Уравнение Бернулли потока вязкой

При неустановившемся движении реальной (вязкой) жидкости уравнение Бернулли включает еще член, учитывающий потери напора на рассматриваемом участке потока. Таким образом, для реального потока (пренебрегая неравномерностью скоростей по сечению) будем иметь [c.337]

Изложенное в предыдущей главе показывает, что для применения уравнения Бернулли в прикладных расчетах потоков реальной (вязкой) жидкости необходимо уметь определять потери напора, которые пока обозначались лишь символически членом /Гтр в уравнении (5-17). [c.64]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ И ПОТОКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.54]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.135]

Представим установившийся поток вязкой несжимаемой жидкости в виде совокупности элементарных струек (струйная модель потока) (рис. 6.4), для каждой из которых справедливо уравнение Бернулли (5.24). Если все его члены умножить на [c.135]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ [c.86]

Выше было получено уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости и результаты распространены на струйку вязкой жидкости. Выведем теперь уравнение Бернулли для установившегося плавно изменяющегося потока вязкой жидкости, состоящего из совокупности элементарных струек, что и будет являться конечным результатом нашего рассмотрения. [c.86]

Так как мы предполагаем, что поток состоит из совокупности элементарных струек, то уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости может быть получено путем суммирования полных энергий всех элементарных струек, составляющих поток, и потерь энергии, в них происшедших (рис. 3.15). [c.86]

Теперь уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости, записанное нами в общем виде (3.48), мы можем переписать следующим образом [c.89]

Уравнение (3.57) является уравнением Бернулли для целого потока вязкой жидкости. При этом сумма трех его членов [c.89]

Таким образом, мы устанавливаем, что уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости по своему построению аналогично уравнению Бернулли для элементарной струйки. Мы как бы увеличили элементарную струйку до размеров целого потока. Новым элементом здесь являются коэффициенты кинетической энергии и й2, величина которых зависит от степени неравномерности [c.89]

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости выводится и является справедливым для условий плавно изменяющегося движения, по своему характеру близкого к параллельноструйному. [c.122]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЦЕЛОГО ПОТОКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.124]

Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости [c.101]

Теперь можно написать уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости [c.103]

Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости и три формы его представления [c.119]

Основное уравнение. Напишем уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости для двух живых сечений, исходя из уравнений (134) и (139) [c.119]

Уравнение Бернулли для потока вязкой сжимаемой жидкости [c.124]

Зная основное уравнение энергии (Бернулли) для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости (140) и причины возникновения потерь энергии, а также способы их расчета, можно решать задачи о движении несжимаемой жидкости в трубах и каналах. Составим исходные уравнения и изложим общую методику решения таких задач. [c.216]

Для потока реальной (вязкой) жидкости уравнение Бернулли следует писать в таком виде [c.30]

Для определения максимальной вакуумметрической высоты всасывания воспользуемся уравнением Бернулли (78). Проведем сечение I—/ по свободной поверхности жидкости в резервуаре, а сечение II—II на входе в насос (там, где подключен вакуумметр 1). Плоскость сравнения расположим по оси насоса. Тогда для потока вязкой жидкости при установившемся движении [c.164]

Для двух сечений потока вязкой жидкости при плавно изменяющемся установившемся движении уравнение Бернулли имеет вид [c.31]

Отметим области применимости полученных уравнений. При выводе уравнения Бернулли (3.12) было принято, что силы трения отсутствуют. Следовательно, это уравнение не применимо при течении вязкой жидкости, где возникают силы трения между потоком и стенками трубы. [c.35]

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется по каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала установлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечения О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток па п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке 0—0 - 2—2 (рнс. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

Для потока вязкой жидкости уравнение Бернулли должно быть дополнено четвертым лaгaevIым — потерянным напором Ahw, что приводит к записи этого ург внения в виде [c.75]

Это соотношение и является искомой формой уравнения Бернулли для плавноизменяющегося потока вязкой несжимаемой жидкости. Заметим, что, как ясно из вывода, выполнение условий плавной изменяемости необходимо лишь для выбранных расчетных сечений 1—1 и 2—2 (см. рис. 59), тогда как на участке между этими сечениями они могут нарушаться. [c.149]

Применение уравнения Бернулли к потоку вязкой жидкости становится возможным при соблюдении следующего условия течение жидкости в рассматриваемых сечениях должно быть плавно изменяющимся. Напомним, что при плавно изменяющемся движении нормальные (по отнощеншо к вектору скорости) составляющие ускорения любой жидкости частицы должны быть пренебрежимо малыми по сравнению с их продольными составляющими. При этом живые сечения потока должны быть либо плоскими, либо круглоцилиндрическими поверхностями, а распределение гидродинамического давления по вертикали должно подчиняться гидростатическому закону. [c.101]

Нарастание давления, начавщееся у точки В кольцевого зазора в подшипнике (рис. 245), казалось бы, если руководствоваться только формулой (а), должно непрерывно продолжаться до точки А , где угол клинового зазора обращается в нуль. Однако, как видно из рис. 245, нарастание давления уже заканчивается в точке Е, лежащей раньше точки а дальше, вплоть до точки С, находящейся е расширяющейся части кольцевого зазора, имеет место непрерывное уменьшение давления. На первый взгляд такой ход кривой давлений может быть объяснен влиянием инерции жидкости, так как по мере приближения к точке А1 скорость потока смазки непрерывно растет за счет сужения сечения, а на это увеличение скорости, на основании уравнения Бернулли, должно затрачиваться внутреннее давление. Однако, как известно, и мы это подчеркивали раньше, в условиях течения при малых зазорах влиянием инерции жидкости можно пренебречь. Поэтому объяснение явления уменьшения давления в области малых толщин слоя смазки будет иным, но также связанным с фактом увеличения екорости. Если скорости в кольцевом потоке смазки рассматривать в области сравнительно больших толщин слоя смазки, то средняя скорость в каждом отдельном сечении оказывается, как правило, меньше 0,5Уц, где Уц — окружная скорость цапфы. Вязкие же еопротивления, связанные с поддержанием таких скоростей, преодолеваются самим вращением цапфы без затраты на это внутреннего давления, даже наоборот, этот процесс сопровождается возрастанием давления. По мере же приближения к точке Л1, средняя скорость в потоке становится превышающей величину 0,ЬУц. В результате сопротивления течению жидкости, связанные с такими скоростями, не могут быть преодолены лишь за счет одного вращения цапфы необходимые для этого добавочные движущие усилия и получаются за счет падения давления. В части зазора, находящегося непосредственно за течение смазки происходит еще со средними скоростями, превышающими 0,ЬУц, поэтому для поддержания такой скорости недостаточно одного вращения цапфы, а требуется создание движущих усилий за счет дальнейшего снижения внутреннего давления, которое и продолжает падать вплоть [c.350]

Для плавноизменяющегося потока при установившемся движении вязкой несжимаемой жидкости в поле силы тяжести уравнение Бернулли имеет вид [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...