Уравнение потока индукции

Это уравнение связывает скорость изменения потока индукции со скоростью изменения индукции В на орбите. Таким образом, поток индукции неоднородного поля должен быть в два раза больше потока, который создавало бы однородное поле с индукцией B(t). Это так называемое бетатронное правило 2 1 [43J. [c.89]

Рассмотрим тонкую пьезоэлектрическую пластину толщиной 2а в форме ленты, которая ограничена в направлении оси Л з величиной 21, бесконечна в направлении оси Хг и ориентирована в прямоугольной системе координат так, как показано на рис. 2.11. Пусть поверхности пластины с координатами ДГ1 = о покрыты бесконечно тонкими и идеально проводящими электродами, к которым подведено синусоидальное возбуждающее напряжение. Если рассматривать такой же тип колебаний, как и в разд. 2,3.2, то уравнения движения, выраженные с помощью составляющих тензора упругих напряжений, и уравнение для потока индукции можно записать в виде [c.59]

Уравнения, выражающие поток индукции, [c.69]

Уравнения движения пьезоэлектрической пластины предполагаем в виде (3.21), учитывая одновременно соотношения (3.22) для потока индукции. [c.94]

При рассмотрении свойств макроскопических сверхпроводников, которое было дано в разделе 2, необходимо строго разграничивать так называемые полные токи п токи Мейснера. Первые наводятся в многосвязных проводниках и поддерживают полный магнитный поток постоянным, а вторые представляют собой экранирующие поверхностные токи, которые обеспечивают равенство индукции нулю внутри сверхпроводящего материала. Конечно, такое деление носит искусственный характер, так как оба тока имеют одну и ту же внутреннюю природу. Мы пользуемся этим разделением для того, чтобы иметь возможность применить для решения задачи уравнения Максвелла для двух предельных случаев, а именно для случая бесконечной проводимости и случая идеального диамагнетизма. Мы снова подчеркиваем, что эти два условия различны и в электродинамике Максвелла их нельзя смешивать. [c.641]

Предположим, что диэлектрическая проницаемость постоянна в ячейке, границы которой проходят посередине между узлами сетки, и применим уравнение (8-46) к ячейке к. Найдем поток электрической индукции сквозь ее грани, приходящийся на единицу длины по координате, перпендикулярной плоскости рис. 8-6. [c.131]

Широко распространенным и достаточно эффективным методом теоретического исследования теплопроводности капиллярно-пористых тел и дисперсных сред является использование для этой цели принципа обобщенной проводимости [Л. 5-35, 5-36), базирующегося на аналогии между дифференциальными уравнениями стационарного потока теплоты, электрического тока, электрической и магнитной индукции, потока массы. Такая аналогия дает возможность использовать для расчета тепловой проводимости системы основные соотношения электростатики и электродинамики. [c.345]

При движении электропроводного рабочего тела в поперечном магнитном поле в потоке индуцируется электрическое поле напряженностью Е = = [их В], где V — скорость потока электропроводного рабочего тела В — индукция внешнего магнитного поля. Уравнение представлено в векторной форме. Далее будем пользоваться действующими значениями параметров. [c.524]

Эти четыре уравнения выражают основные законы электродинамики в дифференциальном виде. Уравнение (1.1.1) является дифференциальным выражением закона индукции Фарадея, описывающего генерацию индуцированного электрического поля за счет изменяющегося во времени магнитного потока. Уравнение (1.1.2) — это дифференциальная форма обобщенного закона Ампера, описывающего генерацию индуцированного магнитного поля потоком зарядов. Уравнение (1.1.3) является дифференциальной формой закона Кулона, описывающего связь между распределением зарядов и электрическим полем. Уравнение (1.1.4) можно рассматривать как условие отсутствия свободных магнитных зарядов (монополей). [c.10]

В столбцах 2 и 4 табл. 1.1 записаны уравнения такого типа. Они связывают тепловой поток и градиент температуры V Т,- поток электричества iei, электрическую индукцию О,- и напряженность электрического поля у,- магнитную индукцию В/ и напряженность магнитного поля Н/ поток массы и градиент концентрации V С,- и т. д. Следовательно, определение теплопроводности X, электропроводности а, магнитной проницаемости ц, диффузии D и некоторых других физических параметров гетерогенных систем можно свести к определению так называемого обобщенного коэффициента проводимости Л. Структура последнего будет одинакова, если уравнения и условия однозначности (столбцы 2—4), описывающие данные явления, имеют одинаковый вид. [c.6]

