Рентгеновское излучение монохроматическое

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Хотя изложение основ рентгеноструктурного анализа не является задачей этой книги, упомянем здесь об интерференционном методе исследования кристаллов, в котором используют дискретные рентгеновские спектры характеристические лучи) — резкие пики, появляющиеся на сплошном фоне рентгеновского излучения при больших ускоряющих потенциалах. Кристаллографическими исследованиями было установлено, что в любом кристалле можно обнаружить определенные плоскости, в которых атомы или ионы, составляющие его решетку, упакованы наиболее плотно. Такие плоскости отражают монохроматическое рентгеновское излучение, и, следовательно, может происходить интерференция волн, отраженных различными плоскостями. Очевидно, что усиление отраженной волны произойдет лишь под вполне определенным углом 0 (рис. 6.78). Если разность хода (А = АО + ОВ) равна целому числу длин волн, то [c.351]

Все оценки способности рентгеновских лучей поглощаться и их жесткости очень затрудняются тем, что из трубки выходят очень неоднородные рентгеновские лучи, т. е. смесь лучей различной жесткости. Пропуская их через поглощающее вещество, мы задерживаем более мягкие лучи, получая таким образом более однородный пучок. Этот метод фильтрования довольно груб и не обеспечивает получения строго однородных монохроматических лучей. В настоящее время мы располагаем приемами монохроматизации, подобными применяемым в оптике обычных длин волн, т. е. методами, при использовании которых испускается почти монохроматическое рентгеновское излучение, подвергающееся дальнейшей монохроматизации при помощи дифракции. Таким образом получаются лучи, не уступающие по монохроматичности световым лучам, и для них коэффициент поглощения имеет совершенно определенный физический смысл. Для таких монохроматических лучей он зависит от плотности р поглощающего вещества и грубо приближенно может считаться пропорциональным плотности. Более точно поглощение определяется числом атомов поглощающего вещества на единице толщины слоя. При переходе же от одних атомов к другим поглощение быстро растет с увеличением атомного веса, правильнее, атомного номера Z, будучи пропорционально кубу атомного номера. [c.406]

Рассеяния рентгеновских лучей электронами. Пусть на электрон, находящийся в точке О (рис. 1.39), падает плоская монохроматическая волна рентгеновского излучения интенсивности Jo- [c.42]

Результаты, полученные Комптоном. Схема опыта Комптона представлена на рис. 3.7. Диафрагмы Д выделяют узко направленный пучок монохроматического (характеристического) рентгеновского излучения. Пучок направляется на рассеивающий образец О. С помощью надлежащим образом размещенных в пространстве кристалла Кр и ионизационной камеры К (представляющих собой рентгеновский спектрограф) можно исследовать спектральный состав рентгеновского излучения, рассеянного под тем или иным углом 0. [c.73]

Способ Брэгга. В этом случае кристалл облучается монохроматическим рентгеновским излучением. Исследуется отражение от определенной системы параллельных атомных плоскостей при вращении монокристалла. В соответствии с формулой [c.51]

Если данный поликристаллический порошок облучать монохроматическим рентгеновским излучением, то среди составляющих его монокристаллов всегда найдутся такие, ориентация которых относительно падающего пучка удовлетворяет условию Вульфа-Брэгга (6.4). Если в направлении падающего луча установить фотопластинку, то ввиду аксиальной симметрии отраженных лучей на пластинке они оставят след в виде кольца (рис. 29). Так как отражение одновременно происходит от разных систем поверхностей и имеются отражения различных порядков, т. е. при различных значениях т в формуле [c.51]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Здесь ц (х, у, г) — ограниченное по протяженности распределение ЛКО используемого, монохроматического рентгеновского излучения по объему [c.400]

Камера для исследования поликристаллов РКД. Камера предназначена для съемки поликристаллических образцов в монохроматическом рентгеновском излучении с целью фазового анализа. Образцы могут иметь форму тонких цилиндриков или пластинок. [c.11]

Монохроматическое рентгеновское излучение [c.156]

А. В. Романова и Б. А. Мельник [23—26] применили новую, более совершенную методику регистрации монохроматического рассеяния рентгеновского излучения с помощью сцинтилляционного счетчика большой разрешающей способности. [c.18]

