Среда пористая анизотропная

Наиболее интенсивно развивалась теория моделей анизотропных дискретных сред в связи с проблемой выявления трещиноватости пород. Этим моделям посвящена гл. 7 в настоящей главе анизотропные среды считаются сплошными. Следует подчеркнуть в обеих главах идет речь об одних и тех же горных породах, и совсем не обязательно геологические среды, рассматриваемые в этой главе как сплошные, должны быть менее пористы (трещиноваты, кавернозны и т. д.), чем те, которые рассматриваются в гл. 7 как дискретные среды. Разница совсем в другом в этой главе свойства породы аппроксимируются моделью, которая не содержит параметров дискретных сред - пористости, проницаемости, размера зерен, характера трещин и т. п. Словесно эти свойства вполне могут быть приписаны рассматриваемой модели, но без включения соответствующих параметров в формализм модели. Та же самая порода будет рассматриваться в гл. 7, если ей приписывается модель, содержащая эти параметры. Более того, если некая геологическая толща существенно анизотропна, то скорее всего к ней будут последовательно применены обе модели на этапе обработки (миграция, определение скоростей) - модель сплошной анизотропной среды, а на этапе интерпретации (определение фильтрационных свойств, связанных с трещиноватостью гидродинамическое моделирование) - модель дискретной анизотропной среды. [c.81]

Обычно структуры пористых сред характеризуют однородностью, анизотропностью и гетерогенностью. Структурные характеристики являются макроскопическими. Осреднение производится по элементу объема радиуса R, при этом должно быть достаточно большим, чтобы можно было применить закон Дарси. [c.296]

Соотношение (5-3-10) справедливо и для анизотропных пористых сред. [c.314]

Анизотропная среда. В тех случаях, когда пористая среда анизотропна, так что имеет различные значения в различных направлениях, мы должны использовать уравнение Лапласа (9-44), полученное на основе уравнения (9-42). Для двумерного течения, к которому только и применим метод построения сеток течения, в уравнении (9-44) остаются только первые два члена. Для того чтобы найти сетку течения, необходимо сначала изменить заданную геометрию границ рассматриваемой области в соответствии с преобразованием (9-43), а затем построить сетку течения для преобразованной таким образом области получаемое при этом решение удовлетворяет уравнению (9-44). [c.205]

Акустики задачи 295, 307—308 Анизотропная пористая среда 92—95 [c.486]

Строительные и теплоизоляционные материалы. Коэффициент теплопроводности этих материалов изменяется в пределах от 0,02 до 2,5 ккал/м час°С. Многие строительные материалы имеют пористое строение. К таким материалам относятся, например, кирпич, бетон, керамика, огнеупорные материалы, асбест, шлак, торфяные плиты, шерсть, вата. Наличие пор в материале не позволяет рассматривать такие тела как сплошную среду. Некоторые материалы, как, например, дерево, имеют неодинаковое строение в различных направлениях, т. е. являются анизотропными телами. При этом сложный [c.269]

Рост удельного объема материала в процессе дилатансии соответствует увеличению эффективного коэс ициента Пуассона [48, 50]. Формально в процессе измерений можно получить возрастание этой величины до единицы и более, хотя, как известно, для сплошной среды максимально возможное значение коэффициента Пуассона (отношение величин поперечной и продольной деформаций) равно 0,5. Керамические материалы и породы очень часто имеют небольшую остаточную пористость. Под действием высоких давлений происходит компактирование, уплотнение материала. Эксперименты показывают, что девиаторные напряжения снижают пороговое давление уплотнения хрупких пористых сред. При негидростатическом сжатии уплотнение по своему характеру анизотропно, поэтому начальное значение коэффициента Пуассона у таких материалов может быть очень мало. При больших напряжениях сдвига уплотнение сменяется дилатансией с увеличением эффективного коэффициента Пуассона и последующим разрушением. [c.106]

Для анизотропной пористой среды Ж есть функция где — единичный вектор ориентации, отображающий преимущественное направление. Для изотропной среды 5 = 0, для модели со скошенными капиллярами параллельно капиллярам. Если бы частицы [c.373]

