Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Уравнение энергии установившегося потока

Сравним уравиение Бернулли (4-6) с уравнением энергии установившегося потока (4-4а), которое мы приведем к виду уравнения Бернулли, исключая работу и применяя остающееся выражение к двум сечениям, отстоящим на бесконечно малое расстояние вдоль потока <рис. 4-4). Тогда  [c.27]

ПРИЛОЖЕНИЯ УРАВНЕНИЯ ЭНЕРГИИ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ПОТОКА  [c.28]

Из уравнения энергии установившегося потока (если пренебречь изменениями кинетической энергии) следует, что тепло, передаваемое от нагревателя к жидкости, равно  [c.29]


Уравнение энергии установившегося потока в форме  [c.29]

Предположим далее, что процессы, претерпеваемые паром, проходящим через ступень, являются обратимыми и адиабатическими никакого изменения энтропии не происходит. Тогда при заданном начальном состоянии пара конечное состояние определяется конечным давлением, поскольку второе независимое свойство, энтропия, остается тем же, что и в начальном состоянии. Теперь можно применить к ступени уравнение энергий установившегося потока (4-4а)  [c.72]

Сопла обычного размера имеют настолько малую поверхность стенок при достаточно большом количестве проходящего через него пара, что теплообмен между потоком и стенками на единицу массы пара является ничтожным даже при существенной разности температур. По этой причине уравнение энергии установившегося потока (4-4а) имеет вид  [c.78]

Для любого участка установки первый закон термодинамики может быть записан в форме уравнения энергии установившегося потока, которое имеет следующий простой вид  [c.137]

В 4-3 было показано, что уравнение энергии установившегося потока (4-4а), применительно к элементарному участку аЬ, приводится к виду  [c.169]

Отношение потока конденсата от холодильника С к входному потоку в пункте А зависит от свойств чистого компонента 1 и смесей пара и жидкости на уровне входа. Можно применить уравнение энергии установившегося потока к сечению D непосредственно выше входа и к сечению F непосредственно ниже конденсатора. Используя один штрих для обозначения жидкой фазы и два штриха для паровой фазы, получим  [c.211]

Соответствующие состояния жидкости и пара в любом сечении ректификационной колонки определяются с помощью полярной диаграммы в координатах энтальпии — состав. Это соотношение может быть найдено применением уравнения энергии установившегося потока к одному из концов колонки. Пусть We обозначает маосу потока пара на выходе в сечении Е (рис. 22-4) w — поток жидкости и w" — поток пара в сечении S, а Q — поток тепла, уходящего из системы в верхней части колонки все величины даются для одинакового периода времени. Тогда  [c.212]

Рассматриваемый паровой поток (фиг. 2) будем считать установившимся, так как состояние в какой-либо его точке не изменяется во времени. Передаваемую паровым потоком теплоту и совершаемую им работу будем рассматривать как постоянные величины. Уравнение энергии установившегося потока для единицы массы в единицу времени, выраженное в тепловых единицах, будет  [c.7]


Скорость установившегося адиабатного истечения газа из сопла можно определить из уравнения энергии для потока (7.24), которое после интегрирования принимает вид  [c.88]

Как следует из уравнения Бернулли (6.34), иллюстрирующего изменение полной удельной энергии установившегося потока реальной (вязкой) жидкости (отнесенной к единице веса ее конечного объема) по его длине, величина такой удельной энергии, называемой напором, измеряется в единицах длины и в каждом из сечений складывается из трех составляющих (геометрического, пьезометрического и скоростного напоров). Отсюда можно предложить геометрическую иллюстрацию этого уравнения, позволяющую наглядно проследить за изменением составляющих полного напора вдоль оси потока.  [c.108]

Это уравнение, как уже отмечалось, показывает, что в установившемся потоке невязкой жидкости обш,ий запас удельной механической энергии в любом сечении элементарной струйки остается неизменным. При этом при переходе от одного сечения струйки невязкой жидкости к другому будет происходить лишь преобразование той или иной части удельной потенциальной энергии 2 в удельную кинетиче-  [c.59]

Это есть уравнение баланса удельной энергии для установившегося потока жидкости в дифференциальной форме. Оно справедливо и для сжимаемой жидкости.  [c.169]

Рассмотрим установившийся поток (рис. 60). Выделим Б нем живое сечение. Удельная энергия одной из струек, проходящих через это сечение, согласно уравнению (116)  [c.107]

