Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.135]

Представим установившийся поток вязкой несжимаемой жидкости в виде совокупности элементарных струек (струйная модель потока) (рис. 6.4), для каждой из которых справедливо уравнение Бернулли (5.24). Если все его члены умножить на [c.135]

Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости и три формы его представления [c.119]

Основное уравнение. Напишем уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости для двух живых сечений, исходя из уравнений (134) и (139) [c.119]

Зная основное уравнение энергии (Бернулли) для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости (140) и причины возникновения потерь энергии, а также способы их расчета, можно решать задачи о движении несжимаемой жидкости в трубах и каналах. Составим исходные уравнения и изложим общую методику решения таких задач. [c.216]

При переходе к уравнению Бернулли для потока при неустановившемся движении вязкой несжимаемой жидкости условимся рассматривать только такие случаи неустановившегося движения, при которых форма линий тока во времени не изменяется (а значения скоростей переменны [c.106]

Если силы сопротивления отсутствуют, т.е. Ис = О, это выражение соответствует уравнению Бернулли для неустановившегося потока несжимаемой вязкой жидкости [c.61]

Это соотношение и является искомой формой уравнения Бернулли для плавноизменяющегося потока вязкой несжимаемой жидкости. Заметим, что, как ясно из вывода, выполнение условий плавной изменяемости необходимо лишь для выбранных расчетных сечений 1—1 и 2—2 (см. рис. 59), тогда как на участке между этими сечениями они могут нарушаться. [c.149]

Для плавноизменяющегося потока при установившемся движении вязкой несжимаемой жидкости в поле силы тяжести уравнение Бернулли имеет вид [c.54]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...