Сопротивление тела

Сопротивление тел, оказываемое действующим на них нагрузкам, обусловливается наличием в этих телах особых внутренних [c.123]

Такой подход был предложен Никольским [1]. В его работе предлагается постановка вариационной задачи для функций на контрольном контуре, состоящем из двух характеристик уравнений газовой динамики разных семейств. В этом случае функционал, выражающий сопротивление тела и некоторые дополнительные условия, выписывается явно. После определения функций на контрольном контуре остается решить задачу Гурса с известными функциями на характеристиках. Никольский [1] решил вариационную задачу об оптимальной форме тела вращения на основе линеаризованных уравнений газовой динамики, однако, основная идея этой работы применима и к точным уравнениям. [c.45]

В этом случае равенства (3.17), (3.51), (3.50) показывают, что величина 7 < о для части экстремали, которая принадлежит области (3.55). Из (3.49) следует, что величина х может быть уменьшена при 6<р > 0. Вариация 6<р > 0 допустима в случае решения задач 2 или 4. Иными словами, сопротивление тела, полученного решением задач 1 или 3, [c.103]

Отметим, что, например, при числе Маха набегающего потока М = 4 максимальное сопротивление тела вращения может в два раза превышать сопротивление полубесконечного цилиндра с плоским головным срезом в случае осевой симметрии. Для проведения этого сравнения был использован расчет осесимметричного течения с отошедшей ударной волной, приведенный Белоцерковским в [38]. [c.173]

В предельном (простейшем) случае сопротивление тела сдвиговому деформированию всегда равно нулю. (Наличие сопротивления означает, что при возникновении в теле скоростей деформаций возникают соответствующие силовые реакции, характеризуемые тензором напряжений.) Такие среды называются идеальными жидкостями. [c.41]

Мы говорили все время о телах, имеющих большие размеры в направлении оси г. Однако эти же соображения остаются справедливыми и в случае тел вращения, ось которых расположена вдоль оси х. В частности, для объяснения различного лобового сопротивления тел, изображенных на рис. 320, могут быть применены те же соображения. На рис. 329 приведена фотография наблюдаемой картины обтекания тела сигарообразной формы. В отличие от случая обтекания цилиндра (рис. 331, стр. 552), позади тела отсутствует завихренная область пониженного давления. [c.550]

Уменьшение лобового сопротивления тел во многих случаях имеет большое практическое значение. Так, для самолета дирижабля или торпеды i) лобовое сопротивление воздуха или воды является единственной силой, тормозящей движение. Поэтому фюзеляжу и крыльям самолета, корпусу дирижабля и торпеды придают хорошо обтекаемую форму. В быстроходных наземных экипажах — автомобилях и скоростных поездах — лобовое сопротивление, обусловленное воздухом, хотя и не является единственным сопротивлением, но все же играет заметную роль. Для уменьшения лобового сопротивления этим экипажам также придается обтекаемая форма. [c.550]

Эта особенность гиперзвуковых течений получила название закона плоских сечений, с помощью которого нетрудно определить лобовое сопротивление тела, равное работе расширения соответствующей формы эквивалентного поршня, совершаемой над газом в слое за время прохождения тела сквозь этот слой. Контур порш- [c.117]

Значительный накопленный опыт показывает, что для расчета сопротивления тела при гиперзвуковом обтекании можно использовать закон сопротивления Ньютона, полагавшего, что движущаяся жидкость состоит из одинаковых частиц, заполняющих равномерно пространство и не взаимодействующих друг с дру- [c.118]

ВНЕШНЕЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ ТЕЛ ПРИ СКОЛЬЖЕНИИ [c.145]

Внешнее сопротивление тел в потоке разреженного газа при наличии скольжения [c.145]

Впервые влияние скольжения на сопротивление тела было обнаружено Милликеном ) в 1911 г. при исследовании скорости падения мелких масляных капель в воздухе под действием силы тяжести, а также скорости подъема против силы тяжести заряженных капель, находящихся в вертикально направленном электростатическом поле. [c.145]

Выявим закон изменения температуры в теле сначала для наиболее простого случая, когда внутренним тепловым сопротивлением тела по сравнению с внешним сопротивлением можно пренебречь, и потому в каждый момент времени температуру всего тела можно считать одинаковой. Равномерность температурного поля увеличивается с ростом коэффициента теплопроводности тела и с уменьшением коэ( )фициента его теплообмена с окружающей средой. При Bi <0,1 с достаточной для практики точностью температурное поле тела можно считать равномерным. [c.301]

При экспериментальном определении сопротивления тел в качестве характерной площади So выбирают обычно площадь миде-левого сечения, т. е. площадь проекции поверхности тела 5 на плоскость, нормальную вектору скорости v . [c.395]

