Спектральная плотность импульса

Спектральная плотность импульса, испытавшего ФСМ, определяется соотношением [c.77]

Спектральная плотность импульса 4 (т) определяется выражением [c.64]

В преобразовании Фурье (5.2) функция Ф о)) имеет смысл спектральной плотности импульса. Она выражается через /(5") при помощи обратного преобразования Фурье [c.114]

Спектральная плотность импульса 114 Среда анизотропная 142, 148, 3 50, [c.412]

На практике широко оперируют электрическими сигналами, поэтому целесообразно ввести понятие электрического сигнала АЭ, получаемого как электрический сигнал на выходе приемного преобразователя. Эти сигналы можно характеризовать такими параметрами, как общее число импульсов, суммарная АЭ, интенсивность АЭ, уровень (сигналов) АЭ, амплитуда АЭ, амплитудное распределение, энергия (сигнала) АЭ, спектральная плотность (сигналов) АЭ. [c.256]

Если длина волны в первой среде соизмерима с шагом неровностей, то коэффициенты отражения и преломления на границе раздела первой среды с твердым телом коррелируют с величиной неровностей. Это позволяет свести измерение шероховатости поверхности к измерению амплитуды отраженных импульсов. На рис. 91 приведена зависимость между коэффициентом отражения по амплитуде R и шероховатостью поверхности по ГОСТ 2789—73 . Подобные зависимости наблюдаются и для длительности и спектральной плотности отраженных импульсов. [c.286]

Амплитудные спектры ударных воздействий. Важной дополнительной характеристикой импульса ускорения (t) является его амплитудный спектр, т. е. модуль изображения функции (t) по Фурье. Примеры амплитудных спектров типичных испытательных импульсов при простом и сложном ударе приведены в табл. 2 и на ри Ь и 7. Спектральная плотность на нулевой частоте (0) (табл. 2) не зависит от формы импульса и равна его площади, т. е. импульсу ударного ускорения, численно равному приращению скорости изделия в результате удара [c.480]

На рис. 2.12 показаны типичные примеры генерации спектрального континуума импульсами длительностью 2 пс и 70 фс в газах (энергия W 0,5 мДж, длина волны Х=0,6 мкм) [50]. Поведение спектров в голубой области одинаково для разных газов и давлений и различных максимальных интенсивностей. В противоположность этому спектральная плотность в красной области изменяется в зависимости от состава газа, давления и интенсивности импульса. Во всех случаях генерация континуума имела четкий порог. Для фемтосекундных импульсов произведение давления газа на пороговую мощность импульса оставалось практически постоянным при изменении мощности в 30 раз. [c.91]

Если нестационарность процесса обусловлена фазовой модуляцией основного импульса (L pспектральная плотность гармоники [c.118]

Спектральная плотность случайной мощности излучения для цуга импульсов с флуктуирующими параметрами (4) изображена на [c.287]

Рис. 6.38. Измеренная в экспериментах [101] спектральная плотность мощности излучения синхронно-накачиваемого лазера на красителе спектр изображен в полосе 5 МГц с центром на частоте (Oi/2n= 79,81 МГц, соответствующем периоду следования импульсов генерации

Рис. 6.38. Измеренная в экспериментах [101] <a href="/info/192215">спектральная плотность мощности излучения</a> синхронно-накачиваемого лазера на красителе спектр изображен в полосе 5 МГц с центром на частоте (Oi/2n= 79,81 МГц, соответствующем периоду следования импульсов генерации

И соо — частота повторения импульсов. В таком спектре низкочастотная его часть не зависит от того, какова тонкая структура распределения давления внутри импульса эта часть пропорциональна средней величине давления в импульсе и не зависит от частоты. Напротив, на высоких частотах спектральная плотность мощности должна зависеть от этой тонкой структуры и должна убывать с частотой. [c.457]

Наглядное представление об эволюции в течение лазерного импульса спектральной плотности пространственных флуктуаций логарифма амплитуды Fy(z, х, t) дают результаты расчетов fl], представленные на рис. 2.6. Видно, что при малых значениях 1т (кривые 1—3) тепловая нелинейность подавляет высокочастотную часть спектра, в то время как при гт = 8 (кривая 4) флуктуации, наоборот, нарастают. [c.50]

Если импульсы, составляющие процесс V t), имеют случайные форму и площадь, то необходимо ввести некоторые изменения. Так, при вычислении спектральной плотности энергии будем иметь [c.100]

Лазерные спектральные приборы. К этой группе принято относить все спектральные приборы, в которых источником излучения служит лазер. В спектроскопии используются такие свойства лазерного излучения, как высокая монохроматичность, большая спектральная плотность мощности излучения, малая расходимость, малая длительность импульса. Лазерные приборы отличаются чрезвычайно высокой разрешающей способностью они позволяют измерять спектральные линии с разрешением на уровне естест- [c.339]

