Радиус частицы

Рис. 2-12. Влияние радиуса частицы на силы, возникающие при ее движении [Л. 250].

Рассмотрим в качестве примера сферические частицы с плотностью вещества Рр. Обозначим радиус частиц через а, тогда [c.22]

Зарядка поля. Если радиус частицы а значительно больше средней длины свободного пробега ионов (а 5 1 мк), то беспорядочным движением ионов можно пренебречь и общий электрический поток г] через сферу определяется по формуле [c.436]

Ф и г. 10.4. Заряд частицы при отсутствии внешнего поля для различных отношений радиуса частицы а к среднему пути свободного пробега Л [562]. [c.441]

Существенное торможение движущихся границ происходит при наличии нерастворимых примесей, частиц второй фазы или неметаллических включений. При приближении границы к частицам между ними возникают силы притяжения, в результате действия которых изменяется направление радиуса кривизны соответствующего участка границы (рис. 13.14). Это уменьшает общую движущую силу границы, что приводит к понижению скорости ее миграции в целом. При встрече границы с частицей силы притяжения достигают максимума. Они зависят от поверхностного натяжения на поверхности раздела граница — частица и радиуса частицы. Если движущая сила границы больше силы ее притяжения, то граница оторвется от включения, в противном случае она будет остановлена включением. Условие остановки границ, выведенное К. Зинером, выражается следующим соотношением [c.506]

Элементарные частицы также взаимодействуют между собой и гравитационно, по из-за малости этого взаимодействия оно обычно не принимается во внимание. Если же учитывать гравитационное взаимодействие элементарных частиц на расстояниях, превышающих гравитационный радиус частицы (для электрона [c.360]

Рассмотрим сферическую брауновскую частицу в пространственно однородной среде. Поскольку размер (радиус) частицы т. е. макроскопический, естественно предположить, что при ее перемещении со скоростью и относительно среды на частицу действует стоксовская сила трения / тр=—уп, где т] — [c.40]

Для характеристики полидисперсных систем иногда используют средний размер частиц. В качестве осредненной характеристики применяют среднеарифметический, среднеквадратичный, среднеобъемный, средний массовый радиусы частиц и др. Одной из важнейших характеристик смеси является среднемассовый радиус [c.239]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением [c.243]

Способ построения этой зависимости рассмотрен в [11]. По замеренному в опытах отношению интенсивностей из уравнения (12.19) определяют радиус частиц. [c.244]

Когда радиусы частиц а значительно превышают характерные длины волн (а Ь), сечения поглощения и рассеяния 5 практически постоянны и определяются соотношениями геометрической оптики 5 =яа , 5 " = 2яа Кроме того, при а > Ьв частицы рассеивают энергию в основном в направлении падающего излучения (эффект Ми), поэтому энергия, рассеянная частицами, из основного падающего потока практически не вычитается. [c.406]

Если пренебречь вкладом термической активации в поперечное скольжение, что справедливо при температурах выше 0,2Г л [76, 146, 166], и считать, что поперечное скольжение определяется в основном напряжениями, действующими в плоскости скольжения, то при поперечном скольжении ближайшей к частице петли ее сегмент должен изогнуться в плоскости поперечного скольжения до критического радиуса изгиба, равного примерно радиусу частицы (рис. 2.29, в), после чего он получит возможность свободно распространяться дальше (по аналогии с прохождением дислокаций между частицами). Для такого изгиба дислокационного сегмента требуется напряжение сдвига [c.80]

Ввиду малости радиуса частицы решение уравнения (4) запишем в виде [c.83]

Агломерация мелких частиц происходит также вследствие реакции и тепловых эффектов. Размеры частиц окислителя (перхлорат аммония и полибутадиенакриловая кйслота) в твердом топливе для ракетных двигателей влияют на скорость агломерации металлических добавок (таких, как алюминий). Повинелли [6131 показал, что при среднем радиусе частиц алюлшния 2,2 мк на поверхности горящего топлива не происходит агломерации, если радиус частиц окислителя больше 21 мк. [c.267]

Значения радиуса частиц в растворах превышают радиус фуллерена С-60, что также служит подтверждением кластерной природы растворимости. Следует обратить внимание на существенное отличие значений для разных растворителей. [c.61]

Значения радиуса частиц в растворах превышают радиус фуллереиа С-60, что также служит подтверждением кластерной природы растворимости. Следует обратить внимание на существенное отличие значений для разных растворителей. Это различие также можно объяснить явлением агре- [c.224]

Образование кометных хвостов, развивающихся по мере приближения кометы к Солнцу и располагающихся в направлении от Солнца, заставило еще Кеплера высказать предположение, что кометные хвосты представляют собой поток частиц, отбрасываемых действием давления света прочь от Солнца, когда комета подходит к нему достаточно близко. Расчеты и особенно экспериментальные исследования Лебедева подкрепили такое предположение. По этим данным можно оценить, что частицы достаточно малых размеров будут испытывать более сильное отталкивание вследствие излучения Солнца, чем притяжение массой Солнца, ибо с уменьшением радиуса частицы притяжение уменьшается пропорционально кубу радиуса (массе), а отталкивание падает как квадрат радиуса (поверхность). Для частиц подходящего размера преобладание отталкивания над притяжением (или наоборот) будет иметь место на любом расстоянии от Солнца, ибо как плотность излучения, так и гравитационное действие одинаково изменяютея с расстоянием (1/г ). То обстоятельство, что кометные хвосты начинают развиваться только вблизи Солнца, можно было бы объяснить тем, что лишь вблизи Солнца образуются в результате испарения частицы достаточно малых размеров. Впрочем, в последнее время выяснилось, что образование кометных хвостов представляет весьма сложный процесс, и световое давление, по-видимому, не объясняет всего разнообразия явлений. [c.664]

