Скорость псевдоожижения

Температура слоя, °С Давление, МПа Скорость псевдоожижения, м/с [c.31]

ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ НА МИНИМАЛЬНУЮ СКОРОСТЬ ПСЕВДООЖИЖЕНИЯ [c.33]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

Из рис. 1.3, а видно, что предпочтительные пути движения пузырей создаются и по мере увеличения скорости псевдоожижения в слое неизменной высоты. Если при скорости, близкой к пределу ожижения (К = к / к = 2,3), практически над каждым из 16 колпачков (они расположены по углам квадратов с шагом 0,305 м) существуют мало связанные друг с другом ожиженные зоны, то уже при К = 4 четко обнаруживаются девять участков предпочтительного выхода пузырей, а при К = 5 6,4 формируются всего четыре таких участка. [c.23]

Из всех режимов псевдоожижения пузырьковый является наиболее неоднородным, поскольку слой состоит из двух четко разграниченных фаз. С ростом скорости псевдоожижения размеры пузырей растут, неоднородность увеличивается, что проявляется, в частности, и в увеличении амплитуды пульсаций давления над решеткой. [c.30]

Скорость псевдоожижения к н. , соответствующую максимуму амплитуды, принято считать скоростью начала перехода к турбулентному режиму. Турбулентный режим считается сформировавшимся полностью при скорости к 1, при которой интенсивность пульсаций давления становится практически постоянной. [c.30]

Рис. 1.7. Отношение среднеквадратичного отклонения пульсационного давления от среднего к среднему давлению над решеткой в зависимо от скорости псевдоожижения

Из рис. 1.4,6 видно, что при больших скоростях псевдоожижения в пузырьковом режиме концентрация частиц в центре аппарата значительно меньше, чем у стен в турбулентном и форсированном режимах это различие усиливается. [c.33]

Скорость частиц на всех участках оказалась практически не зависящей от расхода материала, увеличиваясь при увеличении скорости псевдоожижения (рис. 1.9). При у > 8-5-9 м/с наступал режим пневмотранспорта частицы по всему сечению канала на всех уровнях двигались вверх, а пульсации давления практически исчезали. При снижении к до 2 м/с пульсации катастрофически нарастали, так что при н" < 2 м/с наступал завал установки. Как видно из рис. 1.9, скорость частиц при этом стремилась к нулю на всех участках, несмотря на то что скорость псевдоожижения намного превышала скорость витания (0,4 и 0,15 м/с соответственно для максимального 85 мкм и среднего 49 мкм) диаметров использованных частиц глинозема. [c.34]

При сопловом или колпачковом газораспределении в момент перехода слоя в псевдоожиженное состояние на кривой p(w) зависимости давления под решеткой от скорости псевдоожижения всегда наблюдается пик давления, причем максимальное сопротив- [c.39]

Экспериментальная зависимость давления под решеткой от скорости псевдоожижения, полученная [25] в установке с решеткой 0,6x1,2 м , имеющей 18 газораспределительных колпачков (рис. 1.11, б) отличается от расчетной прежде всего потому, что включившиеся в работу колпачки струями и пульсациями разрушают застойные [c.42]

Из формулы (1.19) видно, что скорость псевдоожижения, при превышении которой исчезнут застойные зоны над всеми колпачками, действительно возрастает с уменьшением сопротивления решетки [c.43]

Иногда по конструктивным соображениям трубные пучки разме-л(ают в слое с вертикальными зазорами между ними. Поскольку при той же скорости псевдоожижения (рассчитанной на сечение пустого аппарата) порозность слоя в насадке больше, чем свободного слоя, сопротивление слоя в насадке (равное его весу на единицу [c.45]

Из рис. 2.3 видно, что в пузырьковом кипящем слое мелких (по-видимому, порядка 0,2 мм) частиц, сильно насыщенном трубными поверхностями с высоким коэффициентом теплоотдачи к ним, перемешивание частиц далеко от идеального. Коэффициент теплоотдачи, рассчитанный по реальной средней разности температур, был равен 450 Вт/(м -К), а в предположении о постоянстве температуры слоя - от 400 при полной нагрузке до 200 Вт/(м -К) при 40%-ной. Снижение последнего с нагрузкой, по-видимому, объясняется ухудшением перемешивания из-за уменьшения скорости псевдоожижения. [c.59]

Пузыри поднимают вверх и частицы, выброшенные ими же в надслоевое пространство. Многочисленные измерения [37, 38] показывают, что в центральной части аппарата средняя скорость частиц направлена вверх, а в тонких пристенных областях - вниз. Средняя скорость подъемного движения частиц уменьшается по мере удаления от поверхности слоя (рис. 2.4), причем над поверхностью она превышает скорость псевдоожижения (среднюю по сечению). [c.64]

Будем считать крупными частицы, скорость витания которых превышает скорость псевдоожижения остальные отнесем к разряду мелких. В [39] введено понятие предельной высоты отстойной зоны - расстояния от поверхности слоя, выше которого крупные частицы не долетают, а потеряв кинетическую энергию, падают обратно в слой. Их концентрация по высоте надслоевого пространства уменьшается приблизительно по экспоненте [c.65]

Средний размер частиц в топках с кипящим слоем обычно составляет 2—3 мм. Им соответствует рабочая скорость псевдоожижения (ее берут в 2—3 раза больше, чем ьик) 1,5-ь4м/с. Это определяет в соответствии с (17.7) площадь газораспределительной решетки при заданной тепловой мощности топки. Теплонап-ряжение объема принимают примерно таким же, как и для слоевых топок. [c.143]

