Взвешенные частицы

Существуют, наконец, задачи гидромеханики, где может быть определено некоторое характеристическое напряжение Tq. Хорошим примером такого рода является стационарное движение взвешенных частиц под действием силы тяжести. В этом случае характеристическое напряжение определяется как отношение чистой силы тяжести к поверхности частиц. Поскольку отношение ji/Л представляет собой естественное напряжение для рассматриваемой жидкости, можно определить третье упругое число EI3 [2] [c.271]

Насыщенный пар, в котором отсутствуют взвешенные частицы жидкой фазы, называется сухим насыщенным паром. Его удельный объем и температура являются функциями давления Поэтому состояние сухого пара можно задать любым из параметров — давлением, удельным объемом или температурой. [c.35]

Перегрев чугуна значительно выше температуры плавления приводит к растворению этих взвешенных частиц, хотя, возможно, и неполному, что затрудняет непосредственное образование графита. Введение различных добавок к чугуну может привести к возникновению дополнительных центров кристаллизации графита, что способствует в ряде случаев образованию графита. [c.207]

Общий унос будет больше в том случае, когда повышенная концентрация окажется в тех аппаратах, где расход выше /-, > 1). Если повышенная концентрация больше в тех аппаратах, где расход газового потока меньше, то унос взвешенных частиц с газами даже понизится по сравнению с уносом при равномерном распределении расходов по всем аппаратам данного ряда. [c.64]

Принцип действия направляющих устройств при установке их в аппаратах с боковым входом потока аналогичен рассмотренному принципу действия обычных направляющих лопаток в коленах трубопроводов. Заметим, что установка направляющих устройств в месте поворота потока в аппарате (за боковы.м входом) способствует постепенной раздаче струи именно в направлении, совпадающем с осью входа, при незначительном растекании струи вдоль оси каждой лопатки или пластинки. Если в потоке имеются взвешенные частицы (пыль, жидкие капли), то одновременно обеспечивается постепенная раздача п этих частиц в указанном направлении. [c.193]

Варианты с направляющими лопатками также несколько выравнивают распределение по сечению концентрации взвешенных частиц и уменьшают эрозию решеток, но в тоже время лопатки подвергаются эрозии. [c.238]

Следует отметить, что этот вывод был сделан сначала теоретически [3] при условии примесь тяжелых частиц оказывает влияние на характеристики струи только при изменении ее плотности. Исходя из этого были получены следующие соотнощения, характеризующие состояние струи с примесями. Зависимость безразмерной избыточной концентрации взвешенных частиц от безразмерной скорости выражается соотношением [c.315]

Высокая сопротивляемость истиранию делает мягкую резину особенно пригодной для аппаратов, работающих с жидкостями, содержащими в виде суспензий значительные количества взвешенных частиц (насосы, трубопроводы). На химических заводах применяют также резиновые подшипники. Такие подшипники обладают хорошим сопротивлением истиранию и низким коэффициентом трения при смачивании водой поверхности резины, соприкасающейся с вращающимся валом. [c.440]

Наличие в жидкой фазе взвешенных частиц, отвечающих рассмотренным выше условиям модифицирования, способствует, особенно ири сравнительно небольшой степени переохлаждения, образованию большого количества зародышей. [c.89]

Здесь p — плотность смеси, pj — истинная плотность вещества i-й фазы (составляющей), п — число взвешенных частиц (пузырьков) в единице объема смеси. [c.186]

При освещении кюветы сфокусированным излучением аргонового лазера хорошо наблюдается движение конвекционных потоков частиц, находящихся вне фокуса (рассмотрение действующих в таких условиях сил см. в УФН, 110, 1973). В течение нескольких секунд, а иногда и минут можно наблюдать яркое свечение рассеянного на взвешенной частице лазерного излучения (рис. 2.27). Следует заметить, что в этом эффектном опыте проявляются особенности лазерного излучения, которое можно сфокусировать в пятно диаметра л и создать условия, позволяющие освободиться от вторичных эффектов, которые при использовании тепловых источников во много раз превышают исследуемое явление. [c.112]

Жидкость, в которой взвешено большое количество мелких твердых частиц (суспензия), можно рассматривать как однородную среду, если мы интересуемся явлениями, характеризующимися расстояниями, большими по сравнению с размерами час тиц. Такая среда будет обладать эффективной вязкостью т), отличной от вязкости т)о основной жидкости. Эта вязкость может быть вычислена для случая малых концентраций взвешенных частиц (т. е. суммарный объем всех частиц предполагается малым по сравнению с объемом всей жидкости). Вычисления сравнительно просты для случая шарообразных частиц А. Эйнштейн, 1906). [c.108]

