Силы внешние тяжести — Работа и энергия потенциальная

Аддитивность внутренней энергии имеет место не во всех случаях, но мы ограничимся предположением, что энергию отдельных частиц можно суммировать. Следует обратить внимание на то, что здесь в полную энергию не включается потенциальная энергия положения. Это означает, что сила тяжести является внешней и ее работа учитывается в правой части уравнения энергии. [c.113]

Замечания о теореме Бернулли. Специальная форма теоремы Бернулли была получена при двух предположениях. Прежде всего мы предполагали, что действует только одна внешняя сила —сила тяжести. Поле силы тяжести является консервативным это означает, что работа, совершенная силой тяжести при движении тела от точки Р к другой точке Q, не зависит от пути, а зависит только от высоты точки Q по отношению к точке Р. Консервативное поле сил приводит к понятию потенциальной энергии, которая измеряется работой, совершенной телом при переходе от одного определенного положения к другому. Для того чтобы потенциальная энергия единицы массы в точке могла иметь определенный смысл, очевидно, необходимо, чтобы работа сил поля не зависела от пути, по которому совершается переход в эту точку. [c.21]

Выражение рУ, как известно, есть работа по величине она равна работе, потребной для ввода газа в такое состояние, в котором он имел бы параметры р и У. Ясно, что эта работа есть потенциальная энергия газа и она завиоит от внешних сил, действующих на газ через поршень в виде или груза (силы тяжести), или в виде других сил (механических, электрических или др.). Чем выше эти внешние силы, тем больше давление р и тем больше величина энергии, в силу чего она и называется потенциальной энергией давления. [c.84]

Когда внешняя полезная работа гопол в потоке не совершается (штл = О) и силами трения можно пренебречь (wi 2 = 0), то потенциальная работа идет на изменение только кинетической энергии движения и изменение высоты центра тяжести потока [c.43]

В данном случае можно считать систему состоящей всего из одного тела массой т, поскольку при его движении состояние Земли практически не изменяется. Система незамкнута, ибо имеется неуравнове-Рис. 1.5.10 шенная внешняя сила Р, но консервативна, так как сила тяжести Р является потенциальной силой. Применим закон сохранения механический энергии. Работа силы тяжести равна изменению кинетической энергии тела [c.90]

Рис. 5.19. Движение прыгуна с шгстом. В положении а) вся энергия представляет собой кинетическую энергию, зависящую от скорости, с которой бегун бежит. В положении б) прыгун опирает передний конец шеста о землю и (в особенности, если шест сделан из стеклянного волокна) запасает упругую потенциальную энергию в шесте, изгибая его. В положении в) поыгун поднимается в воздух его кинетическая энергия переходит в энергию вращательного движения вокруг нижнего конца шеста. Прыгун обладает потенциальной энкргией как за счет силы тяжести, так и за счет оставшейся упругой энергии шеста. В положении г), когда прыгун находится над планкой, его кинетическая энергия мала, так как он движется медленно, его потенциальная энергия (гравитационная), наоборот, велика. Полная энергия прыгуна с шестом не всегда остается постоянной, потому что часть энергии расходуется на преодоление тр гния (внешнего и мускульного),, а также на работу, совершаемую прыгуном при изгибе шеста.

По существу уже в работе 1760 г., посвященной применению принципа наименьшего действия в динамике с использованием исчисления вариаций он с единой точки зрения выводит законы сохранения импульса и момента импульса на основе евклидовой симметрии пространства. Исходным при этом является принцип наименьшего действия, предполагающий выполнение закона сохранения энергии. На этой основе Лагранж получает прообраз своей общей формулы динамики , а затем, рассматривая в качестве допустимых виртуальных перемещений бесконечно малые сдвиги системы вдоль декар товых осей X, у, гж бесконечно малые вращения вокруг этих осей, получает в отсутствие внешних сил законы сохранения импульса и момента импульса. В работе 1777 г. он снова возвращается к открытому им методу вывода законов сохранения из евклидовой симметрии пространства, формулируя, однако, требования симметрии в отношении введенной им (и несколько ранее Д. Бернулли ) потенциальной или силовой функции системы. Б обеих его работах оставалась невыясненной симметрия закона сохранения энергии, а симметрии законов сохранения импульса и движения центра тяжести отождествлялись, совпадая с трансляционной симметрией пространства. [c.226]

Здесь Е — энергия системы при наличии дополнительного поля, следовательно, она включает п потенциальную энергию поля I — обобщенные внешние силы , соответствующие внешним параметрам X. Эти величины представляют собой внутренние параметры (так же как давление — внутренний параметр, если объем сосуда рассматривается как внешний параметр) и харак-теривуют состояние снстемы. В приведенном выше примере обобщенная внешняя сила , соответствующая напряжению поля тяжести, будет равна —т%, где — вертикальная координата центра масс газа, а те —его масса. Действительно, работу при включении поля тяжести g можно написать в виде —mi ag. Координата центра масс — функция от координат молекул газа, она является внутренним параметром, характеризующим данное состояние. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...