Работа силы на конечном перемещени

Работа силы на конечном перемещении материальной точки [c.357]

Одно из основных свойств потенциального силового поля выявляется при вычислении работы силы на конечном перемещении. Если точка, на которую действует сила F, совершает перемещение АСВ (рис. 286). то полная работа силы на gse [c.275]

Работа силы на конечном перемещении MqM определяется как сумма соответствующих элементарных работ, т. е. как криволинейный интеграл от элементарной работы, взятый вдоль [c.332]

Работа силы на конечном перемещении. Пусть материальная точка М под действием силы F переместилась из точки А в точку В по кривой I (рис. 186). Разобьем кривую I на бесконечное число элементарных отрезков и определим на каждом из них элементарную работу силы F. Алгебраическая сумма всех этих элементарных ра- [c.216]

И. Зависит ли работа силы на конечном перемещении от траектории точки ее приложения [c.223]

Работа силы на конечном перемещении 217 --, приложенной к вращающемуся твердому телу 220 [c.334]

Чтобы получить работу силы на конечном перемещении, надо взять интеграл от выражения элементарной работы силы. Получаем выражение работы силы в трех ви ах [c.102]

Чтобы найти работу силы на конечном перемещении, мы должны составить сумму значения работ силы на различных бесконечно малых элементах, на которые можно разбить конечное перемещение. Следовательно результат получится в виде определенного интеграла и может быть представлен графически при помощи кривой, которую построим, приняв х [c.42]

Понятие о силовом поле. Потенциальное силовое поле и силовая функция. Выражение проекции силы через силовую функцию. Поверхности равного потенциала. Работа силы на конечном перемещении точки в потенциальном силовом поле. Потенциальная энергия. Примеры потенциальных силовых полей однородное поле тяжести и поле тяготения. Закон сохранения механической энергии. [c.9]

Полная работа силы на конечном перемещении точки ее приложения выражается криволинейным интегралом [c.117]

Изображение работы в виде площади. Установлено, что работа переменной силы на конечном перемещении MiM определяется криволинейным интегралом, взятым вдоль дуги траектории, [c.163]

Работа переменной силы на конечном перемещении по криволинейной траектории равна криволинейному интегралу, взятому вдоль дуги кривой от Лii до М , от скалярного произведения векторов силы и элементарного перемещения [c.273]

Выражение работы переменной силы на конечном перемещении по криволинейной траектории через проекции силы на оси декартовых координат имеет вид [c.273]

При наличии сил тяжести и упругих сил можно, минуя три последних пункта, выбрав систему координат, вычислить работу этих сил на конечных перемещениях по вышеприведенным формулам. [c.276]

Работа этой силы на конечном перемещении определяется из равенства [c.220]

Как определяется работа потенциальной силы на конечном перемещении точки ее приложения [c.240]

Р. силы на конечном перемещении определяется как предел интегральной суммы соответствующих элементарных работ и при перемещении М М выражается криволинейным интегралом [c.194]

Работа переменной силы на конечном перемещении по произвольной траектории равна криволинейному интегралу, взятому вдоль дуги кривой OT i до М2, от элементарной работы [c.320]

Работа переменной силы на конечном перемещении по произвольной траектории 320 [c.636]

Работа потенциальных сил на конечном перемещении согласно (2) и (6) равна [c.194]

Сумма работ движущих сил на конечном перемещении машины, при котором угол ср изменяется в пределах от ср = ср до ср = pg, выразится интегралом [c.223]

Работа силы на любом конечном перемещении МоМ (рис. 228) вычисляется как предел интегральной суммы соответствующих элементарных работ [c.209]

Следовательно, работа силы тяжести равна взятому со знаком плюс или минус произведению модуля силы на вертикальное перемещение точки ее приложения. Работа положительна, если начальная точка выше конечной, и отрицательна, если начальная точка ниже конечной. [c.211]

Формула (60.6) дает выражение элементарной работы через проекции силы на оси координат. Работа силы Р на конечном перемещении равна сумме ее работ на элементарных участках [c.161]

Если при вращении тела значение его угла поворота изменяется от ф1 до ф2, то сумма работ сил на этом конечном перемещении [c.175]

Работа сил поля на конечном перемещении механической системы из положения [1] в положение [2] [c.191]

Работа силы, имеющей потенциальную функцию, на конечном перемещении выражается разностью значений этой функции в конечной и начальной точках пути [c.298]

Работа упругой силы отрицательна, если точка движется в сторону возрастания модуля упругой силы работа упругой силы положительна, если точка движется в сторону убывания модуля упругой силы. Работа упругой силы Р— — сг на конечном перемещении по криволинейной траектории пропорциональна разности квадратов ко- [c.275]

Для вычисления суммы работ внешних сил системы на конечном перемещении s остается, воспользовавшись формулой (12), взять оп- [c.322]

Уравнение (4) выражает теорему об изменении кинетической энергии материальной системы, подчиненной идеальным связям изменение кинетической энергии системы материальных точек на конечном перемещении системы равно сумме работ всех задаваемых сил на соответствующих перемещениях точек системы. [c.416]

Как было установлено, работа силы на конечном перемещении точки ее приложения в общем случае зависит от траектории этой точки, а иногда и от закона ее движения по траектории. Однако практически во всех рассмотренных нами ранее, примерах работа зависит лишь от начальпого и конечного положений точки приложения силы, а это означает, что существует обширный класс сип, обладающих данным свойством. Поскольку процесс вычисления работы таких сил на конечных перемещениях точек их приложения значительно упрощается, желательно иметь метод их определения, для получения которого введем ряд новых понятий. [c.236]

Называя для краткости только что доказанную теорему теоремой Л, а теорему 1 гл. XIII — теоремой Б и сравнивая их доказательства, мы видим, что в обоих случаях мы применили метод доказательства от противного однако в теореме Б мы доказали только наличие равновесия сил в каждой точке системы, а в теореме А — равновесие самой системы. Причина этого весьма проста при доказательстве теоремы Б мы пользовались только элементарными работами сил на бесконечно малом перемещении из рассматриваемого положения в теореме А мы пользовались полными работами сил на конечном перемещении системы, ибо величина е, характеризующая е-окрестность положения S, является фиксированной малой, но не бесконечно малой величиной. В условии теоремы А мы наложили, таким образом, более жесткие ограничения, чем в условии теоремы , поэтому и получили более частный, но весьма для нас важный результат. [c.423]

Как определить элементарную работу сил потенцнального поля н работу этих сил на конечном перемещении системы, если известна силовая функция поля [c.208]

Как определить чементарную работу снл потенциального поля и работу этих сил на конечном перемещении системы, если известка силовая ф -нкция поля [c.435]

Напиши1е различные виды криволинейного интеграла определяющего работу переменной силы на конечном криволинейном перемещении, [c.189]

Равенство (226) выражает теорему об измеиении кинетической энергии системы в дифференциальной форме, а равенство (228) — ту же теорему в конечной форме. Равенство (227) выражает теорему о зависимости между кинетической энергией системы и мощностью действующих на систему сил. Следует иметь в виду, что только в случае, когда имеется неизменяемая система (абсолютно твердое тело), сумма работ всех внутренР1их сил на любом перемещении системы равна нулю. [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...