Уравнение количества движения

Расчеты по уравнению количества движения показывают, что при прочих равных условиях, например при заданной скорости истечения со и расходе рабочего тела т, с наибольшей силой поток будет воздействовать на лопатку, форма которой обеспечивает его поворот на 180° (рис. 20.1, б). Если позволить лопаткам перемещаться под действием струи, то движение газа по схеме (рис. 20.1,6) обеспечит при одинаковой во всех схемах скорости и наибольшую мощность, равную произведению действующей на лопатку силы на скорость ее перемещения. Отсюда, в частности, следует, что для получения максимальной работы поток должен не ударяться [c.167]

Потерю давления на разгон обычно находят [Л. 115, 290] из уравнения количества движения [c.124]

Выдели.м /-Ю трубку тока (см. рис. 4.2) п напишем для нее уравнение количества движения. В качестве контрольной поверхности примем граничную поверхность струи на участке//—О — 2—2. Полная сила, вызывающая изменение количества движения в нанравлении основного потока, [c.93]

Безразмерное уравнение количества движения для контрольной поверхности, очерченной штриховой линией (см. рис. 4.5), [c.106]

На основании уравнения количества движения для смеси газов и уравнения движения частицы определяются пульсационные скорости газа и частиц в конце существования моля (когда после выделения из одного слоя моль сливается с другим слоем). Расчет этих скоростей, а также относительной скорости газа (относительно частицы), показал, что пульсационные скорости газа и соответственно касательные напряжения под воздействием тяжелой примеси существенно уменьшаются. [c.317]

Путем подстановки уравнений (6.10) — (6.13) в (6.5) и (6.6) и соответствующих преобразований получаем следующее уравнение количества движения компонента (д) [c.272]

Далее видно, что Г и Кр вносят вклад в уравнение количества движения дискретной фазы ( ) в виде членов [c.296]

Исходя из допущений теории пограничного слоя, уравнение количества движения жидкости в направлении оси у опускается. Из уравнения количества движения частиц в направлении у [c.345]

Модель ламинарного потока [734]. Прежде чем сформулировать основные задачи, рассмотрим возможность существования устойчивого ламинарного псевдоожиженного слоя. Рассмотрим простой случай течения по трубе, когда сечение псевдоожиженного слоя имеет радиус Я и бесконечную высоту. При этих предположениях уравнения количества движения (6.39) и (6.42) (д.ля скоростей 10, и в осевом направлении г и радиальном направлении г) принимают вид [c.404]

Уравнения количества движения и энергии смеси 270 [c.532]

Проекция уравнения количества движения на вертикальную ось дает [c.197]

Рассмотрим проекции уравнений количества движения и кинетического момента на базисные векторы е 1, 02, 03 [c.454]

Уравнения количеств движения, выведенные для точки, можно применять для решения задач, связанных с движением тела, считая, что масса его сосредоточена в центре тяжести. [c.167]

Решение. В данном примере сила действует в сторону, противоположную движению, и, следовательно, уравнение количества движения имеет вид [c.168]

Уравнения количества движения, переноса массы и энергии, являющиеся предметом исследования нелинейных задач, имеют вид [c.18]

УРАВНЕНИЕ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.37]

Уравнение количества движения [c.37]

Применительно к потокам жидкостей и газов более удобна несколько иная (гидродинамическая) форма уравнения для количества движения, которую получил впервые Эйлер. Выведем уравнение количества движения в гидродинамической форме. Для этого выделим элементарную струйку (рис. 1.7) и проведем два нормальных к ее оси сечения 1 и 2. Разобьем всю массу жидкости, заключенную в объеме 1—2, на большое число частей так, чтобы В пределах каждой из них, имеющей массу т, скорость движения W можно было считать постоянной, и установим связь между проекциями сил и количества движения на ось х. Согласно уравнению (87) сумма проекций импульсов всех сил, приложенных к массе жидкости 1—2, равняется изменению проекции суммарного количества движения [c.37]

Подставляя полученное выражение в исходное равенство (88), приходим к уравнению количества движения в гидродинамической форме (первому уравнению Эйлера), согласно которому сумма проекций всех сил, приложенных к струе жидкости на любом ее участке, равна приращению проекции секундного количества движения на этом участке, или, что то же, произведению секундной массы на приращение проекции скорости [c.38]

Применим уравнение количества движения к прямолинейной струйке постоянного сечения F. Проведем торцовые части контрольной поверхности нормально к направлению потока, причем пусть образующая боковой поверхности струйки параллельна оси X. Скорость потока w направлена в сторону положительной оси X. Составим уравнение количества движения в направлении потока. На контрольную поверхность действуют силы давления, нормальные к ней. Поэтому проекции на ось х сил давления, приложенных к боковой поверхности, равны нулю. Изменение давления на участке между торцовыми сечениями струйки пропорционально силе, действующей на выбранный элемент жидкости. Эта сила, параллельная оси х, равна (pi — p2)F. К боковой поверхности приложена сила трения, направленная параллельно потоку, против него —Ртр. Кроме того, между торцовыми сечениями струйки может находиться какая-либо машина, получающая от газа техническую работу. Пусть проекция на направление движения силы, с которой действует машина на газ, равна —Р ). Итак, сумма проекций всех сил на ось х равна [c.38]

По уравнению количества движения эта сила должна быть равна изменению количества движения [c.38]

Если расстояние между сечениями 1 ш 2 бесконечно мало, то уравнение количества движения нужно записать в дифференци- [c.38]

УРАВНЕНИЕ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ 39 [c.39]

Таким образом, уравнение количества движения для цилиндрической струйки газа легко преобразуется в уравнение Бернулли [c.39]

