Архимедова сила

Результирующая сила давления л<идкости на погруженное в нее тело (архимедова сила) направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме V, вытесненном телом [c.56]

Задача 80 (рис. 70). Поплавковый регулятор состоит из поплавка А, рычага ВО, штока D и заслонки DE. В горизонтальном положении рычага ВО архимедова сила уравновешивает собственный вес регулятора. На какой уровень должна подняться вода в регулируемом сосуде от номинала, чтобы архимедова сила поплавка могла поднять заслонку DE, если для поднятия ее требуется преодолеть вертикальную силу Я = 49 н Поплавок считать цилиндрическим телом с поперечным сечением 5—ЮОс.и ВО 50 см СО = 5 см. Удельный вес воды принять у = 0,0098 н/см . [c.40]

Архимедова сила направлена противоположно силе тяжести поэтому вес тела при взвешивании в жидкости или газе оказывается меньше веса, измеренного в вакууме. [c.38]

Если архимедова сила по модулю больше силы тяжести, то тело поднимается вверх — всплывает (рис. 58). Всплывшее тело частично выступает над поверхностью жидкости (рис. 59) объем погруженной части плавающего тела таков, что вес вытесненной жидкости равен весу плавающего тела. [c.38]

Архимедова сила больше силы тяжести, если плотность жидкости больше плотности погруженного в жидкость тела. Поэтому дерево всплывает в воде. Однако на воде держатся громадные речные и морские суда, изготовленные из стали, плотность ко- [c.38]

Р е ш е и и е. На рис. I.I89 показаны силы, действующие на теплоход G — сила тяжести, Р — сила давления воды (архимедова сила) и Т — сила сопротивления воды движению судна. [c.162]

Действующие на аэростат силы суть сила тяжести mg, подъемная архимедова сила Q, равная весу вытесненного объема воздуха, и сила сопротивления, которую примем пропорциональной квадрату скорости. Относительная скорость с сбрасываемого балласта направлена вниз, поэтому ее проекция на направление восходящей вертикали (оси Ог) равна (—с). По основному уравнению (16) получаем [c.113]

В вариантах 2, 5, 7, 10, 12, 13. 15, 16, 18, 20, 21, 25, 27, 29, 30 принято упрощающее предположение о том, что вектор продольной деформации троса равен вместе с упругой силой нулю при совпадении точки М с блоком. Односторонний характер упругих сил, моделирующих продольную податливость тросов и архимедову силу, не обсуждается. [c.58]

Рассмотрим положение цилиндра в какой-либо момент времени <, когда центр цилиндра О будет смещен по вертикали от статического положения, принимаемого за начало отсчета, на величину х (рис. 14.8, 6). На цилиндр будут действовать сила веса Р, упругая сила пружины f= (A, T-f архимедова сила [c.265]

Акустический резонанс 234 Амплитуда группы волн 21Ь — звукового давления 227 —колебаний 167 Аномалия 97 Апогеи 122 Архимедова сила 134 Афелий 122 Аэрация 139 [c.254]

В итоге приходим к выводу, что результирующая Р давления жидкости на погруженное в нее тело — архимедова сила — равна по величине и противоположна по направлению силе тяжести yW жидкости в объеме, вытесненном телом [c.38]

На погруженное в жидкость тело действует архимедова сила, направленная вертикально вверх и равная силе тяжести жидкости в объеме погруженной части тела. Это и есть закон Архимеда, открытый им в 250 году до н. э. [c.34]

В уравнении (2.31) Р —архимедова сила, V—объемное водоизмещение (объем вытесненной телом жидкости), рК —водоизмещение (масса вытесненной телом жидкости). [c.34]

В последнем случае при выходе части тела из жидкости архимедова сила уменьшается и в определенный момент наступит равновесие О = Р, где Р = Ржё (надводное плавание). Объем погруженной части плавающего на поверхности жидкости тела может быть найден по формуле [c.34]

Рж (<--и Разность плотностей p — р = = РРж(< —/ж) приводит к тому, что на любой единичный объем прогретой жидкости будет действовать подъемная сила F , равная алгебраической сумме выталкивающей архимедовой силы А= —p g и силы тяжести G = pg [c.78]

Для устойчивого равновесия тела при надводном плавании необходимо, чтобы при крене тела (наклоне его оси плавания на угол 0) метацентр М (точка пересечения линии действия архимедовой силы с осью плавания) лежал выше центра тяжести тела С, т. е. чтобы метацеитрическая высота Н (расстояние между точками УИ и С) была положительна. [c.57]

Сила давления жидкости на погруженное в нее твердое тело (рис. IV—8) складывается из вертикальной (архимедовой) силы Р == f gV и радиальной (центростремительной) силы Ри = рч)-/ К, где г — расстояние от оси вращения до центра инерцип вытесненного телом объема V жидкости результирующая сила Р = Р + Р . [c.80]

