Силы Работа — Вычисление

Для того чтобы рассмотреть теорему об изменении кинетической энергии, необходимо ввести новое понятие для силы — работу силы и рассмотреть некоторые простейшие способы ее вычисления. [c.284]

Работа силы в общем случае зависит от характера движения точки приложения силы. Следовательно, для вычисления работы надо знать движение этой точки. Мо в природе имеются силы и примеры движения, для которых работу можно вычислить сравнительно просто, зная начальное и конечное положения точки. [c.288]

Таким образом, вычислив для различных Q и х, S, Т и М, имея коэффициент сжатия жидкости р и массу подвижных частей клапана т, определяем, задаваясь коэффициентом О, границу устойчивой работы по формуле (195) или по формуле (197) определяем требуемый для устойчивой работы коэффициент демпфирования й о и сравниваем его с тем значением которым мы задавались. Можно рекомендовать первый приближенный расчет устойчивости проводить без учета реактивной силы, тогда все вычисления будут значительно проще. [c.452]

Вычислим работу, которую совершают силы Р в процессе деформирования тела. Будем полагать, что имеет место статическое нагружение, т. е. внешняя нагрузка возрастает настолько медленно, что можно не учитывать инерционные силы. Для линейно-упругого тела процесс деформирования является обратимым, а работа сил Р на перемещениях v не зависит от способа нагружения, а зависит лишь от окончательного значения этих сил. Поэтому при вычислении работы можно принять, что все силы возрастают одновременно от нуля до своего конечного значения, причем в процессе нагружения [c.28]

Можно сказать и наоборот, что тело, деформированное действием собственных напряжений, при отсутствии внешних сил само примет ту форму устойчивого равновесия, при которой работа деформации, вычисленная по формуле (1), будет иметь минимум. [c.253]

В случае переменной по модулю и по направлению силы F для вычисления ее работы по формуле (128) входящие [c.281]

При вычислении работы пары сил заметим, что малый цилиндр при таком перемещении будет катиться без скольжения по поверхности большого, вращаясь вокруг своей оси. Мгновенное перемещение малого цилиндра можно представить как сумму мгновенно-поступательного перемещения вместе с осью Сг и мгновенного вращения вокруг этой оси. На поступательном перемещении пара сил работы не совершает. Обозначая угол поворота малого цилиндра относительно неподвижных осей через бф, получим для этого угла выражение [c.166]

Отметим некоторые теоремы об элементарной работе силы, облегчающие ее вычисление они настолько просты, что их доказательство сразу вытекает из их формулировки. [c.186]

Обобщенную силу Q- вычисляем по формуле Q- = бЛ- /бх- , где бЛ- — элементарная работа всех сил на перемещении бx- . При вычислении элементарной работы бЛ. на приращении обобщенной координаты х фиксируется другая обобщенная координата, т.е. бх = 0. Очевидно, что кроме силы Г на таком перемещении ни одна сила работы не совершает, следовательно, бЛ = Рбх- и = Г. Аналогично, ( 2 — О- [c.302]

Перейдем к вычислению работы несущего газа, передаваемой дисперсным частицам, пренебрегая работой сил присоединенных [c.217]

Заметим, что в процессе совершения системой возможного перемещения величина и направление внешних и внутренних сил остаются неизменными. Поэтому при вычислении работ следует брать не половину, а полную величину произведения соответствующих сил и перемещений. [c.368]

Для вычисления потенциальной энергии, равной по значению работе внутренних сил и обратной по знаку, имеем [c.121]

Обращаем внимание на то, что при вычислении 1Г,2 множитель 1/2 отсутствует, так как сила Р на перемещении А12 совершает работу, оставаясь постоянной. [c.181]

Обращаем вни.мание на то, что в этой формуле, так же как и при вычислении виртуальной работы внешних сил, нет множителя 1/2. [c.182]

При вычислении работы Wj множитель 1/2 отсутствует, поскольку потеря устойчивости характеризуется именно тем, что форма равновесия меняется при постоянном значении внешних сил. [c.281]

Для вычисления работы сжимающей силы (Х.34) [c.286]

Но в общем случае и для вычисления работы таких сил надо в формуле (54) перейти под знаком интеграла к одному переменному, т. е. например, знать зависимости y=fi (x) и 2=/г(. ). Эти равенства, как известно, определяют в пространстве уравнение кривой, являющейся траекторией точки М. Следовательно, в общем случае, работа спл, образующих силовое поле, зависит от вида траектории точки приложения силы. [c.317]

Вычисление обобщенных сил будем производить по формулам вида (108), (ПО) , что сводится к вычислению возможной элементарной работы (см. 140). Сначала следует установить, каково число степеней свободы системы, выбрать обобщенные координаты и изобразить на чертеже все приложенные к системе активные силы и силы трения (если они совершают работу). Затем для определения Qi надо сообщить системе такое возможное перемещение, при котором изменяется только координата ( ,, получая положительное приращение S i, вычислить на этом перемещении сумму элементарных работ всех действующих сил по формулам (101) и представить полученное выражение в виде (108). Тогда коэффициент при 6 1 и дает искомую величину Qi. Аналогично вычисляются Qj. Qa,. . . [c.373]

