Переход - Определение

IS"". Переходим к определению орта w оси пальца пары В (рис. 8.26). [c.190]

Переходим к определению единичного вектора w оси пальца пары В. Предварительно нужно вычислить проекции орта и плоскости прорези шаровой с пальцем пары В на оси системы координат Оц = Axi/г. Помня, что этот вектор известен в осях системы О, = для получения нужных нам вели [c.197]

Переходим к определению вектора w. Дифференцируя (8.125), мы получим такую систему линейных уравнений для определения проекций этого вектора [c.200]

Переходим к определению некоторых основных размеров зубчатых колес, нарезанных со смещением. Начнем с определения толщины зуба. Толщина зуба (рис. 22.37) у нулевого колеса, т. е. при л = О, измеренная по начальной окружности, равна [c.461]

Переходим к определению возможного числа /( сателлитов. Из условия соседства (24.27) имеем [c.505]

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

Переходим к определению четырех постоянных интегрирования С), С , О и О.2- [c.181]

Переходим к определению прогиба. Пользуясь универсальным уравнением упругой линии (10.92), для крайнего правого участка получаем [c.297]

Прежде чем переходить к определению напряжений, введем еще одну гипотезу, а именно предположим, что волокна балки не оказывают давления друг на друга, т. е. напряжения в направлении, перпендикулярном оси балки, равны нулю. Следовательно, каждое волокно испытывает одноосное растяжение или сжатие. Формула, получаемая на основании этой гипотезы, дает результаты, хорошо согласующиеся с данными опытов. Тогда по закону Гука для одноосного напряженного состояния получим [c.147]

Переходим к определению усилий в стержнях. Пронумеруем узлы фермы римскими цифрами, а стержни — арабскими. Искомые усилия обозначим Si (в стержне У), (в стержне 2) и т. д. Отрежем мысленно все узлы вместе со сходящимися в них стержнями от остальной фермы. Действие отброшенных стержней заменим силами, которые будут направлены вдоль соответствующих стержней и численно равны искомым усилиям Sj, Sj,, . . Изображаем сразу все эти силы на рисунке, направляя их от узлов, т. е. считая все стержни растянутыми (рис. 73, а изображенную картину надо представить себе для каждого узла так, как это показано ка рис. 73, б для узла ///). Если в результате расчета значение усилия в какои -нибудь стержне получится отрицательным, это будет означать, что данный стер- г ень не растянут, а сжат . Буквенных обозначений для сил, действующих вдоль стержней, на рис. 73 не вводим, поскольку ясно, что силы, действующие вдоль стержня I, равны численно Sj, вдоль стержня 2 — равны и т. д. [c.62]

Переходим к определению потенциальной энергии системы. [c.335]

Переходя к определению скорости точки В, имеем в= л йл причем вращательная скорость точки В во- [c.174]

ТОГО как переходить к определению ускорений, [c.191]

Теперь переходим к определению искомого ускорения Для этого построим многоугольники ускорений по формулам (а) и (в), начиная построение с известных векторов да", и гИд,. Из точки о проводим вектор ш, =-Шд, из точки а,— вектор а,с, = И д, а из точки — прямую с,с, параллельную вектору т. е. перпендикулярную к а,с. Далее, из точки о проведем вектор oe = w , а из точки е, — прямую е е, параллельную вектору w , т. е. перпендикулярную к ое,. Точку пересечения прямых с,С и e e обозначим через b , тогда е,й, =, с,6, = н оЬ, = Шд. Измерив выбранной единицей масштаба длины сторон е,6,, с,6, и об,, найдем модули ускорений и w . [c.191]

Определив вектор оз , переходим к определению угловой скорости (Oj колеса 3, исходя из равенства [c.235]

Переходим к определению обобщенной силы, соответствующей обобщенной координате ф. Кроме движущего момента М, на [c.398]

Переходим к определению равнодействующей плоской системы сходящихся сил методом проекций. Пусть даны силы Рх, Р , , Р . [c.30]

Переходим к определению главного момента системы сил относительно центра приведения А. Учитывая, что [c.62]

Р е ш е II и е. Для определения усилий в стер> нях сначала надо найти реакции опор А и Н. Для этого мысленно отбрасываем опоры и заменяем их действие на ферму реакциями и Ввиду симметрии фермы и нагрузки реакции опор равны друг другу и каждая по величине равна 2000 кГ. Когда реакции опор определены, переходим к определению усилий в стержнях. Для этого надо рассматривать равновесие каждого узла, мысленно отбросив сходящиеся в них стержни и заменяя их действие на узел реакциями. Первым надо рассмотреть узел, к которому приложены только две неизвестные силы. Начнем с узла А. Узел А находится в равновесии под дейст- [c.136]