Рентгеноструктурный анализ. В основе метода лежит различная способность элементов поглощать монохроматическое рентгеновское излучение [8,9]. [c.236]

Монохроматическим пучком рентгеновского излучения называется [c.36]

Основные трудности всех перечисленных методик связаны с необходимостью учета неупругих и многократных столкновений. В этом отношении значительно проще метод дифракции рентгеновских лучей. Рентгеновский фотон слабо взаимодействует с атомами и поэтому испытывает только однократные столкновения. С этим связана высокая проникающая способность таких фотонов, что не позволяет использовать их для диагностики периодической структуры тонких приповерхностных слоев кристалла. Ситуация несколько изменится, если использовать скользящие лучи (угол к поверхности < 0,1 мин) и монохроматическое электромагнитное излучение. Особенно эффективны для этих целей источники синхротронного рентгеновского излучения. "Малоугловой метод рентгеновской дифракции дает ценные сведения о неоднородностях структуры, размеры которых существенно превышают длину волны излучения и составляют от долей до сотен нм. [c.135]

Метод Лауэ. Пусть по-прежнему рентгеновские лучи испытывают рассеяние на монокристалле, имеющем фиксированную ориентацию по отношению к заданному направлению падения п, но используемое рентгеновское излучение не является монохроматическим, а содержит все длины волн от до Яр. В этом случае сфера Эвальда преобразуется в область, заключенную между двумя сферами, определяемыми векторами кц = 2лп/Яо и кх = 2лп/Х . Тогда должны наблюдаться брэгговские максимумы, которые соответствуют всем векторам обратной решетки, оказавшимся внутри этой области (фиг. 6.8). Увеличивая разброс по длинам волн, можно добиться того, чтобы внутри такой области заведомо оказались точки обратной решетки с другой стороны, сохраняя его не слишком большим, можно избежать появления чересчур большого числа брэгговских отражений, чтобы наблюдаемая картина была достаточно простой. [c.110]

Метод вращающегося кристалла. В этом методе используется монохроматическое рентгеновское излучение, но переменный угол падения. Практи- [c.110]

Процесс ионизации в реальной атмосфере отличается от рассмотренного в параграфе 4.4 процесса ионизации монохроматическим излучением однородной по своему составу атмосферы с постоянной температурой, по крайней мере, в трех отношениях. Прежде всего, реальная атмосфера неоднородна по своему составу, далее, не соответствует действительности предположение о постоянстве температуры по всей толще атмосферы. Наконец, ионизация атмосферы создается не только ультрафиолетовым и рентгеновским излучением Солнца (притом в широком диапазоне частот), но и корпускулярными потоками. Поэтому действительное распределение электронной концентрации по высоте существенно отличается от рассмотренного в параграфе 4.4 распределения для простого слоя . [c.205]

Метод рентгеновской адсорбционной микрорентгенографии основан на различном поглощении элементами монохроматического рентгеновского излучения при его прохождении через тонкую пластинку анализируемого объекта. Коэффициент поглощения не зависит от того, в каком виде находится элемент (твердый раствор или химическое соединение) поглощение рентгеновских лучей элементом пропорционально концентрации последнего. При определенных длинах волн рентгеновского излучения, характерных для каждого элемента, коэффициент поглощения меняется скачкообразно. Если пластинку с неоднородным содержанием анализируемого элемента поместить на фотопленку и осветить пучком моно- [c.34]

Методы, указанные в предыдущем параграфе, позволяют исследовать характер спектра рентгеновского импульса даже в том случае, когда импульс является белым , т. е. дает сплошной спектр. Такой характер имеет спектр рентгеновских лучей, получающихся в обычных условиях в рентгеновской трубке при торможении электронов ударами об анод. Изменение скорости электрона происходит при этом случайным путем, и образующееся излучение представляет совершенно неправильный импульс, эквивалентный совокупности разнообразных, длин волн. Однако наряду с такими импульсами появляется и гораздо более монохроматическое излучение. При бомбардировке анода электронами определенной скорости наблюдается следующее явление при некоторой их скорости, величина которой определяется веществом анода, последний становится источником [c.412]