Магнитная индукция В является основной характеристикой магнитного поля, определяющей его величину и направление. В международной системе единиц СИ магнитная индукция измеряется в теслах (Тл). Являясь по определению плотностью магнитного потока, она описывается также уравнением [c.100]

Ход решения поясняют графики (рис. 4.3), построенные для изделия из стали Ст. 10 (с =30, й=10) при величине суммарного зазора между полюсами и изделием 6= 1 мм. Первоначально, согласно выражениям (4.1) и (4.3), строятся кривые падения магнитных потенциалов в изделии U (Ф ) и на переходном участке IIу (Ф ) (рис. 4.3, а). Далее на отдельном графике строится кривая падения магнитного потенциала в магнитопроводе ПНУ в зависимости от потока в нем. Преобразованием уравнения (4.7) значения Ф пересчитывают в соответствующие величины Ф и строят кривую и Ф ). Полученная зависимость / (Ф,,) наносится на график (см. рис. 4.3, а, б) совместно с характеристиками (/ и Ь у. Совмещая графики 1 у и находим падение потенциала по всей цепи в зависимости от потока в изделии Ф . Переходя от Ф к получаем искомую зависимость по которой можем оценить величину н. с., требуемой для создания в изделии определенной индукции В , т. е. определить режим работы ПНУ. [c.114]

Уравнения здесь выводятся только для преобразователей с подвижной катушкой и двух типов преобразователей с подвижным якорем (для поступательного и вращательного движения), исходя из предположения, что формулы и практические свойства для других вариантов преобразователей этих трех основных типов будут аналогичными. Уравнения сил (или моментов) выражаются через поляризующую магнитную индукцию в воздушных зазорах, возникающую при среднем положении якоря и нулевом токе управления 1 . Эта магнитная индукция создается поляризующими магнитодвижущими силами или постоянными магнитами. Уравнения, записанные в форме поляризующих магнитодвижущих сил, отличаются от уравнений поляризующих магнитных потоков или магнитных индукций, однако уравнения одного вида можно преобразовать в уравнения другого. При постоянной поляризующей магнитодвижущей силе и отсутствии большого магнитного сопротивления железа, а также при постоянном поляризующем потоке и отсутствии шунтирующей магнитной проводимости утечек уравнения отличаются только значениями электромагнитной жесткости и нелинейными членами. Так [c.564]

Если к преобразователю поворотного типа с движением якоря параллельно потоку магнитной индукции (фиг, 15.6) предъявляются аналогичные технические требования, то можно принять следующую методику расчета. Из уравнения (15,89) имеем [c.599]

Наличие связи между уравнениями Максвелла и веществом устанавливается экспериментально подмеченными фактами, что неподвижные или движущиеся внутри некоторого объема электрические заряды определяют величину потока электрического поля через границу этого объема (закон Гаусса), а движущиеся электрические заряды создают ток, поток которого сквозь некоторую ограниченную поверхность определяет циркуляцию магнитной индукции по границе этой поверхности (закон Ампера). Если в физическом пространстве точечные частицы, пронумерованные индексом а, а =1,2,. .., с электрическими зарядами (целыми кратными от элементарного кванта электрического заряда, заряда электрона е= 1.60 10 Кл), расположены в точках г физического пространства и движутся со скоростями V , а= 1,2,. .., по отношению к некоторой неподвижной инерциальной системе отсчета Галилея (лабораторной системе отсчета), то, согласно законам Гаусса и Ампера, первое и четвертое уравнения (3.2.1) должны быть модифицированы следующим образом [c.160]

Чтобы оценить относительное влияние различных слагаемых в полевых уравнениях (5.2.2), (5.2.3) и (5.2.8), удобно ввести безразмерные величины. Рассмотрим случай, когда Р = 0, /г = 0 (нет внешней массовой силы и объемного источника тепла). Введем характерные величины Ь, г, Со = Ь1х, Во, То, Qo, во — макроскопическая длина, интервал времени, скорость, магнитная индукция, напряжение, поток тепла и отсчетная температура соответственно. Теперь введем безразмерные величины, обозначаемые справа сверху звездочкой, по формулам [c.269]

Уравнение (7.1) есть выражение теоремы Гаусса, согласно которой поток электрической индукции через замкнутую поверхность равен числу 4тс, умноженному на полный электрический заряд, заключенный внутри этой поверхности. [c.237]

Уравнение (7.2) выражает тот факт, что не существует магнитных зарядов поток магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю. [c.237]