Можно указать на несколько факторов, вызывающих появление подобных дефектов. К ним относятся в первую очередь кинетические факторы, связанные с тем, что кристалл не успевает стать идеальным в процессе кристаллизации и последующей обработки. Далее следует указать, что при не слишком низких температурах из-за конкуренции энергетического и энтропийного факторов присутствие в кристалле некоторого количества дефектных мест будет отвечать термодинамическому равновесию. Наконец, уже созданные идеальные кристаллы могут оказаться испорченными под влиянием факторов (механической обработки, действия радиации), нарушающих строгую периодичность расположения атомов. По этим причинам реальные кристаллы имеют дефекты, и физические свойства кристалла формируются под совместным действием строгой периодичности и отступлений от нее. Можно привести немало примеров, свидетельствующих о важности учета вклада дефектов в формирование свойств материалов. Так, без учета этого вклада оказалось невозможным построение теории прочности и пластичности материалов, поскольку эти характеристики определяются степенью сопротивления тела действию сил, смещающих разные части тела относительно друг друга. Под действием радиации (мощные световые потоки, пучки электронов, нейтронов, заряженных ядер и т. д.). отдельные атомы или группы атомов оказываются выбитыми из своих правильных положений, и поэтому структура и свойства облученных материалов необъяснимы без оценки роли дефектов и т. д. В связи с этим важной составной частью физики твердого [c.228]

Пользуясь методами анализа размерностей, определите общий вид зависимости для коэффициента сопротивления тела, движущегося в атмосфере. [c.13]

Рис. 10.11. Экспериментальные данные о сопротивлении тел вращения

Кривая 1 на рис. 10.4, характеризующая распределение давления по поверхности тела вращения, соответствует обтеканию этого тела несжимаемым потоком (Моо = 0) идеальной жидкости. На это указывает симметричный относительно вертикальной оси аЬ вид этой кривой. Нетрудно видеть, что лобовое сопротивление тела равно нулю, так как силы давления, действующие на передний участок поверхности, уравновешиваются такими же силами, возникающими в хвостовой части и направленными в противоположном направлении. Кривая 2 соответствует обтеканию того же тела потоком реальной жидкости, обладающей свойством вязкости. При этом так как избыточное давление на передней части поверхности меньше, то, очевидно, и скорость набегающего потока меньше, чем в первом случае. [c.497]

Рис. 10.38. Кривые лобового сопротивления тел вращения

Рассмотрим общую формулу для расчета коэффициента сопротивления тела вращения с криволинейной образующей при условии зеркального отражения молекул от поверхности. Из рис. 13.4 видно, что элементарный поток массы йт = [c.721]

Рассмотрим некоторые экспериментальные результаты при М = 2,25 [58], полученные для затупленных тел и установленных на них цилиндрических игл различной длины с отверстиями в головной части для вдува газа (водорода). На рис. 6.2.5 и 6.2.6 показано изменение коэффициента лобового сопротивления тела сх , вызванное перераспределением давления по поверхности его носка. Вдув водорода осуществлялся как без воспламенения, так и с воспламенением. [c.402]

При гиперзвуковых скоростях обтекания для расчета сопротивления тела и распределения давления используют теорию Ньютона. В современной ее интерпретации предполагается, что частицы не взаимодействуют между собой, а имеет место лишь взаимодействие частиц с телом. В этой теории предполагается, что при соударении теряется нормальная к телу составляющая количества движения (неупругий удар), а касательная составляющая количества движения не изменяется. В результате давление на поверхности тела рассчитывают по формуле Ньютона [c.62]

Несмотря на приближенный характер теории Ньютона, в ряде случаев распределение давления и сопротивление тел можно рассчитать достаточно точно. [c.63]

Несмотря на то что идеальной жидкости в действительности не существует, многие теоретические решения, полученные в предположении идеальности жидкости, имеют большое практическое значение. Пригодность модели идеальной жидкости для многих задач обтекания тел объясняется прежде всего тем, что идеальная жидкость сохраняет основные свойства реальных жидкостей (непрерывность, или сплошность). Кроме того, при обтекании хорошо обтекаемых тел (крыла самолета, ракеты, лопатки турбины и пр.) влияние вязкости на распределение давления по поверхности этих тел сказывается лишь в очень слабой степени. Однако влияние вязкости оказывает решающее значение при подсчете сопротивлений тел в движущейся жидкости. [c.86]

Выясним, как величина чисел подобия влияет на величину сопротивления тел. Сопротивление X любого тела -можно представить в- виде [c.231]

