Отражение от анизотропных сред

Отражение от анизотропных сред [c.62]

ОТРАЖЕНИЕ от АНИЗОТРОПНЫХ СРЕД [c.65]

В о ем случае анизотропной поверхности средний коэффициент отражения V, в отличие от V, зависит не только от величины, но и от направления вектора (14.50) являются гладкими функциями Будем предполагать, что и Й (<г) не имеет особенностей. Тогда К будет иметь точки ветвления только при у = О, У) =0, т.е. при Цк = 1, п. Интегральные представления ноля вида (14.52) исследовались в пп.12.6 и 14.4 в связи с отражением от движущейся среды. Было показано, что дл вычисления поля боковой волны следует умножить р, (12.85) на А (ЭК/ЭУ ) = , = = пкг/г и разделить на В (14.22). Таким образом после простых выкладок для боковой волны в среднем поле получаем [c.324]

Отражение от изотропной среды для этого случая при нормальном падении рассмотрено в работе [018]. Формулы, аналогичные формулам Френеля, даны также в работе [23] для кристалла класса Од и любых ф как методика расчета (микроскопического), так й результаты несколько отличны от данных в работе [018], хотя конечные общие выводы аналогичны. Отражение анизотропно относительно осей кристалла, ход его зависит от поляризации падающего света. Проведен также расчет отражения [24] показано, что добавочные волны могут влиять на фазу отраженного света, смещая ее на большие углы (порядка 5—20°). [c.159]

В. п. п. может наблюдаться и при отражении волны от циркулярно-анизотропной среды напр,, Керра эффект м а г II п т о о II т II ч е с и ii). [c.344]

Интерес к вопросу о распространении колебаний в упругой среде поддерживался, помимо прочего, и попытками построения механической модели эфира, чему посвящен ряд преимущественно английских работ середины века. Среди них надо отметить работы Дж. Грина, положившего начало исследованиям колебаний в анизотропных средах и отражения волн от поверхностей ограниченного упругого тела. В частности, оказалось, что в анизотропной среде существуют, вообще говоря, три скорости распространения волн в каждом направлении. [c.60]

Применение этих методов основано на вращении плоскости поляризации излучения, прошедшего через анизотропную среду, в исследуемом участке среды. При этом интенсивность прошедшего или отраженного излучения (ультразвукового или электромагнитного) зависит от угла между направлением преобладающей ориентации и направлением поляризации волны в поляризаторе и анализаторе. Интенсивность прошедшего излучения через изотропную среду или в воздухе при скрещенных поляризаторе и анализаторе равно О или зависит от степени и вида поляризации используемого излучения и состояния среды. [c.112]

Факт поперечности электромагнитных колебаний, частным случаем которых являются световые колебания, приобретает первостепенное значение, когда речь идет о прохождении света через анизотропные среды или о явлениях, наблюдаемых при отражении световых волн от поверхности диэлектриков или металлов. В этих случаях оказывается, что результат взаимодействия света с веществом зависит от взаимной ориентации направления колебаний электрического вектора напряженности Е (или магнитного Н) и главных плоскостей рассматриваемой среды, т. е. имеет значение состояние поляризации луча. В обычных условиях источник света испускает неполяризованный, т. е. естественный свет. Колебания электрического вектора Е при этом не имеют строгого направления и постоянной фазы. Можно сказать, что фаза и направление светового вектора Е беспорядочно и мгновенно меняются и луч оказывается симметричным относительно направлений колебаний этого вектора за некоторый усредненный отрезок времени. [c.194]

Сумма энергий обоих лучей равна энергии падающего света (если не считать потерь при отражении). При распадении поляризованного луча на два компонента при Д. л. энергия компонентов выразится след, обр. а sin а и а os- а, где а — угол, образуемый направлением колебаний первоначального луча с направлением колебаний одного из компонентов, и а — энергия первоначального луча (закон Малюса). Оба луча при Д. л. поляризованного света произошли от одного, т. е. когерентны. Если каким-либо способом (напр, при помощи поляризационной призмы) выделить компоненты обоих лучей с колебаниями в одной плоскости и заставить их встретиться, то благодаря когерентности произойдет интерференция, и лучи усилят или ослабят друг друга. При освещении белым светом при этом процессе будут происходить хроматич. явления, т. к. при взаимном ослаблении одних волн другие, наоборот, взаимно усиливаются (см. Поляризация хроматическая). Лучи обыкновенный и необыкновенный распространяются в анизотропной среде с.различными скоростями поэтому по выходе из среды они обладают нек-рой разностью хода. Можно достигнуть напр, разности хода в четверть волны тогда два линейно поляризованных. пуча слагаясь образуют луч, поляризованный по кругу. Для этой цели часто применяют листочки слюды (пластинки в четверть волны ). Интерференционное явление используется для точных определений Д. л. (см. Компенсаторы и Поляризационные приборы). [c.197]

