Определение скорости частиц при помощи

Сущность окрашивания распылением заключаете в том, что лакокрасочный материал, доведенный до определенной вязкости, распыляют при помощи специальных аппаратов в мельчайшие частицы и, сообщив последним значительную скорость и определенное направление,, наносят на окрашиваемую поверхность. Благодаря равномерному и интенсивному распылению краска ложится на поверхность тонким слоем, образуя одинаковое по толщине покрытие, более качественное, чем при окрашивании другими способами. [c.69]

Сущность окрашивания распылением заключается в том, что лакокрасочный материал, доведенный до определенной вязкости, распыляют при помощи специальных аппаратов в мельчайшие частицы и, сообщив последни.м значительную скорость и определен- [c.208]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

Рассмотрим теперь систему, конфигурация и скорость которой заданы в момент t. Мы хотим получить уравнения для определения ускорений частиц системы. Этого легко достигнуть при помощи следующей простой и важной теоремы. Ускорение системы таково, что выражение [c.218]

Параметры капель на границах ячеек также определялись из решения задачи о нестационарном одномерном течении газа частиц с кусочно-постоянным начальным распределением в предположении об отсутствии межфазного взаимодействия. В силу принятых допущений газ частиц не обладает собственным давлением, поэтому все возмущения переносятся в такой среде со скоростью частиц (семейство характеристик вырождено), а разрыв в начальном распределении скоростей приводит к возникновению либо зоны вакуума , либо зоны взаимопроникающего движения двух потоков частиц. Если нормальные к границе ячейки составляющие скорости капель направлены в одну сторону ( i 2>0), то на границу приходят/ характеристики только из одной ячейки и значения параметров принимаются равными значениями в той ячейке, из которой газ частиц вытекает. Если нормальные составляющие скорости имеют разные знаки ( i 2 0), то граница ячейки попадает в область, где характеристики отсутствуют ( вакуум ) или пересекаются (зона взаимопроникающего движения). В этих случаях решение в обычном смысле найдено быть не может и возникает необходимость дополнить решение. В расчетах были опробованы несколько вариантов аппроксимации параметров частиц на границах ячеек при условии i 2<0. В окончательном варианте схемы скорость капель определялась с помощью линейной интерполяции, а значения плотности р2 и энергии сносились из той ячейки, из которой газ частиц вытекает. Такой способ определения параметров капель на границах ячеек обеспечивает устойчивость вычислительного процесса и гладкость профилей параметров капель. [c.132]

Значения величин, подлежащих измерению, включая напряжения, деформации, перемещения, скорости частиц, параметры, определяющие ориентацию кристаллографических плоскостей и направлений относительно поверхности тела, жесткие повороты, температурные, электрические и магнитные поля, как внешние, так и порожденные деформациями, могут быть найдены, что хорошо известно, при помощи весьма разнообразных методов, каждый из которых применим в тех или иных конкретных ситуациях. Многие экспериментаторы, приверженные некоторому конкретному способу измерений, пригодному для измерения конкретной величины, отбирают исследуемые задачи исключительно по этому признаку (по признакам удобства использования определенного способа измерения величин) и, таким образом, тратят все свое время на изучение некоторого узкого ограниченного круга вопросов. Еще ни одна лаборатория не преуспела в освоении всех существующих методов испытаний и не приобрела той гибкости, которой достигают многие теоретики в применении орудий своего ремесла. Само собой разумеется, что подразумевается овладение некоторыми разнообразными системами методик, хотя большинство великих экспериментаторов для своего собственного спокойствия мало интересовались этим аспектом предмета. Тем не менее, как это ни удивительно, именно им принадлежит большая часть новшеств в области экспериментальных методов. [c.28]

Таким образом, определенной доле удаляемых частиц, т. е. определенному числу адгезии, соответствует своя скорость отрыва. Так же как и при определении адгезионного взаимодействия (см. с. 22), удаление прилипших частиц воздушным потоком характеризуется двумя параметрами скоростью отрыва и числом адгезии. Помимо этого отрыв прилипших частиц воздушным потоком можно определить количественно при помощи одного параметра. Таким параметром является медианная и средняя скорости отрыва. [c.312]

