Уравнение Бернулли потока вязкой энергии

Так как мы предполагаем, что поток состоит из совокупности элементарных струек, то уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости может быть получено путем суммирования полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергии, в них происшедших (рис. 3.15). [c.86]

Таким образом, мы устанавливаем, что уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости по своему построению аналогично уравнению Бернулли для элементарной струйки. Мы как бы увеличили элементарную струйку до размеров целого потока. Новым элементом здесь являются коэффициенты кинетической энергии и й2, величина которых зависит от степени неравномерности [c.89]

Зная основное уравнение энергии (Бернулли) для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости (140) и причины возникновения потерь энергии, а также способы их расчета, можно решать задачи о движении несжимаемой жидкости в трубах и каналах. Составим исходные уравнения и изложим общую методику решения таких задач. [c.216]

Течение элементарной струйки вязкой жидкости сопровождается потерями энергии иа преодоление сил трения, т. е. часть энергии превращается в тепловую и рассеивается в пространстве. Таким образом, энергия потока вниз по течению уменьшается па величину потерь на трение. Если обозначить потери удельной энергии через Атр, уравнение Бернулли для вязкостного течения струйки можно записать в виде [c.35]

Как следует из уравнения Бернулли (6.34), иллюстрирующего изменение полной удельной энергии установившегося потока реальной (вязкой) жидкости (отнесенной к единице веса ее конечного объема) по его длине, величина такой удельной энергии, называемой напором, измеряется в единицах длины и в каждом из сечений складывается из трех составляющих (геометрического, пьезометрического и скоростного напоров). Отсюда можно предложить геометрическую иллюстрацию этого уравнения, позволяющую наглядно проследить за изменением составляющих полного напора вдоль оси потока. [c.108]

Поток представляет собой совокупность элементарных струек, поэтому уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости может быть получено суммированием полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергий, в них происходящих. [c.60]

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении [c.89]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкл-с т и. Для потока реальной вязкой жидкости следует учитывать различие в скоростях по сечению потока. В практических расчетах пользуются понятием средней скорости. При этом расчетное значение удельной кинетической энергии потека получается несколько меньше действительного. Последнее обстоятельство учитывается введением поправочного коэффициента а, определенного опытным путем. [c.20]

В качестве второго уравнения Шиллер использует уравнение Бернулли, записанное для ядра потока, предполагая одновременно, что давление в данном сечении ядра равно среднему давлению в том же сечении трубы. Это предположение хорошо оправдывается при малых Л, но становится все более неточным по мере увеличения х, что связано с ростом толщины пограничного слоя, т. е. области вязкой диссипации. Отмеченное обстоятельство и приводит к тому, что решение Шиллера на достаточном удалении от входа оказывается неточным. Поэтому, следуя [Л. 14], вместо уравнения Бернулли будем пользоваться приближенным уравнением баланса механической энергии для всего потока, принимая во внимание и потерю энергии, обусловленную вязкой диссипацией. Запишем это уравнение для участка потока от входного сечения до некоторого сечения, находящегося на расстоянии X от входа. Полагая, что ха х и пренебрегая всеми производными от скорости, за исключением дхюх)дг, получим [c.59]

Уравнение Бернулли для установившегося потока вязкой жидкости является выражением закона изменения кинетической энергии приме-нительно к одномерным задачам гидромеханики. Выделим в трубопрово-де (рис. 7.2) сечениями 1-1 и 2-2, в которых движение равномерное или плавноизменяющееся контрольный объем V, ограниченный контрольной поверхностью А, показанной штриховой линией. Запишем для выделен-ного объема V закон изменения кинетической энергии [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...