Указание. Так как гравитационное подобие отсутствует (значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Поэтому действующую на тело суммарную силу нельзя пересчитывать по закону динамического подобия. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна рагнюсти вектора суммарном силы Р н архимедовой силы Ра = = pgV, обусловленной весомостью жидкости. Так как в условиях задачи эти силы при вертикальном положении капала направлены противоположно, получаем для пересчета сил [c.118]

Цилиндр веса И, радиуса г и высоты Н подвешен на пружине АВ, верхний конец которой В закреплен цилиндр погружен в воду. В положении равновесия цилиндр погружается в воду на половину своей высоты. В начальный момент времени цилиндр был погружен в воду па 2/з своей высоты и затем без начальной скорости пришел в движение по вертикальной прямой. Считая жесткость пружины равной с и предполагая, что действие воды сводится к добавочной архимедовой силе, определить движение цилиндра относительно положения равновесия. [c.247]

Р е ш е.н и е. В равновесном положении (рис. 261, а) на цилинЛр действуют сила тяжести Р и архимедова сила Т/о, равная численно весу вытесненной жидкости, т. е. NQ=ySh h — высота погруженной части ци шндра при равновесии). [c.241]

Проведем из начального положения точки С вертикально вниз ось Сх и изобразим цилиндр в произвольном положении, при котором точка С смещена вниз т величину X (рис. 261, б). На цилиндр в этом сложении действуют сила тяжести Р, архимедова сила J/ и сила сопротивления R (при ABi eHjHH цилиндра вниз, т. е. когда Vx>0, она направлена вверх) изобразим силы Р к R приложенными в точке С. Поскольку дополнительное погружение цилиндра равно х, то N=yS h+x)= =NQ-i ySx (мы видим, что N здесь является восстанавливающей силой, пропорциональной смещению х . Составляя дифференциальное уравнение поступательного движения цилиндра в проекции на ось Сх, получим [c.241]

Решение, Вес судна Р уравновешивается архимедовой силой А. В горизонтальном направлении действует одна только сила сопротивления воды R, направленная в сторону, противоположную скорости судна. Направляя ось х в сторону движения, имеем [c.285]

На судно действуют вес Р, выталкивающая сила (архимедова сила) D, сила упора винтов Q, сила сопротивления Т. [c.298]

Решение. Система состоит из трех тел, которые примем за материальные точки. Внешними силами являются силы тяжести Pi, Pj, Р3, силы выталкивания (архимедовы силы) D , D , сила сопротивления R и сила упора винтов Q (рнс. 541, б). Приложим к точкам силы инерции jf = — [c.384]

Пример 3.9.1. Ареометр — это цилиндрический сосуд с делениями, по глубине погружения которого в жидкость можно судить о ее плотности. Пусть го — уровень равновесного положения, Р — вес, 5 — площадь поперечного сечения ареометра, р — плотность жидкости. В положении равновесия вес ареометра уравновешен силой Архимеда Р = хоЗрд. Если ареометр имеет меньший уровень погружения г — 2а — X, то архимедова сила станет меньше веса. Без учета сил трения прибора о жидкость проекция уравнения второго закона Ньютона на вертикальное направление примет вид [c.211]

Пример 3.9.5. Рассмотрим груз, подвешенный на пружине к некоторому основанию. К грузу с помощью штока прикреплен поршень, перемещающийся в цилиндрическом сосуде, наполненном жидким маслом (демпфер) (рис. 3.9.4). В положении равновесия вес груза с поршнем за вычетом архимедовой силы равен силе, развиваемой пружиной Р = с(/ — /о), где с — жесткость, /о — длина нерастянутой пружины, / — длина пружины в положении равновесия. Если пружину укоротить на величину х, то сила, развиваемая пружиной, будет Г — с 1 — х — /о). Груз под действием силы тяжести начнет опускаться. Масло из нижней части сосуда, просачиваясь между краями поршня и стенками цилиндра в верхнюю часть, окажет поршню сопротивление силой = —ах. Уравнение движения груза примет вид [c.218]

Материальная точка находится на дне сосуда, наполненного жидкостью. В некоторый момент времени точка начинает всплывать под действием архимедовой силы. В каком направлении она будет двигаться, если сосуд [c.302]

Архимедова сила. Зависимость давления в жидкости или газе от глубины приводит к возникновению выталкивающей силы, действующей на любое тело, погруженное в жидкость или газ. Эту силу называют архимедовой силой. [c.37]