Из Приведенных данных следует, что значения вероятности отрыва сферических стеклянных частиц, полученные расчетным и экспериментальным путями, в большинстве случаев неплохо согласуются между собой — с точностью 10—15% при скорости потока 5,6 и 11,2 м/с и с меньшей точностью при скорости потока 8,4 м/с. Это обстоятельство подтверждает, что отрыв прилипших частиц мол<но оценивать при помощи вероятности. Задаваясь определенным значением вероятности, можно найти скорость отрыва прилипших частиц. [c.333]

Для определения средней скорости потока было проведено экспериментальное исследование со стеклянными сферическими частицами диаметром от 2 до 60 мкм и плоскими стальными пластинами размером 20 X 50 мм, поверхности которых обрабатывались по 9-му классу чистоты. На стальные поверхности методом свободного оседания наносили монослой частиц. Пластины закрепляли в гнезде специального лотка, где они омывались водным потоком. Для выравнивания скоростей потока по ширине лотка длина его до гнезда была в шесть раз больше длины пластины. Глубина потока не превышала 5 мм. Число частиц в начале и конце опыта определялось при помощи микроскопа по ранее разработанной методике (см. 14). Для каждой скорости было сделано не менее 10 измерений и взято среднее V p. Ниже приведена [c.339]

Аналитические способы определения скорости витания обычно базируются на условной замене данной частицы материала эквивалентным по объему шару. Элементная стружка, образующаяся при обработке металлов и неметаллических материалов на металлорежущих станках, по форме весьма разнообразна и не имеет даже приблизительного сходства с шаром. Поэтому скорости витания наиболее характерной элементной стружки, образующейся при обработке различных хрупких материалов, определялись автором экспериментальным путем при помощи установки, изображенной на рис. ИЗ (форма стружки определялась по установленной классификации, см. табл. 14). [c.168]

При определении скорости движения частицы целесообразно использовать не длину отрезка трека, а расстояние между ними. Это позволяет исключить ошибку в определении длины отрезка трека, вызванную колебаниями стробоскопического диска, а также ореолом, которым окружен трек. Контроль частоты модуляции удобно проводить с помощью системы, состоящей из фотодиода, источника света и осциллографа (см. рис. 31). Система контроля настолько проста, что не нуждается в детальном описании. [c.57]

Охлаждение конструкции летательного аппарата может осуществляться с помощью систем, отводящих тепло от нагреваемых элементов ж рассеивающих это тепло в атмосферу, и систем, поглощающих тепло, при продолжительном полете на больших скоростях вес воды в охлаждающей системе настолько большой, что применение ее для охлаждения летательных аппаратов становится невозможным. Возможен способ охлаждения при помощи ультразвуковых колебаний, заключающийся в том, что при помощи специальных устройств наиболее интенсивно нагревающиеся в сверхзвуковом полете части поверхностей начинают колебаться с ультразвуковыми частотами, которые приводят прилипший к поверхности пограничный слой воздуха в движение. Благодаря этому резко уменьшается трение и снижается подогрев поверхностей. При определенной скорости полета и частоте колебаний трение между вибрирующей поверхностью и воздушным потоком может упасть до нуля. В этом случае нагрев поверхности от торможения не происходит. Использование ультразвуковых колебаний поверхностей форсажных камер и реактивных сопел может значительно уменьшить нагревание этих поверхностей от газового потока. Вибрация очищает поверхность от частиц сажи и кислот, которые способствуют интенсивному поглощению тепла. [c.395]

В гл. I и 2 мы определили скорость и направление светового луча в прозрачной преломляющей среде с помощью принципа Гюйгенса, а в 2.10 показали, что определенная таким образом групповая скорость при преобразованиях Лоренца трансформируется как скорость частицы, т. е. в соответствии с формулами (2.45)—(2.47). Как следствие этих формул, в 2.11 мы получили аберрационную формулу (2.91) и формулу Френеля (2.92), соответствующие экспериментам с точностью до малых второго порядка. [c.159]