Известно, что гидродинамическое поле фильтрации определяется проницаемостью, пористостью, вязкостью жидкости, гидродинамическим давлением и его градиентом, скоростью фильтрации и т. д., образующими, в свою очередь, скалярные или векторные поля. Поскольку предполагается статистическая структура поля проницаемости, остальные поля — элементы, связанные с проницаемостью и между собой зависимостями — законами фильтрации, будут также определяться статистическими закономерностями. Корреляционный анализ элементов поля помимо выяснения внутренней структуры фильтрационного процесса дает возможность решения задач фильтрации в средах со случайными неоднородностями. Так, в частности, изучаемые ниже корреляции необходимы для вычисления эффективной проницаемости изотропной и анизотропной сред, при исследовании дисперсии примеси в фильтрационном потоке, для вычисления коэффициента охвата при движении неньютоновской жидкости. [c.77]

Существует точка зрения, подтверждаемая лабораторными и натурными наблюдениями, что реальные пористые среды анизотропны. С одной стороны, среда может быть анизотропна в малом , но если анизотропные элементы перемешаны достаточно равномерно, то в большом такая среда будет изотропной. В практически интересных случаях, по-видимому, имеет место иная картина. Среда состоит из изотропных элементов, характерные размеры которых по разным осям различны. Если проницаемость элементов флуктуирует, а сами элементы расположены в пространстве достаточно упорядоченно, то в большом такая среда будет [c.131]

Если считать фиксированным, то для каждого р>0 существует Я, для которого коэффициент продольной дисперсии минимален. Так, в случае плоского течения Я =р/2, для пространственного течения Я = 2р/3. На рис. 70 приведена зависимость отношения продольной и поперечной компонент тензора дисперсии от параметров Я и р для плоского течения. Можно видеть, что внесение в пористую среду достаточно малых возмущений пористости приводит при р>0 к уменьшению 0, т. е. продольной компоненты, которая в интервале 0<Я<Я может существенно отличаться от невозмущенной по Я продольной компоненты. Так, при р=1 и Я= /г величина 0 = 1, т. е. тензор дисперсии изотропен, в то время как при Я=0 дисперсия существенно анизотропна, так как 0=3. В определенной степени парадоксально, но взаимодействие потока с полями пористости и проницаемости в случае р=1, Я,= /2 приводит к изотропному рассеянию примеси. Например, круглое пятно меченой жидкости, помещенное в такой поток, будет двигаться по потоку, расширяясь, но не меняя формы. [c.254]

Здесь опять следует заметить, что допущение изотропности, лежащей в основе анализа практически всех проблем, рассматриваемых в последующих главах, будет вполне достаточным, чтобы дать правильное представление о важнейших свойствах течения, в большинстве случаев представляющих промышленный интерес. В действительности, это будет соверщенно справедливо, если течение двухмерно и проекции его параллельны плоскостям напластования. При этих условиях просто отсутствует слагаемая скорости, нормальная к плоскости напластования, так что проницаемость в этом направлении не входит в задачу С другой стороны, когда эта задача включает составляющие течения более чем в одном направлении с различными величинами проницаемости, анизотропность может быть принята в расчет, применяя преобразование координат. Последнее описано в гл. IV, п. 15 и освещается исследованием в гл. V, п. 5 проблемы о скважинах, частично вскрывающих анизотропный продуктивный песчаник. Как это будет показано ниже, аналитическое решение задачи в системе преобразованных координат эквивалентно такому, что соответствует течению в изотропной среде с соответственно измененными границами. Поэтому с аналитической точки зрения при рассмотрении таких анизотропных систем приходится возвращаться к решению изотропных систем с несколько видоизмененной геометрией, так что полное рассмотрение последних включает в то же самое время неявное решение аналогичных проблем, где можно по желанию принять в расчет анизотропию. Отсюда в большинстве случаев совершенно достаточно рассмотреть сначала проблему, как заданную в изотропной среде, и только в самом конце, если подвергается изучению влияние анизотропии, ввести соответствующее преобразование координат. Типичные данные о проницаемости несцементированных пористых разностей приведены в табл. 7. В таблицу включены данные [c.99]

Для потока в анизотропной пористой среде 1) градиент силового потенциала и скорость фильтрации не параллельны 2) имеются три ортогональные оси в каждой точке пространства, вдоль которых направление градиента силового потенциала и скорости одно и то же. Эти оси называются главными осями проницаемости. [c.158]

