Поток энергии в анизотропной среде

Последнее соотношение означает, что поток энергии в анизотропной среде вдоль направления распространения равен сумме энергий, переносимых каждой независимой волной. [c.85]

На основе анализа нестационарных полей потенциалов мы рассмотрели тепло- и массоперенос в условиях действия одной, двух и трех термодинамических сил. В общем случае перенос энергии и вещества может определяться действием значительно большего количества сил и потоков (например, явления переноса, сопровождающиеся фазовыми и химическими превращениями в многокомпонентных системах тепло-и массоперенос в анизотропных средах перенос под действием электромагнитных и других сил.). Поэтому система линейных уравнений Онзагера в общем случае имеет вид [c.454]

Направления векторов поляризации этих волн О и />"(рис. 1) и волновая нормаль N образуют тройку взаимно перпендикулярных векторов, Т. к, в анизотропных средах вектор U не совпадает по направлению с вектором В, а вектор потока энергии (Умова вектор) S = [c.511]

В изотропном пространстве скорость распространения гармонич. Э. в., т. е. фазовая скорость и = с/у . При наличии дисперсии скорость переноса энергии (групповая скорость) может отличаться от V. Плотность потока энергии, переносимой Э. в., определяется Пойнтинга вектором 5=(с/4 )[ Я]. Т. к. в изотропной среде векторы Е, Н тл к образуют правовинтовую систему, то S совпадает с направлением распространения Э. в. В анизотропной среде (в т. ч. вблизи проводящих поверхностей) S может не совпадать с направлением распространения Э. в. [c.543]

В анизотропной среде в общем случае направление потока энергии ПАВ не параллельно направлению ее распространения. Отклонение потока энергии от направления распространения можно характеризовать отношением величин Р /Рг, заданных выражением (6.31). Случай когда направление распространения ПАВ, определяемое волновым вектором, совпадает с направлением потока энергии ПАВ, называется чистой модой ПАВ [171]. [c.271]

Некоторые основные свойства ПАВ в анизотропной среде аналогичны свойствам ПАВ Рэлея. Они имеют эллиптическую поляризацию, перенос волновой энергии происходит в приповерхностном слое и фазовая скорость не зависит от частоты. Однако анизотропия может вносить ряд отличий. Например, фазовая скорость зависит от направления распространения, и поток энергии не обязательно параллелен волновому вектору. Плоскость эллиптической поляризации волны может не совпадать с сагиттальной плоскостью, и в тех случаях, когда она совпадает с ней, главные осн эллипса (рис. 6.4) не обязательно параллельны осям А"] и Л з. Затухание амплитуды волны в общем случае происходит не по экспоненциальному закону, а по синусоиде с экспоненциально затухающей амплитудой. Если анизотропная среда обладает пьезоэлектрическими свойствами, то кроме трех составляющих механических смещений существует и электрический потенциал, благодаря чему скорость распространения ПАВ становится зависимой от электрических условий на поверхности или вблизи нее. В этом случае ПАВ сопровождается электрическим полем с эллиптической поляризацией в сагиттальной плоскости. / [c.274]

В анизотропной среде в обшем случае направление потока энергии и направление фазовой скорости ие совпадают. Если входной и выходной преобразователи расположены на прямой, совпадающей с направлением фазовой скорости, имеет место случай, когда лишь часть энергии (которая может быть равна и нулю) достигнет выходного преобразователя. Предположим, что ПАВ распространяется в плоскости, содержащей координатные оси А ь А г, в направлении, отклоненном от оси А 1 на угол д (рис. 6.20). Направление групповой скорости, а следовательно, и потока [c.291]

См. сноску на стр. 41. Направление распространения потока энергии (вектора Умова — Пойнтинга) совпадает с направлением волновой нормали в средах оптически изотропных. В средах анизотропных несовпадение между волновой нормалью и лучом имеет принципиально важное значение, В данной главе нет различия между направлениями волновой нормали и луча. [c.370]

Предположим теперь, что выражения для плотности накопленной энергии магнитного и электрического полей, которые используются в случае изотропной среды, справедливы также и для анизотропной среды. Кроме того, предположим, что поток энергии все еще определяется вектором Пойнтинга и что половина энергии электромагнитной волны приходится на электрическое поле, а вторая половина — на магнитное поле. Последние два предположения также сделаны по аналогии с изотропной средой. [c.23]

Поток энергии. Перед выводом уравнений (2.10) и (2.15) мы отметили, что для плоских продольной и поперечной волн в изотропной твердой среде направление потока энергии перпендикулярно к фазовому фронту и что скорость переноса энергии такая же, как фазовая скорость. Для анизотропных сред эти две скорости отличаются как по величине, так и по направлению. В литературе упоминается несколько способов вычисления скорости переноса энергии для плоской волны с любой заданной фазовой скоростью. Один из ранее применявшихся способов базировался [c.50]

