Уравнение Д. Бернулли для целого потока

При решении гидравлических задач возникает необходимость распространить уравнение Бернулли на поток в целом. Для этого предварительно требуется найти закон распределения давления по живому сечению потока. Этот вопрос может быть решен для живых сечений потоков, находящихся в условиях плавной изменяемости. [c.59]

Пояснив таким образом уравнение Бернулли (3-69), относящееся к одной элементарной струйке реальной жидкости, далее распространим это уравнение на целый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. Однако прежде чем обратиться к этой задаче, остановимся вначале (в 3-17 и 3-18) на рассмотрении двух вспомогательных положений, используемых при переходе от элементарной струйки к целому [c.103]

Сначала необходимо решить вопрос о распространении уравнения Бернулли на поток в целом. Рассмотрим отдельно удельную потенциальную и кинетическую энергии. [c.99]

Уравнение для целого потока реальной жидкости. Как показано выше, уравнение Д. Бернулли выражает энергетический закон. Поэтому при отнесении этого уравнения к целому потоку все расчеты необходимо вести по средней скорости V и при замене в отдельных членах уравнения местной скорости средней вводить коррективы скорости а, учитывающие влияние неравномерности распределения скоростей по живому сечению. Тогда уравнение Д. Бернулли для целого потока вязкой жидкости получает вид [c.80]

Пояснив таким образом уравнение баланса энергии (уравнение Бернулли), относящееся к элементарной струйке реальной жидкости, далее распространим это уравнение на целый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. Однако прежде чем обратиться к этой задаче, остановимся вначале (в 3-17 и 3-18) на рассмотрении двух вспомогательных положений, используемых при переходе от элементарной струйки к целому потоку. Дополнительно в 3-19 рассмотрим еще понятие 6.полном напоре, относящемся к целому потоку. [c.83]

Закон Бернулли, строго говоря, применим только к отдельным токовым трубкам. Для разных токовых трубок значение постоянной в уравнении Бернулли (16.3), вообще говоря, различно. Но в некоторых частных случаях закон Бернулли можно применять ко всему потоку в целом. [c.528]

Тогда в этой области можно пренебречь членами с o " в уравнении (16.3), а так как р /г + р для покоящейся жидкости во всей области имеет одно и то же значение, то и постоянная в уравнении Бернулли для всех токовых трубок будет одна и та же. Поэтому уравнение Бернулли можно применить ко всему потоку в целом. [c.529]

По сказанному выще, уравнение Бернулли можно применить ко всему потоку в целом. Но токовые линии расходятся от центра насадки к краям, т. е. скорость от центра к краям падает, а значит, давление растет. Так как давление у края насадки равно атмосферному, то везде ближе к центру (где линии тока гуще) оно меньше атмосферного. Избыток внешнего (атмосферного) давления поднимает нижнюю пластину, перекрывая поток газа. Вследствие этого давление газа в подводящей трубке растет, избыток внешнего давления исчезает, пластина падает и процесс повторяется. [c.529]

Уравнение Бернулли применяется и к потоку жидкости в целом, если его можно считать как бы одной струей. Экспериментально установлено, что уравнение Бернулли применимо для реальных жидкостей с не очень большой вязкостью, а также для газов, скорость течения которых мала по сравнению со скоростью распространения в них звука. [c.138]

С учетом сказанного уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, согласно выражению (22,10), примет вид [c.282]

Так как мы предполагаем, что поток состоит из совокупности элементарных струек, то уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости может быть получено путем суммирования полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергии, в них происшедших (рис. 3.15). [c.86]

Теперь уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости, записанное нами в общем виде (3.48), мы можем переписать следующим образом [c.89]

Уравнение (3.57) является уравнением Бернулли для целого потока вязкой жидкости. При этом сумма трех его членов [c.89]

Таким образом, мы устанавливаем, что уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости по своему построению аналогично уравнению Бернулли для элементарной струйки. Мы как бы увеличили элементарную струйку до размеров целого потока. Новым элементом здесь являются коэффициенты кинетической энергии и й2, величина которых зависит от степени неравномерности [c.89]

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости выводится и является справедливым для условий плавно изменяющегося движения, по своему характеру близкого к параллельноструйному. [c.122]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЦЕЛОГО ПОТОКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.124]

Имея в виду это соотношение и зависимость (3-98), гидравлическое уравнение кинетической энергии ( уравнение Бернулли ) для целого потока можем представить в виде (предполагая, что 1 = 0(2 = а) [c.111]

Рис. 3-25. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для целого потока реальной жидкости при установившемся движении

Величины Zi и z , входящие в (3-101) представляют собой превышения над плоскостью сравнения 00 точек соответствующих живых сечений величины Pi/y и рг/у — пьезометрические высоты для этих точек. Естественно, может возникнуть вопрос о том, какие именно точки живых сечений 1 -1 и 2—2 следует рассматривать, когда мы соединяем эти сечения уравнением Бернулли. При построении пьезометрической линии Р — Р для целого потока, представляющей собой линию, проведенную по горизонтам жидкости в воображаемых пьезометрах, приключенных к разным живым сечениям, также может возникнуть вопрос о том, к каким именно точкам живых сечений следует мысленно присоединить упомянутые пьезометры. [c.112]

Дополнительные замечания в отношении энергетического смысла слагаемых, входящих в уравнение Бернулли для целого потока жидкости . В отношении слагаемых этого уравнения (которое, вообще говоря, имеет только некоторое чисто внешнее сходство с интегралом Бернулли , полученным Эйлером) отметим дополнительно следующее [c.115]