В соответствии с принятой в этой монографии иерархией моделей, вначале рассмотрены упругие изотропные и анизотропные среды, затем - неупругие (поглощающие) изотропные и анизотропные среды. Перечень целевых параметров среды при этом остается неизменным. Однако детальность и качество этих определений различно при использовании разных моделей. Например, такие характеристики пористости, как соотношение между межзерновой и трещинной пористостью, преобладающая ориентировка трещин, соотношение открытой и закрытой пористости, практически невозможно определить в рамках простейшей упругой изотропной модели, для этого требуется учет анизотропии упругих, а ещё лучше - также и неупругих свойств среды. [c.122]

Как было показано в предыдущем параграфе, дырчатая модель с квадратной сеткой отверстий при больших пористостях обладает значительной анизотропией скоростей, а также анизотропностью направлений в отношении проводимости волновой энергии. Такие модели и особенно модели с прямоугольной сеткой отверстий могут быть использованы при моделировании анизотропных сейсмических сред. Однако больший интерес в настоящее время представляет воспроизведение на моделях изотропных упругих сред. С этой целью здесь детально исследованы скорости, поглощение, дисперсия и анизотропия скоростей в дырчатых листах с равносторонней треугольной сеткой круглых отверстий, которые оказались практически изотропными в достаточно широких пределах изменения пористости листа. [c.181]

Известно большое число моделей костной ткани как анизотропной деформируемой среды. Многие из моделей предназначались только для прочностных расчетов (см. [10]), и наличие в кости заполненных жидкостью пор учитывалось только заданием связи упругих коэффициентов с влагосодержанием. В некоторых случаях привлекались теории упругости для пористых тел, но и в их рамках перемещение жидкости редко анализировалось специально. [c.14]

ОБОБЩЕННЫЙ ЗАКОН ДАРСИ И СТРУКТУРА ФАЗОВЫХ И ОТНОСИТЕЛЬНЫХ ФАЗОВЫХ ПРОНИЦАЕМОСТЕЙ ДЛЯ ДВУХФАЗНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ В АНИЗОТРОПНЫХ ПОРИСТЫХ СРЕДАХ [c.136]

Таким образом, под неоднородной средой понимается такая среда, в которой [ (к) нельзя описать конечным числом весовых дельта-функций. Гетерогенная среда описывается минимум двумя кривыми распределения проницаемости (см. рис. 6-2, б, в и рис. 6-3, б, в). При этом подразумевается, что среда гомоскедастична. Однако если / (к) зависит от положения в пространстве или от ориентации в пористой среде, то мы имеем неидеальность второго рода. Если проницаемость в элементарном объеме зависит от направления, то среда называется анизотропной. В общем случае функция / (к) зависит от положения и фиксации, ее можно описать пятью независимыми переменными прямоугольными координатами Хг (I = 1, 2, 3) для характеристики положения и двумя угловыми координатами 0 и ф для ориентации [c.509]

Пористые структуры твердых частиц обладают большим разнообразием. Среди них следует выделить класс изотропных структур, обладающих тем свойством, что диффузионная проводимость в объеме частицы одинакова во всех направлениях (рис. 22-2,а). Анизотропные пористые тела могут обладать регулярной структурой (см. рис. 22-2,6). Примером таких тел являются растительные объекты, обладающие системой капилляров, в направлении которых наблюдается наибольшая диффузионная проводимость. Пористые анизотропные тела с нерегулярной структурой (рис. 22-2, в) характеризуются сложной зависимостью диффузионной проводимости в пространстве статистического распределения пор, в кото-рьгх находится раствор, по размерам. Молекулярный перенос вещества завершается по достижении целевым компонентом внешних границ пористого тела, после чего реализуется конвективный перенос вещества в жидкой среде, окружающей пористое тело. [c.281]

Проблема обобщения классических моделей теории двухфазной фильтрации несмешивающихся жидкостей, использующих тензоры коэффициентов фазовых проницаемостей, на случай анизотропных фильтрационных свойств относится к числу актуальных, поскольку реальные пористые и трещиноватые среды, коллекторы углеводородного сырья, как правило, проявляют анизотропию. В работах [1-3] была установлена структура связей для тензоров коэффициентов абсолютных, фазовых и относительных проницаемостей для сред, проявляющих анизотропные фильтрационные свойства, вьшисаны и проанализированы тензоры фазовых и относительных проницаемостей, установлен общий вид функций относительных фазовых проницаемостей. Однако были рассмотрены только наиболее простые типы анизотропии обобщенные законы Дарси для сред с трансверсально-изотропными и ортотропными фильтрационными свойствами. В то же время при задании материальных свойств тензорами четвертого ранга (в рассматриваемом случае относительных фазовых проницаемостей) число различных вариантов значительно больше [4], поэтому рассмотрим и проанализируем обобщенный закон Дарси для всех возможных типов анизотропных сред. [c.136]

