Термодинамическая поверхность тела

Зависимость между параметрами р, Т и V для данного однородного тела в состоянии равновесия можно изобразит] графически, выполнив соответствующие уравнению (1.2) построения в пространстве р, V, Т. В этом трехмерном термодинамическом пространстве уравнение состояния каждого тела характеризуется некоторой поверхностью, называемой термодинамической поверхностью данного тела (рис. 1.1). Каждая из точек на этой поверхности соответствует равновесному состоянию рассматриваемого тела. [c.15]

Критериальные зависимости (7.7) для термодинамических свойств могут быть получены применением расширенного закона соответственных состояний к превращениям энергии при различных процессах изменения состояния тела (при нагревании тела, при фазовом переходе, при изменении поверхности тела, при диссипации механической энергии, при распространении или передаче теплоты и т. п.) или же, как это было показано на примере т , из анализа размерностей. [c.218]

Рассмотрим задачу при наличии на поверхности тела слоя кокса, который образуется в результате выделения газов из твердого пластического материала при определенной температуре и формирования твердой решетки. Слой кокса может достигать по толщине нескольких миллиметров и существенно влиять на тепловые потоки к телу и величину уноса материала. Материал решетки кокса на границе с газовым потоком испаряется и вступает в химическое взаимодействие с потоком (механическое разрушение решетки здесь не рассматривается). Внутри материала обтекаемого тела могут происходить также эндотермические реакции , приводящие к образованию в теле нескольких слоев с различной структурой и различными термодинамическими свойствами. Каждой реакции соответствует характерная температура и скрытая теплота превращения. Пары решетки кокса вместе с газами, образовавшимися при коксовании, поступают в пограничный слой, где они могут вступать в химическое взаимодействие с компонентами смеси газов основного потока. Набегающий на тело поток также может быть многокомпонентным. Будем рассматривать стационарный режим теплового взаимодействия, когда граница газ—слой кокса, а также фронты коксования и эндотермических реакций продвигаются в глубь тела с постоянной скоростью D (тело предполагается имеющим бесконечную толщину). [c.56]

В состоянии термодинамического равновесия тело сколько излучает энергии Е столько и поглощает А,-Ео, т. е. для серой поверхности можно записать [c.59]

Давление является термодинамическим параметром состояния системы (тела) и представляет собой силу, действующую по нормали к поверхности тела и отнесенную К единице площади этой поверхности. [c.57]

Излучение высокотемпературного сжатого слоя как бы пронизывает пограничный слой и почти без изменения попадает на поверхность тела. Указанное положение приводит к тому, что из всех слагаемых эффективной энтальпии разрушения при конвективном нагреве в случае совместного конвективно-радиационного теплового воздействия при преобладающем вкладе излучения по существу сохраняет свое значение лишь термодинамическая составляющая. [c.295]

В основу вывода Больцмана была положена аналогия между термодинамическими свойствами абсолютно черного излучения и газа. Суть этой аналогии состоит в том, что как энергия абсолютно черного излучения, так и энергия газа зависят только от температуры как газ, так и излучение способны создавать давление при взаимодействии с поверхностью тела. [c.27]

При помощи термодинамических функций U, S, F описываются процессы превращения энергии при изменении состояния тела (например, при фазовых переходах), при распространении и передаче тепла как от внешних источников, так и выделяющегося под действием сил внутреннего трения, при увеличении или уменьшении поверхности тела и т. д. Поэтому закон соответственных состояний может быть распространен также на процессы превращения энергии, происходящие в теле, в частности на процессы распространения тепла, фазовые превращения и т. п. Из этого следует, что теплоемкости и Ср, теплота испарения жидкости Гм, коэффициенты поверхностного натя- [c.19]