Таковы, например, уравнения электростатики, магнитостатики и стационарного переноса тепла. Функция и есть электрический потенциал, магнитный потенциал или температура, р - соответственно электрическая индукция, магнитная индукция или тепловой поток, матрица а., (х) соответственно тензор диэлектрической проницаемости, магнитной проницаемости или теплопроводности, а / - заданный источник. [c.63]

Для ЭЭО применяют синхронный ГИ, который имеет обмотку постоянного тока для создания магнитного потока и обмотку якоря. В синхронных ГИ для ЭЭО якорем, где наводится э. д. с., является ротор, напряжение с которого снимается при помощи контактных колец. Индуктор, создающий магнитное поле, имеет узкие полюса, что способствует резкому повышению индукции в небольшой области пространства и согласно уравнению [c.51]

Индукция магнитного поля должна быть такой, чтобы усилие Fm, с которым поле фиксирует деталь над соплами, было больше силы давления Рд вертикальной струи на деталь. Условие равновесия детали определяется уравнением (6.4) с добавлением силы Рм> которую рассчитывают по формуле (6.3). С учетом этих выражений по формуле для высоты левитации детали можно определить минимальное значение градиента магнитного поля, необходимого для удержания в равновесии детали весом G при давлении на нее воздушной струи с силой Рд. Необходимое давление подводимого к системе сжатого воздуха определим из формул скорости истечения потока из сопла [c.214]

По a iKony электромагнитной индукции модуль ЭДС в контуре при изменении магнитного потока определяется уравнением [c.210]

Аналогично определяется поток сквозь остальные грани ячейки. Используя полученные выражения, можно преобразовать уравнение (8-46), выражакгщее баланс между потоком вектора электрической индукции и зарядом ячейки, к конечно-разностной форме. Матрица системы уравнений будет пятидиагональной, что характерно для расчета пространственно-двухмерных полей. [c.131]

В инерционных торсаторах (рис. 54) контактирующие поверхности сведены к минимуму. Они пригодны для создания только переменных моментов, развивающихся за счет инерционной индукции между спиральным каналом в жестком роторе и переменным потоком жидкости, проходящей по этому каналу. Условия взаимодействия выражаются уравнениями [c.266]

Таким образом, в период индукции исходная смесь путем диффузии обогащается продуктами горения, постепенно приобретая температуру 7, близкую к температуре горения. Тепловой поток из зоны реакции, идя навстречу поступающей непрореагировавшей смеси, обеспечивает ее нагрев и, в итоге, плавный ход кривой изменения температуры. Величина этого теплового потока может быть относительно значительной, так как на окончательный нагрев газов от Т до требуется немного тепла. В балансе энергии зоны горения приходом следует считать выделение тепла в результате реакции, а расходом — тёпло, уносимое продуктами горения из зоны горения, и тепло, затрачиваемое на нагрев непрореагировавшего газа (за счет теплопроводности, диффузии и излучения). Математическая обработка уравнения баланса тепла привела Я. Б. Зельдовича к следующему уравнению для нормальной скорости распространения пламени [c.106]

В уравнениях (4-1)—(4-11) Л1, т], бф — давление, молекулярный вес, обобщенные коэффициенты теплопроводности, вязкости и толщина теплового пограничного слоя топочных газов г, Х з, у з — радиус, коэффициент теплопроводности и удельный вес золовых (сажистых) частиц Гд — град ент температуры внутри частицы Тф, Гз — температуры факела и поверхности отложений q — падающий на экран тепловой поток Е, 63, П — напряженность электрического поля, толщина слоя и пористость отложений р — доля частиц, заряды которых нескомпенсированы противоположными зарядами других таких же частиц бд, R, с, е, g, В, — диэлектрическая и универсальная газовая постоянная, скорость света, заряд электрона, ускорение тяжести, индукция земного магнитного поля, постоянная Больцмана v — число элементарных зарядов (зарядов электрона е), приходящихся на одну частицу / (v) — функция распределения числа элементарных зарядов по размерам частиц г tp — время релаксации частиц при турбулентных пульсациях топочных газов, определяющее длину пробега частиц V, (о,Ч — частота и период турбулентных пульсаций v , Уф — скорость распространения турбулентных пульсаций перпендикулярно стене и скорость топочных газов v — степень турбулентности. [c.117]

Более частпый, но интересный случай, когда получаются линейные уравнения, составляют электродинамические приборы, стенды п т. д. В этих устройствах проводник с током движется в поле, созданном другим током, причем последний обычно можно считать заданным и постоянным от перемещений зависит только коэффициент взаимной индукции контуров этих двух токов. Пусть проводник АС движется перпендикулярно полю, созданному заданным током (рис. 3), и при движении проводника поток через [c.339]