Г. с. определяет скорость и направление переноса энергии волнами. В анизотропных средах (напр., кристаллах, плазме в ноет. маги, поле), где показатели преломления волн зависят от частоты и наиравлеиия распространения, Г. с. определяется как векторная производная v p=d(u/dk и обычно не совпадает по направлению с фазовой скоростью. В средах с сильным поглощением вместо Г. с. вводят величину, характеризующую скорость переноса энергии <>S>/, где < S> — ср. плотность потока энергии, а — ср. плотность энергии в волнах. В прозрачных средах величины Гэи и Vj-p совпадают. [c.545]

Перенос акустической энергии в кристалле. При распространении плоской волны в анизотропной среде поток энергии отклоняется от волновой нормали. Скорость переноса энергии определяется вектором лучевой скорости е,, равным отношению средней по времени плотности потока энергии I к средней плотности энергии W в волне .,=lf W. Понятие лучевой скорости играет ключевую роль в К., поскольку реально в среде распространяются не бесконечные волны, а иучки конечной апертуры, поэтому направления их распространения задаются переносом анергии, а не фазы (рис. 2). Лучевая скорость совпадает с групповой скоростью [c.507]

В каких случаях векторы электрического снещения и напряженности лектрического поля олны в анизотропной среде совпадают Почему в общем случае в анизотропной среде нормаль к поверхности волнового фронта не совпадает с направлением потока энергии волны Когда они совпадают [c.266]

Зависимость лучевот скорости от направления. Все результаты о направлении движения фронта волны и фазовой скорости были получены при анализе уравнений (40.2), в которые входят волновой вектор к и частота со, характеризующие фазовую скорость, и нормаль п к поверхности фронта волны. Чтобы проанализировать вопрос о лучах света и групповой скорости Уг, необходимо эти уравнения преобразовать так, чтобы в формулы вошли т и Уг. Для нахождения групповой скорости Уг заметим, что фронт волны распространяется в направлении п, а энергия — в направлении т. Поэтому фронт потока энергии расположен перпендикулярно т. Отсюда заключаем (см. рис. 217), что групповая и фаровая скорости света в анизотропной среде связаны между собой соотношением [c.267]

Плотность потока энергии, переносимой Э. в., может быть рассчитана (в векторной форме) по теореме Умова—Пойнтинга (см. Пойтинга пектор)-. S = ( /in) [ЕН]. Т. к. в Э. в. в изотропной среде векторы Е, Н и волновой вектор к образуют правовинтовую систему, то S совпадает с направлением распространения Э. в. В анизотропной среде (в том числе вблизи не идеально проводящих поверхностей) S может не совпадать с направлением распространения [c.468]

СПОСОБНОСТЬ [вращательная — отношение угла поворота плоскости поляризации света к расстоянию, пройденному светом в оптически активной среде излучательная — отношение светового потока, испускаемого светящейся поверхностью, к площади этой поверхности и к интервалу частот, в котором содержится излучение отражательная — отношение отраженной телом энергии к полной энергии падающих на него электромагнитных волн в единичном интервале частот поглощательная— отношение поглощенного телом потока энергии электромагнитного излучения в некотором интервале частот к потоку энергии падающего на него электромагнит-, ного излучения в том же интервале частот разрешающая прибора — характеристика способности прибора (оптического давать раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта спектрального давать раздельные изображения двух близких друг к другу по длинам волн спектральных линий) тормозная — отношение энергии, теряемой ионизирующей частицей на некотором участке пути в веществе, к длине этого участка пути] СРЕДА [есть общее наименование физических объектов, в которых движутся тела или частицы и распространяются волны активная — вещество, в котором осуществлена инверсия населенностей уровней энергии и в результате чего может быть достигнуто усиление электромагнитных волн при их прохождении через вещество анизотропная — вещество, физические свойства которого неодинаковы по различным направлениям гнротронная — среда, в которой существует естественная или искусственная оптическая активность диспергирующая — вещество, фазовая скорость распространения волн в котором зависит от их частоты изотропная — вещество, физические свойства которого одинаковы по всем выбранным в нем направлениям конденсированная—твердая или жидкая среда] [c.279]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УЛЬТРАЗВУКА в кристаллах имеет более сложный характер, чем в изотропной среде. Физич. свойства кристаллов, в т. ч. их упругость, анизотропны, т. е. зависят от направления в кристалле, при этом симметрия кристаллич. решётки обусловливает определённую симметрию физич. свойств кристалла. Скорость и поляризация звуковой волны в кристалле, затухание звука и направление потока энергии зависят от направления распространения волны относительно кристаллографич. осей. Раздел акустики, изучающий законы распространения ультразвуковых волн в кристаллах, называется кристаллоакустико й. [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...