Движение волнообразное

Для подсчета средней скорости движения волнообразной нити, катящейся по жесткой опорной поверхности, справедлива формула (2.6). В случае наличия на нити нескольких волн, движущихся с одной и той же фазовой [c.98]

Звук в общем смысле — периодическое колебательное движение, волнообразно распространяющееся в упругой материальной среде (твердой, жидкой или газообразной). В газах м жидкостях звук [c.254]

Таким образом, движение изображающей точки по замкнутым фазовым траекториям, охватывающим состояние равновесия на фазовом цилиндре, соответствует полету планера по волнообразным линиям, а при движении по [c.63]

Опыты С. П. Казакова и М. А. Маркина над дождевальными струями показали, что движение струи на выходе из насадка и по траектории полета является волнообразно-колебательным. [c.114]

Нечто аналогичное (хотя и не во всех отношениях) происходит при скольжении любых твердых дящихся в контакте одна с другой. Путь движения центра тяжести верхнего тела относительно нижнего всегда имеет форму волнообразной кривой, высота горбов которой зависит от размеров атомов и молекул, расположенных на поверхностях контакта. Такая [c.147]

При непрерывном скольжении двух твердых тел центр тяжести верхнего из них описывает волнообразную траекторию, на одних участках которой тело поднимается, на других опускается. На движение центра тяжести не затрачивается никакой работы, так как работа, затраченная при подъемах центра тяжести, возвращается обратно при его опускании (рис. 70). Спрашивается куда же затрачивается работа силы трения движения [c.148]

Главная трудность анализа волнообразного движения деформируемых тел — сложность траекторий и законов движения частиц тела, подверженного волновому движению. Поэтому тенденцией инженерного анализа волн и волновых механизмов является стремление находить главные характеристики волнового движения без вычисления траекторий и законов движения отдельных частиц тела. [c.10]

До сих пор мы рассматривали движение деформируемого тела, модель которого сводится к качению волнообразно изогнутой гибкой нити, контактирующей с плоской опорой. Если качение гибкой нити происходит по неплоской, например цилиндрической, опоре, траектории точек нити и значения их мгновенных скоростей становятся отличными от траекторий и скоростей в случае плоской опоры. Для волновых передач, используемых в механизмах и машинах, характерно качение поперечных волн по цилиндрическим опорным поверхностям. Поэтому рассмотрим более подробно кинематику качения поперечной волны по выпуклой и вогнутой цилиндрическим поверхностям. [c.102]

У читателя может возникнуть вопрос согласно прочитанному выходит, что волнообразные движения полотнища флага па ветру также переносят массу полотнища по направлению от древка флага, поскольку на полотнище по направлению от древка бегут поперечные волны На этот вопрос следует ответить утвердительно каждая бегущая волна действительно переносит массу полотнища флага по направлению от древка, но каждая вновь образующаяся возле древка волна возвращает полотнище на ту же величину обратно. [c.121]

Был составлен проект улучшения обеих трасс на этом участке с применением обычных методов производства работ (рис. 31). Перенос автодороги к северу позволил бы сократить длину участка на 16 кж, ликвидировать потерю высоты, обеспечить международные стандарты I класса автодорог максимальный подъем 3%, минимальный радиус закругления — 1500 м, скорость движения 110— 115 км/ч. Железнодорожная линия при переносе к северу станет короче на 24 км, потери высоты не будет и общий выигрыш во времени движения достигнет 50 мин при полном соблюдении современных стандартов подъемы не более 10%о, радиус закругления не менее 1700 м, минимум волнообразности трассы. Однако для осуществления проекта переноса требовалось пройти тоннель или сделать обход к югу на расстоянии 4 км с очень тяжелой трассой с непрерывными выемками и насыпями. Подсчеты показали, что при существующих методах строительства оба варианта экономически не оправданы. [c.83]