Условия сохранения тангенциальных компонент волновых векторов [см. (3.1)] носят общий характер. Они легко могут быть использованы для определения направлений распространения волн с комбинационными частотами более высокого порядка. Эти условия остаются в силе независимо от того, является ли излучение гармоники дипольным (электрическим или магнитным) или квадрупольным они справедливы и для анизотропной среды. В этом случае существуют два направления для волнового вектора с заданными тангенциальными компонентами. В общем случае здесь возникнет четыре неоднородные волны с суммарной частотой, соответствующие смешению двух преломленных волн с частотой о)1 и двух преломленных волн с частотой (й2- Если линейная среда также является анизотропной, возникнут две однородные прошедшие волны (угол преломления 0 и две отраженные волны (угол отражения 0 ). [c.346]

В. Возможны и другие, более сложные типы поляризации. Напр., если конец вектора Е, изображающего возмущение, описывает эллипс или окружность в плоскости колебаний (рис. 8,6), то имеет место эллиптическая или круговая поляризация. Скорость распространения поперечных В. может зависеть от состояния поляризации. Поляризация может возникнуть из-за отсутствия симметрии в возбуждающем В. излучателе, при распространении В. в анизотропной среде, при преломлении и отражении В. на границе двух сред. [c.69]

Отражение от сред, где ожидается пространственная дисперсия 2-го порядка, исследовалось экспериментально для ряда веществ, однако истолкование результатов не однозначно (подробно об этом см. в 34). Следует отметить, что единственным бесспорным экспериментальным доказательством существования эффектов 2-го порядка является анизотропное поглощение в кристалле СигО в области квадрупольной линии. Эффекты, связанные с объемными экситонами, наблюдены при отражении в жидком и твердом Хе [25], однако наблюдения в основном качественные (см., впрочем, [5]). [c.159]

В работе [32] приводится новая формулировка базового уравнения эйконала в лучевом приближении и изучении прохождения объемных волн через зону с высоким градиентом скорости в связи с решением задачи о рассеянии упругих волн в неоднородной среде. Полученная зависимость коэффициента отражения от частоты колебания подтверждена экспериментальными наблюдениями. Распространение объемных волн с фазовыми и групповыми скоростями в поперечно-изотропной среде исследовано в работе [24] на физических слоистых моделях, состоящих из листов фенолита и бумаги. В результате физического моделирования установлено различие фазовых и групповых скоростей, а также выявлены изменения поляризации, амплитуд и скоростей волн при их распространении в анизотропной тонкослоистой среде. [c.40]

Если колебания возмущения Е происходят всё время в каком-то одном направлении (рис. 8, а), то имеет место простейший случай линейно поляризованной или плоско поляризованной В. Возможны и другие, более сложные типы поляризации. Напр., если конец вектора Е, изображающего возмущение, описывает эллипс или окружность в плоскости колебаний (рис. 8, б), то имеет место эллиптическая или круговая поляризация. Скорость распространения поперечных В. может зависеть от их поляризации. Поляризация может возникнуть из-за отсутствия симметрии в возбуждающем В. излучателе, при распространении В. в анизотропной среде, при преломлении и отражении В. на границе двух сред. См. также Поляризация света. [c.87]

Распространение СДВ в земных условиях происходит в сферич. волноводном канале, образованном Землёй и ионосферой (см. Волноводное распространение радиоволн). На отражение СДВ от ионосферы оказывает влияние ее ниж. часть — существенная для отражения область располагается на высотах 60—80 км днём и 80—100 км ночью. В этой области высот на очень низких частотах ионосфера представляет собой неоднородную проводящую среду, проводимость к-рой резко возрастает с высотой и приобретает, начиная с высоты 75 км, заметно выраженный анизотропный характер вследствие влияния магн. поля Земли. В дневных условиях влияние магн. поля Земля на отражение СДВ и их распространение в приземном волноводе невелико, однако ночью оно оказывается существенным. При отражении от анизотропной ионосферы в отражённом поле возникают компоненты, отсутствовавшие в падающей волне, что является причиной ошибок в системах радиопеленгации. Наличие анизотропии приводит к зависимости характеристик эл.-магн. поля от азимута трассы распространения и к появлению невзаимности — изменению характеристик поля при изменении направления трассы распространения на обратное. [c.428]