Формовка по разъемным моделям и стержневым ящикам с орнаментом. Отпечаток орнамента в форме или стержне выполняется с помощью орнаментированных моделей или стержневых ящиков. Для получения качественного отпечатка орнамента в песочных формах и стержнях необходимо исключить прилипание формовочных смесей к поверхности моделей и стержневых ящиков путем применения разделительных материалов, обеспечивающих минимальную молекулярную связь между поверхностями двух соприкасающихся тел (фаз) [74, 87]. Термодинамической характеристикой адгезии является убыль свободной энергии на 1 см контактной поверхности тел. Адгезия л<ид-кости Wa к поверхности твердого тела определяется по уравнению [74, 97] [c.143]

Рассмотрим некоторый компонент смеси. Обозначим его индексом /. Концентрацию /-компонента на поверхности тела будем считать заданной. В некоторых случаях ее можно определить из условий термодинамического равновесия на поверхности. Концентрация /-компонента во внешнем течении также предполагается известной. Во многих задачах ее принимают равной нулю. Тогда область, в пределах которой концентрация /-компонента изменяется от некоторого значения на поверхности тела. до значения во внешнем течении, назовем диффузионным пограничным слоем. Его можно схематически изобразить так же, как и динамический пограничный слой на рис. 4-5, если скорость и заменить на концентрацию /-компонента ntj. Однако nij в отличие от и имеет на поверхности определенное, не равное нулю, значение. [c.43]

При этом излучающая система переходит в некоторое неустойчивое состояние без видимой затраты энергии, что находится в явном противоречии со вторым началом термодинамики. Следовательно, сделанное предположение неверно, и, следовательно, характеристики излучения (яркость, плотность), соответствующие определенной температуре и длине волны, не зависят от материала тел. Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, в которой установилось термодинамическое равновесие. Спектральная плотность лучистой энергии, падающей на поверхность тел, в общем случае является некоторым функционалом температуры полости и длины волны f К, Т), в независимости от природы тел. Этому потоку энергии, в силу термодинамического равновесия, соответствует лучистый поток, равный ему и противоположно направленный. Вводя коэффициент отражения от поверхности стенки, составим балансное уравнение потоков тепла [c.468]

Принцип обратимости заключается в следующем. При явлениях отражения или преломления на границе двух сред встречные лучи остаются взаимными, е. при изменении направления луча на встречное их взаимное располо кение не меняется. Принцип обратимости сохраняет свою силу при любом числе отражений и преломлений. На своем пути луч может ослабляться в результате явлений поглощения энергии на поверхностях тел или поглощения и рассеивания в среде. Акты ослабления энергии луча будут в одинаковой степени влиять на оба встречных луча, поэтому при равенстве начальных энергий встречных пучков лучей их конечные энергии будут равны. Принцип обратимости впервые был высказан Гельмгольцем [8]. Как следствие этого принципа получается, что [8] при термодинамическом равновесии любых испускающих и поглощающих тел та часть энергии (определенной части спектра), испускаемой телом А, которая поглощается каким-либо другим телом В, равна той части энергии той же части спектра, испускаемой телом В, которая поглощается телом А. Отсюда следует, что любые два тела при термодинамическом равновесии обмениваются посредством излучения равными количествами энергии. [c.71]

В этом трехмерном термодинамическом пространстве уравнение состояния каждого тела характеризуется некоторой поверхностью, называемой термодинамической поверхностью данного тела. [c.14]

Так как в общем случае (реальное тело) уравнение состояния имеет сложный вид, то и термодинамическая поверхность состояния в общем случае является сложной. [c.17]

Так как в общем случае (реальное тело) уравнение состояния имеет сложный вид, то и вид термодинамической поверхности состояния в общем случае является сложным. Эти поверхности, как и их уравнения, подробно рассматриваются в курсах общей и химической термодинамики. [c.27]

В некоторых случаях могут играть важную роль другие параметры состояния. Это зависит от вида системы и должно устанавливаться особо в каждом отдельном случае. Если, например, система представляет собой твердое тело, нахо-дяш,ееся в состоянии термодинамического равновесия, то, чтобы задать его состояние, не всегда достаточно указать температуру и давление. Макроскопическое описание его состояния в это.м случае требует указания механических напряжений в каждой точке тела. Только когда тангенциальные напряжения обращаются в нуль, этот бесконечный континуум переменных сводится к одной-единственной переменной — изотропному давлению Р. Однако это будет иметь место только в том случае, когда на поверхность тела действует нормальная и постоянная сила, например сила гидростатического давления, если тело погружено в жидкость или газ. Поскольку такая ситуация обычно и встречается в термодинамике, мы можем пользоваться уравнением состояния, записанным в простой форме (1.1). даже если система не является жидкостью. [c.14]

