Работа силы полная

Работа силы полная 47 [c.344]

Сила тяги на сцепке — внешняя сила по отношению к составу, приложенная к сцепке первого за локомотивом вагона, определяется из условия, что её работа за один оборот движущих колёс локомотива при равномерном движении поезда F т D равна работе касательной силы тяги за вычетом работы сил полного сопротивления локомотива (сопротивления как повозки, сопротивления от подъёма и сопротивления от кривой), т. е. [c.876]

Механическим коэффициентом полезного действия машины или механизма называется отношение работы сил производственного сопротивления к работе движущих сил за один полный цикл установившегося движения. Коэффи-циент полезного действия находят по формуле [c.175]

Полная работа силы F па участке от точки до ючки М и м [c.344]

Полную работу силы получим, интегрируя это выражение в пределах от нуля до окончательного значения пе- [c.63]

Однако если окажется, что выражение, стоящее в формуле (54) под зн tкo интеграла и представляющее собой элементарную работу силы F, будет полным дифференциалом некоторой функции U x, у, г), т. е. [c.317]

Если проекции сил Fix, Fty и F и приращения координат dxi, dyi и dzi выражены через один и тот же скалярный параметр (например, через время t или — в случае системы, состоящей из одной точки, —через элементарное перемещение ds), то величины в правых частях равенств (17) и (18) могут быть представлены в виде функций от этого параметра, умноженных на его дифференциал, и могут быть проинтегрированы по этому параметру, например по t в пределах от ty до Результат интегрирования обозначается 2 и 2 называется полной работой силы Ft и полной работой сил системы за время ( i, t. ) соответственно. [c.56]

Одно из основных свойств потенциального силового поля выявляется при вычислении работы силы на конечном перемещении. Если точка, на которую действует сила F, совершает перемещение АСВ (рис. 286). то полная работа силы на gse [c.275]

В числителе левой части имеем квадрат полной скорости (64), а правая часть выражает элементарную работу силы (221). Следовательно, [c.379]

Работа силы на каком-либо перемещении является одной из основных характеристик, оценивающих действие силы на этом перемещении. Рассмотрим элементарную работу, полную работу и мощность. [c.284]

Формулу (44) называют обычно аналитическим выражением элементарной работы. Хотя выражение для элементарной работы (44) по форме и напоминает полный дифференциал функции координат точки, в действительности в общем случае элементарная работа не является полным дифференциалом. Элементарная работа является полным дифференциалом функции координат точки только для специального класса сил — так называемых потенциальных сил, которые рассмотрены ниже. [c.285]

Для определения полной работы силы F на перемещении от точки Л о до точки М разобьем это перемещение на я перемещений, каждое из которых в пределе переходит в элементарное. Тогда работу А можно выразить формулой [c.286]

Используя другие выражения для элементарной работы, полную работу силы можно представить также в виде [c.286]

Формула (47) особенно удобна для вычисления работы силы, когда сила известна как функция времени. Отметим, что из определения элементарной и полней работы следует [c.286]

Получим формулы для вычисления элементарной и полной работы силы, приложенной в какой-либо точке твердого тела, которое совершает то или иное движение. Сначала рассмотрим поступательное н вращательное движения тела, а затем общин случай движения твердого тела. [c.290]

Таким образом, элементарная работа силы в потенциальном силовом поле равна полному дифференциалу от силовой функции. Иногда это свойство силовой функции принимают за ее определение тогда (77) получают из (78). [c.305]

Полная работа силы Р на участке от точки до точки М [c.305]

Следовательно, полная работа силы на каком-либо перемещении точки равна разности значений силовой функции в конечной и начальной точках перемещения и не зависит от формы траектории, по которой оно совершается, если силовая функция является однозначной. [c.305]

Так как элементарная работа является полным дифференциалом, то силовое поле силы тяжести является потенциальным и силовая функция этого поля определяется по формуле [c.309]

Таким образом, сумма элементарных работ сил поля, действующих на механическую систему, равна полному дифференциалу от силовой функции. Если вычислить сумму работ, которую совершат силы поля, действующие на механическую систему при перемещении системы из положения (Л/ ), в котором имеется силовая функция и , в положение (М), в котором есть силовая функция (У, то [c.312]

Следовательно, полная работа силы на каком-либо перемещении точки равна разности значений силовой функции в конечной и начальной [c.332]

В самом деле, как было установлено выше, у большей части механизмогз только за полный цикл установившегося движения работа всех движущих сил равна работе сил сопротивления, Ьпутри >ке этого цикла мы не наблюдаем равенства этих работ, ь, следовательно, начальное звено механизма движется внутри цикла неравномерно. Так как через каждый полный цикл установившегося движения кинетическая энергия механизма принимает начальное значение, скорости начального звена механизма тоже [c.373]

Здесь первое слагаемое в правой части описывает генерацию или обмен пульсационной энергии /сц, с кинетической энергией макроскопического движения за счет работы сил присоединенных масс, а второе — обмен энергии с энергией к- г радиального нульсационного движения. Последние слагаемые >4 и в (3.4.63) и (3.4.64) пренебрежимо малы по сравнению с только что упомянутыми, п их имеет смыс.л сохранять, только если по каким-то соображениям требуется точное выполнение закона сохранения полной энергии фаз. Таким образом, уравнения нульсационных энергий (3.4.63) и (3.4.64) в рамках принятой точности имеют вид [c.142]

Если Af= onst, то полная работа сил сопротивления качению [c.307]

При движении точки или системы в непотеицнально.м снлово.м поле, встречающемся в действительности, когда непотенцнальность связана с действием сил сопротивления, механическая энергия изменяется, причем она всегда уменьшается на величину работы сил сопротивления. Потерянная системой часть механической энергии обычно переходит в тепловую энергию. Полная энергия всех видов (механическая, тепловая, химическая и т. д.) не изменяется при движении точки или системы в любом силовом поле. При этом, происходит только преобразование одного вида энергии в другой. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...