Динамика жидкости определение

Определения и описания параметров и величин, существенных в динамике жидкости, приведены ниже. Численные значения помещены в табл. 1-2—1-8 в конце главы. [c.17]

Во-вторых, заметим, что МКР при дискретизации широко использовался и используется и поныне, особенно в динамике жидкости и газа (а не в механике деформируемых тел и строительной механике). Заметим также, что МКЭ используется чаще для расчета пространственных полей, а МКР для определения величин, зависящих от времени, например в динамической теории упругости. Выбор между МКЭ и МКР в значительной мере зависит от характера рассматриваемой задачи, поскольку оба метода обладают специфическими достоинствами и недостатками [c.431]

Для МНОГИХ задач динамики жидкости большой интерес представляет двухатомный газ (воздух, в частности). Приведенные выше уравнения могут служить для определения свойств течения двухатомного газа, мало отличающегося от изоэнтропического, если воспользоваться соответствующими экспериментальными значениями Р и Л . Опыты с двухатомным газом дают величину 7 около /5, и из уравнения (5) 4.1 получим [c.143]

При заданных внешних силах задача динамики жидкости сводится к определению напряжений и кинематических параметров движения в каждой точке жидкости в любой момент времени, а также к определению гидродинамических сил воздействия потока на тела. [c.76]

Таким образом, наряду с газообразными средами (такими как воздух, природный газ, водяной пар, продукты горения или взрыва твердых веществ и т. п.) объектами изучения в газовой динамике — при определенных условиях —являются капельные жидкости (например, вода, керосин, расплавы и т. п.) и твердые в обычном состоянии вещества (например, металлы, лед, грунты и т. п. [c.12]

Основная тема этой книги — механические и электрические системы низкого порядка, но новые взгляды на динамику сыграли такую существенную роль в динамике жидкостей, что мы не можем не упомянуть по крайней мере некоторые эксперименты с хаотическими движениями в жидкостях. Вспомним гл. 1, где говорилось, что главная нелинейность в задачах о жидкости связана с переносным ускорением (V V) V, которое присутствует в уравнении движения (1.1.3). Впрочем, определенную роль могут играть и другие [c.117]

Рассмотрим гидравлический стенд, состоящий из бака (баллона) и одного трубопровода, на выходе из которого установлен регулятор. Примем, что на входе в трубопровод имеется местное сопротивление, в котором учтены потери на трение о стенки трубопровода. Так как решается задача об устойчивости системы, то для описания динамики жидкости в трубопроводе можно воспользоваться зависимостями (2.3.15) и (2.3.16), описывающими режим течения с наложенными гармоническими колебаниями параметров определенной частоты и амплитуды. При этом динамические характеристики регулятора учитываются в выражении для сопротивления на выходе фг-Так же как в гл. 2, параметры на входе участков будут обозначены индексом 1 , а на выходе — индексом 2 . [c.224]

В книге важное место при формулировке вопросов и задач занимают такие разделы, как общие понятия и определения аэродинамики, кинематика и динамика жидкости и газа, теория скачков уплотнения и метод характеристик. Значительное место в книге занимают вопросы и задачи, связанные с аэродинамическим расчетом. [c.5]

Блестящих результатов в самых различных отделах механики достиг гениальный ученый Николай Егорович Жуковский (1847— 1921) — основоположник авиационных наук экспериментальной аэродинамики, динамики самолета, расчета самолета на прочность и т. п. Его работы обогатили теоретическую механику и очень многие разделы техники. Движение маятника, теория волчка, экспериментальное определение моментов инерции, вычисление планетных орбит, теория кометных хвостов, теория подпочвенных вод, теория дифференциальных уравнений, истечение жидкостей, [c.12]

Исследование свойств жидкости и твердого тела показывает, что при плавлении твердое тело становится неустойчивым относительно длинноволновой сдвиговой моды. Расчеты здесь связаны с определением неустойчивости нелинейных уравнений, нелинейность которых обусловлена учетом ангармонизмов. Метод молекулярной динамики позволяет показать правильность этого подхода. Рассматривается простая модель, называемая коррелированной решеточной моделью, в которой центральная час- [c.202]

Ранее было дано определение потенциального течения жидкости. Отсутствие вращения частиц жидкости при безвихревом течении обусловливает наличие потенциала скорости. Динамика потенциального течения жидкости характеризуется уравнением Лагранжа. [c.128]