М. Фольмер в своих работах по теории лиофильных коллоидов высказал предположение о том, что если поверхностное натяжение на границе двух жидкостей, мало растворимых друг в друге, понижено очень сильно, то такие жидкости могут самопроизвольно образовать тонкодисперсную эмульсию — термодинамически устойчивый коллоидный раствор [235]. Нами было показано, что аналогичное явление возможно и при очень сильном снижении свободной поверхностной энергии а на границе жидкости с твердым телом при этом, в отсутствие значительной истинной растворимости в данной среде, твердое тело может обнаружить склонность к самопроизвольному диспергированию на частицы коллоидных размеров lO" — —10" см, т. е. порядка размеров микроблоков структуры [107] энергия тепловых колебаний блоков способствует при этом их отщеплению с поверхности тела и переходу в коллоидный раствор. Развитие данных представлений показывает, что при [c.231]

Необходимо подчеркнуть, что специфической особенностью теплообмена в газодинамических потоках с большими скоростями является переход кинетической энергии газа в тепловую на поверхности обтекаемого тела, причем чем больше скорость газового потока, тем более интенсивным является нагрев тела. В сверхзвуковых потоках необходимо еще учитывать влияние на течение в пограничном слое ударных волн. Эти волны образуют поверхности разрыва газодинамических и термодинамических параметров (скоростей, плотностей и др.) вблизи обтекаемого тела и оказывают влияние на процесс эрозии металла, усугубляя его. Действительно, в ударной волне, образующейся в сверхзвуковом потоке газа, имеет место скачок температуры, плотности и давления. Этот скачок приводит к появлению больших тепловых потоков, к локальному нагреву поверхности тела до высоких температур, что должно вызывать процесс усиленной эрозии. [c.168]

ПОТОК S v как функция частоты V изображен на рис. 5.1 пунктирной кривой. Площадь, ограниченная этой кривой, дает полное количество лучистой энергии, испускаемой с 1 см поверхности тела в 1 сек и равное аТ . Предположим теперь, что вещество, совершенно прозрачное в непрерывном спектре, поглощает и излучает только линейчатый спектр, причем в частотных линиях излучение находится в термодинамическом равновесии с веществом. Спектральный поток излучения с поверхности тела изображается теперь системой отдельных узких линий, высота которых соответствует функции Планка, как показано на рис. 5.1 сплошными кривыми. Полное количество лучистой энергии, выходящей с 1 см поверхности тела в 1 сек, численно равно заштрихованной площади этих линий, которая вследствие малой ширины линий гораздо меньше полного планковского потока аТ. Потери энергии тела на излучение, а также яркость свечения поверхности в рассматриваемом случае гораздо меньше, чем если бы спектр был непрерывным. [c.213]

Для вычисления увеличения энтропии газа выбираем такую систему координат, в которой газ (в месте нахождения тела) покоится в этой системе скорость каждой точки поверхности тела есть—V. Для целей доказательства искомого соотношения будем считать, что форма тела может меняться при его движении тогда скорости V различных точек его поверхности будут являться произвольными независимыми переменными величинами. Согласно термодинамическому соотношению (1Е = Т —Р изменение энтропии газа в единицу времени равно [c.79]

Гипотеза о местном термодинамическом равновесии и закон Ламберта. Следуя третьей особенности феноменологического метода, введем две гипотезы, которые позволяют использовать законы равновесного теплового излучения для расчета неравновесных процессов лучистого теплообмена, а также помогают определить угловой коэффициент ф2->1. Первая гипотеза заключается в предположении о том, что в каждой точке поверхности тела, участвующего в неравновесном лучистом тепло- [c.331]