При изучении переноса количества движения (при рассмотрении сопротивления тел) и переноса тепла законы представляются обычно в виде зависимости безразмерных величин. Для переноса тепла такой величиной является число Нуссельта. [c.254]

Такую же силу нужно приложить к тому же телу и для того чтобы оно осталось в покое в том случае, если будет помещено в потоке той же жидкости, движущейся со скоростью v, с какой в первом случае перемещалось само тело. В первом случае названная сила представляет собой сопротивление среды (жидкости), во втором — сопротивление тела обобщая, можно назвать эту силу сопротивлением при обтекании тела жидкостью. [c.179]

Значение коэффициента if лежит в пределах O if l. Однако нахождение его конкретных значений в ряде случаев затруднительно, поэтому при постановке эксперимента стремятся обеспечить условия, при которых ij = l. Эти условия имеют место, когда термическое сопротивление тела IjX мало по сравнению с термическим сопротивлением теплоотдачи 1/а. В этом случае весь температурный перепад сосредоточен в пограничном слое жидкости, омывающей поверхность тела, а температура тела выравнивается, т. е. Ьр= = 0i и 1 з= 1. [c.187]

Б. Неправильно. Жесткость характеризует сопротивление тела упругому деформированию. Если бы канат был только недостаточно жестким, он бы чрезмерно удлинился, но не оборвался. [c.274]

Лебединский В, Г., Сопротивление тел различной геометрической формы, помещенных в потоке сыпучей среды, Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса, 1967. [c.408]

Волновое сопротивление тела в стационарном сверхзвуковом потоке газа равно нулю, если это тело не вызывает появления ударных волн, а обтекание его является безотрывным. Примером служит биплан Бузема-на. Простое исследование, не учитывающее детальной структуры потока, позволяет найти другую, верхнюю, границу волнового сопротивления при заданных габаритах тела. [c.167]

Широко разработанная теория движения идеальной жидкости обычно дает вполне удовлетворительную картину действительных течений, за исключением областей, расположенных в непосредственной близости от поверхности обтекаемого тела. В этпх областях существенное значение приобретают силы внутреннего трения, или силы вязкости, которые являются определяющими в возникновении сопротивления тел при движении в жидкости. Пренебрежение этимп силами приводит к тому, что сопротивление тела, равномерно движущегося в неограниченном пространстве, оказывается равным нулю, что противоречит данным опытов. [c.276]

Последующие научные работы по гидравлике появились лишь в XVI и XVII веках. Наиболее крупные из них Леонардо да Винчи (1452—1519) — в области плавания тел, движения жидкости по трубам и открытым руслам С. Стевина (1548—1620) — законы давления жидкости на дно и стенки сосуда Г. Галилея (1564—1642) — в области равновесия и движения тел в жидкости Э. Торичелли (1608—1647)—по истечению жидкости через отверстия Б. Паскаля (1623—1662) — о передаче давления жидкости (закон Паскаля) И. Ньютона (1642—1727)—о внутреннем трении в жидкости (закон Ньютона) и сопротивлении тел при движении в жидкости. [c.4]

Представим себе в окрестности произвольной точки М (xi) тела его единичный элемент, который можно считать нагретым равномерно. Пусть д = Т — То есть. изменение температуры в этой точке тела, зависящее от координат Xi. Тепловая деформация элемента встречает упругое сопротивление тела, поэтому дополнительно возникают упругие деформации. В результате деформированное состояние ок-pe rtio TH точки М (xi) будет определяться тензором деформации, компоненты которого 81J представляют сумму тепловой деформации 6// и силовой упругой де< юрмации е// [c.67]

Полный коэффициент лобового сопротивления тела вращенл [c.29]

Ньютон (1642—1727) в своем извесФном труде Математические начала естественно-научной философии , основываясь на собственных опытах, установил, что сопротивление тел при движении в жидкости пропорционально квадрату скорости. [c.7]

Для дозвукового вдува значение может быть меньше, чем для непроницаемого тела. На рис. 7.3.4 нанесены при Усо = Уш = 1Д, Ма о = 4, Н = 0,5 графики изменения волнового сопротивления Схь, отнесенные к соответствующим значениям с ъ Для непроницаемого тела в зависимости от 5о для трех значений (ро ) , = 1 0,5 и 0,25 (сплошные кривые 1, 2, 3 соответственио), а также суммарные значения коэффициента лобового сопротивления, отнесенные к значению этого коэффициента для непроницаемого тела (штриховые кривые 4, 5, 6) соответственно. Анализ этих кривых показывает, что при каждом значении (раДш существует оптимальная длина проницаемого участка 5о, при которой лобовое сопротивление тела минимально. [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...