Направленность освещения

Во многих практических случаях применяют диффузное освещение объекта (через матовый экран), чтобы получить лучшее изображение. Это допустимо, если не требуется направленное освещение по каким-либо друг им соображениям. [c.41]

Распределение освещенностей в одном направлении должно носить периодический характер. Тогда, если длина прямой рассеяния, вызываемого канавками, равна периоду, то вдоль направлений прямой обеспечивается постоянство усредненной освещенности. Это, можно доказать следующим образом. Не нарушая общности, будем считать, что канавки горизонтальны и создают равномерное рассеяние в направлении у. В этом направлении освещенность Е меняется периодически это значит, что можно написать для нее выражение [c.475]

Когерентность между колебаниями, излучаемыми одним источником в двух различных направлениях освещение интерферометров [c.134]

Итак, в этом частном случае, когда направления освещенности и наблюдения совпадают (но они не обязательно те же, что и нормаль п голограммы), изображение стигматическое и описывается формулой, аналогичной формуле, приводимой в гауссовой оптике для изображений, создаваемых линзой [3,26, 3,72]. Этот случай является случаем параксиального приближения относительно наклонных и совпадающих друг с другом направлений освещения и наблюдения к = к — с = Ст =п. [c.54]

Вектор и можно определить точно так же, как и в предыдущем случае, причем базисными векторами будут три вектора Ь, В этом методе необходимо знать разности номеров полос и направления наблюдения, кроме того, следует учитывать относительные знаки Д1)г, однако не требуется знать ни абсолютного номера полосы, ни направления освещения. [c.86]

Напряжения колебание 172 Направленность освещения 73 Неравномерность распределения освещенности 76, 187, 189 Нормирование освещения 64, 187 [c.220]

Если при первом и втором экспонировании условия освещения были идентичны, то амплитуды восстановленных волн будут иметь близкие значения и видность интерференционной картины должна быть хорошей. Простота этого метода заключается в том, что не требуется столь точного возвращения голограммы на то место, где она располагалась на стадии экспонирования. Если с объектом никаких изменений в интервале времени между экспозициями не произошло, а направление освещения при второй экспозиции будет другим, то такл<е получим интерференционную картину. [c.400]

В формуле (6.3.6) С— некоторая константа /о(х, у) —распределение интенсивности по объекту /о — функция Бесселя нулевого порядка а х, у)—амплитуда смещения точек объекта 01 и 02 — углы между нормалью к поверхности объекта и направлениями освещения и наблюдения соответственно. Из (6.3.6) следует, что темные полосы в наблюдаемой интерференционной картине соответствуют нулевым значениям функции /о, а светлые — максимумам этой функции. Для больших амплитуд функция Бесселя периодически осциллирует с уменьшением размаха колебаний. Каждый максимум и минимум полосы соответствует эквивалентному колебанию функции Бесселя. [c.403]

При изменении между экспозициями направления освещения объекта на угол 20 реализуется метод смещенного источника для контроля формы поверхности. Ширина полосы (расстояние между [c.327]

Формы диффузного отражения (или рассеяния) света весьма разнообразны. Одна из них предельная и идеальная форма, при которой соблюдается закон Ламберта, была рассмотрена выше. Во всех практических случаях яркость поверхности светорассеивающего тела зависит от направления освещения и распределение отраженного светового потока в окружающем пространстве меняется вместе с изменением условий освещения. На рис. 3-4 показана зависимость коэффициента яркости р от угла излучения ф при нормальном падении (6 = 0°) освещающего пучка на слой окиси магния — кривая а — и при освещении другой поверхности пучком, падающим под углом 6 = 45° — кривая б. В верхней части рисунка эти зависимости показаны в полярных координатах, а в нижней — в прямоугольных. [c.66]