В этих уравнениях и S ,J — взаимные корреляционная функция и спектральная плотность входного и выходного сигналов и — автокорреляционная функция и спектральная плотность входного сигнала с — сдвиг (запаздывание) по времени X — время ш — частота / — мнимая единица (соответственно / ю — комплексная частота) к (I) — импульсная переходная функция исследуемой системы, т. е. функция, показывающая реакцию объекта исследования на импульсное воздействие в виде 8-функции. Последняя есть импульс бесконечно большой амплитуды и бесконечно малой длитель- [c.169]

Однако основное внимание Новиков и Стюарт уделили расчету корреляционной функции (г) = Ве в (г) и одномерной спектральной плотности Ef k) в инерционном интервале. С этой целью они рассмотрели одномерную картину распределения диссипации вдоль выделенной прямой (оси Ох). В первом приближении распределение диссипации вдоль оси Ох представлялось в виде совокупности прямоугольных импульсов длительности Я] и амплитуды А , со средним расстоянием между импульсами, равным 1 . В у-м приближении диссипация представлялась сосредоточенной (и принимающей постоянное значение Aj) на некотором множестве интервалов у-го порядка длины Ij. случайно разбросанных внутри каждого из интервалов (У—1)-го порядка (длины kj ), так что среднее расстояние между ними равно Ij. Для всех приближений, на которых еще не сказывается вязкость (т. е. К, > т)о), предполагались выполняющимися следующие соотношения подобия [c.535]

Из (5.3) и (5.12) видно, что спектральная плотность 5-импульса /( ") = = 5(5") постоянна и равна 1/(2я). Следовательно, при г - О рассматривае- [c.118]

Результаты расчета временной функции яркостной температуры канала по данным измерения спектральной плотности яркости и размеров искрового канала из фотограмм в широком диапазоне энергетического режима разряда показали, что уровень температуры, устанавливающийся в ответ на энерговклад в канал пробоя, мало критичен к величине тока и энергии разряда. Увеличение разрядного тока на 1.5 порядка, а развиваемой мощности на 2 порядка привело к увеличению максимума температуры лишь на 15%. Рост в 15-20 раз энергии, выделяемой в канале пробоя к моменту, когда импульс T(t) достигает полуспада, ведет к увеличению времени до [c.48]

Используем выражение для спектральной плотности мощности полукосинусоидального импульса, характерного для соударений деталей в соединениях механизмов текстильных мапшн [1, 3]. Тогда для мощности энергетического потока, введенного от механизмов в полосе частот ((Oi oj), получим [c.117]

Согласно (18) величина Sq импульса ударного воздействия а (/) соответствует значению спектральной плотности (гео) на частоте со = 0. Таким образом, пиковые значения смещения и ускорения виброизолированного объекта при ударе малой продолжительности (сод-< 1) не зависят ни от формы, нн от продолжительности ударного импульса и определяются лишь приращением скорости Sq основания, так что [c.274]

Рис. 4.13. Возможности управления формой импульса с помощью фазнровки спектральных компонент а — спектральная плотность мощности (сплошная линия) и фазы фурье-компонент (штри.ховая) импульса, испытавшего бездиспер-сионную фазовую самомодуляцию (г/Lф=18) б — форма сжатого импульса после идеального (сплошная) и квадратичного (штриховая) компрессора, пунктирная линия — сжатый импульс при использовании аподизирующего фильтра [29]

Рис. 4.13. Возможности управления <a href="/info/172454">формой импульса</a> с помощью фазнровки спектральных компонент а — <a href="/info/51496">спектральная плотность мощности</a> (<a href="/info/232485">сплошная линия</a>) и фазы фурье-компонент (штри.ховая) импульса, испытавшего бездиспер-сионную <a href="/info/247096">фазовую самомодуляцию</a> (г/Lф=18) б — форма <a href="/info/144225">сжатого импульса</a> после идеального (сплошная) и квадратичного (штриховая) компрессора, пунктирная линия — <a href="/info/144225">сжатый импульс</a> при использовании аподизирующего фильтра [29]

Спектральные методы исследования стабильности параметров излучения квазинепрерывных лазеров. Эффективный метод исследования флуктуаций параметров импульсов в непрерывном цуге излучения лазеров с синхронизованными модами разработан фон-дер-Линде [101]. В основу экспериментальной методики положен анализ спектральной плотности мощности излучения. Цуг импульсов квазине-прерывного лазера направляется на фотодиод с временем отклика в десятки пикосекунд, а сигнал с выхода фотодиода поступает на спектроанализатор. Ключевой проблемой здесь является расшифровка полученных спектров, т. е. идентификация вкладов, вносимых флуктуациями энергии, длительности и периода следования импульсов. Как показано в [101], это вполне разрешимая задача. [c.286]

Рис. 6.37. Спектральная плотность мощности квазинепре-рывного цуга импульсов с флуктуирующими амплитудой и периодом следования. Узкие пики, следующие с частотным интервалом Т, соответствуют детерминированному сигналу, появление широких пьедесталов обусловлено флуктуациями амплитуды, узких — флуктуациями периода следования [101]