При правильно выбранной скорости вращения 25— 30 об/мин детали в барабане будут совершать волнообразное колебательное движение. Время обработки 2—12 ч для стали и 2—8 ч для медных и латунных изделий. Объем абразива должен быть в 3—5 раз больше объема полируемых деталей. Загрузка в барабан не должна превышать 60% его объема. [c.7]

Второй способ барботирования вызывает небольшое увеличение объема воды, но из-за относительно большой ее скорости на выходе из струйных аппаратов поверхность воды все время находится в бурном волнообразном движении, что сказывается на работе поплавковых регуляторов уровня. [c.341]

Усталостное выкрашивание распространяется по направлению движения катящейся детали, например, по направлению движения шариков или роликов на беговой дорожке кольца подшипников. В противоположном направлении на кольце подшипника происходит поверхностное дробление, в результате чего образуется участок с характерным волнообразным строением. Глубина язв поверхностного выкрашивания повсюду одинакова и равна расстоянию от поверхности детали до слоя с наибольшим касательным напряжением на шариках — с рядом концентрических окружностей, на зубьях зубчатых колес — вид мелкой сыпи или пятен на поверхности. [c.22]

Руководствуясь сформулированным признаком качения (наличие в движущемся теле неподвижных точек), к примерам качения деформируемых тел следует отнести движение тракторной гусеницы, т. е. замкнутой овальной гибкой ленты, контактирующей одной своей стороной с опорной плоскостью (рис. 0.1, б), качение по жесткой опоре нагруженного автомобильного колеса (рис. 0.1, а), движение волнообразного участка на продолговатом гибком теле, лежащем па опорной поверхности (рис. 0.1, г). Во всех этих случаях поверхность (линия) контакта движущихся тел содержит ненодвижные точки, в то время как точки этих тел, расположенные вне контакта с опорой, движутся. Эти движущиеся тела содержат одновременно ненодвижные и подвижные точки и поэтому, согласно сформулированному выше признаку, их движение является качением. [c.20]

Известно, что при кинематическом анализе механизмов не рассматривают источники энергии, силы и крутящие моменты, приводящие в движение звенья механизма, а изучают лишь геометрию движения звеньев, траектории, скорости и ускорения их точек [.5]. При изучении кинематики механизмов на деформируемых элементах дело обстоит точно так же изучая, например, кинематику движения садовой гусеницы (рис. 2..5 2.6), мы можем не интересоваться тем, образуется ли выпуклый участок (волна) на теле гусеницы впутрепнимп силами (как это имеет место в теле живой гусеницы) или, скажем, движением какого-либо тела-генератора, например круглого катка, между телом гусеницы и опорной поверхностью (рис. 3.3, а), движением магнита над магниточувствительной гибкой полоской (рис. 3.3, б), движением жесткой волнообразно изогнутой проволоки внутри гирлянды шариков (рис. 3.3, fl), движением волнообразно изогнутой трубки, сквозь которую проходит гибкий шнур (рис. 3.3, г), движением выпуклой нол]н,1 на опорной поверхности, образуемой вертикально смещаемыми стер- [c.44]

Читатель, по-видимому, согласится, что изображенные на рис. 6.1, в—и схемы движения разомкнутых нитей различной формы скорее следует назвать волновыми (вернее — волиообразными см. примечание на с. 9) движениями нитей, нежели их качением. В то ке время движение волнообразных гибких нитей, опирающихся на жесткую опорную поверхность, удовлетворяет сформулированному нами признаку качения — наличие в любой момент времеии неподвижных точек опоры. Приведенные схемы иллюстрируют ] епетическое родство качения и волнового движения. Мостом ) между колесом и волпой, пожалуй, можно назвать волну-колесо , изображенную на рис. 6.1, и. Здесь разомкнутая нить свернута на одном своем участке в кольцо. При движении такой волны-колеса точки нити получают шаговое движение (т. е. как точки волны), в то же время траектории точек здесь представляют циклоиды (как траектории точек катящегося колеса). [c.95]