В состоянии термодинамического равновесия диффузия отсутствует и поток i должен обращаться в нуль. С другой стороны, при наличии внешнего поля условие равновесия требует постоянства вдоль раствора суммы ц+f/, где [/ —потенциальная энергия взвешенной частицы в этом поле. Тогда Vfx = —VU = = —f и из равенства i = О получим [c.331]

Здесь с может быть определено как число взвешенных частиц в единице массы жидкости, а I — как плотность потока числа этих частиц. [c.331]

Наряду с поступательным броуновским движением и поступательной диффузией взвешенных частиц можно рассмотреть их вращательное броуновское движение и диффузию. Аналогично тому как коэффициент поступательной диффузии вычисляется через силу сопротивления, так коэффициент вращательной диффузии может быть выражен через момент сил, действующих на вращающуюся в жидкости частицу. [c.332]

Неоднородную среду, в которой на.ходятся во взвешенном состоянии макроскопические частицы, называют мутной. При распространении света в мутной среде взвешенные частицы вызывают отклонение света от его первоначального направления. Это отклонение имеет место в той или иной степени по всем направ- [c.110]

Рассеяние света наблюдается не только в мутной среде, но и в чистом веществе, в котором нет никаких посторонних взвешенных частиц, т. е. на первый взгляд совершенно однородное вещество рассеивает свет, причем тем больше, чем выше температура среды. Объяснить это явление можно следующим образом. В совершенно очищенном от посторонних примесей веществе возникают оптические микроскопические неоднородности, вызывающие рассеяние света. Эти неоднородности представляют собой флуктуации плотности, которые вы- [c.111]

Интенсивность молекулярного рассеяния света сравнительно невелика, хотя явление хорошо наблюдается, например, при рассеянии света в атмосфере и морской воде. В лабораторных условиях при малых объемах вещества его наблюдать достаточно сложно, так как этому мешает главным образом свет, рассеянный на взвешенных частицах, отраженный от стенок кювет, и т. д. Для наблюдения молекулярного рассеяния необходимо устранить весь мешающий свет. Для этой цели используют специальное устройство, применяющееся для работы с жидкостями (рис. 23.11). В цилиндрический стеклянный сосуд С1 из другого сосуда С2 путем дистилляции перегоняется жидкость, в которой наблюдается рассеяние света. Такой способ заполнения сосуда С приводит к очистке жидкости от взвешенных примесей, остающихся в сосуде С2. Мощный источник света Е (ртутная лампа) освещает сосуд С] через боковую поверхность. Для концентрации света от источника в сосуде С1 служит эллиптический отражатель ЭО. Рассеянный свет проходит через окошко О и собирается линзой Л на щель спектрографа Сп или другого регистрирующего устройства. Для защиты жидкости от перегрева [c.120]

Наконец, присутствие в воде растворенных солей и взвешенных частиц приводит к нежелательным явлениям инкрустации стенок. [c.22]

Наличие твердых взвешенных частиц, движущихся вместе с жидкостью, не может не влиять иа движение жидкости, прежде всего на кинематическую структуру потока. [c.199]

Потери напора при турбулентном режиме потока в значительной, а сплоить и рядом в решающей степени зависят от турбулентного перемешивания. На интенсивность последнего не может не влиять наличие твердого содержимого в потоке в виде взвешенных частиц тем самым последние не могут не влиять иа потери энергии в потоке. [c.199]

Минимальные допускаемые незаиляющие средние в сечении скорости протекания воды Vm n зависят от количества взвешенных частиц их размера, расхода и глубины потока. Для определения этих скоростей существуют зависимости и таблицы, составленные на основе натурных наблюдений и опытных данных. Некоторые из них приводятся ниже. [c.111]

Существуют и другие модели несжимаемых жидкостей, используемые в специальных разделах гидродинамики и учитывающие некоторые специфические свойства этих сред. Таковы, например, электропроводящие вязкие несжимаемые среды, изучаемые в магнитной гидродинамике, двухфазные несжимаемые среды, представляющие собой смеси жидкостей и газов или смеси жидкостей и твердых взвешенных частиц и т. п. [c.25]