Поглощательной способностью тела i4v,7 называется физическая величина, которая показывает, какая часть энергии электромагнитной волны данной частоты V, падающей за единицу времени на единицу площади поверхности тела, поглощается этим телом. Кроме частоты V и термодинамической температуры, зависит от материала тела и состояния его поверхности. [c.379]

Механическое и тепловое взаимодействия термодинамической системы осуществляются через контрольные поверхности. При механическом взаимодействии самой системой или над системой совершается работа. (В общем случае на систему могут действовать также электрические, магнитные и другие силы, под воздействием которых система будет совершать работу. Эти виды работ также могут быть учтены в рамках термодинамики, но нами в дальнейшем рассматриваться не будут). В нашем примере механическая работа производится при перемещении поршня и сопровождается изменением объема. Тепловое взаимодействие заключается в переходе теплоты между отдельными телами системы и между системой и окружающей средой. В рассматриваемом примере теплота может подводиться к газу через стенки цилиндра. [c.7]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Состояния равновесия, устойчивые по отношению к близлежащим состояниям и неустойчивые по отношению к некоторому более удаленному состоянию, называются метастабильными (полуустойчивыми). Метастабиль-ные состояния возникают в тех случаях, когда характеристические функции системы имеют несколько точек экстремума (рис. 3.1). Метастабильное состояние соответствует относительному экстремуму (не наибольшему максимуму и не наименьшему минимуму) характеристической функции. Наличие метастабиль-ных состояний означает, что термодинамическая поверхность тела состоит из двух вообще не связанных листов, первый из которых описывается уравнением состояния и содержит все стабильные состояния, а второй —только метастабильные состояния. Обратимого перехода с одного, листа на другой не существует. Однако для каждого из этих листов справедливо третье начало термодинамики, так что в каком бы состоянии — стабильном или метастабильном — ни находилось тело, при Т —> О его энтропия имеет одно и то же значение 5 = 0. Система, находящаяся в метастабильном состоянии, по истечении некоторого времени и при наличии необходимых условий переходит в стабильное состояние. [c.112]

Состояния равновесия, устойчивые по отношению к близлежащим состояниям и неустойчивые по отношению к некоторому более удаленному состоянию, называются метастабильными (полуустойчивыми). Метастабильные состояния возникают в тех случаях, когда характеристические функции системы имеют несколько точек экстремума (рис. 3.1). Метастабильное состояние 1 или 2 соответствует относительному экстремуму характеристиче- ской функции. Наличие метастабильных состояний означает, что термодинамическая поверхность тела состоит йз двух не связанных листов, первый из которых соответ- [c.188]

Остановимся подробнее на понятии теплового равновесия, очень важном для последующего изложения, в значительной мере связанного с изучением энергетики п юцессов излучения и поглощения света. Для этого полезно обратиться к термодинамическому рассмотрению явлений внутри замкнутой полости. Пусть стенки этой полости полностью отражают падающий на них свет. Поместим в полость какое-либо тело, излучающее световую энергию. Внутри полости возникнет электромагнитное поле и в конце концов ее заполнит излучение, находящееся в состоянии теплового равновесия с телом. Равновесие наступит и в том случае, когда каким-либо способом нацело устранится обмен теплом исследуемого тела с окружающей его средой (например, будем проводить этот мысленный опьгг в вакууме, когда отсутствуют явления теплопроводности и конвекции). Лишь за счет процессов испускания и поглощения света обязательно наступит равновесие излучающее тело будет иметь температуру, равную температуре электромагнитного излучения, изотропно заполняющего пространство внутри полости, а каждая выделенная часть поверхности тела будет излучать в единицу времени столько энергии, сколько она поглощает. При этом равновесие должно наступить независимо от свойств тела, помещенного внутрь замкнутой полости, влияющих, однако, на время установления равновесия. Плотность энергии электромагнитного поля в полости, как показано ниже, в состоянии равновесия определяется только температурой. [c.400]