Как указывалось выше, на интенсивность процессов переноса в системах газ—жидкость могут оказывать влияние внешние силовые поля. Ограничимся качественной характеристикой механизма воздействия электродшгнитного поля на процессы тепло-и массопереноса в га.чожпдкостных системах. Оно связано с введением в среду повой дополнительной энергии, в результате чего на систему кроме сил гравитации и инерции начинают действовать пондеромоторные силы. При испарении жидкости в постоянном и переменном электрических полях слои жидкости приходят в волнообразное движение, которое приводит к турбулизации жидкости, в результате чего скорость испарения увеличивается. При этом коэффициенты конвективного теплообмена в зависимости от напряженности поля увеличиваются в несколько раз. [c.9]

Визуализация движения потока позволяет раскрыть некоторые структурные особенности этого движения. При числах Рейнольдса, близких к критическим (Ке Ке,,р), наблюдаются волнообразные (колебательные) перемещения частиц среды поперек потока. С увеличением числа Рейнольдса амплитуды волн растут, при этом волны взаимодействуют, создавая хаотическое движение вязкой среды во всех направлениях. Возникшие в ламинарном потоке турбулентные центры сравнительно быстро увеличиваются в поперечном направлении, образуя так называемые турбулентные пробки . Э. Р. Лингрен, наблюдая продвижение турбулентной пробки через два сечения трубы, а также измеряя давление в этих сечениях, определил местную скорость турбулентной пробки /322 - 364/. Измерения показали, что местная скорость на переднем конце турбулентной пробки больше местной скорости на заднем конце пробки. Турбулентные пробки по мере своего продвижения по трубе растут, сливаются друг с другом и образуют ра ши-тое турбулентное движение /128, 238, 328/. [c.11]

Пусть имеется два слоя невязкой жидкости, перемещающихся в одном направлении со скоростями Uj и ы, (рис. 9.1, а) и отделенных поверхностью раздела MN. Предположим, что в результате случайного возмущения эта поверхность принимает волнообразную форму (рис. 9.1, б). Тогда на гребнях образовавшихся волн линии тока сгущаются и в силу уравнения неразрывности скорости возрастают. Во впадинах, наоборот, скорости уменьшаются. Поэтому согласно уравнению Бернулли р + = = onst на гребнях давление уменьшается (отмечено знаком минус), а во впадинах — возрастает (отмечено знаком плюс). Но, очевидно, такое движение не может быть устойчивым из-за образования разных по величине давлений по обе стороны поверхности раздела, поэтому последняя продолжает деформироваться (рис. 9.1, в, г,д) и под действием продольных скоростей свертывается в дискретные вихри (рис. 9.1, е). [c.360]

Движение воды в вальце происходит весьма бурно, валец насыщен пузырьками воздуха и потому малопрозрачен. Верхняя поверхность его неровная — волнообразная. Прыжок не находится на одном месте, он совершает небольшие поступательные перемещения то вперед, то назад. [c.214]

Визуальные наблюдения над работой водяного и парового объема испарителей в определенной мере осветили механизм процесса уноса при докритических и закритичеоких концентрациях электролитов в воде. Когда солесодержание концентрата ниже критического, в паровом пространстве наблюдаются фонтаны, которые распадаются на отдельные капли. Мелкие капли выбрасываются также в паровое пространство при разрушении пузырей на зеркале испарения. Сколько-нибудь устойчивых накоплений пароводяной среды с ячеистым строением жидкой фазы (что принято называть пеной) на зеркале испарения нет. Другая картина наблюдается при высоких концентрациях. Здесь из забрасываемой в паровое пространство воды паровая фаза еще не выделилась и многие капли представляют собой, по существу, двухфазную среду, в которой жидкость имеет ячеистое строение. Места замедленного движения пара (застойные зоны) заполняются пеной. На зеркале испарения имеются сравнительно небольшие слои пены, которые вследствие волнообразного неустойчивого состояния уровня перебрасываются с одного места на другое. Иногда (на водах с повышенной концентрацией едкого натра) куски пены захватываются паром и медленно поднимаются вверх. [c.119]