В дальнейшем уравнение количества движения для цилиндрической струи газа мы будем применять в следующей форме [c.39]

При отсутствии трения и силового воздействия газа на какую-либо машину дифференциальное уравнение количества движения приобретает особенно простой вид [c.39]

Уравнение (93) выражает важное свойство газового потока. При отсутствии внешних сил и сил трения увеличение скорости потока может быть вызвано только уменьшением статического давления, и наоборот, торможение потока в этом случае всегда связано с увеличением давления в нем независимо от характера других процессов, происходящих в потоке, и изменения остальных параметров газа. В интегральной форме уравнение количества движения для цилиндрической струйки запишется так [c.39]

Следует отметить, что эффективность использования уравнения количества движения зависит в основном от того, насколько удачно выбрана в потоке контрольная поверхность. [c.40]

Рассмотрим несколько примеров применения уравнений количества движения и энергии. [c.40]

Здесь используется постоянство давления в сечении 1, что не является самоочевидным, но, как указано выше, подтверждается опытами. В отличив от уравнения Бернулли, уравнение количества движения дает возможность сразу определить разность значений статического давления, получающихся в потоке при внезапном расширении канала. Если этот результат подставить в уравнение Бернулли, то найдутся и потери полного давления при внезапном расширении канала [c.41]

Следует обратить внимание на то, что применение уравнения количества движения принесло в данном случае успех благодаря удачному выбору контрольной поверхности 1—2, на которой оказались известными основные действующие силы. [c.41]

Полет реактивного аппарата осуществляется под действием реактивной силы, или, как ее часто называют, тяги, которую сообщает ему струя выходящих газов. Для нахождения величины реактивной силы Р нет необходимости рассматривать детально распределение давления по внутренним и наружным стенкам реактивного аппарата. Реактивную силу можно определить в конечном виде с помощью уравнения количества движения. [c.51]

Применяя к области Н — 1 уравнение количества движения, можно получить другое соотношение между теми же величинами. В самом деле, за время dx масса газа, заполнявшая объем Н — 1, Gb = PnF dx перейдет из состояния покоя в движение со скоростью и>а. Соответствующее изменение количества движения должно быть равно импульсу силы, вызванной разностью давлений, действующих в сечениях 1 ш Н [c.117]

Пренебрегая силой, трения ввиду малой толщины скачка уплотнения из уравнения количества движения получим [c.119]

Изменение давления и плотности газа в прямом скачке уплотнения можно представить в функции числа М перед скачком. Из уравнения количества движения с зачетом формулы для скорости [c.122]

Из уравнения количества движения имеем [c.196]

Исследуем термодинамический процесс, который имеет место в тепловом сопле ). Дифференциальная форма уравнения количества движения применительно к цилиндрической трубе при отсутствии трения имеет следующий вид [c.208]

Приближенно силу F давления жидкости на открытый клапан, представленную выражением (3.75), можно оцеиитЕ. при помощи уравнения количества движения для потока в области, ограничен-пой контрольными сечениями 1 — 1 ш 2 — 2 (си. рис. 3.74, а). Принимая равномерное распределение скоростей н г,,, и давлений [c.368]

Безант в 1859 г. сформулировал задачу о схлопывании сферической полости [49]. Релей учел влияние инерции [768]. Следующим шагом был учет поверхностного натяжения [160]. В работе [607] исследовано влияние инерции жидкости на кавитационные пузырьки и решены уравнения количества движения для перемещения стенки пузырька, включая эффект поверхностного натяжения, для случая постоянного внутреннего и меняющегося по времени внешнего давления. Рост паровых пузырьков в кипящей жидкости, определяемый одной лишь теплоотдачей, изучен в работе [62]. [c.134]

Иеньютоновская жидкость. Гидродинамика и тепломассобмен. Метод поверхностей равного расхода наиболее эффективен при решении уравнений количества движения и массы в неньютоновской жидкости, где нелинейность в уравнениях наиболее ярко выражена. В уравнении (1.3.1) вязкое напряжение выражается по обобщенной модели Шульмана [60]. [c.41]

Предполагается, что струя жидкости со среднерасходовой скоростью и начальной температурой 7(, и заданным при л = 0 распределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / (, вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения (7 ) радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. При не слишком низких давлениях процесс конденсации определяется в основном процессами переноса тепла в струе. Это позволяет описать данный процесс уравнениями количества движения в постановке Прандтля и энергии при турбулентном истечении струи [c.70]

Предполагается, что струя жидкости с начальной температурой и заданным при X = о раепределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / о вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения 7 радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. В соответствии с этим уравнения количества движения и энергии для гечения струи жидкости имеют вид [c.74]

Важная особенность уравнения количества движения состоит в том, что с его помощью расчет действующих сил производится только по состоянию потока, на контрольной поверхности без проникновения в сущность процессов, происходящих внутри этой контрольной поверхности. Поэтому уравнение количест(ва движения позволяет во многих случаях достаточно точно рассчитать гидродинамический процесс, не вникая в его детали. [c.40]

Получим уравнение количества движения. Газ в объеме V обладает количеством движения f pW dV. Изменение этой величи- [c.112]

Аэрогидродинамика технологических аппаратов (1983) -- [ c.93 , c.317 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.37 , c.39 , c.241 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.0 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.109 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.118 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.120 ]

Гидродинамика при малых числах Рейнольдса (1976) -- [ c.40 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.52 , c.53 ]

Примеры расчетов по гидравлики (1976) -- [ c.196 , c.201 ]

Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.93 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.285 ]

Аэродинамика решеток турбомашин (1987) -- [ c.86 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.97 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...