В случае конечной силы следует определять и изменение положения, и изменение скорости частицы. Следовательно, необходимо разбить все рассматриваемое время на бесконечно малые проме-жутки и определять эффект действия силы на каждом из них. В случае бесконечно большой силы, которая действует на бесконечно малом промежутке времени, перемещение равно нулю и приращение скорости является единственным элементом, подлежащим определению. Такие силы называются ударными и их удобно измерять с помощью импульса Р. В природе, конечно, нет таких сил, но имеются силы, которые очень велики и действуют в течение очень короткого времени. Например, силы такого рода возникают при ударе молота. Эти силы можно считать ударными, и рассуждения будут более или менее правильными в зависимости от величины силы и кратковременности ее действия. Эти силы можно рассматривать и как конечные, и тогда можно найти малые перемещения тела за короткое время их действия. [c.76]

При применении этого метода поток аэрозоля засасывается снизу через опрокинутую воронку, затянутую сеткой. Благодаря сетке в зоне на некотором расстоянии выше (а также ниже) ее, например в плоскости АА, (рис. 11) скорости потока будут везде одинаковы и равны л, за исключением участков в непосредственной близости от боковых стенок воронки. Поэтому через плоскость А А пройдут те и только те частицы, скорость падения которых под влиянием тяжести будет меньше скорости потока V. Если применить формулу Стокса, то можно, зная V, найти верхний предел радиусов частиц, которые проходят через воронку с сеткой. Считая концентрацию частиц, проходящих при разных скоростях засасывания л, можно с помощью разработанного Г. Я. Власенко и автором поточного ультрамикроскопа за короткое время определить численность фракций с различными верхними пределами радиусов, т. е. узнать фракционный состав. Этот способ применим и для определения фракционного состава частиц, взвешенных в жидкости. [c.34]

Частицы среды должны перемещаться в направлении распространения при волне расширения и перпендикулярно ему при волне сдвига. Из соотношений (12.8) и (12.9) также видно, что скорость i, больше скорости с . Таким образом, две возникаюш ие одно- временно волны имеют в общем случае разную форму и распространяются с разными скоростями. Из-за неодинаковых скоростей эти две волны стремятся разделиться при распространении и в определенных случаях полностью разделяются. Такой характер распространения волн легко показать с помощью поляризационно-оптического метода. [c.373]

Определения размеров частиц при помощи измерений мутности показали, что скорость увеличения размеров максимальна епосредственно после приготовления золя. Через 15—30 мин. эта скорость довольно мала, так что созревший золь может использоваться в течение 2—3 часов без особой опасности изменить светочувствительности вследствие роста частиц. Тем не менее, учитывая Бо зможность изменения размеров частиц, две подлежащие сравнению пробы золя всегда экспонировались и обрабатывались одновременно. Поэтому небольшие изменения размеров частиц одинаково влияли бы на обе пробы золя. [c.394]

Явления радиоактивного распа да, сопровож аемо-го вылетом из ядра атома а- и / -частиц, дали первое доказательство сложного строения атомного ядра, заключающего в качестве структурных элементов электроны, протоны и ядра Не. Закономерности, наблюдаемые в распределении длин волн у-лучей и скоростей /5- и а-частиц, указывают на существование в ядре устойчивых состояний, соответствующих определенным уровням энергии, у-излучения повидимому связаны с внутриядерными переходами а-частиц с одного уровня энергии на другой, причем длина волны у-луча определяется из квантовых соотношений. При радиоактивном превращении, сопровождаемом вылетом а-частицы из ядра, она должна пройти через уровень потенциальной энергии, значительнб превышающий собственную энергию частички, к-рой она обладает в ядре. С точки зрения классич. теории невозможно объяснить вылет а-частички из ядра через этот потенциальный барьер . Теории радиоактивного распада, основанные на принципах волновой механики, описывают движение а-частиц при помощи волновой функции, причем а-излучение является результатам постепенного проникновения волновой функции через вышеупомянутый потенциальный барьер. При этом можно найти теоретическое выражение для связи скорости а-частиц с константой распада атома, удовлетворяющее опытным данным. Принимая, что а-частички в ядре атома обладают той же величиной энергии, с какой они покидают ядро при распаде, мы пс-лучаем исходную величину для оценки абсолютных значений уровней энергии в ядре атома. Эти величины порядка 106У (в обозначениях атомной физики), -излучения радиоактивных элементов образуют, с од-1той стороны, группы электронов определенных скоростей, по всей вероятности появляющихся в резуль- [c.369]

