Термодинамика потока Уравнение первого закона термодинамики для потока

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока [c.198]

При расчете процессов истечения водяного пара ни в коем случае нельзя применять формулы для определения скорости (13-14) и секундного массового расхода (13-16), полученные применительно к идеальному газу. Расчет ведется исходя из общей формулы скорости истечения (13-6), полученной из уравнения первого закона термодинамики для потока и справедливой для любого реального вещества. [c.213]

Написать уравнение первого закона термодинамики для потока. [c.214]

Уравнение первого закона термодинамики для потока с применением энтальпии. [c.214]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа имеет вид [c.252]

Отсюда следует, что теплота, подведенная к движуще муся рабочему телу, расходуется не только на увеличение его энтальпии, но и на возрастание кинетической энергии. Это выражение является основным уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.107]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа, когда он (поток) совершает полезную техническую работу dZx, имеет вид [c.102]

Какой вид имеет уравнение первого закона термодинамики для потока применительно к процессу адиабатного дросселирования [c.103]

Как получить основное уравнение термодинамики нагнетания из уравнения первого закона термодинамики для потока [c.103]

Уравнение (56) обычно называют уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.38]

Для лучшего понимания физики процессов, происходящих в потоке при его дросселировании, следует обратиться к полученным ранее уравнениям первого закона термодинамики для потока. [c.239]

Чтобы убедиться в этом, уравнение первого закона термодинамики для потока (2-64) [c.267]

В гл. 2 было сформулировано уравнение первого закона термодинамики для потока, имеющее следующий вид [c.269]

Рассмотрим один практически важный частный случай обратимого (т. е. при отсут-ствии трения) адиабатного течения. Уравнение первого закона термодинамики для потока запишем в виде [c.270]

УРАВНЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ПОТОКА [c.139]

Работа изменения объема расходуется в четырех различных направлениях. Часть ее, называемая работой проталкивания In, затрачивается на преодоление действия внешних сил другая часть, называемая технической работой 1т, совершается, как было сказано выше, над внешним объектом третья часть, обозначаемая /к, затрачивается на изменение внешней кинетической энергии потока наконец, четвертая часть ее, обозначаемая через /пот, затрачивается на изменение внешней потенциальной энергии потока, связанное с изменением его геометрической высоты. Таким образом уравнение первого закона термодинамики для потока в общем случае принимает вид [c.140]

В связи с этим уравнение первого закона термодинамики для потока в развернутой форме принимает вид [c.141]

В этом случае уравнение первого закона термодинамики для потока принимает вид [c.143]

В дальнейшем нам потребуется использовать уравнение первого закона термодинамики для потока. Напомним, что это уравнение для-потока жидкости или газа, движущегося в канале, в дифферен- [c.6]

Продифференцировав выражение i = и+ pvи подставив его в дифференциальное уравнение первого закона термодинамики для потока рабочего тела, можно получить [c.35]

Уравнение первого закона термодинамики для потока в стволе в случае необратимого адиабатного течения (с учетом трения газа о стенки ствола, но при отсутствии теплообмена с внешней средой и технической работы) записывается в виде [c.47]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа рассматривается ниже (сч. 6. гл. III). [c.29]

Приравнивая левые части упрош енных уравнений первого закона термодинамики для потока (формулы (1.34)), поскольку равны их правые части, можем записать [c.25]

Сравним уравнения первого закона термодинамики для неподвижного газа (2.7) и для потока газа (10.7). [c.103]

Математическое выражение первого закона термодинамики для потока. В уравнении (1.22) L представляет собой работу потока, которая состоит из работы проталкивания, технической работы и работы трения. [c.42]

Совмещая между собой уравнения (1.22), (1.23) и (1.142), получим математическое выражение первого закона термодинамики для потока [c.42]

Как показано в 2-6, уравнение первого закона термодинамики для любого потока (и при отсутствии, и при наличии трения) имеет следующий вид [см. уравнение (2-686)] [c.239]

Таким образом, уравнение первого закона термодинамики для открытой системы, кроме обмена теплотой и работой с окружающей средой, учитывает энтальпии, принесенные в систему и унесенные из нее потоками вещества. [c.96]

Первый закон термодинамики для потока газа, протекающего по неподвижному соплу, определяется уравнением [c.80]

Согласно уравнению первого закона термодинамики для потока (5.3) в случае, когда 2 = l и <7аиеш = <7о (поскольку процессы равновесны), i7 = /io —/ii+ [c.54]

Общее выражение удельной работы затрачиваемой на нагнетание, может быть получено на основании уравнения первого закона термодинамики для потока (1.167), которое с учетом знаков удельных работы (/техн = —/н) и теплоты д = д ол) запишется так [c.96]

Inw + biF+lnp = In onst или dw/w + dF/F + dp/p = 0. (1.40) Уравнение первого закона термодинамики для потока газа vdp= wdw перепишем в виде [c.30]

Уравнение первого закона термодинамики для открытой системы с учетом изменения кинетической энерпш этсментарного объема газа в потоке для неподвижного капала без в 1утррнпих источников работы можно представить в форме [c.101]