Опыт показывает, что физико-механические свойства материалов иногда существенно зависят от методов и условий их определения. Так, например, твердость по Бринеллю может зависеть от размера применяемого для испытаний шарика, прилагаемой нагрузки и других факторов. Прочностные характеристики зависят от формы и размеров применяемых образцов, динамики приложения нагрузки и скорости деформирования. Коэффициент трения и износ зависят от большого числа факторов (давления, скорости скольжения, температуры и др.). Поглощение жидких сред (воды, масла, бензина) может зависеть от размеров образца. Например, большой по размерам образец не сможет равномерно пропитаться жидкостью по всему объему, произойдет в основном насыщение поверхностных слоев. Поэтому поглощающая способность большого образца будет меньше такой способности маленького образца. На тепловую усадку будет влиять режим термообработки. [c.258]

Теоретическое и экспериментальное исследование динамики машин с гидроприводом показало, что при определенных сочетаниях параметров системы и условий работы может произойти разрыв жидкости с выделением паров и растворенных газов [4, 21, 63, 72, 73, 81 ]. Появление газов в жидкости приводит к резкому снижению жесткости системы и возникновению колебаний. Для предотвращения этого явления предложены методы определения границ бескавитационной работы следящих гидросистем [72, 81 ] и способы определения жесткости жидкости с учетом пузырьков воздуха [4, 21, 72, 77]. [c.261]

Зависимость (р) усложняется еще больше, если учитывать переход определенного количества газа (воздуха) из растворенного состояния в свободное и обратно. Как известно, количество растворенного в жидкости газа прямо пропорционально давлению (закон Генри). Растворенный газ практически не влияет на объемную упругость жидкости [9, 11]. В динамике какая-то часть воздуха непрерывно переходит из свободного состояния в раствор и обратно, что, естественно, влияет на величину суммар- v иого модуля упругости рабочей жидкости. Оценить это влияние аналитически очень трудно, так как процесс растворения инер-, ционен, а интенсивность выделения газа из раствора зависит от степени турбулизации потока. [c.16]

Анализ динамики рассматриваемых механизмов показывает, что определение коэффициентов из передаточной функции изложенными в литературе методами линеаризации без учета существенных нелинейностей ряда входящих в них элементов, а также изменения характеристик этих элементов в зависимости от температуры рабочей жидкости и некоторых других факторов приводят к значительному расхождению расчетных и экспериментальных данных. [c.90]

В одном из основных стандартных методов определения вязкости жидкостей используют вискозиметр, в котором наблюдают за падением шарика в круглом цилиндре, заполненном исследуемой жидкостью. Точная теория этого прибора является примером непосредственного приложения соответствующих законов динамики взаимодействия частиц со стенкой. [c.33]

Приводимый в обсуждаемой статье на фиг. 10 график вполне согласуется с ранее сделанными наблюдениями [8], согласно которым критический радиус пузыря Л для самых неожиданных сочетаний жидкость — поверхность должен быть при развившемся пузырчатом кипении и атмосферном давлении равен приблизительно Однако для всех шлифованных, т. е. технических, поверхностей характерен целый спектр впадин по их величине. Спрашивается, почему же впадины с радиусом 10 3 см неэффективны, а впадины с радиусом около 10" см эффективны Любая законченная теория зародышеобразования при кипении должна ответить на этот вопрос. Одной из причин слабой эффективности больших впадин может служить их плохая способность задерживать (захватывать) пар, ибо жидкость легко проникает в них. Геометрические критерии устойчивости впадин против подобного механического удаления пара приведены в работе [9]. Для тех впадин, которые способны хорошо задерживать пар, соображения, основанные на динамике и теплопередаче, могут быть проверены путем определения того, достигла ли жидкость [c.130]

Иногда в число условий единственности входят некоторые интегральные равенства, подобно тому, как это имело место в идеальной жидкости, где при расчете подъемной силы крылового профиля (гл. V) использовалась присоединенная циркуляция. В динамике вязкой жидкости аналогичную роль играют задание величины импульса струи при расчете явления распространения струи в пространстве, затопленном той же жидкостью, задание сопротивления тела для определения течения в аэродинамическом следе за ним и др. [c.365]

Закон изменения масштаба (34) справедлив также в теории упругости, теории пластичности и в динамике взрывных процессов ) он назван законом Кранца. Вообще он справедлив всегда, когда тензор напряжений есть функция только от деформации и не зависит от ее скорости, и всякий раз, когда в некотором напряженном состоянии освобождается определенная (в расчете на единицу объема) химическая энергия, как это требуется в условиях Чепмена — Жуге ([6], 87). Любопытно, что этот закон справедлив также в релятивистской механике жидкостей. [c.147]

