Силы внешние, работа

Количество теплоты. Согласно первому началу термодинамики теплота, подводимая к системе, может идти на увеличение внутренней энергии системы и на совершение работы А по преодолению внешних сил ("внешняя работа ) [c.194]

Силы внешние, работа 421, 425 [c.663]

В соответствии с первым законом термодинамики нельзя построить тепловой двигатель, производящий работу против внешних сил (внешнюю работу) без затраты теплоты. [c.54]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

При конечном изменении объема работа против сил внешнего давления, называемая работой расширения, равна [c.12]

В процессах изменения состояния движуш,егося с конечной скоростью газа теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии и на совершение внешней работы (против внепших сил), но и на приращение внешней кинетической энергии газа при его перемещении по каналу. Поэтому уравнение первого закона термодинамики для 1 кг газа в дифференциальной форме получает следующий вид [c.197]

Определим величину работы против внешних сил, или работу проталкивания. При выводе уравнения принимают следующие условия истечения. Осуществляется неразрывность струи, т. е. через любое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одинаковая масса рабочего тела [c.198]

При деформировании конструкции различные ее точки перемещаются. Перемещаются также точки приложения внешних сил. В результате этого внешние силы совершают работу. [c.362]

Обобщенные силы Ра мы будем ассоциировать с обобщенными смещениями р , которые предполагаются малыми они определяются таким образом, что удельная внешняя работа [c.9]

При растяжении (сжатии) внешние силы совершают работу вследствие перемещения точек их приложения (рис. II.32,а). [c.63]

Используя закон сохранения энергии, можно показать, что дополнительная работа внешних сил равна по абсолютному значению дополнительной работе внутренних сил Ш12= Х 12-Действительно, при нагружении системы силой внешние силы совершают работу =/ Д( /2, а внутренние силы совершают работу (см. 57) [c.183]

В зависимости от условий нагружения материал может находиться в различных механических состояниях. При небольших внешних силах материал работает упруго, или, как говорят, находится в упругом состоянии. При больших силах обнаруживаются заметные остаточные деформации и материал находится в пластическом состоянии. Затем происходит образование местных трещин, и наступает состояние разрушения. [c.259]

Для такой системы характерно, что внешние силы совершают работу не на прямых, а на вторичных, меньших по порядку перемещениях, как это видно из рис. 557, б. Существенно, что внешняя сила в отличие от случая обычных вынужденных колебаний, не способна сама по себе вызвать отклонение системы из равновесного положения. Здесь необходимо некоторое внешнее воздействие, которое сообщило бы системе хотя бы, малое отклонение, после чего уже может сказаться роль внешних периодически изменяющихся факторов (в данном случае силы Р). [c.497]

Изменяя объем тела, внешние силы совершают работу, и это приводит к изменению его внутренней энергии. Поэтому можно записать, что в рассматриваемых условиях величина этой работы [c.79]

Установив понятие работы силы на возможном перемещении, можно расширить классификацию связей. Рассматривая силы, приложенные к точкам системы, для каждой точки можно распределить приложенные к ней силы на два класса активные силы н реакции связей. Обозначим равнодействующую всех активных сил (внешних и внутренних), приложенных к точке В/, равнодействующую всех сил реакций связей равнодействующую всех сил Е , т. е. [c.328]

При деформации тела внешние силы производят работу А. Если внешние силы статически снять, то эта работа, затраченная на деформацию тела, будет возвращена на восстановление его размеров и формы. Следовательно, работу А, затраченную на деформацию тела, можно рассматривать как накопленную телом энергию, называемую потенциальной энергией деформации W=A. Энергия деформации, отнесенная к объему тела, носит название удельной. Обозначим ее буквой Wq. Энергию деформации всего тела найдем путем интегрирования по занимаемому им объему [c.114]

В данном случае внешние силы, действующие на частицы системы, можно разделить на силы со стороны внешнего поля (внешние силы поля) и все остальные внешние силы, не относящиеся К данному внешнему полю (внешние сторонние силы). Соответственно работа Л с нош внешних сил может быть представлена как алгебраическая сумма работ внешних сил поля и внешних сторонних сил [c.111]

