Уравнение первого начала термодинамики для потока

Исходным является уравнение первого начала термодинамики для потока вещества [c.115]

Процесс сжатия газа в компрессорных машинах (независимо от их типа и конструкции) в общем виде характеризуется уравнением первого начала термодинамики для потока (см. 8) [c.119]

Полученное уравнение — это уравнение первого начала термодинамики для потока по внешнему балансу. Работа, затрачиваемая на сжатие газа, всегда величина отрицательная. Для. расчета удобно уравнение, в котором эта работа рассматривается по абсолютному значению, [c.120]

Уравнение первого начала термодинамики для потока вещества в неподвижном канале имеет вид [c.70]

Основные уравнения. Чтобы получить формулы для расчета результатов исследований в проточном калориметре, необходимо воспользоваться уравнением первого начала термодинамики для потока вещества [c.178]

Применим к исследованию работы компрессора полное уравнение первого начала термодинамики для потока. Компрессор рассматриваем как машину, к которой непрерывно поступает поток газа по всасывающему трубопроводу, а по нагнетательному столь же непрерывно отводится сжатый газ (рис. 7.11). При такой постановке вопроса способ сжатия, осуществляемый в компрессоре, не будет влиять на результаты исследования. Таким образом, выводы, которые будут получены нами в этом параграфе, окажутся одинаково правильными для всех возможных типов компрессорных машин, а не только для [c.98]

Уравнение первого начала термодинамики для потока [c.198]

Выражения (14.14) и (14.15) представляют собой уравнения первого начала термодинамики для потока упругой жидкости в неподвижном канале, не содержащем внутренних источников работы. [c.201]

Выражения (14.16) и (14.17) представляют собой уравнения первого начала термодинамики для потока с учетом технической работы,. [c.201]

Вторым является уравнение первого начала термодинамики для потока упругой жидкости в системе координат, связанной со стенками канала (14.14), [c.208]

Процессы преобразования энергии в потоке, относящиеся к первой группе, подробно рассматриваются в гл. VII, процессы второй группы —в гл. XIV. Здесь выведем уравнение первого начала термодинамики для закрытой системы и основную форму уравнения для открытой системы, в которой работа выражается через параметры состояния р и V. [c.23]

В гл. III было приведено уравнение bq = di — vdp первого начала термодинамики для потока и введено понятие удельной энтальпии pv, представляющей собой удельную энергию рабочего тела в потоке, определяющуюся его термодинамическим состоянием. В гл. VII то и другое было использовано для анализа такого процесса изменения состояния рабочего тела в потоке, когда можно пренебречь приращением кинетической энергии. При рассмотрении термодинамики потока больших скоростей, соизмеримых со скоростью звука и превышающих ее, должно быть учтено помимо технической работы приращение кинетической энергии. [c.195]

Имея в виду равенство (14.27) вместо уравнения (14.16) первого начала термодинамики для потока получаем [c.204]

Уравнения (12.4) и (12.5), являющиеся аналитическими выражениями первого начала термодинамики для потока газа иди пара, справедливы для обратимых и необратимых процессов истечения. [c.242]

Уравнение (4.19) представляет собой запись первого начала термодинамики для потока в развернутом виде. [c.43]

До сих пор все рассмотренные уравнения первого начала термодинамики относились к телам, которые не перемещались в пространстве. Однако первое начало термодинамики носит общий характер и этот закон применим как для изучения замкнутого пространства, так и для изучения потока. [c.41]

Решение. Из уравнения первого начала термодинамики по внешнему балансу для потока [см, уравнение 4.28) няя работа равна нулю (ш 2 = 0) имеем [c.60]

При анализе термодинамического процесса сжатия газа в компрессоре основной, интерес обычно представляет определение работы, затрачиваемой, на сжатие газа, конечной температуры процесса сжатия. Удельную работу процесса сжатия можно найти из уравнения первого начала термодинамики (4.19), записанного для, потока. При этом предполагают, что процесс сжатия в компрессоре происходит при следующих условиях теплообмен с окружающей средой весьма мал и, следовательно, , 2 = 0 скорости движения газа во всасывающем и нагнетательных патрубках равны с = изменением высоты центра тяжести потока можно пренебречь Л1=/г2, необратимые потери отсутствуют (гг/1,2 = О)- При этих условиях уравнение (4.19) упрощается и удельная работа, затрачиваемая на сжатие 1 кг газа или пара в компрессоре, будет определяться соотношением [c.140]

Составим уравнение первого начала термодинамики в применении к объему V для малого промежутка времени т. Пренебрегая кинетической энергией потока [c.234]

Уравнение (9.12) представляет собой общин интеграл уравнений движения идеальной жидкости, выражающий закон сохранения энергии. Это ясно из самого вывода этого уравнения кроме того, в этом можно убедиться и из сопоставления его с уравнением (2.8) первого начала термодинамики. Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы согласно уравнению (2.8) полезная внешняя работа равняется убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (9.12). Из этого ясно, что уравнение (9.12) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, однако только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не иР . [c.290]

Адиабатный процесс истечения газа включает в себя понятие о располагаемой работе, поэтому предварительно рассмотрим эту работу. В параграфе 12. 1 отмечалось, что в основе теории газового потока лежит первое начало термодинамики. Как известно, основное уравнение первого закона термодинамики (4. 5) или (4. 6) выражает равенство энергий для процессов, в которых тело не имело видимого движения в пространстве и, следовательно, не обладало кинетической энергией. Для процессов, в которых тело перемещается в пространстве с некоторой переменной скоростью хю, а следовательно, обладает кинетической энергией видимого движения, уравнение [c.241]

Уравнение энергии легко может быть получено из первого начала термодинамики, записанного для потока жидкости [c.40]

Уравнение энергии для абсолютного потока напишем в форме первого начала термодинамики. С учетом сделанных допущений получи м [c.573]

Уравнение энергии для потока в относительном движении получаем. на основании первого начала термодинамики (9-3). [c.574]

В общем случае площади поперечных сечений канала fj и /j, а также нх высотное расположение относительно поверхности Землн 2 и г.2 могут быть различными. Кроме того, на рассматриваемом участке к потоку может быть подведена или отведена от него вненнгяя теплота и техническая работа L,.. Для такого наиболее общего случая течения уравнение первого начала термодинамики имеет вид [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...