При выводе граничных условий (7.10.8), (7.10.9) для величин Ед " и Ех считалось, что ни набегающий поток газа, ни сама ударная волна не излучают (Е " = 0), а на поверхности тела, которое считается абсолютно черным, выполняютсл условия локального термодинамического равновесия, в силу чего Ех —В%. Расчеты проведены для сферы радиуса 1 к. [c.445]

Следует отметить, что в тонких пограш чных слоях среды у стенки перенос энергии в некоторых случаях может осуществляться при отсутствии локального термодинамического равновесия, например при переносе энергии носителями, отличающимися большой энергией и скоростью перемещения. В этих условиях коэффициент теплоотдачи среды к поверхности тела будет более высоким. [c.48]

Решение (6.2.1) и (6,2.7) отражает следующий закон подо- бия давление и другие термодинамические параметры (кроме продольной скорости и) в предельном случае — 0 зависят лишь от нормальной составляющей скорости yn = i> oosin0 и переменной i = x/(t/oo OS 0 ), равной времени движения газовых частиц вдоль поверхности тела, но не зависят по отдельности от скорости обтекания Uoo и от угла наклона 0 клина или конуса. [c.165]

Во второй части монографии мы будем заниматься состоянием равновесия упругого деформированного тела — эластоста-тикой. Мы предполагаем, что нагрузки, приложенные к телу, возрастают очень медленно от нулевых значений до своих окончательных значений и остаются в этом конечном состоянии без изменений. Допустим, что тепло, выделяемое в процессе этого медленного деформирования, отводится так, что термодинамический процесс можно считать изометрическим (7 = 0, Т = Tq = = onst). Мы исключаем возникновение в теле источников тепла и нагревание поверхности, тела. Предполагаем поэтому, что 0 [c.105]

В направлении нормали к поверхности тела скорость уменьшается и у самой поверхности становится равной нулю. При этом механическая энергия движения переходит в тепловую. Этот (Процесс сопровождается обменом тепла и работой между смежными слоями газа. Обмен будет иметь место и в том случае, когда твердое тело, теплоизолировано и теплоотдача между телом и газом отсутствует. Ввиду этого частицы газа, непосредственно (прилегающие к поверхности неподвижного теплоизолированного тела, будут иметь температуру, превышающую температуру газа вдали от тела, однако в общем случае не равную температуре торможения. Такую же температуру будет иметь и теплоизолированное тело (скачок температуры на границе твердое тело—газ может иметь место только при сильно разреженном газе). Эта тем(пература называется собственной, адиабатической или равновесной. Таким образом, собственной называется температура, которую показывал бы неподвижный топлоизолированный термометр, находящийся в быстродви-жущемся потоке жидкости. Термометр показал бы термодинамическую температуру только в том случае, если бы он двигался вместе с газом. [c.233]

Таким образом наиболее простой метод построения шкалы потенциала 0 состоит в определении удельных влагосодержаний системы двух тел (исследуемого и эталонного), приведенных в непосредственное соприкосновение друг с другом и находящихся в состоянии термодинамического равновесия. При этом важно, чтобы непосредственный контакт обеспечивал свободный влагообмен между телами. Если влагосодержание тела больше максимального сорбционного влагосодержания (и > U m),TO влагообмен происходит при непосредственном соприкосновении капиллярнопористых тел. При влагосодержании,меньшем максимального сорбционного и < U m)< необходимым условием термодинамического равновесия является не только постоянство температур, но и постоянство влажности окружающего воздуха (Т = onst, ф = onst). В этом случае имеет место влагообмен путем сорбции и десорбции для паровоздушной смеси, а также непосредственный массообмен жидкости через соприкасающиеся поверхности тел. [c.388]

В данной работе объектом исследования являются аэродинамические характеристики затупленного конуса при взаимодействии с нагретой областью сферической формы при различной величине смещения ее центра относительно оси симметрии обтекаемого тела. Кроме того, анализируется влияние сильного локализованного вдува с поверхности тела при наименьшем отклонении центра перегрева. При этом считается, что термодинамические свойства газа во всем поле течения (включая нагретую область, слой вдува и набегающий поток) подчиняются уравнению состояния Клайпе-рона - Менделеева с одним и тем же показателем адиабаты. [c.147]