Рассмотрим теперь случай, когда все действующие на систему силы (внешние и внутренние) являются консервативными. Тогда для системы, как известно, существует такая силовая функция II = 21,..., дс , у , 2 ) от координат точек системы, дифференциал которой равен работе оЛ, т. е. [c.762]

Рассмотрим, как формулируется принцип возможных перемещений для произвольно нагруженного стержня (рис. 4.9), который до приложения внешней нагрузки был прямолинейным. При приложении нагрузки (Р, Т и q) стержень изгибается, в связи с чем силы совершают работу, которая переходит в энергию деформации стержня. Пренебрегая потерями энергии, вызванными внутренним трением в стержне, имеем и = А, где (7—-энергия деформации стержня А— работа внешних сил. Применительно к деформируемым системам принцип возможных перемещений формулируется [c.167]

Однако не всегда оказывается возможным или удобным учитывать работу сил в виде изменения потенциальной энергии системы. Если систему нельзя рассматривать как изолированную, то, помимо внутренних сил, действующих между точками системы, на некоторые точки могут действовать внешние силы и работа этих сил не люжет быть учтена как изменение потенциальной энергии системы. Тогда закон сохранения энергии должен быть формулирован иным образом. Обозначим внутренние силы, работа которых учитывается в виде изменений потенциальной энергии, по-прежнему через F,-., а внешние силы, работа которых не учитывается в виде изменений потенциальной энергии, — через Ф,-. Уравнения движения материальных точек системы после скалярного умножения их на соответствующие бесконечно малые перемещения dXi будут иметь вид [c.142]

Наоборот, если нить втягивать, то кинетическая энергия шарика будет увеличиваться (так как / уменьшается). Но при этом внешняя сила F совершает положительную работу, так как точка приложения силы F перемещается в направлении силы. Эта работа идет на увеличение кинетической энергии шарика. [c.309]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

Здесь под понимается энергия, которую приобрел стержень в результате перехода от прямолинейной формы к криволинейной, т. е. энергия изгиба. Справа — работа внешних сил Ад — работа системы поперечных сил, а Рк —работа силы Р при опускании точки приложения на величину X. Перед произведением Рк коэффициент 1/2 нами не поставлен, поскольку на пути к сила Р своего значения не меняет. [c.141]

Энергия любой системы сил измеряется работой, которую могут совершить эти силы при переводе системы из рассматриваемого состояния в начальное, нулевое, состояние, где принято Э = 0. Поэтому при составлении выражения (3.3) будем вычислять энергию как работу внутренних сил упругости (для U) и внешних сил (для /7) при мысленном переводе тела из деформированного в начальное недеформированное состояние. [c.51]

Это и есть теорема взаимности Бетти. Из нее следует, что работа первой системы внешних сил на перемещениях упругого тела, вызванных второй системой внешних сил, равна работе второй системы внешних сил на перемещениях того же тела, вызванных первой системой сил. [c.211]

Под действием внешних сил упругое тело испытывает деформацию, при которой силы совершают работу. Эта работа превращается в потенциальную энергию и в последующем при удалении внешних сил расходуется на восстановление первоначальной (т. е. недеформирОванной) формы тела. [c.25]

В том случае, когда кроме работы расширения или сжатия телом производится работа, не связанная с изменением объема и обозначаемая в дальнейшем через Р(1 ) (без изменения объема совершается, например, работа против электрических и магнитных сил), полезная внешняя работа [c.22]

В качестве примера по вычислению прироста энтропии вследствие действия сил трения рассмотрим процесс в приборе Джоуля для определения механического эквивалента теплоты (рис. 2.24). В этом приборе, как известно, вся затрачиваемая внешняя работа Ggh переходит в теплоту трения, вызывая нагревание жидкости от температуры до То . Если этот [c.63]

Общее выражение химического потенциала. Физический смысл химиче-ческого потенциала как полезной внешней работы, производимой системой при обратимом изменении массы системы на единицу, позволяет сразу же составить выражение для химического потенциала при наличии какого-либо внешнего поля сил. Если это поле является потенциальным, то химический потенциал будет, как это очевидно, равен значению химического потенциала при отсутствии поля, который обозначим через фо, плюс потенциал поля, отнесенный к единице массы вещества. [c.107]