Зная основное уравнение энергии (Бернулли) для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости (140) и причины возникновения потерь энергии, а также способы их расчета, можно решать задачи о движении несжимаемой жидкости в трубах и каналах. Составим исходные уравнения и изложим общую методику решения таких задач.  [c.216]

Насосы и гидродвигатели относятся к гидравлическим машинам, т. е. машинам, у которых жидкость служит рабочим телом для восприятия и отдачи механической энергии. Причем у гидромашин эта энергия оценивается полным напором, представляющим приращение удельной анергии жидкости между их входными и выходными патрубками. Взяв сечение 1—1 и 2—2 (рис. 94) в местах подключения измерительных приборов к патрубкам гидромашины и применяя уравнение Бернулли для установившегося потока жидкости, находим полный напор гидромашины  [c.143]

Значения параметров пара в местах отбора можно уточнить путем расчета каждой ступени по методу треугольника скоростей. Заданными величинами являются геометрия ступеней и расход пара по ступеням [Л. 26]. Расчет расширения пара в направляющих и рабочих лопатках ступеней заключается в совместном решении системы нелинейных алгебраических уравнений энергии, состояния и сплошности потока в лопаточном аппарате с одновременным расчетом треугольника скоростей в зазорах между направляющими и рабочими лопатками. При этом учитываются потери от трения и вентиляции, от утечек через уплотнение диафрагмы и по лопаткам, от влажности и др. Рассматривается одномерный установившийся сжимаемый поток рабочей среды.  [c.32]

При расчете размеров каналов можно воспользоваться уравнением энергии для установившегося потока изоэнтропийного процесса (4а).  [c.39]

Уравнения энергии для одномерного установившегося потока  [c.9]

Общее уравнение сохранения энергии для установившегося потока имеет вид  [c.238]

Движение газа при наличии сопротивлений, а) Установившееся течение. В установившемся потоке газа при наличии сопротивлений, но при отсутствии теплопередачи через стенки, ограничивающие поток, полная энергия остается постоянной, так как работа трения полностью преобразуется в теплоту. В большинстве случаев разности высот не играют никакой роли, поэтому уравнение энергии (17) принимает вид  [c.373]

Отсутствие любого из членов, включающих вязкость, в уравнении энергии для безвихревого установившегося или неустановившегося потока в действительности означает, что в любой области мгновенная скорость диссипации энергии, вызванной вязкостью, точно компенсируется мгновенной скоростью совершения работы вязких сил на границе этой области. В частности, если скорость обтекания безвихревым потоком твердого тела (поверхность которого движется в соответствии с теорией потенциального течения) постоянна, диссипация энергии во всей области потока в точности равна скорости, с которой совершается работа вязкого сдвига по движущейся поверхности твердого тела. Примерами безвихревого движения вязкой жидкости могут служить движение жидкости в неограниченном пространстве, вызванное вращением цилиндра бесконечной длины, и движение между концентрическими цилиндрами, вращающимися с угловыми скоростями, обратно пропорциональными квадратам их радиусов. Это простые вращательные движения, которые могут быть воспроизведены на практике, поскольку скорость, налагаемая твердой границей, постоянна.  [c.200]


Уравнение энергии для установившегося осесимметричного потока может быть получено умножением уравнения (225) на ги и интегрированием его по г/ от О до б. Тем же методом, что и в случае двухмерного потока, получаем выражение в обозначениях толщин осесимметричного пограничного слоя [см. равенства (203)]  [c.298]

Уравнение Даниила Бернулли является основным уравнением гидродинамики. Ниже разбирается это уравнение для установившегося плавно изменяющегося движения жидкости, с помощью которого решаются основные задачи гидродинамики. Введем понятия удельной энергии элементарной струйки и потока жидкости.  [c.67]

Уравнение Д, Бернулли для элементарной струйки. Выделим в установившемся потоке реальной жидкости элементарную струйку (рис, IV. 10) и определим удельную энергию жидкости в двух произвольных сечениях 1-1 и 2-2. Высоты положения центров первого и второго сечений будут соответственно и г , гидродинамическое давление в этих же точках и скорости течения—% и щ. Тогда полная удельная энергия элементарной струйки в сечении 1-1 на основании формулы ( У.5) равна  [c.71]

Перейдем теперь к выводу шестого уравнения газовой динамики, называемому уравнением энергии. Для того чтобы его получить, рассмотрим в установившемся потоке газа элементарную трубку тока (фиг. 13. 1). Выделим в момент времени t в каком-либо месте трубки М элементарную частицу А жидкости, которая займет в момент времени новое положение М. В предполо-  [c.317]