Пусть плоская волна падает из вакуума (или воздуха) на границу оптически одноосной анизотропной однородной среды, занимающей верхнее полупространство (рис. 4.10). Рассмотрим частный случай оптическая ось параллельна границе ху и перпендикулярна плоскости падения хг (т.е. параллельна оси у). Падающую волну разложим на составляющие, поляризованные в плоскости падения и в перпендикулярном направлении. Граничные условия, как и для изотропной среды, выражаются уравнениями (3.1). Чтобы эти условия выполнялись сразу во всех точках границы, у всех трех экспонент зависимость от координат х и у должна быть одинакова. Отсюда, во-первых, следует, что у волновых векторов к и кг отраженной и преломленной волн равны нулю у-составляю щие, т. е. нормали к волновым поверхностям отраженной и преломленной волн лежат в плоскости падения. Во-вторых, из равенства л -составляюших векторов ко, к и кг следуют геометрические законы отражения и преломления, определяющие направления этих волн. Так как/г()х = (ы/с)8 Пф, /г = (ш/с)51пф , то ф1=ф угол отражения ф1 от анизотропной среды равен углу падения ф. [c.187]

О. 3. на границе раздела анизотропных сред [6]. О. з. на границе раздела кристаллич. сред носит сложный характер. Скорости с, и ср отражённых и преломлённых волн в этом случае сами являются ф-циями углов отражения 0 и преломления 6 (см. Кристаллоакустика) поэтому даже определение углов 0,. и 9( по заданному углу падения 0 сталкивается с серьёзными матем. трудностями. Если известны сечения поверхностей волновых векторов плоскостью падения, то используется графич. метод определения углов 0 и 0 концы волновых векторов и к( лежат на перпендикуляре NN, проведённом к границе раздела через конец волнового вектора к падающей волны, в точках, где этот перпендикуляр пересекает разл. полости поверхностей волновых векторов (рис. 3). Кол-во отражённых (или преломлённых) волн, реально распространяющихся от границы раздела в глубь соответствующей среды, оиределяет-ся тем, со сколькими полостями пересекается перпендикуляр NN, Если пересечение с к.-л. полостью отсутст- [c.506]

Двойное лучепреломление в изотропной среде может возникнуть не только в постоянном внешнем электрическом поле, но и в переменном с частотами вплоть до оптических. Благодаря развитию лазерной техники появилась возможность получать оптическое излучение, в котором напряженность электрического поля достигает очень больших значений. Схема опыта по наблюдению эффекта Керра, вызванного электрическим полем лазерного излучения, показана на рис. 4.16. Луч зондирующего света (Х= 500 нм) проходит через ячейку К с исследуемой жидкостью и после отражения от полупрозрачной пластинки 5 направляется на фотоумножитель (ФЭУ). Пр скрещенных поляризаторах Р, и Р2 свет не может попасть в ФЭУ. Когда через ячейку проходит мощный импульс инфракрасного поляризованного излучения лазера , жидкость становится анизотропной, зондирующий свет выходит из ячейки эллиптически поляризованным и попадает в ФЭУ. Измеряя разность фаз ф между необыкновенным и обыкновенным лучами и зная среднеквадратичную напряженность поля лазерного излучения (< >У , можно найти значение постоянной Керра в поле оптической частоты и сравнить его со значением в постоянном электрическом поле. В недипольных жидкостях эти значения практически совпадают. Однако в жидкостях с дипольными молекулами постоянная Керра уменьшается при переходе к оптическим частотам (у нитробензола приблизительно в 100 раз), так как дипольная молекула не успевает переориентироваться в такт с изменениями напряженности внешнего поля. [c.197]

Пусть на плоскую границу раздела падает плоская монохроматическая волна с волновым вектором В случае изотропных сред получается только одна отраженная и только одна преломленная волна. Для анизотропных сред это, вообще говоря, не так. Однако, каково бы ни было число отраженных и преломленных волн, из линейности и однородности граничных условий непосредственно следует, что тангенциальные компоненты волновых векторов падающей, отраженных и преломленных волн должны быть одинаковы (см. 69). Следовательно, нормали падаюи ей, отраженных и преломленных волн, а также нормаль к границе раздша все лежат е одной плоскости. Кроме того, преломление волновых нормалей подчиняется закону преломления Снеллиуса отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно отношению соответствующих нормальных скоростей волн. Практически от этого закона [c.514]

При сильной дисперсии среды, особенно вблизи собственных частот ее, явления усложняются [49] еще более усложняются они, если волиа квазимонохроматична. В анизотропной среде, где число лучей больше (разная анизотропия р и х) и между ними может возникнуть интерференцня [50], ход отражения будет зависеть от. глубины проникновения. [c.162]

