Работа силы на криволинейном перемещении

Работа силы на криволинейном перемещении [c.155]

На основании этой теоремы при вычислении работы постоянной силы на криволинейном перемещении криволинейное перемещение [c.162]

Каким простым способом можно вычислить работу постоянной по модулю и направлению силы на криволинейном перемещении [c.189]

В чем состоит графический способ определения работы переменной силы на криволинейном перемещении [c.189]

Работа силы на конечном перемещении MqM определяется как сумма соответствующих элементарных работ, т. е. как криволинейный интеграл от элементарной работы, взятый вдоль [c.332]

Если элементарные перемещения точки образуют целую линию L и сила действует на точку на всем ее перемещении по линии, то можно говорить о работе силы на криволинейном пути материальной точки, определяя эту работу криволинейным интегралом [c.154]

Если материальная точка в процессе движения по траектории переместилась из положения в положение Р, то работа силы на зтом перемещении представляется криволинейным интегралом (рис. 15) [c.46]

Полная работа силы на конечном перемещении точки ее приложения выражается криволинейным интегралом [c.117]

На основании этой теоремы при вычислении работы постоянной силы на криволинейном перемещении криволинейное перемещение можно заменить прямолинейным. При ы = О, т, е. в случае замкнутого контура, работа постоянной силы равна нулю. [c.399]

Изображение работы в виде площади. Установлено, что работа переменной силы на конечном перемещении MiM определяется криволинейным интегралом, взятым вдоль дуги траектории, [c.163]

Работа переменной силы на конечном перемещении по криволинейной траектории равна криволинейному интегралу, взятому вдоль дуги кривой от Лii до М , от скалярного произведения векторов силы и элементарного перемещения [c.273]

Выражение работы переменной силы на конечном перемещении по криволинейной траектории через проекции силы на оси декартовых координат имеет вид [c.273]

Элементарной работой силы Элементарная работа силы, называют работу силы на В общем случае, если сила переменна столь малом перемещении или движение ТОЧКИ приложения силы точки ее приложения, при криволинейное, определять работу силы котором изменением силы , /1о/ ч и л [c.173]

Р. силы на конечном перемещении определяется как предел интегральной суммы соответствующих элементарных работ и при перемещении М М выражается криволинейным интегралом [c.194]

Работа переменной силы на конечном перемещении по произвольной траектории равна криволинейному интегралу, взятому вдоль дуги кривой OT i до М2, от элементарной работы [c.320]

Работа упругой силы отрицательна, если точка движется в сторону возрастания модуля упругой силы работа упругой силы положительна, если точка движется в сторону убывания модуля упругой силы. Работа упругой силы Р— — сг на конечном перемещении по криволинейной траектории пропорциональна разности квадратов ко- [c.275]

Задача 344. Материальная точка, начав двигаться из состояния покоя по криволинейной траектории, через некоторое время замедлила свое движение и остановилась. Вычислить сумму работ сил, приложенных к точке на этом перемещении. [c.300]

Так как вследствие вредных сопротивлений Л <Лд, то Пользуясь свойствами скалярного произведения векторов, докажем теорему о работе равнодействующей сил, приложенных к одной материальной точке. Пусть к материальной точке М, перемещающейся п любой криволинейной траектории, приложено п сил Р , Р ,. .., Р (рис. 353). Обозначим равнодействующую этих сил через Р, а элементарную работу сил Р, Р , р2,. .., Р на элементарном перемещении йг=ий1 обозначим через ЗЛ, ЗЛх, ЬА ,. .., ЗЛ . Так как [c.625]

Подсчитаем работу силы F, совершаемую при движении материальной точки массой т по криволинейной траектории из положения / в положение 2 (рис. 36). При бесконечно малом перемещении точки dr работа силы d/l = Fdr. Вся работа на участке пути от точки 1 до точки 2 будет [c.49]

В (7.7.6) криволинейный интеграл выражает, очевидно, работу тангенциальных краевых сил на соответствующих им перемещениях. Его, можно преобразовать к виду [c.110]

Работа, совершаемая силой F на конечном перемещении г — точки М ее приложения, равна криволинейному [c.285]

Чтобы суметь вычислить работу любой переменной силы на любом криволинейном перемещении ее точки приложения, вводим сперва понятие об элементарной работе силы [c.185]

