Работа нулевой силы

Так как потенциальной энергией называется работа потенциальной силы при перемещении материальной точки из данного положения в нулевое, то [c.332]

Силовую функцию можно рассматривать как работу, выполняемую силами потенциального силового поля на перемещении точки из любого положения на нулевой эквипотенциальной поверхности в любое положение на заданной эквипотенциальной поверхности. [c.80]

Равенство (20.6) показывает, что потенциальная энергия тела, на которое действует сила тяжести, равна работе, совершаемой силой тяя ести при перемещении тела на нулевой уровень. [c.47]

Энергия любой системы сил измеряется работой, которую могут совершить эти силы при переводе системы из рассматриваемого состояния в начальное, нулевое, состояние, где принято Э = 0. Поэтому при составлении выражения (3.3) будем вычислять энергию как работу внутренних сил упругости (для U) и внешних сил (для /7) при мысленном переводе тела из деформированного в начальное недеформированное состояние. [c.51]

Последнее равенство дает основание утверждать, что потенциальная энергия системы в заданном положении равна сумме энергии деформации в этом положении и работе внешних сил, действующих на систему, при переходе системы из заданного положения на нулевой уровень. В нашем случае нулевой уровень совмещен с исходным недеформированным состоянием системы. [c.196]

Работа внешних сил при перемещении их из заданного положения на нулевой уровень (в положение = 0) = —Fb li. Таким образом, [c.199]

Определения. Если работа силы, приложенной к точке, не зависит от формы траектории, то говорят, что сила имеет потенциал. Работа, совершаемая силой при перемещении точки приложения из некоторого фиксированного нулевого положения в заданное, называется силовой функцией силы и, являющейся функцией координат точки. Работа, совершаемая при перемещении из данного положения в нулевое, называется потенциалом силы V, или потенциальной энергией точки П [c.376]

Потенциальной энергией, соответствующей данному положению системы, называется работа, совершаемая силами поля при перемещении системы из данного положения в некоторое нулевое положение. Если обозначим потенциальную энергию через П, то на основании этого определения и равенства (126) имеем [c.496]

Согласно выражению (4.4), при уменьшении / до О скорость и стремится к бесконечности. Чтобы избежать этого, Рэлей вместо каверны с нулевым или постоянным внутренним давлением рассмотрел каверну, заполненную газом, которая сжимается изотермически. В этом случае работа внешних сил, совершаемая над системой и определяемая уравнением (4.3), равна сумме кинетической энергии жидкости, определяемой уравнением [c.127]

Потенциальная энергия определяется как работа всех сил при переходе системы из данного положения в положение, условно принимаемое за нулевое (положение, при котором П = 0) [c.236]

Уравнение живых сил для консервативной системы. Начнем с какого-нибудь начального положения системы, которое назовем нулевым живую силу всей системы для этого положения обозначим через Т . Для положений А и В употребим подобные же обозначения, но с индексами А, В вместо нуля, т. е. живые силы обозначим через Тд. Работу всех сил, при переходе из нулевого положения в положение А назовем Р , а такую же работу для перехода из нулевого положения в В обозначим через Р . [c.281]

Возьмем некоторое произвольное положение системы, которое обозначим Ми М1,. .., Мп и назовем нулевым положением системы. По-тенциальная энергия системы во всяком данном ее положении равна сумме работ, совершаемых силами Рх, р2,. .., Рп на перемещении системы из данного положения в нулевое положение. [c.214]

Во избежание удара в крышку скорость поршня должна быть погашена к моменту подхода к КВП, т. е. баланс работ всех сил, действующих на падающие части при подъеме, должен быть нулевым [c.409]

Для потенциального силового поля можно ввести понятие о потенциальной энергии как о величине, характеризующей запас работы , которым обладает материальная точка в данном пункте силового поля. Чтобы сравнивать между собой эти запасы работы , нужно условиться о выборе нулевой точки О, в которой будем условно считать запас работы равным нулю (выбор нулевой точки, как и всякого начала отсчета, производится произвольно). Потенциальной энергией материальной точки в данном положении М называется скалярная величина П, равная той работе, которую произведут силы поля при перемещении точки из положения М в нулевое [c.320]

Потенциальная энергия системы определяется так же, как и для одной точки,. а именно потенциальная энергия П механической системы в данном ее положении равна работе, которую произведут силы поля при перемещении системы из данного положения в нулевое, т. е. [c.321]

Потенциальная энергия системы в любом данном ее положении равна сумме работ сил потенциального поля, приложенных к ее точкам на перемещении системы из данного положения в нулевое. [c.191]

Из определения потенциальной энергии следует, что работа сил поля, приложенных к точкам системы, на ее перемещении из первого положения в нулевое ТИ," , ,,,, vW , равна потенциаль- [c.191]

Потенциальная энергия Я,, определится как работа силы Р при переходе системы в нулевое положение. [c.354]

Потенциальную энергию системы определим как сумму потенциальной энергии Л[, соответствующей силе тяжести, и потенциальной энергии /7,,, соответствующей силе упругости За нулевое положение примем положение покоя груза на балке, имеющей прогиб /ст Потенциальную энергию найдем как работу сил G и Р при перемещении груза, имеющего координату у, в нулевое положение. [c.355]

Потенциальную энергию системы находим как работу сил тяжести твердых тел / и 7 и нити 3 при их перемещении из данного положения, характеризуемого координатами и Х2, в некоторое исходное нулевое, например го, от которого ведется отсчет обобщенных координат [c.299]

Найдем потенциальную энергию системы, которая определится работой сил тяжести системы и силы упругости пружины на перемещении системы И отклоненного положения, когда груз имеет координату у, в нулевое положение, которым считаем положение покоя системы [c.317]

Потенциальная энергия системы равна работе сил при перемещении системы из отклоненного положения в нулевое (положение статического равновесия). Потенциальную энергию системы вычислим как сумму [c.326]

Найдем потенциальную энергию системы как сумму работ сил тяжести и сил упругости пружин на перемещении системы из отклоненного положения, определяемого углом фь в нулевое положение, каковым считаем положение покоя системы. При этом в выражениях для деформации пружин, не загруженных в положении покоя, учитываются только те слагаемые, которые имеют первый порядок малости относительно фь а в выражениях для вертикальных смещений центров тяжести элементов системы — слагаемые, имеющие второй порядок малости. Деформации пружин, загруженных в положении покоя, вычисляются с точностью до величин второго порядка малости включительно. [c.335]

Потенциальная энергия системы определяется как работа сил упругости на перемещении из отклоненного положения в нулевое (положение покоя) [c.359]

Потенциальная энергия материальной точки определяется работой, которую совершает сила поля при перемещении этой точки из данного положения в нулевое. [c.330]

В потенциальном силовом поле можно ввести понятие о потенциальной энергии частицы как о запасе работы, которую могут совершить силы поля при перемещении частицы из занимаемого ею положения на какую-нибудь поверхность уровня, условно принимаемую за нулевую. Выберем в равенстве (39) аддитивную постоянную так, чтобы на нулевой поверхности было = 0 (см. рис. 323). Тогда по определению потенциальная энергия V в любой точке М поля будет равна работе на перемещении MN или, согласно (43), V = Uff—и, где и—значение силовой функции в точке М. Так как = то окончательно имеем [c.341]

Здесь первые два члена правой части уравнения определяют энергию деформаций, а последний член — работу внешней силы F при перемещении точки ее приложения из дфэрмированного состояния в недеформированное, т. е. на нулевой уровень. С учетом того, что 8i = А/1//1, % = Д4/4, А4 = os потенциальной энергии примет вид [c.199]

Величину энтальпии в соответствии с ее определением как энергии расширенной системы представляют обычно в виде суммы внутренней энергии и потенциальной энергии, равной изобарной работе по преодолению постоянного (т. е. не зависящего от объема) внешнего давления, вызывающей расширение тела от нулевого объема до данного его значения. Тогда можно считать, что в выражениях (31) и (32) член Р (V — V ) = й означает работу против сил внешнего давления Р = onst, направленного на противодействие внутренним силам отталкивания атомов, вызывающим гипотетическое расширение тела от состояния максимальной плотности вещества с объемом до существующего в данный момент объема У так как Vq С V, величиной Vo можно пренебречь, тогда уравнение (31) совпадет с обычным соотношением термодинамики идеального газа. [c.15]

Потенциал (у), напряжение, электро-движующая сила (и, Е, э. д. с.). Потенциал (<р) некоторой точки представляет собой отношение работы, совершаемой силами электрического поля при переносе заряда Q из данной точки в бесконечность, к величине заряда. Разность потенциалов двух точек, или напряжение между ними, есть отношение энергии, затрачиваемой зарядом Q при перемещении между заданными точками, к величине заряда, т. е. tp] — tf2 = Ы12. Часто за точку нулевого потенциала принимают потенциал земли и относительно его определяют разность потенциалов. [c.513]

Рассмотрим формулы (20.16.2 ), т. е. будем считать, что на единственном краю оболочки отсутствуют и тангенциальные, и нетангенциальные закрепления. Тогда оптимальная асимптотика (22.27.6) получится лишь при (х = 4, т. е. только тогда, когда работа внешних сил на возможных перемещениях будет равна нулю с ничтожной погрешностью О (т] ) (при hir = 0,01 — с погрешностью порядка 0,0001). Малейшее изменение характера внешних сил, если оно сопровождается нарушением условия нулевой работы, будет в корне менять свойства напряженно-деформированного состояния оболочки. Так, например, при изменении нагрузки на величину порядка О (ii ) надо положить = 3, что приведет к формулам [c.329]