Установлено, что в определенных условиях при фильтровании через пористую среду воды, содержащей мельчайшие минеральные примеси, коагуляция в зернистом слое происходит самопроизвольно. Взвешенные частицы при столкновении с поверхностью зерен фильтрующей загрузки теряют свою агрегативную устойчивость, которая препятствует их взаимному слипанию в свободном объеме воды, и прилипают к поверхности зерен загрузки фильтра. [c.154]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

Исследования теплообмена с движуще й с я, а не закрепленной частицей проводились во многих организациях [Л. 50, 57, 71, 98, 203, 278, 307, 316 и др.]. Начало этим работам, имеющим большое практическое и научное значение, -по-видимому, положено экспериментальными последованиями Д. Н. Ляховокого (1935—1937 гг.). Наряду с опытами с закрепленными шариками им было проведено исследование теплообмена с движущимися частицами неправильной формы (падение в воздухе) и с шариками (падение в воде). Опытные данные для движущихся частиц (как неправильной, так и сферической формы) систематичеоки превышали данные для закрепленных шариков. Не объясняя это расхождение, Д. Н. Ляховский, по-видимому, впервые отмечал что это наталкивает на мысль о возможности наличия некоторой разницы 1П0 существу — между теплоотдачей закрепленных и свободно взвешенных частиц [Л. 203]. Поэтому, обобщая опытные данные, Д. Н. Ляховский дает расчетную формулу лишь для закрепленных шариков, не распространяя ее на движущиеся частицы, как это имело место -впоследствии в работах Лурье, И. М. Федорова, И. А. Вахрушева и др. [c.145]

Ляховский Д. Н,, Конвективный теплообмен сферических взвешенных частиц с окружающей средой, Котлотурбострое-ние , 1947, № 5. [c.409]

Для улучшения распределения скоростей можно в подводящем диффузоре вместо указанных горизонтальных перегородок установить разделительные стенки I (рис. 9.6, а). При исследовании аналогичного устройства с одной решеткой [118] было получено (И,, = = 1,65. Надо полагать, что при установке за диффузором с разделительными стенками двух решеток величина получится более близкой кединице. Рекомендуемый вариант разделительных стенок в подводящем диффузоре (с разрывом для лучшего удаления пыли) имеет большое преимущество, заключающееся в том, что <дновременно обеспечивается более равномерное распределение по сечению концентрации взвешенных частиц и ослабляется эрозия решеток, хотя сами стенки будут подвержены эрозии. [c.233]

Резко неравиомернос течение в собирающем канале имеет место даже при малых значениях характеристики аппарата Л,, так как направление отделяющихся струек мало зависит от этой характеристики. Поэтому увеличение коэффициента сопротивления пористой перегородки (например, за счет ее толщины) пли уменьшение ее коэффициента живо1 о сечения не дает требуемого эффекта. В этом случае не очень эффективны внутренние вставки, профиль которых рассчитан из условия получения постоянного статического давления вдоль раздающего канала (см. рис. 10.32, б). Кроме того, сужение этого канала по направлению к заглушенному концу раздающего канала может усилить унос взвешенных частиц, так как при этом, вследствие больших продольных скоростей, взвешенные частицы будут с еще болыней вероятностью отбрасываться к концу канала, а следовательно, еще больше увеличивать их концентрацию в месте, соответствующем наибольшим скоростям струек после выхода из боковой поверхности в собирающий канал. [c.303]

Из теории турбулентности известно [25], что перенос взвешенных в потоке частиц осуществляется главным образом крупномасштабными вихревыми образованиями, присущими турбулентному потоку. Величина образований обусловлена порядком размера потока и поэтому перенос частиц осуществляется по всей глубине потока. Крупные вихри (крупномасштабная турбулентность) захватывают и переносят взвешенные частицы различных размеров. При отсутствии центробежных сил (на поворотах, ответвлениях п т. п.), а также специфических особенностей пылегазовой смеси (уплотнение пыли в местах поворота, залнпание ее на поверхностях, комкование и 1. д.), поля концентрации (запыленности) должны меняться незначительно в сравнительно широком диапазоне изменения скоростей и размеров частиц и при сравнительно небольших концентрациях (щ < < 0,3 кг/кг) и мало влияют на характер полей скоростей всего потока. Это подтверждается опытами ряда исследователей [45]. (Вопросы осаждения аэрозольных частиц на стенках сравнительно длинных труб и каналов в соответствии с миграционной теорией осаждения [97 ] здесь не рассматривается.) В проведенных опытах [45] изучалось распределение концентрации (х, кг/кг) и плотности пылевого потока [ , кг/(м -с) ] в рабочей камере модели аппарата при различных условиях подвода и раздачи потока по сечению. Для запыливаиия потока воздуха применялась зола тощего угля с фракционным составом, приведенным ниже, и плотностью р = = 2,16 г/см . [c.312]

