолютно невязкую жидкость. Тогда происходящие явления сначала исследуются применительно к идеальной жидкости, а затем полученные закономерности переносятся с введением корректирующих поправок на потоки реальных жидкостей. [c.47]

В реальной установке на рис. 14.5, а помещенный в водяную рубашку компрессор сжимает воздух до высокого (надкритического) давления. Далее сжатый воздух проходит по высокоэффективному регенеративному теплообменнику X. Здесь он охлаждается до очень низкой температуры, отдавая тепло холодному встречному потоку несжиженного газа, проходящему из сливного бака обратно в компрессор по другой стороне теплообменника, соответствующей низкому давлению. Сильно сжатый газ (состояние 3) адиабатически проходит через дроссельный клапан, причем удельная энтальпия поступающего в сливной бак газа /14 равна его удельной энтальпии выше клапана /13. Таким образом, как видно из рис. 14.5, б, в сливной бак поступает двухфазная газожидкостная смесь. Остающаяся в баке жидкость отводится через точку 5, а несжиженный газ возвращается через теплообменник X к компрессору. Взамен извлекаемого количества жидкости у в компрессор поступает пополняющий газ в таком же количестве. В задаче 14.5 величина у, приходящаяся на единицу массы проходящего через компрессор газа, легко вычисляется путем применения уравнения сохранения энергии для контрольного объема В на рис. 14.5, а, т. е. уравнения для энергии в стационарном потоке [равенство (7.16)]. [c.247]

Рис. 3.2. Диаграмма уравнения Бер- Рис. 3.3. Схема уравнения Бернулли нулли для потока реальной жидкости для горизонтального участка потока

Из-за большого числа переменных величин, определяющих движение жидкости, сложности наблюдаемых при этом явлений и трудности математического исследования действительное движение жидкости, обычно заменяют условной, упрощенной схемой, в которой движение расчленено на отдельные составные части. Такой схемой, лежащей в основе гвдродинамики и логически наиболее хорошо отвечающей естественным представлениям о движении жидкости, является схема, в которой поток жидкости состоит из отдельных элементарных сгр /ек. Иногда для упрощения полагают, что жидкость идеальная, т. е. лишенная вязкости и имеющая во всех точках постоянную плотность. Чтобы решать конкретные практические задачи с реальными жидкостями, в уравнения, используемые при движении идеальной жидкости, вводят необходимые поправки и опытные коэффициенты. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...