Замечание. В оболочке с нежесткими тангенциальными закреплениями можно получить напряженное состояние с оптимальной асимптотикой (неустойчивой) выполнив условие нулевой работы внешних сил. Однако даже в этом случае надо считать, что безмоментная теория приме- [c.329]

Исследования объемного шума винта самолета при нулевой силе тяги [D.34, D.35] показали, что теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными для первых пяти rapjvioHHK и имеется хорошее согласие по диаграммам направленности. В работе [D.52] развита теория объемного шума и шума от подъемной силы для режимов осевых перемещений винта. [c.857]

Рассуждения Гриффита могут быть представлены в следующей форме. Представим идеально упругое тело, содержащее трещину (поверхность разрыва перемещений или разрез нулевой трещины) площадью S. Предположим, что тело деформировано некоторой системой внешних объемных и поверхностных усилий Fi, pi. Предположим далее, что внешняя граница тела фиксирована и поверхность разрыва перемещений получает некоторое приращение SS. Приращение SS соответствует освобождению внутренних связей в упругом теле. Работа внешних сил при фиксированных границах равна нулю, а упругая энергия тела уменьшается на величину SW. Величина SW/SS получила название скорости освобождения упругой энергии при распространении трещины. [c.377]

Оба автора, исходя из существования ограничений передающей способности тепловой трубы по капиллярному напору, утверждают, что осмос способствует существенному улучшению характеристик тепловой трубы в условиях нулевой гравитации и, возможно, в еще большей степени при работе против силы тяжести. Описанное Бэром устройство представлено на рис. 5-3. Оно по существу аналогично конструкции, приведенной в более позднем патенте Майдоло. [c.164]

В приемнике на основании, состоящем из двух пластмассовых колодок 9, намотаны три катушки Ki, и Кз. Электрическая схема указателя состоит из двух параллельных ветвей (см. рис. 52). В одной из ветвей включены последовательно катушка К и термистор. В другой ветви включены последовательно катушки /(2 и /(з и добавочное сопротивление 13. В канавку одной из колодок закладывается постоянный магнит 12. На оси стрелки 6 приемника жестко укреплен постоянный магнит 8, выполненный в виде диска, и ограничитель II угла поворота стрелки. Отогнутый конец ограничителя входит в прорезь 10 верхней колодки 9. Магнит и ограничитель поворота стрелки устанавливают в кольцевом пространстве между обеими колодками. При отсутствии тока в катушке вследствие взаимодействия разноименных полюсов магнитов 8 w 12 стрелка устанавливается на нулевом делении шкалы. Стальной экран 7 защищает приемник от влияния магнитных полей других приборов и проводников на точность его показания. При работе прибора сила тока в катушках Кг и Кз не изменяется, а поэтому и магнитные поля, создаваемые этими катушками, остаются практически постоянными. Сила тока в катушке Ki, а следовательно, и создаваелюе ею магнитное поле зависят от температуры термистора. Путь тока в цепи указан стрелками. Магнитные поля катушек Ki а К2 действуют навстречу друг другу, а магнитное поле катушки Кз действует под прямы.м углом к ним. В результате взаимодействия магнитных полей трех катушек создается общее результирующее магнитное поле, действующее на магнит 8. [c.127]

Установим прежде всего понятие потенциальной энергии материальной точки, находящейся в потенциальном поле. Представим себе потенциальное поле и поместим в это поле материальную точку М (черт. 34). Возьмем некоторую произвольную точку поля, которую обозначим через Жр и назозем нулевым положением. Потенциальной энергией материальной точки Ж называется работа, совершаемая силой F, приложенной к точке Ж, при переходе точки из данного положения нулевое положение. [c.58]

Т. е. в этом случае работа силы не зависит от кривой, по которой перемещается точка М, а зависит лишь от начального и конечного ее полож ений. При изучении движения материальной точки в силовом потенциальном поле весьма большое значение имеет понятие потенциальной энергии. Потенциальная энергия материальной точки представляет собой особый вид энергии, которым обладает точка, находящаяся в силовом потенциальном поле. Потенциальная энергия П равна работе, которую совершила бы сила ноля при перемещении точки ее приложения из данного положения М (х, у, г) в положение 2 ° ), принятое за нулевое, т. е. [c.298]

Сила тяжести Р потенциальна. Для вычисления потенциальной энергии маятника направим ось х по вертикали вниз, взяв начало отсчета в точке О привеса маятника. Потенциальная энергия маятника равна работе силы тяжести Р при перемещении маятника из данного положения в нулевое, т. е. П = — Рх. Учитывая, что A = / os p, пол)Щим П = — Р1 os ср. Для определения обобщенной силы надо взять с обратным знаком производную от потенциальной энергии по обобщенной координате ср, т. е. [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...