Для определения концентрации частиц измеряется ослабление света методами волоконной оптики [404, 766]. Для измерения скорости дискретной фазы разработан электростатический датчик потока массы, позволяющий измерять поток массы взвешенных частиц. Такие измерения выполнены [745] с помощью замкнутого контура с двухфазным рабочим телом в виде взвеси частиц из стекла и окиси магния размером от 35 до 50 мк при скорости потока 40 м1сек. Диаметр трубы 127 мм, масса воздуха 0,76 кг. Распределение частиц по размерам показано на фиг. 4.18. [c.181]

При помощи подобных опытов можно определить удельный заряд других электрически заряженных частиц, например протонов (яцер водорода), а-частиц (ядер гелия), и убедиться в справедливости второго закона Ньютона в форме (3.24) для случая, когда и с (конечно, в этих опытах вместо электронно-лучевой трубки нужно пользоваться источниками, испускающими соответственно протоны или а-частицы с не слишком большими скоростями). Отметим, кстати, что опыты по определению удельного заряда различных частиц являются одним из важнейших методов определения природы этих частиц (так называемая масс-спектрография). [c.99]

Следует, однако, заметить, что течение самой тихой реки никогда не бывает строго ламинарным, даже при очень гладкой и правильно цилиндрической форме дна II берегов. Это можно заметить, внимательно наблюдая движение отдельных мелких предметов, плывущих по поверхности реки, или фиксируя свое внимание на движении воды вблизи какого-нибудь определенного места реки скорости движения частиц, проходящих через определенное место реки, которое можно отметить, например, при помощи неподвияаюго указателя, все время колеблются по направлению и величине, хотя и не столь резко и быстро, как у бурного горного потока. Несоблюдение ламинарного режима течения у такой тихой реки связано с тем, что и здесь Не больше 1000. [c.42]

Определение количества глинистых веществ. Количество глинистых веществ определяется методом отмучивания. Для этого 50 г испытуемого формовочного материала, предварительно высушенного при температуре 105—110° С, помещают в литровую банку, снабжённую притёртой пробкой. После этого вливают в банку 25 см однопроцентного раствора NaOH и 475 воды, устанавливают банку на аппарат для взбалтывания (фиг. 142) и вращают её в течение 1 часа со скоростью 60 об/мин. Затем в банку добавляют воды столько, чтобы её уровень находился на высоте мм от дна, и дают ей отстояться в течение 10 мин., после чего при помощи сифона, помещённого так, как показано на фиг. 143, сливают воду и взвешенные в ней глинистые частицы. Проделав это, снова доливают в банку воду до прежнего её уровня и по истечении 10 мин. опять сливают воду при помощи сифона. [c.76]

Требуемый фракционный состав гидравлически разделяемой смеси ионитов может быть легко определен при помощи графиков зависимости скорости свободного падения частиц ионитов, находящихся в различных ионных формах, от величины диаметра частиц. Соответствующие графики для катионита КУ-2 и анионита АВ-17 представлены на рис. 7-2 и 7-3. По оси абсцисс на графиках отложены диаметры частиц одной из ионных форм, принятой за эталонную. В качестве эталонной формы для катионита выбрана Н-форма, соответственно для анионита — СЬформа именно в этих формах выпускаются товарные продукты, которые в большинстве случаев и требуется подвергать рассеву при составлении шихты для фильтров совместного Н — ОН-ионирования. Для облегчения пользования графиками параллельно оси абсцисс, по которой отложены диаметры эталонной формы ионита в набухшем состоянии, проведена другая ось, по которой отложены диаметры частиц в воздушно-сухом состоянии. [c.256]