Уравнение закона сохранения энергии для установившегося потока газа, проходящего через некоторый участок канала, было получено ранее [см. уравнение (3. 10) и рис. 3. 11] в виде  [c.134]

Все полученные здесь уравнения справедливы и в том случае, когда в газе действуют силы трения. В самом деле, уравнение (3.10) есть уравнение сохранения энергии для газа. Работа сил трения в установившемся потоке целиком превращается в теплоту, которая воспринимается тем же потоком газа, в результате чего полная энергия потока не может измениться под действием сил трения.  [c.136]

При отсутствии теплообмена или внешней работы потока уравнение энергии, использованное для изучения изменений между двумя точками установившегося потока,  [c.85]

Абсолютное движение потока во вращающемся колесе является неустановившемся, поэтому необходимо рассматривать уравнение энергии при установившемся относительном движении потока в колесе (уравнение движения жидкости по формуле Эйлера в направлении перемещения частицы)  [c.150]

Уравнение энергии установившегося потока (4-4а) для любогсг адиабатического процесса имеет вид  [c.30]

Поскольку паровая машина совершает цикл операций, то она может быть изучена с помощью уравнения энергии установившегося потока. Для того чтобы течение можно было считать на входе и выходе установившимся, между машиной и точками, в которых производятся измерения, должен ил1еться достаточный объем пара, поглощающий колебания, возникающие при работе машины.  [c.68]

В случае, когда течение сооровождается трением или другими необратимыми явлениями, мы можем тем не менее применять уравнение энергии установившегося потока в го общей форме (4-4а) к любым двум сечениям вдоль пути потока. Однако теперь уравнение (4-4а) уже не идентично ура1внению динамики (4-6а) идентичность необязательна, поскольку первый закон термодинамики и закон 1механик№ Ньютона, из-которых выводились уравнения (4-4а) и (4-6а), неравнозначны.  [c.175]

Уравнение энергии. Уравнение энергии установившегося потока, как показал Вейгхарт, может быть получено умножением равенства (217) на к и интегрированием полученного выражения по толщине пограничного слоя. Таким образом  [c.294]

УР.ЛВНЕНИЕ ЭНЕРГИИ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ПОТОКА И УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ  [c.26]

Поскольку ураанение энергии установившегося потока справедливо >3 любом случае, уравнение Бернулли выполняется, если  [c.27]

Относительная скороать пара на выходе из рабочих лопаток V s может быть найдена из уравнения установившегося потока с точки зрения наблюдателя, движущегося. вместе с лопатками. Такой наблюдатель не обнаружит никакой работы на пути от входа пара на рабочие лопатки до выхода, поскольку лопатки остаются неподвижными по отношению-к этому наблюдателю. Уравнение энергии может быть для этого случая записано следующим образом  [c.73]

Хотя уравнения потока импульса для установившегося течения (4-ЗОа) или (4-32а) не содержат детального оиисания изменений параметров течения внутри контрольного объема, в эти уравнения входят распределен ния скорости и плотности по площади поперечных сечений (1) и (2). Как мы уже указывали в связи с обсуждением уравнения энергии, во многих случаях при применении этих уравнений к течениям по каналам (трубам) изменения этих параметров в пределах поперечного сечения оказываются невелики. В этих случаях принято аппроксимировать действительные условия, предполагая, что скорость и плотность постоянны по площади поперечного сечения. Тем самым мы как бы предполагаем, что течение является одномерным с существенным изменением свойств только в направлении движения. Если мы сделаем такое предположение и представим среднее количество движения, приходящееся на единицу массы, как среднюю скорость V, то для установившегося течения уравнение (4-32а) можно записать в виде  [c.97]

Уравнение Бернулли для установившегося потока вязкой жидкости является выражением закона изменения кинетической энергии приме-нительно к одномерным задачам гидромеханики. Выделим в трубопрово-де (рис. 7.2) сечениями 1-1 и 2-2, в которых движение равномерное или плавноизменяющееся контрольный объем V, ограниченный контрольной поверхностью А, показанной штриховой линией. Запишем для выделен-ного объема V закон изменения кинетической энергии  [c.75]



Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение энергии установившегося потока : [c.35]    [c.101]    [c.141]    [c.161]    [c.25]    [c.186]    [c.88]    [c.26]   
Смотреть главы в:

Тепловые расчеты паровой турбины при переменных режимах  -> Уравнение энергии установившегося потока



ПОИСК



95 — Уравнения установившаяся

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Поток энергии

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение для потока

Уравнение энергии



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте