Магнуса

Лится пульсациями несущей среды Л. 39, 112, 123], поперечным градиентом давления, возникающим в промежутках между частицами [Л. 284], эффектом Магнуса [Л. 57], соударениями частиц (особенно полидисперсных) [Л. 12, 318] и пр. Наряду с этим зачастую наблюдается обратное воздействие частиц на жидкую среду. [c.109]

Феноменологическая теория смесей с вращающимися дисперсными частицами при отсутствии внешних моментов была рассмотрена в работе Е. Ф. Афанасьева и В. Н. Николаевского [1]. В ней использовалось выражение (3.6.23) для момента d, действующего на частицу, а в выражение для силы /, помимо (3.6.23), из феноменологических соображений добавлялось слагаемое типа силы Магнуса или Жуковского, соответствующее влиянию относительного вращения —to (величины Aft)2i в [1] не учитывались) на силу со стороны несущей жидкости. Тут следует отметить, что для последовательного учета этого эффекта необходим учет инерционных сил в мелкомасштабном движении несущей фазы, так как в рамках ползущего или стоксова приближения, как видно из анализа, приведшего к (3.6.23), такое слагаемое не проявляется (см. 2 гл. 5). [c.174]

Взаимодействие фаз. Рассмотрим силы, действующие на сферическую твердую частицу, совершающую хаотические перемещения и вращения в потоке газа. Со стороны несущего газа, помимо силы Архимеда /л и силы присоединенных масс fm, на v-ю частицу действует сила вязкого трения / (v) и, обсуждаемая подробно ниже в 2 гл. 5, поперечная (из-за вращения) сила Магнуса /м ( v). Для этих сил имеем выражения (см. (4.2.13), (4.2.14), [c.215]

О и средняя сила Магнуса равна нулю. Нетрудно видеть, учитывая (4.3.8), что отношение рассматриваемых осредненных сил равно [c.217]

ГД6 l(riu) и П(/о) — корреляционные коэффициенты, характеризующие согласованность ориентаций w iv) и осредненной силы Магнуса /м или ][ ,] относительно v - [c.218]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36) [c.223]

Аналогичное выражение, но включающее силу Магнуса из-за вращения частиц, получается из уравнений (4.3.38) для дисперсной смеси со столкновениями частиц. Видно, что составляющая Pi a связана с действием среднего давления из-за расширения трубки тока первой фазы и вид ее не зависит от структуры смеси (см. (2.3.10) и (2.3.11)), Ffi = — ЛгТ связана с вязкими силами на межфазной поверхности, а F = — связана с мелко- [c.231]

Обе предельные формулы (5.2.4) и (5.2.5) для поперечной сплы Магнуса можно представить в виде [c.252]

Жуковского (см. Сила Магнуса) [c.335]

Результаты расчета приведены на рис. 1.35,а. Влияние силы Магнуса проявляется в уменьшении проникновения струи в поток в вертикальной плоскости ух (см. также работу [210]) и отклонении траектории в плоскости поверхности вдува zx- Отклонение траектории тем ощутимее, чем больше значение окружной составляющей скорости. [c.363]

Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным сдвигом. Момент, действующий на частицу в потоке с поперечным градиентом скорости, сообщает ей вращательное движение, в результате чего она вытесняется под действием силы Магнуса (разд. 2.3). Развивая приведенный выше анализ, находим момент, действующий на сферу со стороны множества частиц [c.222]

Магнус К. Гироскоп теория и применение/ Пер. с нем.—М. Мир, 1974.—526 с. [c.716]

К. Магнус, Гироскоп, теория и применения, Мир , 1974. [c.482]

ЭФФЕКТ МАГНУСА. ЦИРКУЛЯЦИЯ [c.561]

Эффект Магнуса. Циркуляция [c.561]