Работа, совершаемая силой Р на конечном перемещении 1 точки М ее приложения, равна криволинейному интегралу А = I ( , г, взятому вдоль (Ц [c.359]

Переходя к общему случаю переменной силы и криволинейного движения, представим себе какую-либо силу F и положим, что ее точка приложения М перемещается по какой-либо, вообще говоря, криволинейной траектории (черт. 17). Возьмем любые два положения Му и М2 точки М на ее траектории. Работу силы F на перемещении точки М из положения Ж, в положение М2 определим следующим образом. [c.39]

Предположим, что точка приложения переменной по модулю и направлению силы Р перемещается по криволинейной траектории из Mj в М2 (рис. 130). Чтобы вычислить работу силы Р на этом перемещении, нужно разбить это перемещение па эле1менгар-ные участки, вычислить работу силы на каждом элементарном участке как работу постоянной силы и определить предел суммы элементарных работ при стремлении числа участков к бесконечности и длины каждого из них к нулю. [c.159]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Напиши1е различные виды криволинейного интеграла определяющего работу переменной силы на конечном криволинейном перемещении, [c.189]

Чтобы определить работу непостоянной силы р при перемещении точки М по криволинейной траектории из положения Мц в положение Mi (рис. 1.160, а), поступим следующим образом. Дугу MoMi траектории разделим на множество частей йз настолько малых, что каждую из них можно считать отрезком прямой. Тогда [c.131]

Остановимся кратко на содержании главы. В разд. 2,2 на основе принципа виртуальных перемещений Лагранжа выведены основные соотношения подкрепленной ребрами криволинейной панели. В разд. 22.3 выделено элементарное решение Сопротивления материалов. Преобразование исходных уравнений для плоской панели к системе разрешающих уравнений содержится в разд. 2.4. Далее в разд. 2.5 изучено напряженно-деформированное состояние симметрично подкрепленной панели. Рассмотрена панель как конечной, так и бесконечной длины. Решение представлено в виде быстросходящихся рядов, даны результаты численных расчетов и программы расчета. В разд. 2.6 изучается эффект подкрепления панели на торце дополнительным ребром, работающим только иа изгиб. В разд. 2.7, как и в разд. 2.5, рассмотрена симметрично подкрепленная панель, но при кососимметрнчиом загруженин ребер парой сил. Решение отличается от полученного в разд. 2.5, так как требуется учитывать изгиб панели в ее плоскости. Решение доведено до числа. В разд. 2.8 рассмотрены панели с двумя ребрами разной жесткости для случа.я, когда поперечное перемещение панелн равно нулю или отлично от нуля. В разд. 2.9 на примере бесконечной пластины с полубесконечным ребром дается оценка погрешности решения путем введения гипотезы отсутствия поперечной деформации пластины. Эта оценка выполнена, путем срав неиня решения на основе упомянутой гипотезы с точным решением, полученным иа основе уравнений плоской теории упругости. Результаты этого раздела опубликованы Э. И. Грнголюком и В. М. Толкачевым [5]. В этой работе дана также общая постановка задач включения на основе гипотезы отсутствия поперечной деформации, рассмотрены задачи для пластины и ребра конечных размеров, для полубесконечной пластины с полубесконечным ребром, а также задача для защемленной по боковым сторонам полубесконечной полосы, нагруженной на торце постоянной распределенной нормальной нагрузкой. [c.68]

Третья группа систем применяется в станках, производящих обработку деталей сложной криволинейной формы (рис. УП-19, в). Такими системами оснаи1аются фрезерные, токарные, шлифовальные и другие станки, изготовляющие плоские и объемные детали различного геометрического профиля. Для получения соотвествующей криволинейной поверхности системы управления рассматриваемой группы должны точно согласовать движение рабочих органов станка по нескольким координатам не только по скорости, но также и по взаимным перемещениям каждого из управляемых органов станка. Поэтому системы третьей группы получили название непрерывных (контурных) систем программного управления в отличие от первых двух систем, которые обеспечивают лишь точное позиционирование в заданной точке и в силу этого получили название позиционных систем программного управления. В настоящее время начинают применяться комбинированные системы программного управления, которые работают как позиционные, когда нужно установить заготовку или инструмент в заданное положение для обработки, и как непрерывные, когда требуется обработать наклонную линию или криволинейный контур на детали. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...