Второе направление ставит своей задачей исследование спектров молекул в зависимости от их строения и характера межмолекулярных взаимодействий. Оно основывается на исследовании спектров конденсированных веществ (твердых аморфных и кристаллических тел, растворов, жидкостей и различных смесей), которые содержат новую обширную информацию о характере межмолекулярных взаимодействий, природе квантовых переходов, строении сольватных оболочек, динамике теплового движения частиц, а также физико-химических свойствах молекул в основном и возбужденном электронных состояниях. Оба направления взаимосвязаны, поскольку учет межмолекулярных сил предполагает определенное знание структуры, оптических и энергетических характеристик изолированных молекул. [c.5]

Задачу о погружении деформируемых тел в жидкость можно условно разбить на две взаимосвязанные части определение движения жидкости, вызванного погружением деформируемого тела (гидродинамическая составляюш,ая), и исследование динамики конструкции под действием гидродинамических сил (упругая часть). При этом определяюш,ей и наиболее сложной в математическом плане является гидродинамическая часть. Для ее решения широко используются как аналитические, так и численные методы. [c.395]

В случае определения поведения жидкости конечно-разностными методами удобно применять эти же методы и для исследования динамики оболочки, что вызвано необходимостью стыковки на каждом шаге по времени решений уравнений движения жидкости и оболочки. Конечно-разностные методы являются также более экономичными по сравнению с методом Рунге—Кутты и, несмотря на то, что имеют меньший порядок аппроксимации по времени, не приводят к существенной потере точности. Это объясняется тем, что наибольшую погрешность в решение [c.395]

В заключение обратим внимание на идентичность уравнений (7.6.1) и уравнений газовой динамики (Чаплыгина), из которой следует определенная связь рассмотренных в главе вопросов и теории движения сжимаемой жидкости. [c.215]

Одними из перспективных методов интенсификации производства в нефтегазодобывающей промышленности являются методы, основанные на волновой технологии [1-3]. В ее основе лежит идея о преобразовании колебаний и волн в другие формы механического движения. Нелинейная волновая механика многофазных систем позволила открыть ряд эффектов, происходящих в многофазных системах, в частности односторонне направленное перемещение твердых частиц и капель и ускорение течений жидкости в капиллярах и пористых средах, увеличение амплитуды волны по мере удаления от источника из-за нелинейного взаимодействия волн и пр. Для реализации этих эффектов в промышленности необходимы генераторы, создающие требуемые типы волн — гармонические, периодические импульсы, ударные и т. д. В зависимости от конструктивного исполнения устройств, предназначенных для создания периодических импульсов, можно обеспечить как ударное, репрессивное, так и депрессивное воздействие на пласт с целью повышения производительности добывающих или приемистости нагнетательных скважин. Принцип действия некоторых конструкций, предназначенных для ударного воздействия на пласт, можно охарактеризовать как мгновенную остановку падающего столба жидкости. Для определения амплитуды ударного воздействия и формы импульса необходимо знать волновую картину (динамику распространения прямых и отраженных волн сжатия и разряжения), возникающую в жидкости. [c.208]

Большинство задач, рассматривае.мых в динамике жидкости и газа, относятся к телу, движущемуся с определенной скоростью в неподвил-сной жидкой или газовой среде (воздухе). Это означает, что относительно тела скорость среды па бесконечности равна нулю. Однако почти всегда удобнее обратить процесс, считая, что тело покоится в потоке среды. В таком случае скорость и температура сре-ды на бесконечном удалении от тела имеют определенные постоянные значения, п )пчем и = и (х) и Т = Ту(х). [c.28]

Теория пограничного слоя уже заняла свое место в магнитной гидродинамике. Наличие взаимодействия проводящей жидкости или ионизованного газа (плазмы) с заданным внешним магнитным полем не вносит особых трудностей в решение задач теории пограничного слоя. Так же как и в общей динамике жидкости и газа, вопрос усложняется в тех случаях, когда магнитное поле йаперед не задано и для его определения возникает необходимость проводить совместное интегрирование уравнений пограничного слоя и уравнений Максвелла при наличии усложненных граничных условий, проводимости и магнитной проницаемости стенок. Существующие исследования связаны главным образом с запросами техники магнитных генераторов электрического тока и магнитогидродинамических двигателей. Ряд исследований посвящен изучению влияния магнитного поля на обтекание тел проводящей жидкостью (уменьшение области возвратных течений за линией отрыва) и на распространение затопленных струй. Некоторые сведения о пограничном слое в магнитной гидродинамике будут даны в специальной статье настоящего сборника, посвященной проблемам магнитной гидродинамики и механики плазмы и разреженного газа (см. стр. 423—460). [c.523]