Вписываем в окружность основания параболоида вращения масштабную сферу, построив ее центр о" на нормали к очерку параболоида. Переносим точки изофот с масштабной сферы на линию касания параболоида. Проецируем полученные точки на горизонтальную проекцию параболоида-посредника и строим изофоты, симметричные относительно лучевой плоскости симметрии 5. Линии изофот на профильной и горизонтальной проекции параболоида вращения построены в зеркальном отображении относительно вертикальной оси с тем, чтобы на исходных проекциях-плане и фасаде гиперболического параболоида - отобразить заданное направление освещения. Точки линий изофот переносят затем на горизонтальную проекцию гиперболического параболоида, на линию касания параболоида вращения и на фронтальную проекцию. На основных проекциях гиперболического параболоида показан контур собственной тени (5-5), который представляет собой вертикально расположенную параболу (штриховая линия 5 -5 на фасаде). На плане она проецируется в прямую 5-5 (см. 55, рис. 243). [c.190]

Направление освещения можно менять, наклоняя зеркало в ту или иную сторону. Некоторые препараты требуют освещения в строго определенном направлении. В таком случае удобнее ориентировать препарат по свету вращением предметного столика. [c.146]

Освещение косым светом с помощью ирисовой диафрагмы конденсора показано на рис. 75, бив. Центральная часть светового пучка исключена эксцентрическим смещением диафрагмы. В освещении объекта участвуют только краевые лучи, которые по выходе из конденсора падают под острым углом к поверхности препарата. Направление освещения можно менять круговым вращением диафрагмы. [c.146]

Для цветной съемки применяют как общее, так и направленное освещение. На- [c.238]

Третий из основных этапов противокоррозионной защиты автомобиля — покрытие всей ранее обработанной грунтом и замазкой поверхности сланцевой или битумной мастикой. Перед работой тщательно ее размешайте. А если она загустела, разбавьте растворителем, добавьте 20— 30 мл резинового клея и разогрейте в горячей воде. Мастику наносите (втирайте) кистью, обращая внимание на особо подверженные механическим повреждениям и ржавлению места. Равномерность ее слоя периодически проверяйте при ярком направленном освещении. Всего надо нанести два-три слоя с интервалом для сушки, как указано на баночной этикетке. [c.12]

Если в изображении отсутствует (или только подразумевается) опорная плоскость, то для ликвидации неоднозначности восприятия изображения (вследствие его геометрической неполноты) можно воспользоваться средствами тональной характеристики объема. На рис. 3.5.44 показаны неудачная (а) и удачная (б) тональная разработка простейшей композиции из двух элементов. Обычно свет принимают падающим сверху и слева. Такое освещение не является оп-тимальнынК для выявления конкретной особенности данной конструктивной связи. Во втором случае (б) изменение направления освещения и намек на падающую тень позволяют крепко связать в восприятии два элемента изображения в единое целое. [c.144]

В ряде процессов (релаксация полимеров, процессы диффузии и т. п.) необходимо оценить изменение подвижности и средний размер частей, составляющих среду, в различные моменты времени. Если эти процессы протекают медленно (1 — 10 с), то единственным способом контроля является метод голографической коррелометрии (МГК), который основан на получении с помощью двулучевой схемы голограммы рассеивающей среды в отраженном свете (при одностороннем доступе). Направление освещения между экспозициями меняется на угол 0, что вызывает регулярный фазовый сдвиг Дфо на элементах рассеивателя и появление в изображении системы эквидистантных интерференционных полос. Так как состояние среды за время т между экспозициями изменится, уменьшится контраст полос. Случайный сдвиг фазы отдельной частицы Дф (G, т) = к Дг (т), где О — угол между направлениями падающей и рассеянной волн Дг — вектор сме-, 2я [c.114]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

СПЕКТРОФОТОМЕТРИЯ совокупность методов фо-тометрированин потоков оптич. излучения от источников излучения или после его взаимодействия с образцами в зависимости от длины волны объединяет разделы спектрометрии, фотометрии и метрологии. С. источников излучения наз, спектрорадиоме т-р и е й она занимается измерениями энергетич. характеристик изл чения и излучателей (потока силы света, светимости, яркости, освещённости и т. и.). В узком смысле под С. понимают теорию и методологию измерений фотометрия, характеристик образца, безразмерных коэф., определяемых отношением потоков X = Ф/Фд (где Фо — поток, падающий на образец, Ф — поток, наблюдаемый после взаимодействия с образцом) в зависимости от направлений освещения и наблюдения величина X — коэф. пропускания, отражения или рассеяния. Специфич. случай С.— метод нарушенного полного внутреннего отражения. [c.626]