К. р. Г. как для классич., так и для квант, систем позволяет вычислить свободную энергию Гельмгольца энергию) Г=—кТ п 2, где X — статистич. сумма или интеграл. По найденной свободной энергии можно определить все др. потенциалы термодинамические. д. н. Зубарев. КАОНЫ, то же, что К-мезоны. КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ, конденсация пара в капиллярах и микротрещинах пористых тел, а также в промежутках между тесно сближенными тв, ч-цами или телами. Необходимое условие К. к.— слеачиеангге жидкостью поверхности тела (ч-ц). К.к. начинается с адсорбции молекул пара поверхностью конденсации и образования менисков жидкости. Т. к. имеет место смачивание, форма менисков в капиллярах вогнутая и давление насыщ. пара над ними р согласно Кельвина уравнению ниже, чем давление насыщ. пара р над плоской поверхностью. Таким образом, К. к. происходит при более низких, чем Ро давлениях. Объём жидкости, сконденсировавшейся в порах, достигает предельной величины при р=рп. В этом случае поверхность раздела жидкость — газ имеет нулевую кривизну (плоскость, катеноид). [c.242]

До сих пор мы рассматривали собственное излучение тела, обладающего некоторой температурой. Но тело может облучаться окружающей средой, в результате чего и тело и среда будут находиться в термодинамическом равновесии. При этом часть внешнего излучения будет отражаться от поверхности тела, как бы увеличивая тем самым его собственное излучение. Если на фиг. 14.3 представляет собой излучение среды, падающее на тело, измеряемое в тех же единицах, что и его собственное излучение, то суммарное излучение тела будёт равно [c.457]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

При течении газа у поверхности какого-либо тела вследствие сил внутреннего трения происходит торможение потока, что вызывает увеличение температуры тела. Температура адиабатно изолированного тела, помещенного в поток газа, называется собственной, или равновесной. Собственную температуру можно определить неподвижным теплоизолированным термометром, находяш,имся в потоке перемещающейся жидкости. Термодинамическую температуру можно определить термометром, который перемещается вместе с газом. Разность между собственной и термодинамической температурой равна [c.439]

Основываясь на результатах работы [223], можно предположить, что использование устройств, раскручивающих охлажденный и подогретый составляющие потоки, покидающие вихревые трубы, может повысить эффееты энергоразделения вследствие увеличения степени расширения в вихре. Это предположение получило экспериментальное подтверждение в работах А.П. Меркулова и его учеников, а также в работах В. И. Метенина и других исследователей из различных научных центров как в нащей стране, так и за рубежом [40, 112, 116, 137, 222, 226, 243, 245, 260, 262, 263, 270]. Экспериментально и теоретически подтверждено влияние на качество процесса теплофизических характеристик рабочего тела, в том числе и показателя адиабаты [35—40, 112, 116, 152, 153]. Частично получил опытное подтверждение вывод о пропорциональности абсолютных эффектов охлаждения от температуры газа на входе в сопло-завихритель [112,137]. Однако существенные расхождения теоретических предпосылок с результатами экспериментальных исследований не позволяют сделать вывод о достоверности рассматриваемой физико-математической модели процесса энергоразделения. Прежде всего расхождение заключается в характере распределения термодинамической температуры по поперечным сечениям камеры энергоразделения вихревых труб. В гипотезе рассмотрен плоский вихрь, поэтому объективности ради следует сравнить эпюры температуры для соплового сечения. Согласно [223], распределение полной температуры линейно по сечению, причем значение максимально на поверхности трубы. Эксперименты свидетельствуют о существенном удалении максимума полной температуры от поверхности, причем это отклонение не может быть объяснено лищь неадиабатностью камеры энергоразделения [17, 40, 112, 116, 207, 220, 222, 226, 227-231, 245, 251, 260, 262, 263, 267, 270]. Опыты показывают, что эффективность энергоразделения существенно зависит от геометрии трубы и длины ка- [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...