При изучении любого курса, в том числе и аэролниачики, главным является глубокое усвоение его важнейших теоретических основ, без чего невозможны творческое решение практических задач, научные поиски и открытия. Поэтому особое внимание должно быть уделено ознакомлению с материалами первых пяти глав книги, в которых излагаются основные понятия и определения аэродинамики кинематика жидкой среды основы динамики жидкости и газа теория скачков уплотнения метод характеристик, наиболее широко используемый при исследовании сверхзвуковых течений. К числу фундаментальных следует отнести материалы, отиоснщиеся к обтеканию профилей крыльев (гл. VI, П), которые дают достаточно полное представление об обще теории движения газа в двухмерном пространстве (теория так называемых двухмерных движений). Непосредственно с этими материалами связана научная информация о свер.хзвуковом обтекании крыла, завершающая первую часть кинги (гл. У1П). Результаты исследо- [c.3]

Блестящих результатов в самых различных отделах механики достиг гениальный ученый Николай Егорович Жуковский (1847—1921), основоположник авиационных наук экспериментальной аэродинамики, динамики самолета (устойчивость и управляемость), расчета самолета на прочность и т. д. Его работы обогатили теоретическую механику и очень многие разделы техники. Движение маятника теория волчка экспериментальное определение моментов инерции вычисление пла нетных орбит, теория кометных хвостов теория подпочвенных вод теория дифференциальных уравнений истечение жидкостей сколь жение ремня на шкивах качание морских судов на волнах океана движение полюсов Земли упругая ось турбины Лаваля ветряные мельницы механизм плоских рассевов, применяемых в мукомольном деле движение твердого тела, имеющего полости, наполненные жидкостью гидравлический таран трение между шипом и подшипником прочность велосипедного колеса колебания паровоза на рессорах строительная механика динамика автомобиля — все интересовало профессора Жуковского и находило блестящее разрешение в его работах. Колоссальная научная эрудиция, совершенство и виртуозность во владении математическими методами, умение пренебречь несущественным и выделить главное, исключительная быстрота в ре-щении конкретных задач и необычайная отзывчивость к людям, к их интересам — все это сделало Николая Егоровича тем центром, вокруг которого в течение 50 лет группировались русские инженеры. Разрешая различные теоретические вопросы механики, Жуковский являлся в то же время непревзойденным в деле применения теоретической механики к решению самых различных инженерных проблем. [c.16]

Направление силы Р< ) показано на рис. 6.27. Сосредоточенные и распределенные силы, вызванные потоком (на криволинейных участках трубопровода возникают распределенные силы, равные по модулю тгШо из, где из — кривизна осевой линии стержня), нагружают стержень. Вызванное потоком жидкости начальное напряженное состояние стержня существенно влияет на его частотные характеристики, что при исследовании задач динамики следует обязательно учитывать. Полученные уравнения равновесия (6.112) и (6.114) справедливы как для случая, когда форма осевой линии стержня при нагружении внешними силами практически остается без изменения, так и для случая, когда форма равновесия при приложении внещних сил существенно отличается от исходной (например, для стержней с малой жесткостью). В первом случае вектор бь входящий в уравнение (6.114), есть известная функция координаты S с известными проекциями в декартовых осях во втором случае вектор С] неизвестен и для определения Q и М уравнений (6.112), (6.114) недостаточно для решения задач статики необходимо рассматривать деформации стержня. [c.264]

Впервые предлоэюил обилие уравнения двиоюег ния твердых тел с неголономными связями, разработал классическую по простоте и законченности геометрическую интерпретацию случаев движения тела в жидкости, дал решения сложнейших задач аэродинамики и авиации (определение -точки приложения подъемной силы, определение сил при неустановившемся полете, теория механизированного крыла и т. д.) Опубликованием работы О газовых струях положил начало новой области механики — га-зово-й динамике, приобретающей все большее значение с развитием скоростной авиации. [c.333]

П. А. Л е б е д е в. Математическая модель движения вязкой иесишмаемой жидкости в гидродинамической муфте и определение ее параметров.— В кн. Динамика машин. М. Наука, 1980. [c.163]