Мы ограничимся рассмотрением образцов, в которых радиус частиц бьиг порядка 2-10" см, поскольку для них не наблюдаются эффекты переохлаждения, гистерезиса и эффекты, связанные с возникновением промежуточного состояния. Магнитный момент одной сферы радиусом а в магнитном иоле Яд равен — Н[см. гл. IX, уравнение (11.14)]. Так как частиц1.1 имеют различные радиусы, суммарный магнитный момент будет состамлять [c.642]

Полученные уравнения движения фаз несколько упрощаются для случая не очень концентрированной газовзвеси, когда осг С , Pi/Pa l (плотность газа много меньше плотностп вещества капель или частиц), и составляющей fa из-за изменения радиуса частицы Б силу малости скорости этого изменения можно пренебречь. Тогда имеем уравнение импульсов фаз и, аналогично силе Архимеда (1.3.41) и (1.3.45а), другую форму представления межфазиой сплы ирисоедипенных масс в газовзвеси [c.77]

Яшах — максимальный радиус частиц. Массовое содержание частиц с радиусом от а до а + da и их удольиая межфазтшя поверхность соответственно равны (ос2<1) [c.330]

Сопоставление теории е экспериментом. Одной из наиболее аккуратных экснериментальных работ, где имеются необходимые данные для сопоставления с теорией, является работа S. Temkin, R. А. Dobbins (1966). В ней исследована дисперсия и затухание звуковых колебаний в газовзвеси капелек олеиновой кислоты в азоте. Опыты проводились при малых массовых концентрациях частиц р2 = 0,01—0,02 в диапазоне частот колебаний 1—10 кгц. Массовое содержание р2 и некий средний, так называемый объемно-поверхностный радиус частиц, равный [c.330]

Гис. 4.8.4. Распределение температуры, поперечной скорости и дав.тепия 1 аза вдоль пластппы (х = 0) прп тех же условиях и обозначениях, что и па рис, 4.8.3. Цифровые указатели (соответствующие радиусу частиц а в мкм) Оез штрихов относятся к вариантам с отражением частпц от пластины (/ t") = 0,7), а со штрихОлМ — без отражения (А- = О, рз = 0) [c.392]

Рассматривая разные варианты с увеличивающимся размером частиц, можно увидеть, что отходы сепаратрисы Xi и ударной волны Ху увеличиваются при росте радиуса частиц а до некоторого значенияя 300 мкм. При дальнейшем увеличении радиуса частиц отраженные частицы вылетают за головную ударную волну, создавая возмущение перед ней и приводя к образованию двух волн сжатия (см. р х) и Vi x) для а = 400 мкм на рис. 4.8.3). При этом давление на теле х = 0) и, в частности, в точке торможения (х = О, у = 0) за счет дополнительного искривления линий тока газа и поперечного его отвода становится существенно меньше, чем для режима обтекания чистым газом (рзо = 0). При дальнейшем увеличении размера частиц возникает тенденция к восстановлению головной ударной волны п к обратному приближению ее к телу (см. р х) и Vi x) для а — 400 мкм и а = оо на рис. 4.8.3), когда картина течеппя газа приближается к топ, которая дается замороженной схемой на = э , соответствующей течению чистого газа. В этом диапазоне режимов с вылетом отраженных частиц за головную ударную волну преобладает тормозящее действие газа отраженными частицами, а не дополнительное пс-кривленпе линий тока газа. [c.395]

Пусть при i = О в слое О < х порошкообразного унитарного топлива, занимающего полупространство х О, начинается горение ири исходном давлении р = ра из-за повышения температуры частиц до Тг = Ts. Требуется определить движение среды при f > 0. Расчеты, основанные на численном интегрировании описанной выше системы уравнений, проводились для модельного пороха (см. Приложение). Механические свойства пористого порошкообразного заряда (см. (5.4.3)) и радиус частиц До задавались следующими параметрами (R. Вегпескег, D. Pri e, 1974 W. Soper, 1973) [c.436]

Времена жизни остальных частиц меняются от 10 с вплоть до характерного времени пролета —10" с. В отличие от атомных ядер, у частиц не наблюдались очень большие времена жизни. Это связано через соотношение неопределенностей с малостью радиусов частиц и со сравнительно большими энергиями, выделяющимися при распадах. Порядок времени жизни частицы определяется тем, каким фундаментальным взаимодействием обусловлен распад. Если распад обусловлен влиянием сильного взаимодействия, то время жизни ненамного превышает время пролета. Частицы, распадающиеся за счет электромагнитных взаимодействий, живут сравнительно долго, примерно с. Это уже полноправ- [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...