Формулу (45) можно интерпретировать как представляющую волнообразное движение по кругу с одной из двух углоаых скоростей [c.251]

Движение дислокадии сквозь кристалл представляет по существу одновременное движение одной линии атомов. Представьте себе, что вам нужно передвинуть по полу огромный ковер. С этой задачей легче справиться, сделав на ковре складку. Ковер будет передвигаться по полу постепенно, по мере волнообразного перемещения складки. Так и в кристалле— часть, расположенная выше плоскости скольжения, перемещается по отношению к нижней части. Характер упругих искажений решетки по обе стороны плоскости скольжения разный. Там, где ветре-, чается лишняя атомная плоскость, наблюдается сжатие, а под плоскостью скольжения — растяжение кристалличеокой решетки. Протяженность упругих искажений решетки, или упругих полей дислокации, составляет около 10— см. [c.46]

Конечно, при таком не одновременном переходе различных атомов верхнего тела в новые положения равновесия движение центра тяжести верхнего тела не сможет повторить движения каждого из этих атомов в отдельности, а является как бы равнодействующим всех их. В результате такого сглаживания отдельных микроскачков различных атомов тела при его скольжении движение центра его тяжести потеряет характер волнообразного периодического движения и приобретет характер, близкий к прямолинейному и равномерному. Однако в начале движения, при нарушении состояния покоя, т. е. при трогании тела с места, движение центра тяжести не может быть строго горизонтальным. Это было бы несовместимым (что можно доказать строгим рассуждением) с существованием статического трения. Действительно, более детальное рассмотрение показывает, что, несмотря на то, что движение центра тяжести отражает усредненное движение отдельных поверхностных атомов, в начале этого движения центр тяжести поднимается вверх на высоту, меньшую максимальной высоты подъема каждого индивидуального атома поверхности. [c.150]

В теоретическом и прикладном аспектах рассматриваются важные виды относительного движения физических тел — скольжение, качение и волновое (волнообразное) движение. Сделан сравнительный геометро-кинематическш" анализ этих движений деформируемых твердых тел, показано генетическое родство качения и волнообразного движения и то, что они являются, по существу, примерами бегущих процессов механического типа. Показано, что использование кинематических свойств бегущей волны деформации, биомехаинческих аналогий позволяет создать ряд новых волновых приборов и механизмов, используемых в областях машиностроения, приборостроения, робототехники. [c.2]

Рассмятривпсмио здесь полпопые движения деформируемых тол, учитывая их макромасгитабность, сравнительную медленность (квазистатичность) и кинематический способ задания (задаются геометрическая форма волны и скорость ее перемещения), вернее было бы назвать не волнами, а волнообразными движениями (термин предложен Ф. М. Диментбергом). Однако, не отступая от традиционной терминологии, мы будем использовать также термины волна , волновое движение , бегущая волна деформации . [c.9]

Теперь вспомним, что волновое движение гибкой нити мы представили в виде двух компонент движения — кажущегося покоя и поступательного движения нити как абсолютно твердого тела. Значит, при проектировании на ось X бегущей волны па гибкой нити мы получим функцию рзс, совпадающую с той, которую мы получили бы проектированием на ось х поступательно движущейся абсолютно жесткой нити, геометрическая форма которой совпадает с формой бегущей волны на нити. Значит, график Рд. бегущей волны па гибкой нити совпадает с графиком р поступательно движущейся вдоль оси х абсолютно жесткой нити той же формы. График р . сложного волнового движения деформируемого тела совпал с графиком простого (неволнового) движения абсолютно твердого тепа неизменной формы Использование этого обстоятельства позволяет строить эпюру волнообразно движущегося тела чисто геометрическим способом, т. е. лишь на основе внешнего вида волны и скорости ее движения, не интересуясь характером движения и траекториями частиц при волновом движении. Последнее особенно ценно потому, что характер движепия частиц тела, совершающего волновое движение, является наиболее сложной и малоизученной стороной волнового движепия деформируемых тел. [c.81]