Возникновение подъемной силы при обтекании вращающегося цилиндра называется эффектом Магнуса. Это явление можно наблюдать при падении бумажного цилиндра, скатившегося с наклонной доски (рис. 347). Так как, скатившись с доски, цилиндр продолжает вращаться и при падении цилиндра происходит обтекание его потоком воздуха, направленным вверх, то возникает подъемная сила, направленная горизонтально и отклоняющая цилиндр назад. [c.563]

Эффектом Магнуса объясняется, например, непрямолинейный полет теннисного мяча после резаного удара, при котором ракетка сообщает мячу не только поступательное, но и вращательное движение. [c.563]

Магнуса эффект 563 Майкельсона опыт 247 Максвелла маятник 419 Масса 93 [c.749]

В заключение отметим, что течение, подобное циркуляционному, возникает и при поступательно.м движении вращающегося цилиндра в воздухе или жидкости. При этом на цилиндр действует подъемная сила, перпендикулярная скорости поступательного движения. Она вызывает отклонение цилиндра от первоначального направления движения (рис. 121). Это явление получило название аффекта Магнуса. [c.151]

Эффект Магнуса 151 — пьезоэлектрический 24.Ч Эффективное сечение 128 Эхолот 244 [c.258]

Подъемную силу можно получить и при обтекании симметричного профиля, например вращающегося цилиндрического тела (ротора) или вообще вихря. Вследствие вязкости жидкости вокруг ротора создается циркуляционное движение жидкости со скоростью Си- Это движение накладывается на основное со скоростью в результате чего при указанном на рис. 8.6 направлении вращения под ротором происходит уменьшение результирующей скорости —Си, а над ротором ее увеличение + с . Если полный напор в сечении потока одинаков, то вследствие разности суммарных скоростей над и под ротором согласно уравнению Бернулли давление станет больше р2- В итоге возникает подъемная сила Яу = (р1 —Р2) 5. Это явление называют эффектом Магнуса. [c.127]

Чтобы получить направление силы Р , следует вектор скорости щ повернуть на угол л/2 в направлении, противоположном циркуляции. Эта сила называется подъемной или поперечной силой Жуковского. Она является результатом того перераспределения давлений по поверхности цилиндра, которое вызвано действием присоединенного к потенциальному потоку вихря. Определяемую формулой (7.41) поперечную силу можно получить и опытным путем, создав условия обтекания цилиндра, близкие к теоретическим. Этого можно достигнуть, если круглый цилиндр, обтекаемый потоком реальной жидкости, вращать вокруг своей оси. Тогда наблюдается картина обтекания, показанная на рис. 7.12, весьма сходная с теоретической (см. рис. 7.10), и возникает поперечная сила Жуковского (эффект Магнуса). Это позволяет предполагать, что не только для частного случая обтекания круглого цилиндра, но и для случаев обтекания тел других форм можно, внося в потенциальный поток некоторую систему вихрей, получать такие течения, которые близки к наблюдаемым и в которых действуют гидродинамические силы, совпадающие с измеряемыми в опытах. [c.229]

Каковы условия возникновения гироскопических сил и моментов, а также появления эффекта Магнуса при движении летательного аппарата [c.243]

Поступательное движение летательного аппарата под углами атаки и скольжения может сопровождаться его вращением вокруг продольной оси. Такое движение обусловливает эффект Магнуса, заключающийся в появлении сил и моментов, пропорциональных произведениям аО. и причем направление сил совпадает с нормалью к плоскостям, в которых измеряются углы а. и р. Соответствующие [c.266]

Рассмотрим производные, вызванные действием сил Магнуса с "- = 4т.кЧ ЗЕ1(к + 1) —(1 k )K])- = 1,129 [c.466]

При сверхзвуковых передних кромках производные устойчивости, обусловленные эффектом Магнуса, равны нулю, т. е. - = Шу == 0. [c.467]

Производные по ашх и P d связаны с эффектом Магнуса, который заключается в [c.472]