Прототипами гомогенной модели гидродинамики и теплопе-реноса в трубных пучках как в анизотропном пористом теле являются модели теории фильтрации [22], модели механики теп-лопереноса дисперсных сред [23] и анизотропных сред [24]. Многие черты, содержащиеся в этих давно и глубоко разработанных разделах механики нащли воплощение и конкретизацию в модели пучка как пористого тела, которая, однако, имеет также и свои особенности. [c.182]

Федотовский В. С. Об учете сил инерции при нестационарной фильтрации жидкости в неоднородных анизотропных пористых средах// Препринт ФЭИ-1620. Обнинск изд. ФЭИ, 1984. [c.288]

В предыдущих параграфах мы рассмотрели -методику и привели ряд результатов решения -системы уравнений тепло- и массрпереноса для изотропных тел, т. е. тел, для которых перенос тепла или вещества во всех направлениях является равноправным. Во многих процессах по тем либо другим причинам явления переноса в различных направлениях могут протекать с различной интенсивностью (например, термообработка и сушка некоторых -капиллярно-пористых материалов, вопросы термопластичности и др.). Тепло- и массоперенос в анизотропных дисперсных -средах в простейшем случае можно описать системой уравнений [c.389]

Тензм Ж зависит от структуры пористой среды. Скалярные компоненты тензора Ж должны определяться экспериментально. В соответствии с геометрической капиллярной моделью Козени Ж пропорционально №/(1—/7)2. Для пространственно-периодической модели Ж является симметричным даже в случае анизотропных пористых сред, а именно [c.316]

Для анизотропной пористой среды Ж есть функция где — единичный вектор ориентации, отображающий преимущественное направление. Для изотропной среды 1 = 0, для модели со скошенными капиллярами параллельно капиллярам. Если бы частицы в модели Бренера были эллипсоидами, то вектор I был бы параллелен главной оси. Если пористая среда симметрична относительно одной плоскости, то [c.316]

Во многих случаях пористая среда анизотропна, и проницаемость зависит от направления течеиия. В таких случаях закон Дарси остается в силе, причем [c.199]

При расчетах газового хранилища в слабонаклонных и горизонтальных водоносных пластах особое значение имеет учет воздействия силы тяжести. Подробный анализ продвижения границы раздела в не слишком мощном пористом пласте был выполнен И. А, Чарным (1959), который использовал схему предельно анизотропной пористой среды, а также указал способ учета непоршневого вытеснения (эффектов фильтрации двухфазных жидкостей). К настоящему времени гидродинамические методы проектирования подземных хранилищ газа хорошо развиты и широко применяются на практике (А. Л. Хейн, 1961 см. также книгу И. А. Чарного, Д. И. Астрахана и др. Хранение газа в горизонтальных и пологозале-гающих пластах (М., 1968)). [c.630]

Пористые мембраны нашли пшрокое применение прежде всего в процессах обратного осмоса, микро- и ультрафильтрации, реже-для разделения газов. Они имеют как анизотропную, так и изотропную структуру. Мембраны с анизотропной структурой имеют поверхностный тонкопористый слой толщиной 0,25-0,5 мкм (называемый активным, или селективным), представляющий собой селективный барьер. Компоненты смеси разделяются именно этим слоем, располагаемым со стороны разделяемой смеси. Крупнопористый слой толщиной примерно 100-200 мкм, находящийся под активным слоем, является подложкой, повьппающей механическую прочность мембраны. Мембраны с анизотропной структурой характеризуются высокой удельной производительностью, более медленной закупоркой пор в процессе их эксплуатации. Срок службы этих мембран определяется главным образом химической стойкостью материала мембран в перерабатываемых средах. Для мембран с изотропной структурой характерно быстрое снижение проницаемости вследствие закупорки пор коллоидными или взвешенными частицами, часто содержащимися в разделяемых растворах. [c.315]