Вместе с тем у закона Снеллиуса для анизотропных сред имеются подводные камни , поскольку групповая (лучевая) скорость отличается от фазовой (относящейся к фронтам), и обе эти скорости являются функциями соответствующих углов - фазового и группового (лучевого). Рассмотрим проявления этих особенностей в пространстве фазовых медленностей 1/у, рис. 3.15. В этом пространстве при декартовой системе координат по осям X, у, I откладываются медленности -горизонтальные х, у и вертикальная г. Вектору фазовой медленности, обозначим его т, компланарны падающая, отраженная и проходящая волны - ситуация, свойственная изотропным средам и потому привычная для сейсморазведчиков. Это правило, однако, не является обязательным для лучевого вектора IV, рис. 3.15 . Оно соблюдается лишь в случае, если 30 индикатрисы фазовой медленности обладают ротационной симметрией относительно оси г, т. е. среда обладает ВТИ-сим-метрией. [c.100]

Взаимодействие разделенных S-волп достаточно сложное и изменяется в зависимости от азимута. На рис.7 приведен пример сильного двойного лучепреломления S-волн из Северного моря (описание 3D работ см. выше). Это запись по азимуту перед суммированием из одной точки, которая характеризуется взаимодействием быстрых и медленных S-волн в двояконреломляющей среде. Радиальная и поперечная составляющие скомпонованы в азимутальные бипы с по 10 градусов, и суммированы но общему выносу носле применения поправки за нормальное приращение (с приведением отражений к времени нри нормальном падении) с использованием одной функции скорости. Радиальная составляющая постоянна с азимутом, а поперечная составляющая демонстрирует значительные изменения амплитуды и обращение полярности через каждые 90 градусов. При обращении полярности, амплитуда поперечной составляющей проходит через нуль, и эти азимуты соответствуют главным осям симметрии анизотропной среды, где пе происходит разделения S-волп. Это направления быстрых и медленных S-волн. [c.203]

СПОСОБНОСТЬ [вращательная — отношение угла поворота плоскости поляризации света к расстоянию, пройденному светом в оптически активной среде излучательная — отношение светового потока, испускаемого светящейся поверхностью, к площади этой поверхности и к интервалу частот, в котором содержится излучение отражательная — отношение отраженной телом энергии к полной энергии падающих на него электромагнитных волн в единичном интервале частот поглощательная— отношение поглощенного телом потока энергии электромагнитного излучения в некотором интервале частот к потоку энергии падающего на него электромагнит-, ного излучения в том же интервале частот разрешающая прибора — характеристика способности прибора (оптического давать раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта спектрального давать раздельные изображения двух близких друг к другу по длинам волн спектральных линий) тормозная — отношение энергии, теряемой ионизирующей частицей на некотором участке пути в веществе, к длине этого участка пути] СРЕДА [есть общее наименование физических объектов, в которых движутся тела или частицы и распространяются волны активная — вещество, в котором осуществлена инверсия населенностей уровней энергии и в результате чего может быть достигнуто усиление электромагнитных волн при их прохождении через вещество анизотропная — вещество, физические свойства которого неодинаковы по различным направлениям гнротронная — среда, в которой существует естественная или искусственная оптическая активность диспергирующая — вещество, фазовая скорость распространения волн в котором зависит от их частоты изотропная — вещество, физические свойства которого одинаковы по всем выбранным в нем направлениям конденсированная—твердая или жидкая среда] [c.279]

Анализ скоростей миграции времен перед суммированием и получение изображения. В отличие от инверсии времен пробега, скоростной анализ, основанный на миграции (MVA), базируется на прямом исследовании Р-волн и приращений годографов отраженных PS-волн в области времен или глубин перед суммированием, и использует итеративную миграцию перед суммированием для получения скоростей миграции в упругой среде. Для полного представления скоростей миграции Р-волн и PS-волн в анизотропной (VTI) среде, требуется оценка пяти эффективных (т.е. средних) параметров скорости. Три из них (Тро, Vp2, 77) могут быть определены путем анализа негиперболической скорости Р-волн с использованием информации о приращении для короткой и длинной расстановок. Тро - вертикальное время, Vp2 определяет скорость ОГТ для короткой расстановки при горизонтальной отражающей поверхности, а т обозначает эффективный параметр неэллиптичности (anellipti ity). Все эти параметры описывают поведение негиперболического приращения Р-волн в области времен перед суммированием. Два оставшиеся параметра (отношения вертикальных и кажущихся скоростей /о и ) могут быть получены путем анализа скоростей миграции на данных PS-волн при аппроксимации короткой расстановкой, или, с другой стороны, путем сопоставления суммарных разрезов РР- и PS-волн после идентификации соответствующих осей синфазности. [c.32]

Смотреть страницы где упоминается термин Отражение от анизотропных сред : [c.63] [c.71] [c.149] [c.125] [c.155] [c.795] [c.83] [c.505] [c.105] [c.186] [c.254] [c.291] [c.58] [c.25] [c.76] [c.104] [c.149] [c.583] [c.144] [c.97] [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...