Волна в анизотропной среде электромагнитная

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ В АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ [c.124]

Показатель преломления обыкновенного луча п представляет собой отношение скорости электромагнитного излучения в вакууме к фазовой скорости обыкновенного луча с длиной волны % в анизотропной среде. [c.768]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ [c.78]

Распространение электромагнитных волн в анизотропных средах 79 [c.79]

Поскольку в анизотропной среде векторы Е и D не коллинеарны, направления распространения волны и луча не совпадают и, следовательно, групповая и фазовая скорости не совпадают по направлению. В этом состоит первая важная особенность распространения электромагнитной волны в анизотропной среде. Вторая важная особенность состоит в том, что скорость электромагнитных волн зависит от направления их распространения и поляризации. [c.264]

Все изложенное выше справедливо для любых волн в анизотропных средах. Специфичность электромагнитных волн в кристаллах состоит в том, что для них направление луча совпадает с направлением вектора Пойнтинга. Докажем это утверждение для рассматриваемого нами случая недиспергирующих кристаллов. В этом случае лучевая скорость вдоль волновой нормали равна = vN = v N/v, или на основании формулы (75.8) [c.501]

Эта книга является итогом двадцатилетней работы по исследованию разных типов электромагнитных взаимодействий и возникла из двух спецкурсов Электродинамика сплошных сред и Распространение волн в анизотропных средах , читавшихся в Университете Пьера и Марии Кюри (Париж) в течение последних шести лет. В результате в ней объединяются черты учебника и введения в круг современных исследований. У нас не было намерения создать фундаментальный трактат скорее всего просто разный материал был собран вместе. Единство ему придают общие основы, изложенные в стиле современной механики сплошных сред, однако без педантичности в формализме и терминологии. Эта книга настолько самостоятельна, насколько таковым может быть всестороннее последовательное изложение, исходящее из некоторых первичных принципов. [c.8]

Особенности распространения электромагнитных волн в анизотропной среде (как и в любой другой материальной среде) определяются специфической формой материальных уравнений. В случае анизотропных сред эти уравнения для гармонических во времени полей имеют вид [c.103]

Общие закономерности распространения электромагнитных волн в анизотропных средах [c.104]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ 285 [c.285]

Электромагнитные волны в анизотропной среде [c.285]

Показателем преломления необыкновенного луча Пе называют отношение скорости электромагнитного излучения в вакууме к фазовой скорости необыкновенного луча с длиной волны X в анизотропной среде. Если распространение необыкновенного луча рассматривается в направлении, перпендикулярном оптической оси анизотропной среды (одноосная анизотропия), или в направлении, перпендикулярном биссектрисе угла между оптическими осями (двухосная анизотропия), то п называют главным показателем преломления необыкновенного луча (ГПП). [c.768]

Распростраиеиие плоской электромагнитной волны в анизотропной среде [c.264]

Плоск я электромагнитная волна в анизотропной среда Аналогично (2.50) и (2.51) векторы поля плоской электромагнитной волньх представляются в виде [c.264]

Как известно, специфика диагностики замагниченной плазмы определяется особенностями распространения электромагнитных волн в анизотропной среде. Знание этих особенностей представляет большой интерес при использовании с.в.ч. методов для диагностики плазмы на установках, где присутствие магнитного поля является необходимым условием для работы (например, МГД установки). [c.184]

Итак, направление распространения фазы волны (вдоль нормали N) и направление распространения энергии волны (вдоль луча 5) не совпадают между собой. К этому выводу, полученному путем исследования законов электромагнитного поля в анизотропной среде, мы пришли раньше из простого рассмотрения формы поверхности волны для анизотропной среды (см. 142). Скорость фазы q, измеренная вдоль нормали, будет отличаться от скорости световой энергии v, измеренной вдоль луча (лучевой скорости), так что q v osa (см. упражнение 201). Дву.м значениям скорости фронта по нормали q и q", обусловливающим двойное лучепреломление, соответствуют и два значения скорости распространения энергии, v и v". [c.501]

После того как мы кратко рассмотрели распространение волн в анизотропных кристаллах, вернемся теперь к проблеме индуцированной нелинейной поляризации. Вообще говоря, для анизотропной среды скалярное соотношение (8.41) не справедливо. В этом случае следует использовать тензорное соотношение. Запишем сначала в данной точке г вектор электрического поля Е (г, электромагнитной волны на частоте со и вектор нелинейной поляризации Рнелин(г, /) на частоте 2 в виде [c.497]

Существует много веществ, оптические свойства которых зависят как от направления распространения, так и от поляризации световых волн. К оптически анизотропным материалам относятся кристаллы, например кальцит, кварц и KDP, а также жидкие кристаллы. Эти материалы характеризуются многими необычными оптическими свойствами, такими, как двойное лучепреломление, оптическое вращение плоскости поляризации, поляризационные эффекты, коническая рефракция, электрооптические и акустооптические эффекты. Анизотропные кристаллы используются во многих оптических устройствах, например в призменных поляризаторах, поляризационных пластинах и в двулучепреломляющих фильтрах. Анизотропные нелинейные вещества используются также для достижения фазового синхронизма при генерации второй гармоники. Таким образом, очевидно, сколь важным для практического применения этих свойств является четкое представление о процессе распространения света в анизотропных средах. Данная глава целиком посвящена изучению распространения электромагнитного излучения в этих средах. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...