Для исследования динамики промышленных гидроприводов используется система обыкновенных дифференциальных и алгебраических нелинейных уравнений [1, 2]. В этих уравнениях ряд коэффициентов изменяет свое значение при достижении заданного значения аргументом (временем) или какой-либо переменной, например скоростью выходного звена гидродвигателя, расходом жидкости в определенном сечении и т. д. Рассмотрим метод решения таких систем уравнений на примере решения системы уравнений движения гидропрцвода с гидроцилиндром, который питает нерегулируемый насос с переливным клапаном. Управление скоростью выходного звена гидроцилиндра (поршня) осупдествляется дроссельными управляюш ими гидроустройствами (УГ), золотники которых перемещаются с постоянной настраиваемой скоростью. Экспериментальное исследование УГ с профилированными золотниками [1] показало, что потери давления Ар в окне У Г можно с достаточной точностью аппроксимировать функцией [c.3]

При обтекании О. потоком жидкости или газа могут наступить неустойчивые (автоколебательные) режимы, определение к-рых составляет раздел т. и. гидро- или аэроупругости. К ним относятся явления классич. и панельного флаттера наблюдаются также явления срывБОГо флаттера. Вынужденные колебания О. под действием срыввых течений носят назв. бафтинга. Во мн. разделах динамики О. следует вести расчёт на основании нелинейных зависимостей. О. широко применяются в качестве покрытий зданий, в летат. аппаратах, деталях разл. машин и т. д. [c.381]

Силовое воздействие струи на заслонку. Истечение жидкости через дроссель сопло-заслонка сопровождается силовым воздействием потока жидкости на заслонку. Это силовое воздействие является основной нагрузкой, действующей на якорь электромеханического преобразователя, управляющего работой гидроусилителя. Учет этой нагрузки имеет большое значение для определения тягового усилия электромеханического преобразователя и анализа статики и динамики всего электрогид равлического усилителя. [c.406]

В инженерной практике широко распространены конструкции, элементы которых имеют полости или отсеки, содержащие жидкость, иапример, объекты авиационной и ракетно-космической техники, танкеры и плавучие топливозаправочные станции, суда для перевозки сжиженных газов и стационарные резервуары, предназначенные для хранения нефтепродуктов и сжиженных газов, ректификационные колонны и т. д. В большинстве случаев жидкость-заполняет соответствующие полостн или отсеки лишь частично, так что имеется свободная поверхность, являющаяся границей раздела между жидкостью и находящимся над ней газом (в частности, воздухом). Обычно можно считать (за исключением особых случаев движения тела с жидкостью в условиях, близких к невесомости, которые здесь не рассматриваются), что колебания жидкости происходят в поле массовых сил, гравитационных и инерционных, связанных с некоторым невозмущенным движением. Как правило, это поле можно в первом приближении считать потенциальным, а само возмущенное движение отсека и жидкости — носящим характер малых колебаний, что Оправдывает линеаризацию уравнений возмущенного движения. Ряд актуальных для практики случаев возмущенного движения жидкости характеризуется большими числами Рейнольдса, что позволяет использовать при описании этого движения концепцию пограничного слоя, считая, кроме того, жидкость несжимаемой. Эти гипотезы лежат в основе теории, излагаемой ниже [23, 28, 32, 34, 45, 54J. Учету нелинейности немалых колебаний жидкости посвящены, например, работы [15, 26, 29, 30]. Взаимное влияние колебаний отсека и жидкости при ее волновых движениях может сильно изменять устойчивость системы, а иногда порождать неустойчивость, невозможную при отсутствии подвижности жидкости. В качестве примера можно привести резкое ухудшение остойчивости корабля при наличии жидких грузов и Динамическую неустойчивость автоматически управляемых ракет-носителей и космических аппаратов с жидкостными ракетными двигателями при неправильном выборе структуры или параметров автомата стабилизации. Поэтому одной из основных Задач при проектировании всех этих объектов является обеспечение их динамической устойчивости [9, 10, 39, 43]. Для гражданских и промышленных сооружений с отсеками, содержащими жидкость, центр тяжести при исследовании их динамики смещается в область определения дополнительных гидродинамических нагрузок, например при сейсмических колебаниях сооружения [31]. [c.61]

Микишев г. И., Дорожкин Н. Я. Экспериментальное определение гидродинамических ипчАЛнциентов для цилиндрической полости при наличии в ней радиальных перегоро-док Известия АН СССР. Механика жидкости и газа, 1967, № I, с. 84—87. tn Микишев Г. И. Экспериментальные методы в динамике космических аппаратов. М, Машиностроение. 1978. 248 с. [c.89]

