Уравнение первого закона термодинамики для потока газа

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа имеет вид [c.252]

Отсюда следует, что теплота, подведенная к движуще муся рабочему телу, расходуется не только на увеличение его энтальпии, но и на возрастание кинетической энергии. Это выражение является основным уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.107]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа, когда он (поток) совершает полезную техническую работу dZx, имеет вид [c.102]

Уравнение (56) обычно называют уравнением первого закона термодинамики для потока газа. [c.38]

УРАВНЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ ПОТОКА ГАЗА [c.156]

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа рассматривается ниже (сч. 6. гл. III). [c.29]

При расчете процессов истечения водяного пара ни в коем случае нельзя применять формулы для определения скорости (13-14) и секундного массового расхода (13-16), полученные применительно к идеальному газу. Расчет ведется исходя из общей формулы скорости истечения (13-6), полученной из уравнения первого закона термодинамики для потока и справедливой для любого реального вещества. [c.213]

Сравним уравнения первого закона термодинамики для неподвижного газа (2.7) и для потока газа (10.7). [c.103]

В дальнейшем нам потребуется использовать уравнение первого закона термодинамики для потока. Напомним, что это уравнение для-потока жидкости или газа, движущегося в канале, в дифферен- [c.6]

Уравнение первого закона термодинамики для потока в стволе в случае необратимого адиабатного течения (с учетом трения газа о стенки ствола, но при отсутствии теплообмена с внешней средой и технической работы) записывается в виде [c.47]

Первый закон термодинамики для потока газа, протекающего по неподвижному соплу, определяется уравнением [c.80]

Это уравнение является основным выражением первого закона термодинамики для потока газа. Из него следует, что тепло, сообщаемое газу, расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии. [c.123]

Пами получено выражение первого закона термодинамики для потока газа в механической форме, которое часто называют уравнением Бернулли. [c.24]

Уравнение энергии описывает процесс переноса теплоты в материальной среде. При этом ее распространение связано с превращением в другие формы энергии. Закон сохранения энергии применительно к процессам ее превращения формулируется в виде первого закона термодинамики, который и является основой для вывода уравнения энергии. Среда, в которой распространяется теплота, предполагается сплошной она может быть неподвижной (например, массив твердого тела) или движущейся (например, капельная жидкость или газ, в дальнейшем для них будет использоваться общий термин— жидкость). Поскольку случай движущейся среды является более общим, используем выражение первого закона термодинамики для потока (см. 18) [c.265]

Уравнение первого закона термодинамики для газового потока и понятие об энтальпии газа. Основные уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) были выведены для процессов, в которых работа расширения газа затрачивалась на преодоление внешних сил и была равна их работе. Изменение кинетической энергии газа при расширении не учитывалось ввиду его незначительности. Такое расширение происходит, например, в поршневых двигателях внутреннего сгорания. В турбинах, реактивных двигателях и других установках, в которых газ перемещается с большой скоростью, пренебрегать изменением кинетической энергии движущихся масс газа нельзя, так как оно является основным слагаемым в энергетическом балансе рабочего тела, и поэтому уравнения первого закона термодинамики (2.3) и (2.4) в этом случае принимают иной вид. Предположим, что по каналу переменного сечения под действием давления движется поток газа (рис. 2.2). При этом будем считать, что [c.27]

Чтобы определить зависимость скорости от параметров риг газа, проинтегрируем другое уравнение первого закона термодинамики для газового потока vdp = - wdw [c.26]

Уравнение первого закона термодинамики в дифференциальной форме для потока газа принимает вид [c.199]

При выводе уравнения первого закона термодинамики (56) для потока газа использовались два наиболее общих закона природы закон сохранения энергии и второй закон Ньютона, поэтому уравнение (56) справедливо как для обратимых, так и для необратимых процессов, как для идеальных газов, так и для реальных газов и паров. [c.235]

Уравнение (8-7а), представляющее собой запись первого закона термодинамики для обратимого адиабатного потока несжимаемой жидкости, носит название уравнения Бернулли. Это уравнение давно известно в гидродинамике, где оно выводится из законов Ньютона. Уравнение Бернулли имеет большое практическое значение, так как все жидкости при невысоких давлениях (а в некоторых случаях и газы) можно считать практически несжимаемыми. [c.270]

Уравнение процесса. Третьим независимым уравнением для нестационарного течения газа может быть принято уравнение первого закона термодинамики, которое, как и при стационарном течении, приводит к уравнению процесса. При нестационарном течении газа процесс изменения его состояния, как и для стационарного течения, определяется уравнением состояния. Различие состоит только в том, что при стационарном течении уравнение состояния распространяется на все частицы газа в рассматриваемом объеме, а для не-установившегося потока оно должно характеризовать изменение состояния каждой данной частицы газа еще и при изменении времени. [c.35]

Первый закон термодинамики имеет общий характер и справедлив для любых систем — и неподвижных, и движущихся. Для потока газа или жидкости уравнение первого закона термодинамики, записанное для удельных величин, имеет вид [c.112]

Для потока газа уравнение первого закона термодинамики (или уравнение энергии газового потока) в общем виде было выведено в главе III и имело вид [c.115]

Адиабатный процесс истечения газа включает в себя понятие о располагаемой работе, поэтому предварительно рассмотрим эту работу. В параграфе 12. 1 отмечалось, что в основе теории газового потока лежит первое начало термодинамики. Как известно, основное уравнение первого закона термодинамики (4. 5) или (4. 6) выражает равенство энергий для процессов, в которых тело не имело видимого движения в пространстве и, следовательно, не обладало кинетической энергией. Для процессов, в которых тело перемещается в пространстве с некоторой переменной скоростью хю, а следовательно, обладает кинетической энергией видимого движения, уравнение [c.241]

Располагаемая работа. Наряду с уравнениями (8-2) и (8-8) для потока газа действительно также уравнение первого закона термодинамики ( 2-2) вида [c.123]

Поскольку (2) есть уравнение непрерывности, (3) — уравнение движения, (4) — первый закон термодинамики, то Р представляет собой тензор давления, q — вектор теплового потока. Для разреженного газа с малыми градиентами скорости и температуры должны выполняться соотношения р [c.434]

Inw + biF+lnp = In onst или dw/w + dF/F + dp/p = 0. (1.40) Уравнение первого закона термодинамики для потока газа vdp= wdw перепишем в виде [c.30]

РГзменение кинетической энергии газа на этом участке мало и им можно пренебречь, т.е. можно принять, что w — wu. Ввиду того, что по условию в рассматриваемом процессе отсутствует теплообмен с внешней средой, для потока справедливо =0 кроме того, как уже указывалось, для рассматриваемого процесса /тех = 0. В связи с этим в данном случае уравнение первого закона термодинамики для потока примет вид [c.92]

Уравнение первого закона термодинамики для открытой системы с учетом изменения кинетической энерпш этсментарного объема газа в потоке для неподвижного капала без в 1утррнпих источников работы можно представить в форме [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...