Необходимо отметить, что приведенные выше формулы для определения щ, полученные путем описания перехода плотного слоя в неподвижный (по прямой прямого хода), имеют общий недостаток зависимость расчетной минимальной скорости псевдоожижения от начальной порозности слоя [18, 19]. Дело в том, что гщ плохо воспроизводимо даже для одного и того же слоя. В то же время известно, что u[c.38]

Увеличение скорости фильтрации ожижающего агента приводит к расширению слоя. Причем если в слое мелких частиц некоторое расширение происходит еще до начала псевдоожижения, то слой крупных частиц начинает расширяться лишь после достижения критической скорости псевдоожижения. Общий вес слоя на единицу площади при этом остается постоянным [c.49]

В табл. 3.2 приведены значения минимальных скоростей псевдоожижения и соответствующих модифицированных чисел Рейнольдса (Немод= ). Как видно из [c.70]

В свободном слое диаметр пузыря [c.18]

Исходя из распределения порозности вдоль оси трубы в [13] выделено три зоны, обозначенные цифрами на рис. 1.4,а приреше-точная (I), основная (II) и отстойная (III). При относительно небольших скоростях псевдоожижения порозность вдоль оси основной зоны практически постоянна до верхней границы насыпного слоя. По мере увеличения скорости все большее количество материала подбрасывается пузырями в надслоевое пространство, поэтому концентрация материала в основной зоне, а особенно в ее верхней части, уменьшается так, что при какой о скорости основная зона исчезает совсем. [c.24]

Средн5ш вертикальная сила Р, действующая на горизонтальные диски диаметром от 20 до 80 мм, возрастает линейно с увеличением скорости псевдоожижения [17], что связано с увеличением размеров и скорости подъема пузырей. Среднеквадратичное отклонение мгновенного значения силы от среднего значения также линейно возрастает со скоростью псевдоожижения и превышает саму величину среднего значения. [c.29]

Рис. 1.9. Зависиыость средней скорости частиц от скорости псевдоожижения

Рис. 1.9. Зависиыость <a href="/info/2004">средней скорости</a> частиц от скорости псевдоожижения

Вайтхедом [23] показано, что в достаточно крупном аппарате с колпачковым газораспределителем псевдоожижался мелкозернистый материал, а затем при постепенном снижении скорости псевдоожижения фиксировалось ее значение при котором [c.38]

Арр, однако определяющим является не отношение сопротивлении слоя и решетки в рабочем режиме псевдоожижения и даже не их отношение при критической скорости, а отношение избыточного над р, (1 - ек) Н,с сопротивления слоя к сопротивлению решетки (колпачка). Чем меньше сопротивление решетки, тем большая скорость псевдоожижения необходима для полного псевдоожижения материала на всей ее площади. Это объясняет широкий диапазон значений Арр/Ар , рекомендуемых различными авторами. Пик давления р в начальный момент псевдоожижения слоя, а соответственно и Арз3 = р р (1 - - Арр зависят от конструкции [c.43]

Правда, с увеличением скорости псевдоожижения сопротивление кипящего слоя с загруженньж1и в него телами уменьшается даже при том же весе псевдоожижаемых частиц (при постоянной высоте слоя оно уменьшается еще сильнее из-за уменьшения веса псевдоожижаемого материала), однако практически этот эффект тоже невелик. Таким образом, при расчете топки скорость начала псевдоожижения и сопротивление слоя можно рассчитывать без учета влияния трубного пучка. [c.44]

В докладе Чиба и Ниноу [29] показано, что концентрация крупных частиц постоянна по высоте ожиженного слоя и растет с увеличением скорости псевдоожижения Когда величина м заметно превышает [c.51]

Конечно, если количество крупных частиц невелико, то неподвижный слой из них может исчезнуть и при IV < особенно на колпачковой решетке, с которой их сдувают вытекающие из отверстий струи. Однако в углах аппарата и в застойных зонах эти частицы все равно будут неподвижными, поэтому для надежного исключения сегрегации необходимо, чтобы скорость псевдоожижения заметно превышала критическую скорость наиболее крупных частиц (в полидисперсном материале - с размером, соответствующим остатку на сите, равному 5%). [c.51]

Сегрегация частиц в этой топке определяется не столько наличием трубного пучка, сколько специфическим распределением температур по высоте топки и несоответствием предельного размера частиц выбранной скорости псевдоожижения. При скорости около 1 м/с в нормальных условиях (на все сечение) в нижней части топки (и 1,3 м/с при 220°С) могут быть ожижены лишь [c.53]

Скорость псевдоожижения (при температуре слоя) в топке котла КЕ-25-19ПС составляла 3 м/с, а в котле ДКВР-10(16)ПС менялась от 4 до 5 м/с. [c.56]

Из рис. 2.1. видно, что АШ мало растрескивается в процессе горения, а кузнецкий уголь - сильнее. Поэтому медианный размер зольных частиц в слое при сжигании как АШ, так и кузнецкого угля составляет около 2 мм, несмотря на различный зерновой состав исходных углей. В обоих случаях рассевки материала слоя достаточно близки, что по-видимому, объясняется близкими скоростями псевдоожижения. Сегрегация частиц по высоте в этих опытах не иэучалась. [c.57]

Рис. 2.4. Средняя скорость подъемного движения частиц Мц на различных расстояниях от поверхноети слоя г [37] вдоль оси аппарата. Цифры у кривых — скорость псевдоожижения, м/с, диаметр частиц 0,3 мм, высота слоя 32 мм, аппарат 176x319 мм

Рис. 2.4. <a href="/info/2004">Средняя скорость</a> подъемного движения частиц Мц на различных расстояниях от поверхноети слоя г [37] вдоль оси аппарата. Цифры у кривых — скорость псевдоожижения, м/с, <a href="/info/409914">диаметр частиц</a> 0,3 мм, высота слоя 32 мм, аппарат 176x319 мм

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...