Труд Бернулли, опирающийся на его многочисленные опыты, а в теоретической части на восходящий к Лейбницу принцип сохранения живых сил, чрезвычайно богат содержанием. Здесь под другим названием появляются понятия работы и, при сравнении достоинств различных машин, коэффициента полезного действия здесь изложены основы кинетической теории газов и выводится закон Бойля—Маряотта как частный случай более общей зависимости, в которой принят во внимание объем, занимаемый частицами воздуха здесь впервые решается важная задача об определении давления в установившемся потоке несжимаемой жидкости постоянной плотности р, движущемся со скоростью V. G помощью простых и наглядных физических соображений здесь выводится знаменитое уравнение Бернулли, которое теперь пишется в виде [c.192]

Определив по формуле (8.13) значение К для частиц любого размера, можно найти гидродинамические характеристики падающей частицы. Ф с и Re и, используя их, вычислить скорость осаждения. Для этого по экспериментальным графикам зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса построен график зависимости R и ЧР с от числа К (рис. 8.2). С помощью этого графика ло найденному значению К определяют W и скорость осаждения вычисляют по формуле (8.9). Скорость осаждения при температуре воды 10°С называют гидравлической крупностью частицы. Этот параметр используют для расчета отстойников, так как в этом случае важно знать скорость осаждения частиц, а не их размеры. Гидравлическую Крупность частиц взв еси находят экспериментально (например,. По методу Н. А. Фигуровского или Робинзона), определяя относительное количество взвеси, выпавшей за определенный про-межуток времени на дно цилиндра, заполненного испытуемой одой на высоту h. [c.159]

Задача отыскания возмущений, вызванных присутствием взвешенной частицы в потоке с постоянным градиентом скорости, была рассмотрена ргесколько позже соответствующей задачи для однородного потока. Интересно, что впервые она была решена в докторской диссертации Альберта Эйнштейна (1879—1955 гг.). Эйнштейн родился в Германии, по изучал физику в Политехническом институте в Цюрихе. После получения степени доктора в 1905 г. он принял швейцарское подданство. Среди прочих вопросов в его диссертации был рассмотрен новый метод определения размеров молекул химических веществ. Для этой цели он разработал теорию сопротивления сдвигу суспензии маленьких сферических частиц, взвешенных в непрерывнорг жидкой среде. Такая суспензия служила ему моделью больших молекул, находящихся в растворе. Он показал теоретически, что наблюдаемое увеличение вязкости жидкости, несущей частицы, мож1го связать с объемной концентрацией твердых частиц (или молекул растворенного вещества) при помощи простого коэффициента пропорциональности <1906, 1911 гг.) [10]. [c.27]

В предыдущих подразделах приложения тензоры различного ранга рассматривались как некоторая математическая абстракщга, характеризуемая определенным количеством компонэтт, каждая из которых при повороте множества координат преобразуется по закону (П1.26). В основном тексте учебника параметры движения сплошных сред представляются как соответствующие физические аналоги тетзоров различного ранга. Так, плотность, масса, объем, температура, мощность не зависят от ориента1дш множества координат и дня их математического описания используются тензоры нулевого ранга или скаляры перемещение, скорость, ускорение, сила, напряжение описываются с помощью тензоров первого ранга или векторов параметры деформированного и напряженного состояний окрестности движущихся материальных частиц - с помощью тензоров второго ранга вычисление объема Q непрямоугольного параллелепипеда с ребрами а, Ь и с в декартовом множестве координат [c.250]

Экстрактор с газлифтным перемещением фаз (рис. 5.6.31) состоит из ряда последовательно соединенных ячеек (секций), в каждой из которых смесь жидкой и твердой фаз интенсивно перемешивается газом (воздухом) и перемещается по определенному циркуляционному контуру. Особенности контура заключаются в том, что, во-первых, в потоке газа, который подается в него при помощи специальной газораспределительной решетки, создается неравномерный профиль скоростей струек газа. Это позволяет плавно изменять скорость движения агрегатов частиц, образующихся при взаимодействии потока газа с суспензией, и, таким образом, избежать резкого изменения направления и значения скорости частиц друг относительно друга, что значительно уменьшает их истирание. Во-вторых, с целью улучшения условий сепарации как твердых частиц от газожидкостной смеси, так и воздуха от суспензии поток газа с суспензией в каждой секции подается вдоль зеркала слоя, что позволяет частицам равномерно осаждаться в жидкости (экстрагенте). [c.609]

