Уравнение для целого потока реальной жидкости

Уравнение для целого потока реальной жидкости. Как показано выше, уравнение Д. Бернулли выражает энергетический закон. Поэтому при отнесении этого уравнения к целому потоку все расчеты необходимо вести по средней скорости V и при замене в отдельных членах уравнения местной скорости средней вводить коррективы скорости а, учитывающие влияние неравномерности распределения скоростей по живому сечению. Тогда уравнение Д. Бернулли для целого потока вязкой жидкости получает вид [c.80]

С учетом сказанного уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, согласно выражению (22,10), примет вид [c.282]

Рис. 3-25. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для целого потока реальной жидкости при установившемся движении

Рис. 3-25. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для целого потока реальной жидкости.

Подставляя в уравнение (51) выражение для удельной механической энергии потока, получаем уравнение Бернулли для целого потока реальной несжимаемой жидкости [c.54]

Поток представляет собой совокупность элементарных струек, поэтому уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости может быть получено суммированием полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергий, в них происходящих. [c.60]

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении [c.89]

Наша цель заключается в том, чтобы распространить на такой поток уравнение Бернулли, ранее выведенное для элементарной струйки реальной жидкости. Для этого необходимо написать выражение для удельной энер- [c.86]

Уравнение Бернулли применяется и к потоку жидкости в целом, если его можно считать как бы одной струей. Экспериментально установлено, что уравнение Бернулли применимо для реальных жидкостей с не очень большой вязкостью, а также для газов, скорость течения которых мала по сравнению со скоростью распространения в них звука. [c.138]

С практической точки зрения для большинства реальных целей является достаточным подвергнуть изучению эффект интерференции в нестационарных системах. При этом пренебрегают локальными кратковременными переходными периодами и заменяют распределение давления при нестационарном режиме непрерывной последовательностью установившихся распределений, где плотность по всей системе падает таким равномерным путем, что обеспечивает питание всего расхода из последней. В дополнение к методу прямого решения основного диференциального уравнения с частными производными [уравнение (7), гл. X, я. 1] для неустановившегося потока жидкостей можно получить также [c.561]

Это уравнение налагает требование динамического равновесия при распределении скорости в каждой системе потока между силами инерции и силами внутреннего трения, а также внешними усилиями и распределением давлений внутри жидкости. Несмотря на вполне допустимое упрощение, т. е. пренебрежение инерционными усилиями, вследствие низких скоростей, обычно характеризующих течение в пористой среде, математические трудности применения этих уравнений к пористой среде совершенно непреодолимы для практических целей. Когда Дарси 1 в 1856 г. заинтересовался характеристикой течения через песчаные фильтры, он обратился к экспериментальному изучению проблемы и отсюда пришел к реальному обоснованию количественной теории движения однородных жидкостей в пористой среде. Его классические эксперименты дали весьма простой вывод, в настоящее время обычно называемый законом Дарси, а именно дебит Q воды через слой фильтра прямо пропорционален площади А песка и разности ЛЬ между давлениями жидкости при входе и выходе из слоя и обратно пропорционален толщине L слоя. Выражая эту зависимость аналитически, имеем [c.58]

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение балан< а удельной энергии при неустановившемся движении) [c.296]

В энергетической трактовке сумма трех удельных энергий z + р/у Н--Ь 2/2g = е. есть удельная механическая энергия. Иногда при течении реальной жидкости потери удельной энергии оказываются пренебрежимо малыми. При этом изменение параметров течения происходит так, как если бы жидкость была невязкой, т. е. идеальной. В общем виде уравнение Бернулли для эле.ментарной струйки идеальной жидкости получается из формулы (45), если положить / с = 0. Чтобы пользоваться уравнением энергии в том или ином виде для целого потока, выберем на участке слабой деформации сечение, нормальное к оси потока. Такое сечение является практически плоским. Выделим в пределах указанного сечения сечение некоторой элементарной струйки площадью dw, удельная механическая энергия для которой определяется выражением е = 2 + р/у + u l2g. Чтобы найти полную механическую энергию с1Ем в сечении струйки, у.множпм ее удельную энергию на весовой расход OG = ud [c.53]

Функциональные зависимости (43) характеризуются наличием большого числа переменных величин, раскрытие которых представляет собой сложную задачу, не поддающуюся решен1 Ю аналитическим путем. Поэтому для нахождения функций (43) используют понятие идеальной жидкости, т. е. лишенной вязкости, и принимают модель струйчатого движения жидкости, когда поток сформирован из множества элементарных струек. Основные уравнения гидродинамики, составленные для элементарной струйки, затем обобщают на целый поток идеальной жидкости. При распространении полученных таким путем закономерностей на случай движения реальной жидкости следует вводить эмпирические коэффициенты, учитывающие влияние сил трения. [c.28]

В дальнейщем в целях ориентировочного предварительного изучения общей задачи, содержащей вполне корректные предположения, в качестве основного течения рассматривается идеализированный случай так называемого плоского течения при наличии критической точки и исследуется его устойчивость. Это идеализированное течение описано точным решением уравнений Навье—Стокса для перпендикулярного обтекания бесконечной плоской стенки. Указанное течение можно аппроксимировать на реальное течение в окрестности передней критической точки цилиндра. Однако при этом следует иметь в виду появление известных вырождений задачи. В то же время нельзя получить критическое число Рейнольдса, если рассматривать только уравнение Навье — Стокса. Кроме того, при значительном удалении от критической точки и возрастании скорости состояние потока во всей массе жидкости можно считать состоянием как бы на бесконечности тогда возмущения, налагаемые на поток, оказывают относительно малое влияние. Таким образом, подобное предварительное исследование дает лишь качественное объяснение возникновения неустойчивости потока вблизи критической точки. [c.261]

Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение для целого потока реальной жидкости : [c.71] [c.71] [c.461]

Смотреть главы в:

Гидравлика Издание 2 -> Уравнение для целого потока реальной жидкости

ПОИСК

283 — Уравнения жидкости

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Жидкость реальная

Жидкость реальная-—Уравнение для

Жидкость реальная-—Уравнение для потока

Поток жидкости

Реальный газ

УРАВНЕНИЯ для потока реальной жидкост

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение баланса удельной.энергии при неустановившемся движении)

Уравнение для потока

Уравнение для целого потока

Целит

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...