Анизотропная среда с кручением

В АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ С КРУЧЕНИЕМ [c.156]

Тонкий слой нематического жидкого кристалла, у которого оптическая ось параллельна плоскости слоев, может быть закручен таким образом, что локальная оптическая ось будет изменяться в зависимости от г. При этом возникает анизотропная среда с кручением. В линейно закрученном нематическом кристалле азимутальный угол оптической оси является линейной функцией координаты г [c.289]

Распространение света в анизотропных средах с линейным кручением мы рассмотрели в разд. 5.4. Было показано, что линейно поляризованный свет, плоскость поляризации которого параллельна одной из локальных диэлектрических осей, будет оставаться связанным с локальной диэлектрической осью при распространении в сре- [c.289]

Определим диссипативные функции для анизотропных пластических сред. Для простоты рассмотрим плоскую деформацию и кручение. [c.158]

В данном разделе мы применим исчисление Джонса для исследования распространения электромагнитных волн через анизотропную среду со слабым кручением. Типичным примером такой задачи является распространение света в нематических жидких кристаллах с кручением. Этот случай аналогичен веерному фильтру Шольца, число пластинок N которого стремится к бесконечности, а толщина пластинок стремится к нулю как /N. Действительно, анизотропную среду с кручением можно разделить на N слоев, предполагая, что каждый слой представляет собой волновую пластинку с некоторой фазовой задержкой и азимутальным углом. При этом полную матрицу Джонса можно получить перемножением всех матриц, отвечающих этим пластинкам. [c.156]

Для анизотропных сред число публикаций также ограничено. Изображения по Лапласу и Фурье всех возможных поверхностных функций влияния, включая решения, определяемые граничными условиями (2) и (3), для среды с произвольной анизотропией найдены А. Г. Горшковым и Д. В. Тарлаковским [23]. Как правило же, рассматриваются лишь частные случаи анизотропии. Так Д. В. Тарлаковский и С. Н. Федоров [65] нашли оригиналы функций влияния для плоской задачи в случае ортотропного полупространства. Аналогичные вопросы, но уже с учетом слоистости полуплоскости, исследовал Fang Yingguang [98]. Задачу о кручении сосредоточенным моментом для такой же среды рассмотрел В. Bogowski [81]. [c.360]

Задачи кручения и изгиба призматических анизотропных стержней были сформулированы в работах С. Г. Лехницкого (1938, 1942, 1956) результаты этих исследований и решения ряда других задач по теории упругости анизотропных сред суммированы в его монографии (1950). Еще раньше кручение анизотропных призм при помощи обобщенной мембранной аналогии изучал А. Ш. Локшин (1927), рассмотрев сечения в виде круга, эллипса, прямоугольника и параллелограмма. Некоторые задачи об изгибе и кручении анизотропных призм вариационным методом исследовал Л. С. Лейбензон (1940). Приближенному решению задачи о кручении анизотропного стержня авиационного профиля посвящена статья [c.30]

Г. Я. Поповым [117] указан способ построения матрицы влияния для упругого полупространства при помощи матрицы влияния соответствующей плоской задачи. Этот способ пригоден при весьма общих предположениях относительно упругих свойств среды, в частности он охватывает случай статической и дхшамической задач для неоднородных и анизотропных сред, если при осесимметричной нагрузке перемещения не зависят от угла 6 и имеет место принцип расчленения тангенциальная наг-грузка Ре вызывает лишь кручение, а ш р,. — осесимметричную деформацию. [c.48]

В настоящей работе определяются диссипативные функции для анизотропных пластических сред, описаппых ранее [1]. Показано, что, исходя из определения диссипативной функции на основе ассоциированного закона нагружения, могут быть получены все исходные соот-ногаения теории, если учитывать зависимость к = к[в гр)]. Для простоты рассматриваются плоская деформация и кручение. [c.178]

Более того, некоторых проблем и задач мы вовсе не рассматриваем, а приводим такие решения, которые представляются нам наиболее важными и интересными для практики (среди них есть и ряд новых). По-прежнему, как и в первом издании, мы рассматриваем анизотропные тела, испытываюш ие только малые упругие деформации и сле-дуюш,ие обобш,енному закону Гука. Так же как и в первом издании, мы совершенно не рассматриваем неупругих деформаций анизотропного тела, а из конкретных проблем и задач исключаем из рассмотрения задачи об устойчивости пластинок (тонких плит) и оболочек, задачи динамики и обилие задачи трех измерений ). Из новых задач упомянем о некоторых задачах об изгибе, кручении и других деформациях неоднородных тел, а также укажем несколько задач, решаемых в строгой постановке. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...