Пример определения перемещений консольной балки методом двухэкспозиционной спекл-фотографии приведен на рис. 23.17. Схема регистрации аналогична эксперименту по определению перемещений методом голографической интерферометрии (рис. 23.13). Формальное отличие заключается в изменении направлений освещения и наблюдения на обратные. Принципиально то, что в случае спекл-фотографии измеряются компоненты перемещений в плоскости Оху. Но так как uпрогибы консольной балки, а не перемещения и, как это имеет место, в голографической интерферометрии (рис. 23.13). [c.545]

С использованием такого диффузора по описанной методике были сиптезированы голограммы Фурье для трех вариантов прострапственных равномерно окрашенных поверхностей гофра (рис. 6.10), пирамиды (рис. 6.11) и полусферы (рис. 6.12) [81,162]. Направление освещения предполагалось совпадающим с вертикалями к плоскости этих рисунков. Если смотреть на источник сферической волны сквозь эти голограммы, перемещая зрачок глаза по по верхности голограмм, наблюдается перемещение блика — максимально яркого пятна па восстановленном изображении. Эффект получается точно такой же, как если бы мы рассматривали с разных направлений реальные гофрированную поверхность, пирамиду, полусферу, освещенные направленным пучком света. [c.130]

Если различие пространственных частот составляющих монохроматического освещающего пучка обусловлено наличием набора направлений освещения, т.е. освещаюихий источник является существенно протяженным, то восстанавливающую волну удобно записать в виде [c.17]

В рассматриваемом случае объектное световое поле не испытывает смещения на оси своего поворота, определяемой уравнением (8.7). Следова-телыю, гологра шческая интерферограмма вращательного сдвига локализована вблизи прямой линии, ориентация которой зависит от направления освещения объекта и ориентации оси его вращения. Этот вывод полностью согласуется с результатами, полученными в [189] на основе геометрической теории локализации. [c.193]

Теоретические положения для записи радужной голограммы с синтезированной апертурой для двухмерных пропускающих объектов просто не могуг быть перенесены к записи трехмерных диффузных объектов. Во-первых, в случае трехмерного диффузного объекта на изменения фазы светового поля в плоскости регистрации влияет не только изменение оптического пути между источником света и регистрирующей средой, но и между источнико.м света и точкой объекта. Поэтому необходимо выбрать направление освещения объекта и направление перемещения объекта так, чтобы при восстановленпи голограммы синтезированная апертура находилась па оптической оси. [c.86]

Метод абсолютного номера полосы (называемый также методом нулевой полосы или статическим методом). Этот метод, впервые описанный А. Энносом [4.36], заключается в определении номера п (не обязательно целого) полосы, соответствующей наблюдению точки Р с некоторого направления к, которое, как и направление освещения Ь, должно быть задано. Выполнив три таких измерения при трех линейно независимых векторах чувствительности дг, получаем [c.83]

Следовательно, из того факта, что тензор <8> й — полувнутренний (третья строка в предыдущей матрице содержит только нули), следует, что необходимо иметь три линейно независимых вектора g ( =1,2,3) и два непараллельных вектора (а = = 1,2). Три вектора gг получают при варьировании либо направления наблюдения (от к до кг и кз), либо направления освещения (от Н1 до Ьг и Нз). Однако, если изменяется к, то во всех измерениях нельзя использовать два одинаковых вектора Ша следовательно, с каждым вектором gj необходимо брать два вектора что дает, таким образом, набор из шести единичных векторов. В большинстве случаев на практике изменяют именно направление наблюдения к, сохраняя неизменным направление освещения Ь. [c.129]

В практике проектирования осветительных установок нередки случаи, когда приходится выбирать один из возможных вариантов освещения. При сравнении вариантов сопоставлются такие показатели, как равномерность распределения освещенности, направленность освещения, характеризуемая коэффициентом затенения междупутий 7 (см. гл. 4), ограничение слепящего действия, удобство обслуживания осветительной установки. [c.164]