Понятие о потенциальном силовом поле. Работа потенциальной силы. Остановимся на вычислении элементарной работы потенциальных сил, т. е. сил, образующих потенциальное силовое поле. Полем сил вообще называется область пространства, в каждой точке которого на помещенную туда материальную частицу действует определенная сила, являющаяся однозначной, конечной и дифференцируемой функцией координат этой точки. Поле сил называется стационарным, если сила не зависит явно от времени в противном случае поле называют нестационарным. В стационарном поле сила F является функцией только кооряинат точки поля, т. е. [c.273]

Этот результат можно также получить путем непосредственного вычислении работы и пyльгивныx сил. Простейшая xeva вычисления заключается в следующем. Вообразим, что импульсивные силы за- [c.187]

В работе Б. Э. Капеловича [34 зульгаты исследования влияния осевого расстояния на величину возмущающей силы. В опытах вычисленное по относительной скорости значение М—0,37. Углы а, и были постоянными. Постоянной была и скорость iioi OKa, [c.79]

В настоящей работе при вычислении выталкивающей силы, действующей иа поплавок- п ри атмосферном давлении и температуре опыта (формула (6- 35)], гередполагалось, что свойсгва исследуемого газа в этом состоянии описываются уравнением идеального газа. Для различных газов это условие выполняется с разной степенью точности. Например, для 00а при атмосферном давлении и температуре 20° С, удельный объем vs отличается от рассчитанного по уравнению идеального газа на 0,в%. Если это обстоятельство не учитывать, то в эксперименталыные значения удельных объемов будет внесена дополнительная полрешность [c.199]

М1М2 . Работа на перемещение вычисляется по теореме Клапейрона. Разрез продолжается от Мх до УИа и прикладываются силы, равные напряжениям, вычисленным на сторонах трещины. [c.18]

Заслуживает специального упоминания созданная в первых из перечисленных выше работ сороковых годов теория образования тяги колеблющегося крыла (за счет подсасывающей силы), дополненная затем вычислением к. п. д. крыла (М. Д. Хаскинд, 1944) и тяги машущего крыла в связи с образованием за ним дорожки из дискретных вихрей (В. В. Голубев, 1944-1946, 1957). [c.135]

Существенный пункт состоит в том, что две бесконечные части взаимно сокращаются так, что остается конечный результат, который исключительно близок к экспериментальным данным. Приведенные рассуждения не совсем справедливы, поскольку в работе Бете вычисления — нерелятивистские. Такие вычисления, очевидно, теряют силу, когда энергия по порядку величины становится близкой к Шфиз.с . [c.95]

Момент Мо является статически неопределимой величиной и", вычисляется при помощи теоремы о най меньшей работе, ля вычисления потенциальной энергии применяется Фыраженце (228) т. I, стр. 322, для которого продольная сила и изгибающий момент в произвольном поперечном сечении кольца, определяемом углом ч> (рис. 174, ), будут = ос os ijp [c.250]

Следует хорошо понять физический смысл того обстоятельства, что V-T = 0. В теории идеальной жидкости полагают х = О и, следовательно, т = О, так что равенство V-т = О тривиально. Для ньютоновской несжимаемой жидкости в случае безвихревого течения V т = О (т. е. результирующая сила вследствие действия напряжений па любую замкнутую поверхность равна нулю), но сами напряжения не равны нулю. То, что дивергенция тензора напряжений может быть равна нулю, хотя сами напряжения и не равны нулю, не неожиданно действительно, в гл.. 5, например, это было показано для течения удлинения. Заметим, что диссипацрш энергии т Vv всегда равна нулю в идеальной жидкости, но отлична от нуля в ньютоновской жидкости, даже если последняя участвует в изохорном безвихревом течении, где V - т = 0. Фактически эта интересная задача ньютоновской гидромеханики была первоначально решена в работах [2, 3] при помощи вычисления полной скорости диссипации в безвихревом поле течения, удовлетворяющем уравнению (7-1.6). [c.256]

Формула (47) особенно удобная для вычисления рабо1ы HjH.i, когда сила известна как функция времени. Отметим, что из определения элементарной и полной работы следует [c.186]

Для вычисления работы силы на каком-либо перемещении в общем случае необходимо знать закон движения гочки на этом перемещении. Есть класс сил, для которых рабоча не зависиг oi характера движения точки на рассматриваемом неремещегши. Эти силы называют потенциальными, и они имеют важное значение в различных обласгях механики и физики. [c.343]

Впервые взаимодействие непосредственно между частицами было исследовано в работе [599], автор которой принял во внимание факт, что относительное движение двух сфер в жидкости, как правильно отмечается в работе [4511, вызывает силу взаимодействия даже при потенциальном движении. Используя кинетическую аналогию, Пескин [599] ввел потенциал взаимодействия. Вследствие сложности результатов их непосредственное использование вызывает затруднения. В работе [3091 выполнено подробное исследование взаимодействия частиц при медленном движении. Марбль [516] исследует силы взаимодействия между частицами, пренебрегая влиянием жидкости на процесс столкновения. Определенная таким образом сила взаимодействия во много раз больше ожидаемой, как это можно видеть по вычисленной выше доле сталкивающихся с мишенью частиц. [c.216]

В данной главе рассмотрены различные случаи вычисления работы сил и устаиовлеиа теорема об изменении кинетической энергии как материальной точки, так и механической системы. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...