Как и следует ожидать, изменение в величине эксплоатационной производительности в частично совершенной скважине в зависимости от радиуса скважины занимает промежуточное положение между изменениями для случая строго сферического течения и строго радиального течения. Это означает, что для больших глубин вскрытия течение приближается к радиальному и эксплоатационная производительность изменяется логарифмически в зависимости от радиуса скважины. Однако степень этого изменения возрастает с уменьшением глубины вскрытия, пока в пределе для несовершенной скважины, что соответствует сферическому течению, эксплоатационные производительности изменяются пропорционально радиусу скважины. Видоизменением только что выведенной задачи эксплоатации несовершенных скважин, имеющей значительный практический интерес, является такая задача, где принимается в расчет влияние анизотропности песчаника на его проницаемость. Когаа становится заметным, что большая часть замеров проницаемости единичных образцов сцементированных песков, произведенных параллельно и перпендикулярно плоскостям напластования, показывает значительное отклонение в величине обеих проницаемостей, явление анизотропности приобретает более чем академический интерес. К счастью, аналитическое решение проблемы анизотропного песчаника может быть достигнуто на основе задачи о несовершенных скважинах, производя только небольшие формальные изменения в анализе, разработанном для решения той же задачи, но в изотропной пористой среде. [c.237]

Введение. Поверхности разрыва непрерывности. Большинство течений, встречающихся на практике, являются достаточно идеализированными , чтобы оправдать допущение однородности пористой среды. Однако существуют известные типовые отклонения от однородности, которые не только представляют особый интерес как физические отклонения от идеальных систем, но о которых известно также, что они встречаются достаточно часто, чтобы оправдать детальное изучение проблем, включающих в себя эти отклонения. Вполне ясно, что все водонесущие песчаники далеки от однородности и постоянства, и связанные с ними величины проницаемости могут изменяться в довольно широких пределах внутри сравнительно ограниченных объемов песчаника. Однако эта местная неоднородность с ее редким распределением, взятая в большом масштабе, дает усередненный эффект, словно песчаник на всем его протяжении обладает вполне удовлетворительным постоянством. Поэтому практический интерес представляют только такие, взятые в крупном масштабе отклонения, когда проницаемость претерпевает резкие изменения, например, при пересечении пласта известными геометрическими границами, или же когда изменение проницаемости связано с изменением координат. Величина проницаемости в одно и то же время может изменяться с изменением направления течения. Однако при рассмотрении настоящей главы мы заранее допустим, что пласт песчаника изотропен. Влияние анизотропности в однородном песчанике было уже рассмотрено в гл. IV, п. 15. Когда проницаемость изменяется в пределах среды непрерывно, то распределение давления в системе может быть найдено и рассмотрено точно так же, как и для случая однородной среды, за исключением того, что основное уравнение Лапласа для давления заменяется, как это будет видно из следующего раздела, несколько более общим уравнением. Если песчаник слагается из двух или более различных областей с постоянной, но различающейся между собой проницаемостью, то на границах, разделяющих эти области, должны быть приняты определенные условия. Хотя детали решения, очевидно, будут зависеть от особенностей геометрических форм отдельных областей, но методика решения этой проблемы будет заключаться в следующем для каждой области принимаются совершенно независимо решения уравнения Лапласа. Затем эти решения увязываются на контурах, разделяющих эти области, или на поверхностях разрыва не- [c.331]

А. Э. Шейдеаггера и др. Для характеристики фильтрационных свойств анизотропной пористой среды был использован аффинный симметричный тензор проницаемости второго ранга. Тогда линейный закон фильтрации в анизотропном пласте можно записать в виде [c.179]

При современной степени геолого-гсофизической изученности верхней части земной коры задача очередного этапа сейсморазведочных работ как правило предстает как за-плч а.уточнения модели целевого объекта, приближенно известной априори, то есть до проведения планируемого этапа работ. Априорная модель синтезируется из приближенной модели конкретного объекта изучения (известной, например, по региональным данным), и адекватной модели некоего абстрактного объекта - типичного представителя исследуемого класса объектов. Например, для участка поисковых работ априорная модель синтезируется из приближенной модели этого конкретного участка, известной по региональным данным, и абстрактной модели неоднородной анизотропной несплошной среды, для которой требуется конкретизировать параметры неоднородности (пространственные вариации сейсмических скоростей), анизотропии (тип, ориентировку) и несплошности (пористость, проницаемость). тАаекватность модели в данном случае подразумевает полноту перечня характеристик абстрактного объекта, т.е. доступных для изучения сейсмическим методом и представляющих разведочный интерес. История развития сейсмического метода есть в сущности процесс создания средств и технологий, обеспечивающих расширение классов объектов, доступных для сейсморазведки, пополнение перечня поддающихся изучению характеристик, и повышение точности отображения этих характеристик в выстраиваемой модели. [c.4]