Измерение конечной деформации в ударных опытах при постоянной скорости обеспечивает определение максимальной деформации, которую можно сопоставить с известной максимальной скоростью частицы, получаемой как половина измеренной скорости удара. Таким образом, меняя скорость соударения и замеряя соответствующие максимальные деформации, можно получить соотношение между скоростью и деформацией. (Обратное, к сожалению, невозможно отыскание только зазисимости скорости от времени — оптически или с помощью магнитной индукции — не дает значений максимальной деформации, необходимых для того, чтобы установить, соответствует ли соотношение между скоростями и деформациями тому, которого можно ожидать, исходя из замеров скоростей волн.) [c.250]

Указанные недостатки преодолены во вращательной системе осаждения частиц (ВСО), созданной в 80-х годах [85]. Принцип действия системы основан на одновременном воздействии на пробу масла, помещенную на подложку, гравитационного и магнитного полей. Специальная конфигурация магнитного поля и выбор скорости вращения подложки с пробой обеспечивают осаждение частиц, содержащихся в масле, в трех концентрических окружностях. Частицы размером больше 50 мкм осаждаются на внутреннем кольце вместе с некоторой частью мелких частиц. Во втором кольце выпадают частицы размером 10—50 мкм и немного частиц размером менее 10 мкм. Более мелкие частицы содержатся в наружном кольце. Большая часть неметаллических частиц осаждается в наружном (третьем) кольце. После осаждения частиц осадок промывают растворителем и высушивают. Полученный осадок может, так же как и при феррографии, подвергаться качественному и количественному анализу. Для проведения количественного анализа осадка, полученного с помощью ВСО, обычно применяется специально разработанный счетчик частиц [85], представляющий собой магнитометр переменного тока. Для определения содержания частиц изнашивания пробу помещают в торроидальную чувствительную катушку и измеряют разбаланс системы с помощью цифрового индикатора. [c.191]

Это уравнение справедливо и для неустановившихся движений, но в этом случае только для определенного момента времени, так как в следующий момент рассматриваемая линия тока будет состоять уже из других частиц. Однако и в том случае, когда линии тока сохраняют свою форму, но значения скоростей претерпевают изменения во времени, постоянная уравнения (2) прииимает для различных моментов времени различные значения, т. е. ее следует положить функцией времени. Физически это означает, что давление в пространстве, в котором происходит движение, может быть произвольно изменяемо при помощи внешних воздействий. [c.102]

При разрушении агрегатов с помощью ультразвука и фотометрическом определении скорости седиментации частиц средние размеры оказались ниже, чем при микроскопировании (см. табл. 19), причем размеры частиц зависят от наличия примесей [c.114]

Первый из них сводится к описанию характеристик течения жидкости в неподвижной точке, исходя из наблюдения движения бесконечно малой материальной частицы массы с/т в момент ее прохождения через эту точку. Скорость изменения некоторой скалярной величины, определенной в текугций момент в рассматриваемой точке, определяется так называемой субстанциональной производной. Уравнения движения частицы выводятся при помощи второго закона Ньютона аб т = йГ, где (1 — сумма сил, действующих на частицу и придающих ей ускорение а. Если нужно описать движение жидкости относительно неинерциальной системы отсчета, то вектор ускорений должен быть представлен в виде суммы векторов ускорения начала координат подвижной системы, ускорения частицы относительно подвижной системы, кориолисова, центростремительного и вращательного ускорений. [c.14]

Для определения скорости рассеивающих свет частиц этим методом исследуемая точка потока зондируется пучком когерентного лазерного излучения. В соответствии с теорией эффекта Допплера частота рассеянного света изменяется, и эти изменения регистрируются в виде спектрограммы. Нестабильность частоты излучения лазера не позволяет использовать частоту рассеянного света в качестве количественной характеристики движущихся частиц, особенно при малых скоростях перемещения. Поэтому частоту рассеянного света сравнивают с мгновенной частотой зондирующего пучка, а по их разнице уже судят о скорости движения частиц. Допплеровский сдвиг по частоте, вызываемый заряженной частицей, которая перемещается в электрическом поле, можно определить с помощью соотношения [c.127]