Из уравнения индукции (1.94) следует критерий Rm=anul = i/v — магнитное число Рейнольдса, где = 1 / ац — магнитная вязкость . Несмотря на внешнее сходство его структуры со структурой гидродинамического числа Рейнольдса, магнитное число Рейнольдса имеет совсем иной физический смысл оно характеризует степень влияния движущейся электропроводной среды на магнитное поле. По порядку значений Rm = = Я щ,/Яо, где Яд — приложенное ( внешнее ) магнитное поле Я д — индуцированное магнитное поле, возникающее в потоке при протекании индуцированных вихревых токов = го1Я д. По сути Я д — это возмущение поляЯц, обусловленное воздействием на это поле движущейся электропроводной среды. [c.53]

В работах, посвященных изучению устойчивости одномерных течений, фактически изучается усиление возмущений при прохождении ими каналов МГД-устройств. Наиболее аккуратно вопрос об усилении возмущений рассмотрен Е. В. Артюшковым и А. И. 3 1орозовым (1964). Магнитные силовые линии принимались ими прямолинейными и перпендикулярными к скорости, что позволило использовать уравнение индукции для магнитного поля и свести силовое воздействие магнитного поля на поток к градиенту магнитного давления. В ряде интересных случаев прямолинейность магнитных силовых линий может нарушаться и для выяснения устойчивости таких течений требуются дополнительные исследования. [c.459]

Электромагнитная индукция. Согласно уравнениям Максвелла (1.2), магнитное поле, изменяющееся во времени, генерирует электрическое поле. Аналогично, если небольшая катушка перемещается в постоянном магнитном поле, которое подлежит измерению, на ее концах наведется электродвижущая сила. Электродвижущая сила y пропорциональна производной во времени от магнитного потока ф и может быть легко измерена. Катушка может перемещаться в магнитном поле раскачиванием, вращением, вибрацией и т. д. [c.129]

Полученное уравнение позволяет установить требования, которым должна удовлетворять измерительная катушка при нзмерепии потоков и индукции. Для измерения величины магнитного потока необходимо, чтобы все витки катушки сцеплялись с одним и тем же потоком, т. е. чтобы витки располагались в плоскости, перпендикулярной линиям поля. [c.54]

Если реле включено и его магнитный поток имеет установившееся значение, то при замыкании катушки накоротко образуется замкнутый контур, в котором по закону Ленца при изменении магнитной индукции будет наводиться в катушке ток того же направления. Этот ток будет поддерживать магнитный поток при его медленном затухании. Процесс гоменения тока приближенно будет протекать по уравнению i = где / ач — ток в цепи в начальный момент закорачивания катушки г —время затухания величины тока R — активное сопротивление цепи Т= L/R — элёктромагнитная достоянная цепи L—индуктивность цепи. [c.166]

Уравнение (7.3) выражает закон индукции Фарадея циркуляция электрического поля по произвольной замкнутой кривой равна измене нию потока магнитной индукции через произвольную поверхность, огра 1шченную этой кривой. Содержание этого уравнения иллюстрирует рис. 225, где пунктирные светлые стрелки изображают вектор В в некоторый момент I, пунктирные черные — его приращение АН за малый промежуток времени замкнутые кривые—силовые линпи электрического поля, возникающие в результате изменения магнитной индукции. Элек трические силовые линии образуют левый винт с направлением приращения вектора В. Именно этот факт выражается знаком —, стоящим перед правой частью уравнения (7.3), в отличие от знака перед правой частью уравнения (7.4). [c.237]

Уравнение индукции здесь записано в форме (1.22). Поток тепла в уравнении эпергпп для простоты опущен. Введя лагранжевы массовые коордппаты з, I (см. 3 гл. I), систему (2.10) можно переписать так [c.303]

Пьезомагнитные (магнитострикционные) материалы деформируются при наложении внешнего магнитного поля (эффект магнитострикции, или эффект Джоуля). Если приложить к пьезомагнитному материалу внешнюю механическую нагрузку, то меняется его магнитная проницаемость ц (эффект маг-нитоупругости, или эффект Виллари), что изменяет магнитный поток через катушку, намотанную на сердечник из пьезомагнитного материала, и в ней возникает электродвижущая сила. Достаточной для практического использования магнитострикцией и магнитоупругостью обладают только ферри- и ферромагнетики. Основные величины, характеризующие преобразование энергии, можно получить из уравнений общего вида, связывающих магнитные величины (напряженность магнитного поля Н и магнитную индукцию В) с механическими (деформацией 5 и механическим напряжением Т). Рассмотрение уп]ЭО- [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...