Одна и та же среда, или же отдельные ее участки, могут поочередно аппроксимироваться разными моделями в зависимости от решаемых задач. Например, на стадии обработки данных при расчете и вводе кинематических поправок используются модель однородной сплошной среды с заданной средней скоростью, при выполнении миграции на том же участке может быть выбрана модель неоднородной сплошной среды с заданным распределением истинных (интервальных) скоростей, а при оценке литологии, пористости, проницаемости этот же участок среды может быть аппроксимирован неоднородной анизотропной неидеально упругой, несплошной (зернистой, флюидонасыщенной) моделью. [c.5]

Прежде всего, само понятие модель предполагает, что есть объект, а есть его модель. Следовательно, вполне закономерными были бы такие, например, выражения одно-эодная сплошная упругая изотропная модель неоднородной пористой неупругой анизотропной среды . На самом деле таких выражений не используют. Конечно, реальные среды всегда в той или иной мере неоднородные, несплошные, неупругие и анизотропные. Но коль скоро это всегда так, нет смысла об этом каждый раз упоминать. Поэтому моделируемый объект определяют одним-двумя его свойствами, наиболее специфическими сточки зрения моделирования. Например, говорят о моделях слоистых сред, или зернистых сред, или пористых флюидонасыщенных сред, и т. п. В таком выражении никак не определяются свойства самой модели, а именно, не указывается, какую именно модель используют для аппроксимации однородную сплошную неупругую анизотропную или какую-либо другую. Поэтому широко распространенные выражения типа модель однородной среды , модели сред с поглощением , модели анизотропных сред двусмысленны. Наверное, наиболее правильно было бы говорить однородная упругая анизотропная среда как модель трещиноватых пород , но это длинно и неудобно, поэтому такие фразы, вполне информативные, встречаются редко. [c.5]

Необходимо подчеркнуть, что линейная зависимость от возмущающего напряжения у второго слагаемого коэффициентов иу - это целиком и полностью результат предположения о малости возмущения. Реально, в рассматриваемой в настоящем разделе монографии сплошной геологической среде существовавшие до приложения субгоризонтальных тектонических напряжений микротрещины, а частично - поры постепенно закрываются по мере роста этих напряжений, и зависимость анизотропии от сжимающего напряжения становится не линейной, а степенной с дробным показателем степени, т. е. градиент роста анизотропии с напряжением должен быстро убывать. У читателя может возникнуть вопрос о каких микротрещинах и порах идет речь, если в главе рассматриваются сплошные геологические среды С точки зрения моделей сред, однако, вопрос этот возникать не должен. В принципе, любую среду можно пытаться аппроксимировать любой моделью. И рассмотренная здесь модель орторомбической анизотропной среды должна восприниматься как модель сплошной среды до тех пор, пока в нее (модель) не введена информация о пористости и/или трещиноватости. [c.97]

Замещение флюида в анизотропной среде. Если трещины образовались в пористой проницаемой среде, то формализм (7.7) - (7.10) применим только к сухим средам. Пусть fp - это элемент матрицы жесткости сухой трещиноватой породы в обычной двухиндексной нотации, /,у = 1,..., 6. Тогда элементы fj соответствующей матрицы флюидонасыщенной породы можно выразить через элементы а также пористоть ф и объемные модули Kj и К флюида и материала скелета с помощью знакомого формализма замещения флюида Гассмана (раздел 5.4), который применительно к анизотропной среде выражается соотношениями (Galvin et al., 2004) [c.244]

Первое из них представляет собой закон Гука для анизотропной среды с тензором упругости С, зависяпдим от пористости и тензорного параметра анизотропии кости Ь. Второе из уравнений (4.7) заменяет соотношение (4.5) и учитывает возможность управляющего влияния механических факторов на производство матрикса, поскольку изменения пористости происходят почти исключительно за счет производства или разрушения матрикса. Параметр у может быть связан со скоростью кровотока. К этим уравнениям иногда добавляется соотношение, описывающее временную эволюцию тензора упругости [58] или параметра анизотропии кости [41, 80], например [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...