Если прямоугольный параллелепипед высотой h и площадью основания S погружен в жидкость плотностью р, то силы давления жидкости на его боковые грани уравновешиваются, а равнодействующая ил давления снизу Рз и сверху F (рис. 55) отлична от нуля и является архимедовой СИЛОЙ [c.37]

Условия плавания тел. На тело, находящееся в жидкости или газе, в обычных земных условиях действуют две противоположно направленные силы сила тяжести и архимедова сила. Если сила тяжести по модулю больше архимедовой силы, то тело опускается вниз — тонет (рис. 56). [c.38]

Если модуль силы тяжести равен модулю архимедовой силы, то тело может находиться в равновесии на любой глубине (рис. 57). [c.38]

Описание задания. Цель расчета — приобретение опыта построения расчетной механической модели по описанию задачи, освоение методики составления дифференциальных уравнении движения выбранной модели — материальной точки, знакомство с методами аналитического и численного исследования уравнений. Аналитически находим установившееся движение и оцениваем характерное время переходного процесса. Эти оценки используем для выбора интервала интегрирования при численном анализе уравнений. Счетом на ЭВМ определяем переходный процесс выхода системы на установившийся режим при заданных начальных условиях. Варианты заданий представлены на рис. 38—41. В описании каждого задания на рис. а схематически изображен исследуемый объект, на рис. 6 — его расчетная механическая модель. В качестве модели рассматривается материальная точка М, совершающая плоское движение. Моделью определяются силы следующего вида сила /о, приводящая точку в движение или тормозящая ее, вес G, разность архимедовой силы и веса, задаваемая в варианта.ч 2, 10, 12, [c.54]

Силы упругости реализуются в исходной схеме рис. а пружинами амортизаторов, за счет поперечной и продольной упругости тросов, силами системы воздушной подвески в варианге 4, силами упругости ледовой поверхности в варианте 14, архимедовыми силами при частичном погружении тела в жидкость. Прямая 00, на рисунках вариантов 1, 9, 14, 19, 24 указывает положения точки, для которых силы поперечной упругости обращаются в ноль. [c.54]

Решение. В положении статического равновесия вес цилиндра Р уравновешивается упругой силой пружины Рст — сХст и архимедовой силой [c.265]

Плавучесть тел. Если вес С погруженного в жидкость тела меньше архимедовой силы Р=у117, т. е. С<СР, то тело всплывает если С Р, то оно тонет если [c.38]

Как в том, так и в другом случаях необходимо, чтобы архимедова сила Р была завна весу тела [c.39]

Пусть тело (рис. 2-23) выведено из положения равновесия путем поворота около нро-дольнон оси площади ватерлинии на некоторый угол крена а. Тогда объем W водоизмещения, оставаясь постоянным, из.менит свою прежнюю симметричную форму, и центр водоизмещения, следовательно, не останется на оси плавания, а переместится в точку В, через которую и пройдет архимедова сила Р в новом положении. [c.39]

Точка Мо, к которой стремится в пределе точка М пересечения линии действия архимедовой силы с осью плавания при уменьшении угла крена а до нуля, называется метацентром (от латинского meta—предел). [c.39]

Условия остойчивости сводятся к следующему основному положению (рис.. 2-25) если пара сил— вес тела О и архимедова сила Р, действующая на тело со стороны жидкости во время крена, — стремится увеличить крен, то заданное нормальное положение тела является неостойчпвым, и, наоборот, если эта пара сил стремится уничтожить крен, то тело в заданном нормальном положении остойчиво. [c.41]

Тело, погруженное в покоящуюся жидкость, находится под действием двух сил силы тяжести О = Рт 1 , приложенной в центре тяжести тела, и архимедовой силы Я,= Рж 1 . приложенной в центре объемного водоизмещения. В этих формулах р,. — плотность тела, рж — плотность жидкости. [c.34]

О > Р, т. е. сила тяжести тела больше архимедовой силы в этом случае их результирующая Я = О — Р будет направлена вниз, следовательно, тело тонет. [c.34]

Р, т. е. сила тяжести тела равна архимедовой силе в этом случае их результирующая Р =0 — Р =0, следовательно, тело будет находиться в жидкости в состоянии безразличного равновесия (подводное плавание). [c.34]

С < Р, т. е. сила тяжести тела меньше архимедовой силы в этом случае их результирующая Р = С — Р будет направлена вверх, следовательно, тело всплывает. [c.34]

Опущенное в жидкость тело под действием силы тяжести тела и архимедовой силы Ра = РЯ т. сли 0 . > Ра, будет двигаться вниз. При появлении относительной скорости между телом и жидкостью возникает сила сопротивления [c.124]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.134 ]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.49 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.65 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.51 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.39 ]

Гидравлические расчёты систем водоснабжения и водоотведения Издание 3 (1986) -- [ c.30 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.19 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.51 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...