Таким образом, критерием сравнительной экономической эффективности осветительных установок при прочих равных или близких по значениям качественных показателей освещения (равномерности распределения освещенности, уровня ослепленности, направленности освещения) является минимум удельных условных приведенных затрат, т. е. ду—минимум. [c.166]

Полусферический Р. Мак Николаса, разработанный в Бюро стандартов США, в нек-рой степени является бо--"1ее совершенным, чем описанные выше Р. На фиг. 9 К—молочное стекло, М—черное дио) приведена несколько упрощенная его конструкция. Осветителем служит полусфера окрашенная хорошо рассеивающей краской (Ва04) и освещенная лампами, имеющая постоянную яркость в центре полусферы лежит образец А, на единицу поверхности которого падает световой поток Fo==лBQ (Бо—яркость полусферы). Через отверстия (Л в полусфере, расположенные в меридиональной плоскости, фотометром можно измерять яркость образца В (О, д> ) под разными углами на- блюдения. Разберем три случая отражающих свойств образца, а) Зеркальное отражение. В этом случае отношение видимой яркости образца по данному направлению к яркости полусферы даст прямо к. з. о. для угла падения равного углу наблюдения при направленном освещении, б) Вполне диффузное отражение. В этом случае к. д. р., как видимый так и полный будут равны отношению яркости образца к яркости полусферы [c.350]

Полученная величина, будучи разделена на FQ=7tBQ, дает полный к. о. при диффузном освещении. Теми же отв ерстиями можно воспользоваться для направления на образец параллельного пучка под разными углами падения. Измеряя яркость полусферы, освещенной отраженным потоком образца, равно- мерную по всей полусфере благодаря свойствам сферич. поверхности, молшо легко получить полные к. о. для разных углов падения направленного освещения параллельным пучком. Этот Р. наиболее универсален, т. к. позволяет измерять п. к. о. при различных случаях освещения. [c.350]

Существуют, однако определенные кристаллы, у которых каждая ячейка содержит тяжелый атом тогда амплитуды волн, дифрагировавших на решетке из тяжелых атомов, столь велики, что результирующие амплитуды люгут иметь только один знак, Можно-сказать, что в этом случае тяжелые ато.мы служат причиной возникновения когерентного фона. Следовательно, при исследовании Таких редко встречающихся кристаллов требуется только извлечь квадратный корень из интенсивностей дифрагировавшего света для того, чтобы получить фурье-образ проекции распределения плотности на плоскость, перпендикулярную той оси кристалла, которая параллельна направлению освещения. [c.415]

Белые частицы. Отражение является полным, но диффузным. Понятие белое , подобно понятию диффузного отражения, имеет смысл только для участков поверхности с размерами много больше % (разд. 8.1). Точный закон диффузного отражения зависит от природы поверхности или от причины диффузного отражения, но обсуждение этого вопроса выходит за рамки этой книги. Большинство белых поверхностей подчиняется (довольно точно) закону Ламберта. Этот закон утверждает, что поверхностная яркость белой поверхности одна и та же во всех направлениях независимо от направления освещения. В соответствии с этим законом можно постулировать, что отраженный свет является неполяризованным независимо от поляризации падающего света. Если элемент поверхности (18 получает поток Р(18, то он отражает поток соь о. - Рй8Ы на единицу телесного угла в направлении, которое образует с нормалью угол а. [c.134]

Волновые векторы световых лучей, представляющие направление освещения и наблюдения для данной оптической схемы, согласно рис., обозначим как к к = 27гЛ где Л —длина волны лазерного излучения, используемого для записи голограмм. Расстояние от источника освещения до исследуемой точки, и далее до точки наблюдения, обозначим как г . [c.498]

Смотреть страницы где упоминается термин Направленность освещения : [c.662] [c.117] [c.399] [c.540] [c.541] [c.70] [c.190] [c.533] [c.541] [c.137] [c.85] [c.326] [c.328] [c.238] [c.517] [c.422] [c.245] [c.314]

Осветительные установки железнодорожных территорий (1987) -- [ c.73 ]

ПОИСК

Когерентность между колебаниями, излучаемыми одним источником в двух различных направлениях освещение интерферометров

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...