Метод рентгеновского гониометра. Рентгенограмма вращения не всегда позволяет получить полную информацию об интерференционной картине. Дело в том, что в некоторых случаях при исследовании методом вращения вследствие симметрии кристалла в одно и то же место фотопленки попадает несколько интерференционных лучей. Этого недостатка лишен метод рентгеновского гониометра. В этом методе используют монохроматическое излучение, кристалл вращают вокруг выбранной оси, кассета с цилиндрической пленкой движется возвратно-поступательно вдоль оси вращающегося кристалла, поэтому отражения разделяются по их третьей координате. Снимают не всю дифракционную картину, а с помощью определенного приспособления вырезают одну какую-нибудь слоевую линию, чаще всего нулевую (рис. 1,48). При таком методе съемки каждый интерференционный рефлекс попадает в определенное место на пленке и наложения рефлексов не происходит. С помощью такой развертки, используя сферы отражения, определяют индексы интерференции и по ним устанавливают законы погасания (см. выше). Затем по таблицам определяют федоровскую пространственную группу симметрии, т. е. полный набор элементов симметрии, присущий данной пространственной решетке, знание которого в дальнейшем облегчает расчеты проекций электронной плотности. Далее определяют интенсивности каждого рефлекса, по ним — значения структурных амплитуд и строят проекции электронной плотности. [c.52]

Схема опыта Комптона представлена на рис. 15.5. Монохроматическое рентгеновское излучение с длиной волны I, исходящее из рентгеновской трубки, проходит через диафрагмы D и и в виде узкого пучка направляется па рассеиватель. Рассеянные лучи анализируются с помош,ью спектрографа рентгеновских лучей. С помощью этого опыта Комптоном было установлено, что при рассеянии рентге- ] l f f рааеибатель новских лучей наблюдается увеличение [c.347]

Пусть монохроматическое рентгеновское излучение падает на кристалл в виде параллельного пучка (рис. 21) и взаи модействует со всеми атомами, находящимися в объеме, соответствующем глубине проникновения. Предположим, что в кристалле имеется семейство параллельных атомных плоскостей, расположенных по отношению к падающему лучу под углом 0. В результате взаимодействия рентгеновского луча с одной из этих плоскостей появится зеркально отраженный луч (под углом 0), интенсивность которого необычайно мала, так как рентгеновское излучение проникает в кристалл на значительную глубину. Поскольку эта плоскость [c.55]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

Практические методы получения и фиксирования интерференционной картины за-виеят от того, берётся ли для исследования монокристалл или поликристаллическое вещество, а также употребляется ли белое или монохроматическое рентгеновское излучение. Технические металлы и сплавы представляют собой поликристаллические агрегаты, для которых ниже приводятся два метода получения интерференционной картины, а именно метод порощков (Дебая-Шерера) и метод Закса. [c.165]

Если мы имеем один монокристалл (см. стр. 156), то для получения отражения от какой-либо плоскости (кк1) этот кристалл надо облучать белым" рентгеновским излучением, в составе которого всегда найдётся такая длина волны X, которая будет удовлетворять уравнению (19). В методе порошков (Дебая-Шеррера) применяется не белое, а монохроматическое (характеристическое, см. стр. 154) излучение и в качестве образца не один монокристалл, а порошок (или другой агрегат), состоящий из множества мельчайших монокристалликов величиной не более 10 см, беспорядочно ориентированных в пространстве. В виде образца для исследования в случае пластичных металлов или сплавов может служить проволочка диаметром 0,2-0,5 мм и длиной около 5— 7 мм. Если пропускать параллельный пучок рентгеновых лучей через такой порошковый образец О (фиг. 56), то в нём всегда найдётся большое число монокристальных крупинок, в которых данная плоскость (кк1) будет ориентирована по отношению к направлению луча под брэгговским углом 6. В то же время все эти попадающие под условие отражения плоскости (Нк11 не будут параллельны между собой в различных крупинках, поэтому в сумме все отражённые лучи дадут конус отражения с характерным для данной плоскости кк1) [c.166]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

