Потенциал парный

Система, состоящая из двух или нескольких видов молекул, может образовывать сложные структурные единицы. Если молекулы имеют различный потенциал парного взаимодействия, то вначале будет идти укрупнение молекул, имеющих больший потенциал парного взаимодействия Например, Ел>Е 2>Е22. в этом случае вокруг локализованных молекул одного вида устанавливаются молекулы второго вида (рис. 51). Укрупнение происходит до тех пор, пока вероятность их встречи не станет практически равна нулю [49]. [c.70]

Если система имеет три вида молекул, то вначале будет образовываться ядро из молекул одного вида, у которого также потенциал парного взаимодействия будет больше Ец>Е 2>Е2,>Е2,>Е, >Е ,, вокруг этих молекул бу-д т последовательно устанавливаться молекулы второго вида, а затем третьего, образуя при этом оболочки из молекул одного вида [49]. [c.70]

В работе [25] параметр теплоты смешения связывается с параметром потенциала парного взаимодействия. Меньшей величине теплоты смешения соответствует меньший потенциал парного взаимодействия (рис. 3.21, б-в). Потенциал парного взаимодействия двух частиц является функцией расстояния и состоит из нескольких слагаемых. В формуле (3.15) приведены слагаемые, имеющие место в нефтяных системах, которые являются ковалентными жидкостями [c.158]

Как отмечается в работе [25], д.1я сложных структур, какими являются кластеры, потенциал парного взаимодействия определяется природой частиц. [c.179]

Заметим, что потенциал ф(г) создается зарядом е и всеми другими зарядами плазмы его нельзя рассматривать как потенциал парного взаимодействия экранированных частиц. [c.361]

Предположим, что молекулы вселенной описываются гамильтонианом вида (2.4.1), (2.4.4), причем = 0. Потенциал парного взаимодействия V (г) [см. (2.4.5)] для любого реального случая схематически изображен на фиг. 4.3.2. На малых расстояниях сила взаимодействия является отталкивательной, поскольку частицы не могут проникать друг в друга на больших расстояниях действуют силы притяжения, уменьшающиеся более или менее плавно при г —сх). [c.135]

Эффективно благодаря неравенству (48.6) взаимодействие частиц газа в среднем невелико. Однако, например, при столкновении двух частиц уравнение (48.7) позволит получить правильное описание для рассеяния на большие углы, поскольку потенциал парного взаимодействия нри выводе этого уравнения не считался малым (и отличие от уравнений (48.3) и (48.5)). [c.192]

Для определения волновой функции тритона будет использован метод, состоящий в описании эволюции системы с изменением величины константы связи д (потенциал парного взаимодействия дУ) и уже применявшийся для вычисления энергии связи тритона и фаз ггб/-рассеяния [1, 2]. Соответствующее уравнение для волновой функции имеет вид [c.280]

Для сравнения результатов расчеты сначала проводились в идеальном кристаллите a-Fe, содержащем 10 атомов. Использовался потенциал парного взаимодействия Джонсона [43]. На рис. 7.9 приведена функция радиального распределения атомов (RDF), вычисленная для трех различных моментов времени fi = 300 Ai, 2 = 400 Ai, h = 500 Ai (Ai = 10 ). [c.225]

Полупроводник собственный, плотность электронов 16.1 Поляризации индекс 3.10 Поляризуемость кристалла 24.9—24.11 Потенциал парный 9.2, 9.5, 9.8 [c.634]

Потенциал парного взаимодействия. Существование и единственность конфигурационного распределения Гиббса. Обсудим условия на потенциал взаимодействия U, налагаемые при изучении конфигурационных распределений Гиббса, а также при исследовании динамических систем статистической механики, которое проводится в последующих параграфах. Простейшими примерами потенциалов взаимодействия являются потенциал идеального газа [c.242]

Зафиксируем потенциал парного взаимодействия и, числа >0, р>0 и вектор [c.246]

Так как характер изменения потенциала парного взаимодействия и (гг ) соответствует верхней кривой на фиг. 56, функция и обращается в нуль для гц, превышающих радиус действия молекулярных сил, и равна —1 в области малых значе- [c.211]

Далее, мы будем считать, что это взаимодействие является парным, т. е. что энергия взаимодействия каких-либо двух частиц системы соверщенно не зависит от того, имеются вокруг них другие частицы или нет. Причем речь идет не об эффективном взаимодействии с экранировкой, обусловленной движением окружающих частиц (такие эффекты как раз рассчитываются методами статистической физики), а об исходном взаимодействии частиц, как бы остановленных в пространстве. Это упрощение также не является принципиальным при построении и использовании аппарата статистической механики, оно связано скорее с отсутствием удовлетворительного и достаточно простого способа фиксации эффектов насыщения сил взаимодействия (их учет, по-видимому, существен при рассмотрении очень плотных систем типа, например, ядерной материи для газов их нет, для конденсированных систем от их учета могут произойти лишь слабые поправки). Напротив, потенциал парных сил Фг/ может быть определен или экспериментально при исследовании данных по рассеянию двух изолированных частиц необходимого сорта друг на друге, либо с помощью теоретических расчетов. Таким образом, мы приходим к выводу, что энергия взаимодействия частиц друг с другом в принципе нам тоже известна — это сумма парных потенциалов взаимодействия каждой из частиц со всеми остальными [c.267]