В [Л, 250] выполнены расчеты, применительно к частицам золы, движущимся в топочных камерах котлов. Несмотря на некоторую условность исходных величин, заложенных в расчет (/ 1 000° С <ст = 200" С Лт = 0,5-н60 вп град-, п=Ю вт1м п = 5 15 Рт = = (1,60н-10) 10 н/.и и /у = 0,01н-0,3 и = 2-н5 м сек и др.), а также на некоторые погрещности (оценка ряда сил по закону Стокса при варьировании размера частиц до 6 мм, игнорирование коагуляции, слипания частиц, эффекта Магнуса и пр.), эти результаты довольно показательны (рис. 2-12). Так можно полагать, что для частиц диаметром 0,4—20 мк наиболее существенными силами поперечного переноса частиц являются силы термофореза, а перенос под действием [c.72]

Чтобы корректно учесть эффект Магнуса, связанный с F12, необходимо учитывать вращение частпц и в общем случае вводить соответствующий кинематически независимый от поля с., параметр ы.,. Если при этом принимать во внимание внешнее мо-5 ентное воздействие (магнитное поле), инерционные п динамичес-кпе эффекты этого вращения, то тензор напряжений фаз может быть несимметричным, и нужно использовать уравнение сохранения момента количества движения фаз ). [c.36]

Коэффициенты y.j, впервые введенные в [12], показывают долю диссипируемой кинетической энергии смеси из-за силового взаимодействия составляющих, переходящую непосредственно во внутреннюю энергию г-й,фазы. В связи с этил1 заметим, что составляющие межфазной силы F- , связанная с эффектом присоединенных масс и спла Магнуса приводят непосредственно к переходу части кинетической энергии макроскопического движения не во внутреннюю (тепловую) энергию фаз, а в кинетическую энергию мелкомасштабных течений внутри и около включений. Последняя, как уже указывалось, не учитывается в существующих феноменологических теориях взаимопроникающего движения, в ТОЛ числе и в данной главе, поэтому здесь силы и F i входят как диссипативные. Более точный учет эффекта этих сил дан в гл. 2-4. [c.37]

Впервые обратил внимание на эту силу из-за расширения трубки тока фазы X. А. Рахматулин (см. ссылку [21] гл. 1). В общем случае из-за мелкомасштабных пульсаций давления Ajaj в силе имеются дополнительные составляющие, зависящие от структуры смеси, такие как сила присоединенных масс при ускоренном движении второй фазы относительно первой, сила Магнуса при вращении частиц в жидкости и др., сул1му которых обозначим через Ai 2 i Эту величину следует выражать через средние кинематические параметры (через средние скорости, ускорения фаз и их производные) [c.79]

Отметим, что в общем случае в (4.2.13) должны быть учтены составляющие из-за градиентов в ноле скоростей несущей фазы, вращения частиц и взаимодействия вязких и инерционных сил (силы Магнуса, Бассэ и др.), обсуждаемые в конце 6 и 7 гл. 3 и в 2 гл. 5. [c.193]

Твердая частица может приобрести вращательное движение под действием градиента скорости в жидкости, например в погра-нично.м слое у стенки. При малых числах Рейнольдса к вращающейся частице присоединяется. масса жидкости, что приводит к увеличению скорости течения на одной ее стороне и уменьгпению на другой. Явление, известное как эффект Магнуса, принуждает частицу пере.мещаться в область с бо.льшей скоростью [279]. [c.40]

При анализе частицы сферической формы не нужно учитывать ее ориентацию. Предположение о малости частицы при общей формулировке задачи не является необходимым, так как если длина во.тны турбулентности меньше размера частицы, то это отражается на коэффициенте сопротивления. Однако такое предположение позволяет пренебречь эффектом Магнуса в потоке с турбулентным поперечным сдвигом. Следуя вдоль траектории твердой частицы, можно получить общее уравнение движения с учетом эффектов, рассмотренных Бассе, Бусинеском и Озееном [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...