Если процесс адиабатического расширения газа отклоняется от обратимого, то производимая газом полезная внешняя работа уменьшается на величину работы сил трения, которая превращается в теплоту и идет на нагревание газа. Соответственно этому охлаждение газа уменьшается. С увеличением степени необратимости процесс адиабатического расширения приближается к адиабатическому дросселированию и стремится к [c.178]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Поскольку в обратном цикле сжатие рабочего тела происходит при более высокой температуре, чем расширение, работа сжатия, совершаемая внешними силами, больше работы расширения на величину площади abed, ограниченной контуром цикла. Эта работа превращается в теплоту и вместе с теплотой q2 передается верхнему источнику. Таким образом, затратив на осуществление обратного цикла работу /ц, можно перенести теплоту от источника с низкой темпе- [c.25]

С увеличением объема на dv тело совершает внешнюю работу по преодолению внеш1шх сил, которую обозначают dl. [c.62]

Наконец, отметим, что смысл понятия отсутствие равновесия — разный при вариации перемещений в принципе возможных перемещений и при вариации длины трещины в теории тре-]ЦИ11. В последнем случае отсутствие равновесия может означать нарушение баланса энергий (упругая энергия совместно с работой внешних сил превышает работу разрушения), в то время как все перемещения находятся в согласии с внешними силами. [c.49]

Применим к деформированному телу принцип возможных перемещений Лагранжа. Он выражает условие равновесия системы внутренних и внешних сил. Согласно этому принципу, если и — истинные перемещения точек тела, при которых имеет место равновесие упомянутых систем сил, то работа этих сил на ироизвольном бесконечном [c.54]

Определим элементарную работу изотропного диэлектрика при изменении в нем электрического смещения на dD. Рассмотрим диэлектрик с диэлектрической проницаемостью Е между пластинами площади S плоского конденсатора с расстоянием / между ними. Если на пластинах конденсатора находится заряд плотностью а, то электрическое смещение D и напряженность Е в диэлектрике равны D=An<3, =4яа/е, разность потенциалов между обкладками ф2 ф1 = /=4яа//Ё. При перенесении заряда de с одной пластины на другую внешние силы совершают работу (ф2-ф1 )de = rfde, поэтому работа диэлектрика равна [c.290]

Дифференциал йЕ" не равняется дифференциалу полезной внешней работы dL (равному в случае обратимого процесса — Vdp), поскольку в дЕ составной частью входит приращение кинетической энергии системы, так как последняя представляет собой возможную полезную внешнюю работу йЕ", естественно, не равняется также и дифференциалу работы изменения объема йЕ (равному в случае обратимого процесса рйУ), который включает в себя как работу против сил внешнего поля, равную приращению потенциальной энергии системы, так и располагаемую полезную внешнюю работу (т. е. величину йЕ" -Ь Дкад). [c.36]

В простейшем случае, когда имеется всего только один внешний параметр, полезная внешняя работа = —ас1А, где а — обобщенный внешний параметр, характеризующий данное явление, а А — обобщенная сила, относящаяся к этому параметру. Для систем, механическая связь в которых осуществляется посредством давления, = —Ус1р, откуда видно, что обобщенной силой является давление окружающей среды, а роль обобщенного внешнего параметра играет объем тела. Поэтому, заменив в соответствующих данному явлению дифференциальных уравнениях термодинамики в частных производных давление р эквивалентной ему в условиях рассматриваемого явления величиной Л, а 1/ эквивалентной величиной а, получим искомое [c.159]

Из анализа уравнений (9.38) и (9.39) становится далее ясным, какие условия должны быть соблюдены, чтобы стал возможен непрерывный переход через критическое значение скорости V = Y Если 1 техн меняется таким образом, что на начальном участке канала, где ш < 1/ ёЬ, 1 техн > О, т. е. поток производит полезную внешнюю работу в сечении, где ш = ]/ gh, 1 техн обращается в нуль, а затем меняет знак на противоположный, т. е. 1 техн становится отрицательной, то уравнения (9.37) и (9.39) сохраняют свою силу как при w так и при w Y ё , что и означает непрерывный переход через значение скорости w — Y ё - [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...