Катящаяся по жесткой опорной поверхности гибкая нить мо кет рассматриваться как специфический плоский механизм с одной степенью свободы, кинематическая схема которого описывается уравнением у = Q(x) формы нити, а траектории точек нити представляют собой волно-иды. Функционирование этого механизма является идеализированной моделью многих явлений и процессов используемых в технике и существующих в живой и неживой природе. Известны, например, транспортные средства, передвигающиеся за счет волнообразного движения опорных гибких лент (движителей), шаговые редукторы и электродвигатели, принцип работы которых основан на использовании шагового движения гибкой связи (многозвенной цепи, зубчатого ремня, магниточувствительного гибкого элемента, троса и т. д.), сцепленной с опорной поверхностью (некоторые из этих устройств будут описаны ниже). Поперечные волны на гибких элементах в этих устройствах могут образовываться и перемещаться механическим способом (например, изгибанием ремня или цепи вращающимся роликом), электромагнитным (формированием и движением волны на гибком магниточувствительном элементе под действием электромагнитных сил), гидравлическим, пневматическим и т. д. [c.99]

Траектория С, в отличие от всех других траекторий, является замкнутой кривой. В этом случае произвольная точка гибкого контура I в процессе волнообразного движения не получает направленных окружных перемещений, а совершает лишь колебательные движения вокруг некоторого среднего положения. Здесь Ал = О, поэтому из уравнения (7.9) следует со = 2nv IL = 2nv I(2nRi) — — V IR . Радиус окружности псевдокачения [c.112]

Описанная схема нреобразования непрерывного движения поперечной волны в шаговое перемещение связанного с ней ведомого звена может быть названа прямой , или схемой попутного движения ведомого звена. Шаговое перемещение может также осуществляться по обратной схеме преобразования (рис. 9.4, б). В этом случае волнообразная связь 1 опирается на подвижную опору 2, а некоторая точка а связи нитью 3 прикреплена к корпусу 4. Для уменьшения трения опора 2 расположена на тепах качения 5. Прн создании на гибкой связи 1 волнового движения подвижная опора 2 (ведомое звено) получит шаговое перемещение в иаправлении, противоположном направлению движения волны на гпбкой связи 1. Ведомое звено 2 будет двигаться лишь в моменты нахождения точки а на волне. Такая схема преобразования непрерывного перемещения волны в шаговое ведомого звена может быть названа схемой встречного движения. Линейный шаг Ах ведомого звена за один пробег волны, как и в предыдущем случае, равен Ах = I I. [c.127]

В обратной схеме получения кругового шагового движения (рис. 9.4, г) цилиндр 5, охватываемый волнообразной гибкой связью 1, подвижен и является ведомым звеном. Гибкая нить 3 здесь прикреплена одним концом к гибкой связи 1, а другим — к корпусу 4. Если волна на гибкой связи движется (катится) по поверхности цилиндра 2, последний будет совершать шаговое враш,атель-ное перемещение в направлении, обратном направлению движения волны. Угловой шаг ведомого цилиндра, как и для схемы, изображеиной на рис. 9.4, в, определяется соотношением (9.1). [c.128]

Громека И. С. О скорости распространения волнообразного движения жидкостей в упругих трубках.— Собр. протоколов заседаний Секции физ.-мат. наук О-ва естествоиспытателей при Казан, ун-те, 1883, т. 1, с. 1—19. [c.470]

Лабораторные испытания показали, что в диапазоне чисел от 2300 до 5000—6000 наблюдается волнообразное, или локонообразное, движение, причем эта зона чисел часто называется переходной зоной. [c.27]

При волнообразном движении жидкости в трубке, характеризуемом значениями числа Re в пределах 2300—6000, для определения коэффициента теплоотдачи а С. С. Кутателадзе рекомендует применять формулу Норриса и Страйда [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...