Расчеты свободных н вынужденных местных колебаний судовых конструкций выполняют с использованием схем однопролетных и неразрезных балок, плоских и пространственных рам, изогропных и ортотропных пластин, цилиндрических подкрепленных оболочек, ортогональных балочных решеток — перекрытий и некоторых других. Большинство из этих схем обычны для задач динамики сооружений, и соответствующие методы расчета приведены в работах [7, И, 16]. Некоторые особенности, характерные для судовых конструкций, проявляются при определении возмущающих сил, услови л закрепления элементов корпуса на опорах (опорном контуре), числовых характеристик демпфирования, а также при учете взаимодействия конструкций с жидкостью. [c.449]

Моделирование динамики потока в литниковых каналах и рабочей полости формы. Наблюдения (визуальные, с помощью скоростной киносъемки и рентгеносъемки) за характером потока жидкости в литниковых каналах и рабочей полости формы проводя с целью определения допустимбй турбулентности потоков на отдельных участках пути и волнообразного движения поверхности металла в форме, выявления о гагов возникновения возмущения и инжекции воздуха, изучения путей движения в полости формы свежих порций металла и образования застойных и проточных зон, а также для решения ряда других технологических задач. [c.127]

Наиболее трудны для теории начальные стадии конденсации пара, где макроскопические представления неприменимы. Само понятие кластера нуждается в уточнении. Стиллинджер [197] определил физический кластер как совокупность связанных молекул, потенциал взаимодействия которых резко обрезается на расстоянии 2г , а сфера радиусом проведенная из центра каждой молекулы, пересекается по крайней мере с одной из сфер других молекул. Таким образом, каждая молекула кластера прямо или косвенно связана с остальными молекулами через непрерывную цепную последовательность перекрывающихся сфер. Это определение включает как открытые цепи, так и компактные группировки молекул. Относительно выбора значения не имеется строгих критериев. С одной стороны, оно должно быть сравнимым с расстоянием между молекулами жидкости, а с другой — не должно сильно превышать, скажем более чем в 3 раза, расстояние а между молекулами, соответствующее минимуму парного потенциала и(г -). Методами молекулярной динамики и Монте-Карло было показано, что размеры кластеров мало изменяются, когда варьируется в пределах (1,7 -н 2,5)а [240]. [c.70]

Кроме изложенного, можно сделать еще одно теоретико-груп-повое замечание. Стационарным движением в динамике называют движение, которое, если рассматривать его по отношению к осям, связанным с телом, не зависит от времени. Как и в формуле (13), ускорение q стационарного движения увеличивает значение Qi = diTifqj)ldt - dT /dqi)q q на величину Tij qj. Следовательно, для того чтобы получить силы при произвольном движении, мы просто можем сложить силы, соответствующие ускорению q из начального состояния покоя, рассмотренные в 100—102, и силы, действующие при стационарном движении. Так, если мы хотим определить силы, действующие на твердое тело при его стационарном движении в идеальной (т. е. несжимаемой невязкой) жидкости, то мы можем определить силы и при любом движении. Поэтому мы ограничимся задачей определения сил, действующих при стационарном движении. [c.220]

Уравнения гидродинамики и их интегралы. Уравнения гидродинамики в форме Эйлера. Теоремы Бернулли и Лагранжа. Сообщение движения жидкости импульсом. Теорема Томсона. Гельмгольцев принцип сохранения напряжения вихревой нити. Основные принципы динамики, отнесенные к жидкой массе. Определенность гидрокннетической задачи. [c.322]

Определение предельных значений интенсивности смещений (ускорений) резервуара, при которых еще не происходит разрушения резонансных колебаний, представляет чрезвычайно трудную задачу, которую необходимо решать в нелинейной постановке для реальной жидкости. До настоящего времени еще нет работ, в которых рассматривались бы подобные задачи . Вопрос определения предельных значений интенсивности периодических движений резервуара относится к весьма сложным и юнким вопросам гидродинамики, которые в настоящий момент использовать не удается. Предположение о неразрушимости колебаний жидкости используется во всей работе как при исследовании динамики частично заполненных резервуаров, так и при исследовании движения любых систем, несущих полости, частично заполненные жидкостью. Для внешних нагрузок, действующих на системы и изменяющихся во времени случайно, предполагается, что составляю.щие спектра внешних сил меньше тех предельных значений, которые вызывают такие колебания систем, при которых происходит разрушение резонансных колебаний жидкости. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...