Следует отметить, что все изложенное в отношении распределения концентрации взвешенных частиц верно, когда транспортирующая скорость потока достаточно велика. В противном случае распределение концентрации взвешенных частиц может оказаться диаметрально противоположным. Так, например, для восходящего потока (см. рис. 10.41, а, б) и относительно малой скорости наиболее крупные частицы будут выпадать из потока, концентрироваться в нижней части подводящего газохода и попадать в ближайшие от входа циклонные элементы. В случае, рассмотренном на рис. 10.41, е, наибольшая концентрация взвешенных частиц будет при этих условиях в первых рядах циклонных элементов. Это же относится и кЦколлекторам постоянного сечения при относительно малых скоростях потока наибольшая концентрация пыли будет не в последних, а в первых от входа ответвлениях. [c.321]

Сравнительно равномерное распределение взвешенных частиц получается в коллекторе с плавными ответвлениями, расиоложенными перпендикулярно плоскости симметрии коллектора (рис. 10.47, б). Здесь отклонения относительной массы пыли ( вх) в отдельных ответвлениях не превышают 20 %, несмотря на очень неравномерное распределение расходов газовой фазы (отсутствие распределительных устройств на входе в коллектор). [c.324]

Коллектор клиновидной формы (рис. 10.47, г) отличается тем, что в первых семи ответвлениях распределение взвешенных частиц сравнительно равномерное (А вх < 20 %), однако в последнее ответвление поступает пыли на 70—80 % больше среднего значения. Это объясняется тем, что в отличие от предыдущих двух вариантов коллекторов в месте ответв- [c.324]

Для определения концентрации частиц измеряется ослабление света методами волоконной оптики [404, 766]. Для измерения скорости дискретной фазы разработан электростатический датчик потока массы, позволяющий измерять поток массы взвешенных частиц. Такие измерения выполнены [745] с помощью замкнутого контура с двухфазным рабочим телом в виде взвеси частиц из стекла и окиси магния размером от 35 до 50 мк при скорости потока 40 м1сек. Диаметр трубы 127 мм, масса воздуха 0,76 кг. Распределение частиц по размерам показано на фиг. 4.18. [c.181]

Эксперименты Перрена были весьма трудоемкими и требовали большой тщательности. В микроскоп можно было четко наблюдать уменьшение числа взвешенных частиц с высотой (рис. 13). Фокусируя микроскоп на отдельные слои взвеси, можно было сфотографировать, а затем подсчитать число частиц в каждом слое. Для пяти слоев, отстоящих друг от друга на 5, 35, 65 и 95 мкм, подсчет дал следующие цифры 100, 47, 22, 6 и 12. Теоретически предсказанные значения были 100,46, 23, И и 1 [50]. В нижних слоях взвеси, где число броуновских частиц велико, совпадение теории с экспериментом было полным. Расхождение в числах для верхних слоев объясняется тем, что по законам теории вероятностей именно в области малых чисел отклонения числа частиц от средних значений (флуктуации) в соответствии со статистикой могут быть значительными. Перрен пишет, что он испытал сильное волнение, когда после первых попыток... получил те же числа, к которым кинетическая теория приходила совершенно другим путем. Теперь становится весьма трудшлм отрицать объективную реальность молекул. Атомная теория торжествует . [c.90]

Коагуляция примесей воды — это процесс укрупнения коллоидных и взвешенных частиц дисперсной системы за счет сил меж-молекулярного взаимодействия и объединения в агрегаты (хлопья). Завершается этот процесс отделением слипшихся частиц от жидкой среды. При осветлении и обесцвечивании воды в качестве коагулянта используют неочищенный сернокислый алюминий (глинозем) А12(804)з-I8H2O. Недостатком его является то, что он содержит до 23 % нерастворимых примесей. Поэтому в настоящее время выпускается очищенный глинозем с содержанием нерастворимых примесей до 1 %. В качестве коагулянта применяют также железный купорос FeSG4 и хлорное железо РеС1з- Скорость осаждения образующихся при этом хлопьев гидроокиси железа в 1,5 раза больше скорости осаждения хлопьев гидроокиси алюминия. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...