Рис. 6.37. <a href="/info/51496">Спектральная плотность мощности</a> квазинепре-рывного цуга импульсов с флуктуирующими амплитудой и периодом следования. Узкие пики, следующие с частотным интервалом Т, соответствуют детерминированному сигналу, появление широких пьедесталов обусловлено <a href="/info/124251">флуктуациями амплитуды</a>, узких — флуктуациями периода следования [101]

В большинстве случаев применения ИЛ достаточно знать сле-дуюш ие фотометрические величины длительность импульса излучения, освечивание, энергетическое освечивание и спектральную плотность [75, 76]. Световые характеристики сложным образом зависят от конструктивных данных лам1п (d — внутреннего диаметра колбы, /э — расстояния между электродами, Pq — давления инертного газа перед вспышкой) и параметров питания Uq — рабочего напряжения, С — емкости конденсаторов разрядного контура, L — индуктивности разрядного контура, включая индуктивность проводов питания, Кб — активного балластного сопротивления контура). [c.111]

Спектральная плотность, соответствзгющая равновесной корреляции плотность — плотность, может быть непосредственно измерена. Мы видели в разд. 8.1, что фурье-образ парной корреляционной функции непосредственно связан со структурным фактором [см. (8.1.5)]. Последний можно определить, измеряя интенсивность упругого рассеяния электромагнитных волн или нейтронов в жидкости. Если рассматривать неупругое рассеяние, сопровождаемое передачей не только импульса Йк, но и энергии Йсо, то можно определить форм-фактор Як (со), зависящий как от волнового вектора к, так и от частоты со рассеянного излучения. Ван Хов показал, чтоэтотформ-факторсовпадаетсоспектральнойплотностью (21.1.17). Со времени работы Ван Хова неупругое рассеяние нейтронов стало мощным орудием зкспериментальных исследований динамических, зависящих от времени явлений в жидкостях. [c.313]

В [I] на основе (2.17) для режима длинного импульса проведены приближенные расчеты дисперсии флуктуаций логарифма амплитуды Oy iz, rj = 0, i), нормированной на ее значение в линейной среде ал в зависимости от параметра тепловой нелинейности h = y mgo t, где Хт — пространственная частота, связанная с внутренним масштабом атмосферной турбулентности Х7п 5,92//о. Спектральная плотность флуктуации диэлектрической проницаемости воздуха в инерционном интервале задавалась формулой [c.49]

Таким образом могут быть найдены основные статистические характеристики режима нагружения зубчатой передачи распределение амплитуд импульсов нагрузки и спектральная плотность случайного процесса нагружения в зацеплении, модулирующая ампллтуды импульсов на зубе. [c.255]

Рассмотрим теперь распределение энергии в спектре излучения ксеноновых ламп. Спектральная плотность КПД излучения лампы определяется отношением излучае.мой ею световой энергии в единичном спектральном интервале к электрической энергии, рассеиваемой в разряде. Для квазистационарной стадии разряда излучаемая энергия может быть найдена из выражения (2.4) по экспериментально измеренным значениям температуры, оптической толщины kid лампы и длительности излучающего импульса. Для импульсных разрядов, в которых газодинамические явления, связанные с развитием разряда или движением масс газа в лампе, занимают значительную часть или весь импульс излучения, определение излучае.мой лампой энергии таким способом недостаточно корректно и приводит к заметным погрешностям. Отметим, что температура плазмы, как и плотность тока в разряде, могут меняться в течение импульса. Соответственно спектр излучения лампы также будет испытывать изменения во времени. [c.65]

Пусть на конденсаторе действует несинусоидальиое напряжение u t) с периодом Т и размахом i/макс— мин = 2Л. Выделим элемент u (t) несинусоидального напряжения и (О в пределах одного периода и будем рассматривать его как единичный импульс с высотой 2Д и длительностью tx- Применяя к функции Ни( ) прямое преобразование Фурье, получаем выражение для спектральной плотности функции [c.193]

По спектральной плотности единичного импульса можно рассчитать коэффициенты разложения в ряд Фурье периодической функции, составленной из импульсов, повторяющихся с периодом Т, положив ьз = пй = п2л1Т, где п — номер гармоники. Если Ап — амплитуда п-й гармоники, то A = Q G(nQ) /я, а среднее значение Uo функции u(t) равно С/о = 0 0(0) /2я. [c.193]

Отметим, что зависимость поля преломленной волны от координаты z при X = i i/sin 01, согласно (5.34), имеет вид Pf = А (I + В) (т - sz/ )". Та же зависимость получается при любых фиксированных значениях д и i и при Z - - оо. Таким образом, при удалении от границы поле спадает не по экспоненциальному закону, как в случае гармонической волны, а значи-телы10 медленнее — обратно пропорционально величине удаления. Это нетрудно было предвидеть заранее. Глубина проникновения звукового поля при полном отражении монохроматической волны обратно пропорциональна частоте. Поэтому характер спадания поля импульса определяется поведением его спектральной плотности Ф(ш) на низких частотах. Представляя поле (5.8) в нижней среде в виде [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...