После того как реакции опор определены, переходим к определению усилий в стержнях фермы. Разрезаем мысленно ферму по стержням, усилия в которых надо определить (рис. б например по стержням 8, 9, 10, и удаляем правую часть фермы, заменив действие ее реакциями стержней Направим эти реакции вдоль [c.145]

Переходим к определению главного момента/Ид. Находим сначала главные моменты т , т , системы сил относительно осей х, у, z [c.192]

Переходим к определению скорости точки М. Проекции этой скорости равны первым производным от координат по времени [c.244]

Переходим к определению средней величины скорости за четыре секунды. Путь, пройденный точкой за четыре секунды, складывается из пути 52 = 64 м, пройденного за первые две секунды, и пути, пройденного за третью и четвертую секунды, когда точка двигалась в сторону отрицательных з. Находим этот путь следующим образом. При = 4 сек координата точки была [c.247]

Переходим к определению проекций ускорения точки Wx — x — — sin t, [c.260]

Переходим к определению скорости и ускорения центра А пластины. Модуль скорости этой точки равен [c.282]

Переходим к определению зависимости проекции угловой скорости на ось вращения от угла поворота. Для этого умножим обе части [c.284]

Переходим к определению углового ускорения барабана. Имеем [c.298]

Переходим к определению абсолютного ускорения точки А. Согласно теореме сложения ускорений [c.331]

Переходим к определению составляющих абсолютного ускорения корабля. Согласно теореме сложения ускорений абсолютное ускорение равно [c.335]

Переходим к определению относительного ускорения шаров. Так как относительное движение есть вращение вокруг оси, то целесообразно вычислить отдельно относительное нормальное и относительное касательное ускорения. Первое из них равно но величине [c.338]

Переходим к определению переносной скорости и переносного ускорения шаров. Переносное движение — вращение регулятора вокруг вертикальной оси согласно уравнению (2). Чтобы вычислить [c.338]

Переходим к определению кориолисова ускорения [c.339]

Переходим к определению проекции ускорения на трансверсальную ось. После несложных преобразований находим, что [c.345]

Переходим к определению закона убывания амплитуды колебаний с течением времени. Находим из (1) значение [c.363]

Переходим к определению положения центра конечного вращения при перемещении шатуна из положения ср5 = 1г/2 в положение (р2 = Зтс/2 (рис. в). Как видно из построения, точки 5 и 7 в этом случае совпадают. Точка О является серединой отрезка AA . Если восставить в точке О перпендикуляр к отрезку АА,, то на нем должен находиться центр конечного вращения. Ввиду того, что конечное положение шатуна является зеркальным отображением его начального положения, конечным центром вращения является точка В, где пересекаются прямые АВ и А В1- [c.371]

Переходим к определению уравнений движения точки М. Рассмотрим произвольное положение точки М, когда радиус ВМ повернулся на угол ср от своего начального положения (рис. а). Тогда координаты точки М могут быть определены следующими уравнениями (2 ) [c.382]

Переходим к определению уравнения подвижной центроиды. Недвижную систему координат, жестко связанную со стержнем ВО, выбираем с началом в точке В. Ось направляем по стержню ВО, ось XI — перпендикулярно к стержню (рис. б). [c.400]

Переходим к определению ускорения точки А. И.з формулы (1) имеем [c.411]

Переходим к определению ускорения точки Н (рис. г) [c.413]

Переходим к определению положения мгновенного центра ускорений. Угол, составляемый направлением на мгновенный центр ускорений с ускорением любой точки плоской фигуры, определяется из формулы [c.414]

Переходим к определению ускорения точки стержня, совпадающей с шарниром N [c.416]

Переходим к определению ускорения точки С. Согласно формуле распределения ускорений, выбирая точку В за полюс, имеем (рис. б) [c.418]

Переходим к определению угловой скорости и углового ускорения стержня АП. Для этого определим ускорение точки П, принадлежащей одновременно стержням ЕП и АП (рис. в). Ускорение точки П, как принадлежащей стержню ЕП, выражается так [c.420]

Переходим к определению линейных скоростей и ускорений звеньев. После того как найдены угловые скорости и ускорения звеньев исследуемого ме-канизма, эта задача не представляет особых трудностей. [c.183]

Определив угловую скорость со колеса 2, переходим к определению углово ) скорости Wj колеса 3. Принимая опять движение колеса 2 за переносное, имеем [c.232]

Переходим к определению ус1сорения точки на ободе второго колеса в различные моменты времени. Сначала находим для каждого момента времени величины ю, е. Пользуясь формулами (1), (4), (5), имеем [c.295]

Переходим к определению уравнения подвижной центроиды. Из уравн.ений (3 ) и (4 ) для нашей задачи имеем [c.395]

Переходим к определению положения мгновенного центра ускоре-1 ий стержня ЕО. Вычисляем угол между ускоре1 ием любой точки стержня ЕО и 1 аправлением на мгновенный центр ускоре ий Q . [c.421]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...