Итак, силы Ван-дер-Ваальса являются основными силами притяжения в случае кристаллов химически неактивных атомов и между молекулами с насыщенными связями в молекулярных кристаллах. Строго говоря, силы Ван-дер-Ваальса не являются чисто парными силами, как это предполагается при вычислении энергии сцепления с использованием потенциала Леннарда— Джонса. Ясно, что при взаимодействии двух атомов присутствие рядом третьего вызывает перераспределение положительных и отрица- [c.69]

Ряд равновесных характеристик системы (теплоемкость, сжимаемость, термический коэффициент давления) вычисляется по значениям флуктуаций энергии и вириала (для гладкого парного потенциала вириал будет равен г(1ф г)1йг). В окрестности фазового перехода флуктуации становятся большими. Особенно значительные вычислительные трудности возникают вблизи критической точки. [c.191]

Второй способ использования ММД предполагает получение данных для достаточно простых систем, на которых затем апробируются различные теории. Это позволяет исключить теоретически трудно описываемые эффекты в жидкости — отклонение потенциала от парного, наличие примесей и т. п. Кроме того, это дает возможность определить все свойства так называемой идеальной жидкости , которая затем может использоваться в качестве базисной модели для более точных теорий. [c.192]

В работе [56] расчет смещений атомов вокруг вакансии был произведен в рамках атомной модели при использовании потенциала Морзе для задания энергий межатомного взаимодействия. Принималось, что силы парного взаимодействия атомов центральны, и рассматривалась только радиальная релаксация решетки. Расчет проводился на ЭВМ методом последовательных приближений, применяемых для минимизации энергии кристалла. Были определены смещения атомов в первых двух координационных сферах вокруг вакансии д.ля четырех металлов с ГЦК [c.79]

Поскольку в нашей имитационной модели частицы принимаются в качестве плотных гаердых сфер, кривую потенциала парного взаимодействия можно аппроксимировать одним из простых моле.1ьных потенциалов, который имеет хорошую корреляцию с экспериментальными результатами. [c.160]

Рис. 3.22. Потенциал парного взаимодействия Сюзерленда

Из формулы (15.42) для ф(г) видно, что потенциал поля около заряда е в плазме убывает по экспоненте. Этим плазма принципиально отличается от диэлектрической однородной среды, в которой лотенциал поля от внешнего заряда на любом расстоянии от него уменьшается в е раз по сравнению с потенциалом в-вакууме. Заметим, что потенциал ф(г) создается зарядом е и всеми другими зарядами его нельзя рассматривать как потенциал парного взаимодействия экранированных частиц. [c.279]

Статистическое состояние 5 в момент t определяется координатами Xm(t)=Xm + qm(t) ДЛЯ Ш=1, 2,. .., Л, пн(0 = ==0). Потенциал парного взаимодействия т и т+ атомов и(Гт,т+ ) При т+1 Хт+ —Д т==Ц + ( =0 - 1 И — —Ят+1—Ят Приводит К представлбнию V в виде [c.48]

Из (7.6) следует, что поведение атомной подсистемы может быть описано, если известен потенциал парного межатомного взаимодействия. В работе Джонсона [3] парные потенциалы взаимодействия, использующиеся для исследования дефектов, делятся на полуэмпирлческие, эмпирические и эффективные потенциалы взаимодействия, получаемые в методе псевдопотенциала. [c.207]

Разложением в ряд произведения Н>У (й) = ехр [ф (В)/кТ]е(Ю, (где g (Н) — радикальная функция распределения и ф (Н) — потенциал парного взаимодействия) получено уравнение состояния плотного газа из сферических неполярных молекул. При этом главный член разложения описывает уравнение состояния твердых сфер, эффективный диаметр которых зависит от температуры и определяется видом отталкивательной части ф (Н). Показано, что Р — V — Т данные и скорость звука, вычисленные с помон(Ью полученного уравнения состояния, согласуются с опытными значениями в широком диапазоне температур и давлений в пределах точности эксперимента. [c.207]

Потенциал парного взаимодействия. Существование и веиность конфигурационного распределения Гиббса [c.233]

На основе идеи о решающей роли парамагнетизма в процессах структурирования нефтяных дисперсных систем Унгер и сотрудники [25] значительно развили модель сложной структурной единицы (ССЕ). Согласно их представлениям процессы гомолитической диссоциации молекул на нейтральные радикалы в ковалентных жидкостях приводят к образованию ССЕ, состоящих из произвольного числа слоев, сосредоточенных вокруг ядра. Каждый слой содержит определенный класс молекул. Взаимное расположение молекул определяется потенциалом парного взаимодействия, кинетической энергией движения молекул и их формой. Ядро ССЕ будут составлять молекулы с наибольшим потенциалом парного взаимодействия. Далее по слоям потенциал [c.153]

Другое условие классичности системы взаимодействующих частиц связано с характерным размером 1вз эффективного парного потенциала взаимодействия Ф(г). Это условие, дополняющее [c.221]

Смотреть страницы где упоминается термин Потенциал парный : [c.154] [c.158] [c.161] [c.164] [c.39] [c.47] [c.136] [c.201] [c.216] [c.207] [c.455] [c.485] [c.135] [c.15] [c.118] [c.252] [c.210] [c.117] [c.171] [c.178] [c.67] [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...