Такая форма записи удобна для дальнейшего анализа. Выше через w = Kitni была обозначена скорость возникновения частиц г-го компонента за счет химических реакций, а через Сг — концентрация этих частиц. Уравнение (2.32) является уравнением неразрывности газовой динамики, включающим скорость диффузии У,, определенную через функцию молекулярного распределения при помощи равенства (2.12). [c.31]

Здесь R t= (Ут + иО э/v, где От—средняя скорость падения частиц, предварительно определенная с помощью фотосопротивлений, а v — средняя скорость газа, отнесенная к наименьшему проходному сечению шахты (между концом полки и стенками шахты). Для условий радиационно-конвективного теплообмена при начальной температуре газа до 1514" К и конечной температуре нагрева песка 1 353° К, в (Л. 219а] получена зависимость [c.173]

Существует два способа расчета параметров жидкости в пограничном слое. Первый способ заключается в численном решении системы дифференциальных уравнений пограничного слоя, впервые полученных Прандтлем, и основывается на использева-нии вычислительных машин. В настоящее время разработаны различные математические методы, позволяющие создавать рациональные алгоритмы для решения уравнений параболического типа, к которому относится уравнение пограничного слоя. Такой подход широко используется для определения характеристик ламинарного пограничного слоя. Развиваются приближенные модели турбулентности, применение которых делает возможным проведение расчета конечно-разностными численными методами и для турбулентного потока. Второй способ состоит в нахождении методов приближенного расчета, которые позволяли бы получить необходимую информацию более простым путем. Такие методы можно получпть, если отказаться от нахождения решений, удовлетворяющих дифференциальным уравнениям для каждой частицы, и вместо этого ограничиться отысканием решений, удовлетворяющих некоторым основным уравнениям для всего пограничного слоя и некоторым наиболее важным граничным условиям на стенке и на внешней границе пограничного слоя. Основными уравнениями, которые обычно используются в этих методах, являются уравнения количества движения и энергии для всего пограничного слоя. При этом, однако, необходимо задавать профили скорости и температуры. От того, насколько удачно выбрана форма этих профилей, в значительной степени зависит точность получаемых результатов. Поэтому получили распространение методы расчета параметров пограничного слоя, в которых для нахождения формы профилей скорости и температуры используются дифференциальные уравнения Прандтля или их частные решения. Далее расчет производится с помощью интегрального уравнения количества движения. [c.283]

В предыдущих параграфах мы уже указывали на существование ряда явлений, из которых следует, что представление об электронах, как механических частицах, не может быть сохранено. Понятие об электронах, как частицах, движущихся подобно материальным точкам классической механики по определенным траекториям, возникло на основании тех опытов, которые в начале этого столетия были произведены над электронными пучками и над отдельными быстрыми электронами. В вакуумной трубке можно с помощью диафрагм получить достаточно резко ограниченный пучок электронов. При воздействии на этот пучок, например, магнитного поля он искривляется так, как должны искривляться траектории отдельных заряженных частиц, на которые действует магнитная сила. Метод сцинтиляций позволяет регистрировать отдельные электроны, попадающие в определенное место флуоресцирующего экрана. В камере Вильсона можно заснять следы быстрых электронов. Но наряду с этими явлениями в двадцатых годах нынешнего столетия были открыты другие явления, обнаружившие волновые свойства электронов. Было установлено, что электроны при прохождении через кристаллы и при отражении от них обнаруживают свойства дифракции, вполне аналогичные тем, которые присущи рентгеновым лучам. Как показал де-Бройль, можно получить согласие с опытом, если допустить, что пучок однородных по скоростям электронов характеризуется частотой v и длиной волны X, связанными с кинетической энергией электронов и их количеством движения М соотношениями [c.87]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...