В методе РФЭС анализируется энергетический спектр рентгеновских фотоэлектронов, выходящих с глубины 5—25 А в случае металлов или с глубины 40—100 А в случае органических и полидюрных материалов. Точное положение пиков энергетического спектра фотоэлектронов зависит от соединения, в которое входит анализируемый элемент (химический сдвиг). Источник рентгеновского излучения должен быть монохроматическим с энергией, достаточной для ионизации внутренних электронов исследуемых элементов. Как правило, используются дублеты / а,-излучений Mg и А1, имеющие среднюю энергию 1253,6 и 1486,6 эВ соответственно. Спектры фотоэлектронов регистрируют преимущественно электростатическими, а не магнитными анализаторами, чтобы исключить влияние рассеянных магнит- [c.28]

Раким образом, квант монохроматического электромагнитного поля во взаимодействии с веществом проявляет себя как частица с энергией и импульсом, определяемыми соотношениями (9.48). Взаимодействие света с веществом можно рассматривать как совокупность элементарных актов поглощения, испускания и рассеяния фотонов, в каждом из которых выполняются законы сохранения энергии и импульса. В рассмотренных выше явлениях фотоэффекта и тормозного излучения мы учитывали только закон сохранения энергии при поглощении или испускании фотона, так как массивный катод мог, не участвуя в энергетическом балансе, принять на себя любой импульс и этим обеспечить выполнение закона его сохранения. Но существуют явления, в которых импульс фотона обнаруживает себя явно и соотношение р=Йк допускает экспериментальную проверку. В качестве примера рассмотрим рассеяние рентгеновского излучения электронами, впервые количественно исследованное Комптоном в 1923 г. [c.469]

Гранецентрированная кубическая решетка серебра имеет постоянную решетки а=0,4078 нм. Найдите угол облучения, удовлетворяющий условиям отражения Брэгга для атомной плоскости, параллельной грани (100) монокриста.чла, если для облучения применяют монохроматическое рентгеновское излучение с длиной волны 0,1658 нм. [c.52]

Здесь ц (дг, у, 2) - ограниченное по протяженности распределение ЛКО используемого монохроматического рентгеновского излучения по объему контролируемого изделия 1о(В) - интенсивность излучения, которую измерил бы этот детектор в отсутствие объекта. Интеграл в соотношении (1) вычисляется вдоль прямой, проходящей через излучатель и детектор. Соотношение (1) является основным в математическом описании процесса просвечивания контролируемого объекта рентгеновским излучением в трансмиссионной ПРВТ. [c.115]

Эмиссия рентгеновских квантов с внутренних оболочек была обнаружена еще в 20-х годах нашего столетия. Чтобы использовать это явление для спектрального анализа поверхностных фаз, группой шведских физиков под руководством Зигбана и, независимо, российскими исследователями группы Вилесова были разработаны совершенные источники мощного монохроматического рентгеновского излучения и чувствительные электростатические детекторы фотоэлектронов. В начале 70-х годов начался выпуск серийных рентгеновских фотоэлектронных спектрометров РФЭО или, как их часто называют химики, электронных спектрометров для химического анализа (ЭСХА). [c.136]

Рассмотрим теперь трехмерную решетку. К двум конусам, выделяемым первыми двумя условиями (61.4), теперь добавляется еще третий конус, образующие которого составляют угол у с осью Z. Дифрагированные пучки должны одновременно лежать на поверхности всех трех конусов. Но три конуса, вообще говоря, не пересекаются вдоль общей прямой. Отсюда следует, что при падении на монокристалл монохроматического рентгеновского луча дискретные пучки рассеянного излучения, вообще говоря, не возникают, а рассеяние происходит более или менее равномерно во все стороны. Исключение составляет только прямой луч, проходящий через кристалл без изменения направления. Но для избранных длин волн три конуса могут иметь общие образующие. Поэтому для получения лауэграмм от трехмерных решеток необходимо сплошное рентгеновское излучение, так как в таком излучении могут присутствовать такие длины волн, для которых выполняются все три условия Лауэ [c.389]

Нелишне подчеркнуть, что, в отличие от лауэграмм, для получения которых требуется сплошное рентгеновское излучение, дебае-граммы получаются в монохроматическом свете. В белом свете никаких дебаеграмм с резкими дифракционными кольцами получиться не может. [c.395]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...