Распространяя уравнение Бернулли, полученное в 9-2 для элементарной струйки, на целый поток, характеризуемый плавно изменяющимся движением, рассуждаем примерно так же, как и в случае уравнения Бернулли, относящегося к установившемуся движению (см. 3-19, 3-20). В результате получаем уравнение Бернулли, относящееся к целому потоку жидкости в виде [c.344]

Подставляя в уравнение (51) выражение для удельной механической энергии потока, получаем уравнение Бернулли для целого потока реальной несжимаемой жидкости [c.54]

Наша цель заключается в том, чтобы распространить на такой поток уравнение Бернулли, ранее выведенное для элементарной струйки реальной жидкости. Для этого необходимо написать выражение для удельной энер- [c.86]

Цель работы. 1. Исследование перехода энергии в потоке из потенциальной в кинетическую и обратно в соответствии с уравнением Бернулли в условиях плавно изменяющегося движения. 2. Построение пьезометрической линии и линии удельной энергии для потока по опытным данным. [c.350]

Уравнение Д. Бернулли для целого потока 75 [c.75]

УРАВНЕНИЕ Д. БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЦЕЛОГО ПОТОКА [c.75]

Истечение газа из резервуара, который имеет практически постоянные параметры сжатого воздуха, в общем случае является не-установившимся процессом. С целью значительного упрощения задачи истечение газа из резервуара можно рассматривать как частный случай установившегося движения потока газа. Установившимся движением газа называют такое движение газа, когда его скорость в каждой точке потока определяется только ее координатами и не зависит от времени. Это идеализированный процесс, так как в действительности скорость при движении газа зависит от перепада давлений, а величина давления зависит от времени наполнения газом объема полости или трубопровода, от инерционности столба газа, от количества поступающего газа, которое является функцией времени, и других факторов. Однако с целью упрощения расчетов в ряде случаев движение газа принимают установившимся, подчиняющимся уравнению Бернулли [33,42] [c.29]

Придавая симметричному телу различные углы наклона к набегающему потоку воздуха, можно менять условия обтекания. Из рис. 9, а видно, что еще до подхода к телу поток начинает делиться на верхнюю и нижнюю части. Поток над телом искривляется. Это вызывает увеличение скорости потока и в соответствии с уравнением Бернулли понижение давления над телом. Под телом скорость потока уменьшается, а давление повышается. Так возникает разность давлений над крылом, летательным аппаратом в целом и под ним. Эта разность давлений создает подъемную силу, так же как разность давлений в передней и задней части тела летательного аппарата создает силу лобового сопротивления. [c.50]

Поток представляет собой совокупность элементарных струек, поэтому уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости может быть получено суммированием полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергий, в них происходящих. [c.60]

Изучая прыжок, мы преследуем цель выяснить п установить условия его возникновения, высоту и длину его, местоположение в. потоке и величину потерь энергии в прыжке. Для выяснения этих вопросов необходимо установить связь между сопряженными глубинами. Были попытки установить эту связь на основе уравнения Бернулли, пренебрегая потерями эпергпи в прыжке. Но полученные зависимости не совпадали с наблюденными. Это естественно, так как потери энергии в прыжке столь значительны, что пренебрегать ими нельзя. [c.222]

При практических расчетах часто принимают а=1, тем самым пренебрегая неравномерностью распределения скоростей и полагая, что все струйки как бы движутся с одной и той же средней скоростью. Это и будет приниматься нами дальше (за исключением отдельных, особо оговариваемых случаев). Кроме того, мы будем опускать индексы ср при V ji, подразумевая везде, что речь идет о средних значениях этой величины. Тогда форма записи уравнения Бернулли для целого потока становится идентичной его записи для элементарной струйки [c.79]

В энергетической трактовке сумма трех удельных энергий z + р/у Н--Ь 2/2g = е. есть удельная механическая энергия. Иногда при течении реальной жидкости потери удельной энергии оказываются пренебрежимо малыми. При этом изменение параметров течения происходит так, как если бы жидкость была невязкой, т. е. идеальной. В общем виде уравнение Бернулли для эле.ментарной струйки идеальной жидкости получается из формулы (45), если положить / с = 0. Чтобы пользоваться уравнением энергии в том или ином виде для целого потока, выберем на участке слабой деформации сечение, нормальное к оси потока. Такое сечение является практически плоским. Выделим в пределах указанного сечения сечение некоторой элементарной струйки площадью dw, удельная механическая энергия для которой определяется выражением е = 2 + р/у + u l2g. Чтобы найти полную механическую энергию с1Ем в сечении струйки, у.множпм ее удельную энергию на весовой расход OG = ud [c.53]

Основные положения. Распространение уравнения Д. Бернулли (11.49), выведенного для отдельной струйки, на целые потоки, рассматриваемые как совокупность множества струек, затрудняется неравномерностью распределения скоростей по живому сечению потока, наличием поперечных составляющих продольной скорюсти в живых сечениях и влиянием центробежных сил. В соответствии с этим необходимо установить характеристику потоков, на которые можно распространять уравнение Д. Бернулли, и предложить способ учета неравномерности распределения скоростей в живых сечениях. Решение этих вопросов сводится к выделению плавноизменяющихся потоков и установлению поправочных коэффициентов а при применении к расчетам законов механики (количества движения или энергетического). [c.75]

Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение Д. Бернулли для целого потока : [c.79] [c.71] [c.59]

Смотреть главы в:

Гидравлика -> Уравнение Д. Бернулли для целого потока

Гидравлика Издание 2 -> Уравнение Д. Бернулли для целого потока

ПОИСК

Бернулли

Уравнение Бернулли

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение баланса удельной.энергии при неустановившемся движении)

Уравнение для потока

Уравнение для целого потока

Целит

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...